Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Уравнения равновесия нити

Заменяя реакции опор их горизонтальными и вертикальными составляющими, запишем уравнения равновесия нити  [c.149]

Уравнения равновесия нити. Пусть нить АВ находится в равновесии под действием сил. которые действуют на все точки нити. Обозначим силу, действующую на единицу длины нити, через F эта сила вообще есть функция координат точки, на которую она действует. Длину отрезка нити ст начальной точки А до некоторой произвольной точки а (рис. 306, б) будем обозначать через s. При этом за положительное направление отсчета s принимаем направление.  [c.309]


Равенство (1) выражает дифференциальное уравнение равновесия нити в векторной форме.  [c.310]

Найдем теперь уравнения равновесия нити в проекциях на оси построенного в точке а естественного трехгранника (см. рис. 58). Обозначим орты касательной, главной нормали и бинормали соответственно через я° и 6°. Тогда T = Tt° и мы получим  [c.311]

Отсюда получаем следующие уравнения равновесия нити в проекциях на оси естественного трехгранника  [c.311]

Уравнение равновесия нити  [c.364]

Уравнение равновесия нити представим в виде  [c.366]

Обратимся к вопросу об интегрировании уравнений равновесия нити. Пусть вектор г точки нити в некотором ортогональном репере имеет координаты г = (г),Г2, гз). Имеем четыре неизвестные функции  [c.366]

Тогда скалярные уравнения равновесия нити  [c.367]

Умножим теперь уравнение равновесия нити на натяжение Л где  [c.371]

Уравнения равновесия нити в проекциях на оси декартовой системы координат. Аналогичным образом из векторного уравнения (25.2) можно получить другие три скалярных уравнения, проектируя входящие в пего векторы т и и/р па три произвольно выбранные оси декартовой прямоугольной системы координат. Нетрудно показать, что эти проекции для точки нити с координатами х, у, z выразятся соответственно через величины  [c.435]

Уравнения равновесия нити на гладкой поверхности в проекциях на оси прямоугольной декартовой системы координат.  [c.438]

Формально эти уравнения имеют вид статических уравнений равновесия нити (см. уравнения (25.3)).  [c.443]

Следовательно, если идеальная нерастяжимая и однородная нить движется равномерно в своем относительном контурном движении и имеет поступательное переносное движение, то как форма нити, так и ее натяжение удовлетворяют уравнениям равновесия нити, но к действующим силам прибавляются силы инерции переносного движения (переносная кориолисова сила — см. п. 1.1 гл. XVI) и натяжение во всех точках нити увеличивается против статического на одну и ту оке величину ли . Рис. 25.9.  [c.443]

Естественные уравнения равновесия нити. Так называют уравнения равновесия, не зависящие от выбора осей координат. Мы уже обозначили через а, р, у направляющие косинусы касательной М1  [c.168]

Естественные уравнения равновесия нити на поверхности.  [c.182]

Но эти уравнения в точности совпадают с уравнениями равновесия нити, лежаш,еа на поверхности S, когда силовая функция равна — у ц натяжение равно <р. Мы получаем, таким образом, результат, тождественный с тем, который мы получили для кривых в пространстве.  [c.193]

Аналогия между равновесием нити и движением точки. Эта аналогия получается непосредственно из сравнения естественных уравнений равновесия нити (п. 136) с уравнениями движения точки. Таким путем получаются следующие теоремы.  [c.325]


Естественные уравнения равновесия нити здесь имеют вид (/ 1)ь = 0. (/ 1) = - -  [c.397]

Внутренние, или естественные уравнения равновесия нити. — Выполним дифференцирования, указанные в равенствах (3), и воспользуемся формулами Френе  [c.260]

Эти уравнения называются естественными уравнениями равновесия нити.  [c.261]

Уравнения равновесия. Для того чтобы получить уравнения равновесия нити, достаточно выразить то обстоятельство, что силы, действующие на каждый отдельный элемент нити, находятся в равновесии. Па любой элемент нити, заключенный между точками с криволинейными абсциссами s и s- -ds (фиг. 66), действуют три силы активная сила Fds, натяжение в конечной точке s- -ds элемента,  [c.199]

ЕСТЕСТВЕННЫЕ УРАВНЕНИЯ РАВНОВЕСИЯ НИТЕЙ 217  [c.217]

ЕСТЕСТВЕННЫЕ УРАВНЕНИЯ РАВНОВЕСИЯ НИТЕЙ 219  [c.219]

ЕСТЕСТВЕННЫЕ УРАВНЕНИЯ РАВНОВЕСИЯ НИТЕЙ 221  [c.221]

ЕСТЕСТВЕННЫЕ УРАВНЕНИЯ РАВНОВЕСИЯ НИТЕЙ 223  [c.223]

Отметим теперь другую существенную разницу между уравнениями равновесия нити и уравнениями (72)—(74).  [c.229]

Обозначим А — начальную точку, Лк — конечную точку нити. Вектор т направим от точки А к точке Лк. Ве.пичина Ят представляет собой силу, которую надо приложить вдоль касательной в любой точке Л нити, если нить в этой точке разрезать и потребовать, чтобы часть Л Л находилась в равновесии. Устремляя Ав к нулю, получим дифференциальное уравнение равновесия нити  [c.365]

Пример 25.1. Цепная линия. Найдем форму равиовегия уини ) в поле сил тяжести (рпв. 25.2) Тогда в первых двух ур 1В1К пиях (25.5) надо положить F, = 0, Fy = —g и уравнения равновесия нити примут вид  [c.436]

Уравнения равновесия нити на гладкой поверхности в проекциях на местные оси. Пусть дуга AAi представляет собой участок нити, находящийся в рав-полесип на гладкой новерхностн. Чоре.з начальную точку А проводим осп /1т и Ап — касательную к нити и нормаль к поверхности в точке А. Отрезок АО на нормали к поверхности пусть определяет радиус кривизны R сечения поверхности плоскостью, проходящей через нормаль к поверхности и касательную к нити. Радиус кривизны р самой кривой АЛ изображается отрезком АС главной нормали п кривой. Угол ме кду направлениями АС и АО обозначается б-(рпс. 25.4) по теореме Менье пз курса дпффереициальпой геометрии  [c.437]

Веревка, навернутая на поперечное сечение цилиндра. Пусть веревка положена на поперечное сечение выпуклого цилиндра, по которому она может скользить с трением. Коэффициент трения равен /. Касание происходит по дуге АВ (рис. 126) веревка натягивается на концах Л1о и Мх натяжениями Гр и 1, причем Т Тд. Найдем условия равновесия, предполагая, что веревка находится в состоянии, когда она готова начать скользить в стррону АВ. Этим дел, больше которого не должно быть лось равновесие. Пусть 5 — дуга АМ, дв — элемент, находящийся в точке М, N дз — абсолютное значение нормальной реакции цилиндра, которая направлена наружу, fN йз — абсолютное значение касательной реакции, которая направлена в сторону МА. На основании естественных уравнений равновесия нити имеем  [c.261]

Это есть векторное уравнение равновесия нити. Оно выражает, что каждый элемент ds нити, рассматриваемый как материальная точка, находится в равновесии. Поэтому и вся нить в целом будет в равновесии. Нетрудно было бы убедиться в том, что услоние равновесия, относящееся  [c.258]


Смотреть страницы где упоминается термин Уравнения равновесия нити : [c.314]    [c.90]    [c.270]    [c.325]    [c.506]    [c.259]    [c.172]    [c.188]    [c.193]    [c.198]   
Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.310 ]

Курс теоретической механики Том 1 Часть 2 (1952) -- [ c.217 ]



ПОИСК



Векторные уравнения равновесия нитей

Дифференциальные уравнения равновесия нити

Естественные уравнения равновесия нитей и приложения

Естественные уравнения равновесия нити

Естественные уравнения равновесия нити на поверхности

Интегрирование уравнений равновесия свободной нити

Канонические уравнения равновесия нити

Лагранжа уравнений равновесия нити

НИТИ

Равновесие нити

Уравнение равновесия свободного элемента нити в векторной форме

Уравнения кинетостатики равновесия нити

Уравнения равновесия нити в криволинейных (обобщенных) координатах

Уравнения равновесия нити в проекциях на оси декартовой системы координат

Уравнения равновесия нити на гладкой поверхности в проекциях на местные оси

Уравнения равновесия нити на гладкой поверхности в проекциях на оси прямоугольной декартовой системы координат

Уравнения равновесия нити основные или общие

Уравнения равновесия пологой гибкой нити

Уравнения равновесия при стационарном движении нити

Уравнения равновесия свободной нити

Уравнения равновесия сил

Уравнения равновесия уравнения



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте