Момент осевой экваториальный

Момент осевой экваториальный 40 [c.791]

Центробежный, планарный, полярный, главный центральный, наименьший, аксиальный, осевой, экваториальный момент инерции. [c.46]

Следуя Б. В. Булгакову [5], в первом приближении полагаем, что момент сопротивления среды, в которой вращается гироскоп, может быть представлен в виде трех независимых моментов, пропорциональных экваториальным и осевой составляющим й. [c.50]

Осевые (экваториальные) моменты инерции площади сечения относительно осей 2 и У, лежащих в его плоскости, представляют собой интегралы следующего вида [c.111]

Осевым (экваториальным) моментом инерции площади фигуры относительно какой-либо оси (рис. 86), лежащей в ее плоскости, называется сумма произведений элементарных площадок на квадраты расстояний их до этой [c.164]

Заметим, что предположение, которое мы имели в виду при этом втором доказательстве, что активная сила перпендикулярна к оси, несущественно, ибо всякую силу, приложенную в любой точке Р оси, можно разложить на ее составляющие осевую и экваториальную F а так как F , ничего не прибавляет к моменту М, то все произойдет так, как если бы сила приводилась к осевой экваториальной составляющей. [c.81]

Осевой (экваториальный) момент инерции площади сечения по отношению к оси х (фиг. 8), лежащей в ее плоскости. [c.34]

Осевой (экваториальный) момент инерции площади по отношению к оси X (фиг. 18), лежащей в её плоскости. [c.47]

Ввиду симметрии круга относительно любого диаметра осевые моменты инерции относительно любых осей, проходящих через центр круга, равны между собой, поэтому = Jy, а так как J(, = Jx + у, то величина осевого (экваториального) момента инерции площади [c.92]

Осевым экваториальным моментом инерции сечения относительно какой-либо оси, лежащей в плоскости сечения, называется интеграл произведения элементарной площадки на квадрат расстояния от её центра тяжести до этой оси [c.40]

Для заданного поперечного сечения, состоящего из швеллера и равнобокого уголка или из двутавра и равнобокого уголка, или из швеллера и двутавра требуется 1) определить положение центра тяжести 2) найти осевые (экваториальные) и центробежный моменты инерции относительно случайных осей, проходящих через центр тяжести (хс и Ус) 3) определить направление главных центральных осей (и л V), 4) найти моменты инерции относительно главных центральных осей 5) вычертить сечение в масштабе 1 2 и указать на нем все размеры в числах и все оси. [c.90]

Осевым, или экваториальным, моментом инерции площади фигуры называют интеграл произведений элементарных площадей на квадраты их расстояний от рассматриваемой оси. Так, моменты [c.15]

Осевым или экваториальным моментом инерции сечения называется геометрическая характеристика, численно равная интегралу относительно оси х [c.95]

Положительный, отрицательный, центральный, крутящий, осевой, статический, кинетический, главный, приведённый, изгибающий, опрокидывающий, переменный, экваториальный, аксиальный, пластический, тормозной, вращающий, реактивный. .. момент. [c.48]

Умножая площади тех же площадок на квадраты расстояний и суммируя эти произведения в пределах той же площади, получим величину, которая называется осевым (или экваториальным) моментом инерции относительно оси у и обозначается Jy. [c.248]

Осевой (его иногда называют экваториальным) момент инерции — величина существенно положительная, так как независимо от знака координаты произвольной площадки соответствующее слагаемое положительно, ибо в него входит квадрат этой координаты. Размерность осевого момента инерции длина в четвертой степени (он измеряется в м , см, мм ). [c.246]

Решение. Вращательный момент обусловлен сплюснутостью Земли у полюсов. Предполагая, что Земля представляет симметричный эллипсоид с полуосями а ЬФс, найдем осевые моменты инерции /= /5- Экваториальный момент инер- [c.233]

Осевой (или экваториальный) момент инерции сечения — сумма [c.80]

Для определения деформаций и напряжений в каком-либо сечении стержня или балки приходится использовать моменты инерции плоских фигур. Для полной геометрической характеристики плоского сечения необходимо знать три типа моментов инерции осевой, или экваториальный, полярный и центробежный. [c.20]

Осевым, или экваториальным, моментом инерции площади фигуры называется интеграл произведений элементарных площадей на квадраты их расстояний от рассматриваемой оси. Например, моменты инерции плоской фигуры (рис. 2.2.1) относительно осей г и у могут быть выражены как [c.21]

Wi=— и W2=—— экваториальные или осевые моменты сопротивления поперечного сечения балки (или моменты сопротивления поперечного сечения балки при изгибе) соответственно для растянутого и сжатого волокон. [c.112]

Решение. Экваториальный или осевой момент инерции ротора относительно оси 2 [c.30]

Осевым, или экваториальным, моментом инерции площади фигуры называют интеграл произведений элементарных площадей на квадраты их расстояний от рассматриваемой оси. Так, моменты инерции произвольной фигуры (рис. 13) относительно осей 2 и у соответственно [c.24]

При расчетах на изгиб, кручение, сложное сопротивление, а также при расчетах сжатых стержней на устойчивость используются более сложные геометрические характеристики сечений статический момент, а также осевой (или экваториальный), полярный и центробежный моменты инерции сечений. Выражения этих характеристик отличаются от выражения (5.1) тем, что у них под знаки интеграла входят произведения элементарных площадок ЛР на функции координат у, г, р этих площадок (рис. 5.1). Таким образом, указанные геометрические характеристики зависят не только от формы и размеров сечения, но также от положения осей и точек (полюсов), относительно которых они вычисляются. [c.135]

Уравнения Эйлера для твердого тела с гироскопической структурой. При рассмотрении в пп. 5 и 6 движения твердого тела с гироскопической структурой мы пользовались, между прочим, разложением угловой скорости W и результирующего момента количеств движения К на их экваториальную и осевую составляющие по формулам (7). [c.81]

Это доказывает, что любой тяжелый гироскоп, у которого А я С представляют собой экваториальный и осевой моменты инерции, движется как сферический гироскоп с моментом инерции А, но имеет другую угловую скорость собственного вращения. Так как [c.178]

Здесь Аф = А — 0 — фиктивные массовые моменты инерции тех дисков, для которых представляется необходимым учет гироскопического эффекта (А — экваториальный, а 0 — осевой моменты инерции) — углы поворотов в плоскости колебаний для соот-ветствуюш,их дисков — прогиб в точке k от единичного момента, приложенного в точке у Mfy — динамический небаланс [c.129]

Пусть А п В — осевой и экваториальный центральные моменты инерции маховика, N — постоянная относительная угловая скорость, 1д — орт оси вращения маховика, К = -4/Vlo — гиро-статический момент маховика, , т], — главные центральные оси инерции тела-носителя, С — его центр масс. Свяжем с маховиком подвижную систему координат х, у, z так, чтобы ось х была направлена по оси ротора, а ось z по направлению движения оси маховика (рис. 1), и обозначим h — перпендикуляр из центра масс тела-носителя на ось z, s — отклонение центра масс маховика, отсчитываемое от положения а, в котором пружина не деформирована. [c.22]

Для KA, имеющего форму цилиндра с экваториальными моментами инерции /д = JX = Jу и осевым моментом инерции = 7q, из системы (1.26) получим [c.23]

Выражение (4.9) записано в предположении, что все гироскопы идентичны и имеют одинаковые осевые /о, ho и экваториальные /э, Iks моменты инерции роторов и кожухов. [c.87]

Осевым (экваториальным) моментом инерции плоской фигуры относительно какой-либо оси (см. рис. 97), лежащей в ллоско сти фигуры, называют сумму произведений элементарных площадок на квадраты расстояний, и х до этой оси [c.168]

Осевым (или экваториальным) моментом инерции сечения относительно некоторой оси называете я взятая по всей его площади F сумма произведений элементарных площадок aF на квадраты их pa emos -ний от этой оси, т. е. [c.140]

Напомним, что под этим, по терминологии, установленной в п. 17 "Л. IV, подразумевается, что эллипсоид инерции тела относительно точ ки О будет эллипсоидом вращения (А — В). Вспомним, кроме того, что, аыбрав оси Oxyz, в которых Oz является гироскопической осью (т. е. осью этого эллипсоида вращения), и обозначив через k соответствующий единичный вектор и через А и С — главные моменты инерции, соответственно экваториальный и осевой, мы можем выразить угловую скорость о и результирующий момент количеств движения ЛГ в виде [c.77]

Введем неподвижную систему координат xyz, оси которой на правим так, как это показано на рис. 1. Примем Y х) — прогиб осевой линии вала о — угловая скорость вращений ротора EI ж р — жесткость на изгиб и масса единицы длины вала — масса хвостовика А , q — его экваториальный и полярный моменты инерции — расстояние от верхней опоры до центра тяжести хвостовика — точечная масса упругой опоры т — масса твердого тела, закрепленного на нижнем конце вала А, С — его экваториальный и полярный моменты инерции с , кГ/см — жесткость упругих связей хвостовика с , кПсм — жесткость упругих опор Яз — угловые скорости прецессии (собственные частоты) оси ротора (s = 1, схз) Zj — абсциссы границ участков (г = О,. .., 3) статическую неуравновешенность ротора будем характеризовать смещением s центра тяжести нижней массы от оси вращения. Динамическую неуравновешенность для простоты рассматривать не будем. [c.48]

Расчетная схема. Для расчетной схемы вала с насаженными на него деталями должны быть определены или заданы величины масс и моментов инерции этих деталей, а также изгибной жесткости различных участков вала. Определение моментов инерции масс для изгибных колебаний не отличается от определения моментов инерции массс при крутильных колебаниях, но в этом случае должны быть определены как осевые, так и экваториальные моменты инерции. [c.411]

Этот интеграл, т. е. сумма произведений из элементарных пюща-док на квадраты расстояний их до оси, называется осевым или экваториальным моментом инерции площади относительно оси у и обозначается символом Jy. Так как ось у—нейтральная ось, то Jy есть момент инерции площади сечения балки относительно нейтральной оси ). Тогда из преобразованного только что уравнения (11.2) получаем [c.222]

В данной статье описывается движение оси системы соосно устанЪвленных п тел около неподвижной точки, когда к одному из тел системы приложен момент внешних сил. Показано, что ось системы описывает в пространстве эпициклоиду. Показано также, что число витков этой эпициклоиды зависит от угловой скорости тела, к которому непосредственно приложен момент, от скорости нутации всей системы. Получены выражения наибольшей амплитуды нутации за заданное время действия приложенного момента оценено итоговое изменение углового положения, обусловленного демпфированием движения нутации найдены угловые положения вектора момента сил, при которых имеют место наибольшая и нулевая амплитуды нутации. Показано, что эпициклоида приводится к кардиоиде, когда система сводится к единственному телу, такому, что отношение его осевого момента инерции к экваториальному равно 2. Построено одиночное твердое тело, моделирующее всю систему в том смысле, что такое тело обладает тем же движением, что и система тел, установленных на общей оси и способных вращаться около этой оси независимо одно от другого ), если вектор внешнего момента вращается со скоростью, отличной от скорости собственного вращения моделирующего тела. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...