Спектр неона

IV. Спектр неона, Ne I область 5800—6700 A. [c.592]

Континуум ксенона обладает наибольшей яркостью, а наименьшая яркость характерна для континуума неона. Яркие континуумы ксенона и криптона можно получить даже в отпаянных разрядных трубках, питаемых микроволновым генератором, если очищать газ с помощью бариевого геттера, помещенного в трубку [85]. Схемы СВЧ генераторов для возбуждения континуумов инертных газов приведены в работе [86], фотоэлектрические записи спектров — в работе [87]. Как видно из рис. 1.14, в сплошном спектре неона можно [c.26]

Рис. 48. Спектрограммы свечения дуги в комбинированной атмосфере ртутного пара и неона, иллюстрирующие гашение спектра неона магнитным полем.

Для желтой и красной областей часто используется. неоновый спектр. Неоновая разрядная трубка представляет собой очень удобный источник, но, к сожалению, линии спектра неона расположены при большой дисперсии далеко друг от друга. [c.230]

При нагретом катоде трубки и включенном анодном напряжении трубка светится, и в ней отчетливо виден газоразрядный столб розового цвета. По внешнему виду включенная трубка вполне аналогична газоразрядным неоновым рекламным трубкам. Если через спектроскоп наблюдать ненаправленное свечение этой трубки, то отчетливо видна совокупность многих спектральных линий неона, расположенных в различных областях видимого спектра, и желтые линии свечения гелия. [c.792]

Расселение нижних рабочих уровней ЗР и 2Р производится при спонтанных переходах на уровень ISa- Это метастабильный уровень с большим временем жизни его расселение обеспечивается в основном соударениями со стенками газоразрядной трубки при диффузии атомов к стенкам. Процесс тем интенсивнее, чем меньше диаметр трубки следовательно, мощность излучения Не—Ne-лазера оказывается критичной по отношению к диаметру максимальная мощность достигается при диаметре трубки около 7 мм [128]. Уровни неона 2S и 2Р являются сложными и имеют подуровни, поэтому спектр гелиево-неонового лазера может содержать значительное число близко расположенных спектральных линий. [c.38]

С момента появления первого масс-спектрографа Астона прошло более полувека. За это время создано большое количество конструкций лабораторных и промышленных приборов. Интересно отметить, что первый прибор Астона проработал в Кавендишской лаборатории более двадцати лет. Разрешающая способность прибора (около 75) обеспечила возможность работы с легкими элементами. Первые опыты проводили с неоном. Полученные масс-спектры дали вполне удовлетворительные доказательства, что он состоит из изотопов, массы которых есть целые числа, равные 20 и 22 а.е.м. [c.54]

В гелий-неоновом лазере возбужденные атомы гелия в результате неупругих столкновений передают энергию атомам неона (рис. 90). В результате переходов между уровнями неона 4 к 3 возникает стимулированное излучение в видимой либо в близкой инфракрасной области спектра. Спонтанные переходы между уровнями 2 и 3 соответствуют желто-красному свечению неонового разряда. [c.129]

Скорость распада метастабильных состояний можно измерять и более простым методом, добавляя в газ примеси, флуоресцирующие при дезактивации метастабильных состояний (например, неон в разряде гелий-неоновой лазерной смеси). Интенсивность света флуоресценции примесей прямо пропорциональна концентрации метастабильных частиц в плазме послесвечения, и ее можно зарегистрировать при помощи спектрометра и фотоприемника. При этом необходимо достаточно высокое разрешение спектра, чтобы исключить излучение, возникающее при рекомбинации зарядов в плазме послесвечения. Излучение рекомбинации легко отличить, так как оно затухает пропорционально концентрации зарядов, а не плотности метастабильных состояний. [c.289]

Неон, в принципе, может генерировать лазерное излучение в результате более 130 различных переходов. Однако наиболее интенсивными являются линии с 632,8 нм, 1,15 и 3,39 мкм (рис. 288). Волна 632,8 нм находится в видимой части спектра, а 1,15 и 3,39 мкм—в инфракрасной. [c.323]

Линии инертных газов, лежащие в вакуумной области спектра, так малочисленны и во многих случаях так далеко расставлены, что, иногда можно при анализе газовых смесей работать без спектрального прибора. Так, например, при опре]Делении неона в смеси тяжелых инертных газов линии неона можно зарегистрировать, если использовать в качестве фильтра тонкую алюминиевую пленку, пропускающую излучение с длиной волны короче 800 А (см. И) [9]. Резонансная линия ксенона [c.276]

НИЙ В красной области,, исключительно бедно представленной в спектре ртути. Благодаря такому сочетанию имеется простая возможность выделить свечение неона в чистом виде как путем визуальных на блюдений, так и посредством фотографирования разряда через красный светофильтр. С помощью этого метода легко установить не только сам факт присутствия в разряде электронов с повышенной энергией, но и локализацию их источника, как это иллюстрируется ниже. [c.123]

Принадлежность исследуемого свечения неону была подтверждена посредством фотографирования спектра свечения [c.125]

Стабилизирующее действие магнитного поля может быть продемонстрировано с помощью достаточно наглядного опыта. Как уже было показано, неустойчивость дуги в условиях разряда в комбинированной атмосфере ртутного пара и неона проявляется в форме мерцающего свечения неона, исходящего из катодного пятна и легко обнаруживаемого визуально на фоне свечения ртути. Если разрядный ток превосходит 0,15—0,2 а, то наложение продольного магнитного поля даже относительно незначительной напряженности устраняет свечение неона. Исчезновение свечения неона в присутствии магнитного поля иллюстрирует рис. 48, на котором приведен ряд спектрограмм свечения комбинированного разряда при токе 1,5 а. расположенных в порядке возрастающей напряженности поля. Верхняя спектрограмма относится к условиям разряда, не возмущенного магнитным полем. На ней неон представлен рядам ярких линий красной области спектра, а ртуть — желтыми и зеленой линиями, расположенными справа. Наложение магнитного поля и увели-144 [c.144]

ИК-спектр радикала ОН в матрице неона не получен, а исследования в других матрицах указывают на значительное отличие частоты колебаний от ее значения в газовой фазе. Так, в матрицах аргона и криптона обнаружено по две полосы, смещенные на 115 и 140 см 1 соответственно в сторону низких частот (по сравнению с газовой фазой). Появление второй полосы можно объяснить на основе вращения [c.133]

Pi/ и Рз/J, было дано Д. С. Рождественским и Гротрианом [Зо-32 Пашен проанализировавший спектр неона еще в то время, когда схема энергетических уровней неона была неизвестна, ввел обозначение термов символами 2, S3, р[, рз, P3,. . и т. д., которые иногда еще встречаются в современной литературе. Сопоставляя их в табл. 65 с обозначениями, соответствующими [Л, 5]- и [/, /]-связи, мы видим, что связь между различными обозначениями однозначна только в том случае, когда данное значение J, соответствующе е данной электронной конфигурации, встречается один раз. Например, конфигурации 2р Зр соответствует только один терм с 7—3 этот терм у Пашена был обозначен через 2р при L, 5]-связи он обозначается символом Оз, а при j, У]-связи — символом ( /3, /2)3. Той же электронной конфигурации соответствует, однако, три разных терма с J=2. Один из них стремится [c.258]

По общим правилам переходов ( 33) в спектре неона комбинируют между собой четные и нечетные термы. Так, 10 термов, соответствующих конфигурации 2р5 3р (четные), комбинируют с термами, соответствующими конфигурации 2р 3s (нечетные) при этом выполняется правило отбора ДУ=0, 1 (кроме случая J = Q J = 0). При переходах между этими термами испускается характерная для неона группа красных линий. Длины волн этих линий и схема переходов, при которых они возникают, приведены на рис. 134. Группа термов, соответствующая электронной конфигу- [c.260]

Газы, дающие интенсивные линии в инфракрасной области спектра, могут быть использованы для получения более или менее избирательного излучения. Так, неоновые трубки, которые могут быть успешно применены в качестве излучателей инфракрасных лучей, дают многочисленные линии по соседству с видимой областью спектра. Инфракрасный спектр неона был, в частности, исследован Пашеном в 1919 г., а затем Меджерсом и Мериллом Ш. 58, 59]. [c.28]

Смесь гелия с неоном употребляется для наполнения светящихся трубок (трубки Мура) разделение обоих газов для этой цели не имеет смысла, т. к. спектр гелия отступает совершенно на задний план по сравнению с ярким спектром неона. Гелий в виду его легкости и негорючести является идеальным газом для наполнения дирижаблей и аэропланов (подъемная сила гелия составляет около 92,5% водорода) разделение смеси гелий-неон с этой целью не представляет однако интереса в виду весьма мадых количеств гелия, содержащихся в воздухе станция с часовой производительностью 200 м кислорода сможет выделить в год лишь от 10 до 15 гелия. Единственным источником для получения ге.пия в больших количествах является вытекающий из земли натуральный газ, содержащий иногда весьма значительные количества Не. Так, в Мексике имеются источники натуралвного газа, содержащего 0,93% Не остаток состоит приблизительно из 60% метана, 10% этана и 30% азота. Постепенным сжижением получают промежуточный продукт с 60 70% гелия, который очищается затем описанным выше для смеси He+Ne способом, причем содержание примесей падает до 1,5—2%. В 1921 г. в Форт-Вортс (США) пущен в ход колоссальный завод, позволяющий получать до 1 ООО м гелия в сутки по цене около 1,50 доллара за 1 ж . [c.380]

В результате прогресса лазерной техники и успешного развития радиотехнических методов преобразования частоты в оптическом диапазоне удалось существенно повысить точность измерения скорости света в вакууме. При этом проводились независимые измерения длины волн и частоты специально стаби-лизированног о неон-гелиевого лазера, генерирующего в инфракрасной области спектра (л = 3..39 мкм). Таким способом в 1972 г. скорость света была определена с большой точностью (iSf/ = 3 10 ). Авторы получили с = (299792,4562 0,0011) км/с и считают, что в дальнейшем ошибка может быть еще уменьшена за счет улучшения воспроизводимости измерения первичных эталонов длины и времени (см. 5.7). [c.51]

При постановке этого опыта можно использовать неон-гелиевый лазер, генерирующий на длине волны 0,63 мкм (красная область спектра). На металлическом слое зеркала, нанесенном на прозрачную подложку, делают два почти параллельн - штриха (расстояние между ними равно примерно 0,3 мм). Вводя эти две щели в лазерный пучок и перемещая их на небольшие расстояния в плоскости, перпендикулярной лучу, легко добиться оптимальных условий наблюдения интерференционной картины. Никакая фокусирующая оптика в таком эксперименте не нужна. Лазер располагают в 5—6 м от экрана. Для увеличения масштаба интерференционной картины выбирают направление светового луча так, чтобы он составлял некоторый угол с поверхностью экрана (рис. 5.4). При таких условиях ширина инте1>ферен-ционной полосы равна примерно 1 см, а освещенность и контрастность интерференционной картины вполне достаточны для ее наблюдения на расстоянии 15—20 м. [c.183]

Оптические квантовые генераторы (ОКГ), или лазеры, дают мощное когерентное излучение, которое невозможно получить при использовании обычных источников света. Если раньше когерентное электромагнитное излучение получалось и широко использовалось только в радиодиапазо не, то с появлением лазеров сфера его применения распространилась и на оптический диапазон спектра. Действие ОКГ основано на явлении вынужденного излучения, которое было открыто Эйнштейном в 1917 г. Идея использования этого явления для усиления света в среде с инверсной населенностью энергетических уровней принадлежит В. А. Фабриканту (1939). Первые квантовые генераторы были созданы в 1954 г. Н. Г. Басовым и А. М. Прохоровым в СССР и Ч. Таунсом в США. В них использовалось вынужденное излучение возбужденных молекул аммиака на длине волны А,= 1,27 см. В 1960 г. был создан лазер на кристалле рубина, работающий в видимой области спектра (А = 694,3 нм), а в 1961 г. — лазер на смеси газов гелия и неона. В настоящее время имеются самые разнообразные типы лазеров, использующие в качестве рабочих сред газы, жидкости и твердые тела. Мощное и высококогерентное излучение ОКГ находит широкое применение в различных областях науки и техники. [c.278]

Твердые вещества имеют широкие полосы поглощения и для накачки целесообразно использовать газоразрядные лампы с широким спектром излучения. Газообразные вещества имеют относительно узкие и весьма интенсивные линии поглощения и возбуждаются нередко с помощью газового разряда в самой активной среде, — т. е. в газе. Для газовой смеси удается получить высокую инверсию населенности при определенном режиме газового разряда. К таким средам относятся смеси гелия и неона, гелия и ксенона, неона и кислорода, аргона и кислорода и др. Обычно газовая среда состоит из двух газов, в которой активным является один из газов, а второй лишь используется для не-, редачи энергии накачки к частицам активного газа например, в ге-лийнеоновом ОКГ в состав смеси входит гелий Не и неон Ne в соотношении 10 I давление составляет 1 мм рт. ст. Источником стимулированного излучения служат атомы неона. Возбуждение достигается либо с помощью высокочастотного генератора, либо с помощью тлеющего разряда в трубке при высоком постоянном напряжении. Возбужденные атомы гелия с большим временем жизни, 1000 мксек, передают при столкновениях свою энергию атомам неона. В смеси азота с углекислым газом излучательные переходы совершаются между уровнями молекул СОз, а возбужденные атомы азота лишь передают свою энергию углекислому газу. В генераторах на аргоне генерация возникает при дуговом разряде в аргоне. Возможно использование и других газов. — [c.223]

Точно также изучение спектра KI и сходных с ним ионов показывает, что в нормальном состоянии самый внешний электрон калия находится на орбите с п 4. В промежуточных элементах, начиная с натрия и кончая аргоном, идет заполнение электронами трехквантовой оболочки. Восемь трехквантовых электронов аргона составляют симметричную группу и обусловливают сходство его физико-химических свойств с неоном. [c.53]

С 11-го элемента периодической системы — натрия — начинается заполнение трехквантовой оболочки. Таким образом, этот элемент имеет вне замкнутых оболочек один электрон, что и обусловливает дублетный характер его спектра, аналогичный спектру лития, а также сходство с литием в остальных физико-химических свойствах. Следующий элемент—магний — имеет вне замкнутых оболочек два электрона 3s, что делает его сходным с бериллием. В последующих элементах идет дальнейшее заполнение трехквантовой оболочки. Так как по принципу Паули в состояниях Зр не может располагаться больше 6 электронов, то заполнение этих состояний заканчивается на 18-м элементе периодической системы — аргоне. Таким образом, аргон имеет вне замкнутых одноквантовой и двухквантовой оболочек еще 8 электронов два Зз-электрона и шесть Зр-электронов. В согласии со сказанным выше, эти 8 электронов приводят к единственному результирующему состоянию и, следовательно, обусловливают полное сходство спектра и прочих физико-химических свойств аргона со свойствами неона. Однако между неоном и аргоном, с точки зрения принципа Паули, имеется существенная разница неоном заканчивалось построение двухквантовой оболочки, в то время как аргоном заканчивается лишь заполнение групп эквивалентных 3s- и Зр- электронов. Согласно табл. 57 с главным квантовым числом л = 3 могут существовать еще 10 электронов с / =2, т. е. в состояниях 3d. Таким образом, аргоном не заканчивается построение трехквантовой оболочки. [c.231]

Изотопические сдвиги удобнее всего наблюдать на разделенных четных изотопах элементов, которые не обнаруживают сверхтонкой структуры. Такие сдвиги были, например, изучены Герцем [5 ] на смесях изотопов неона Ne2o и Ne s и Копферманом и Крюгером [ ] на смесях изотопов и в которых искусственно отношение изотопов было получено близким к 1 1, В табл, 116 эти экспериментальные данные для нескольких линий неона и аргона сравнены с величиной нормального сдвига, вычисленной по формуле (5), Как видно из таблицы, для линий нейтральных атомов наблюденные сдвиги не сильно отличаются от вычисленных значений для линий ионов наблюденные сдвиги относительно велики. Вообш.е, как правило, линии ионов обнаруживают большие сдвиги, чем линии нейтральных атомов. В некоторых случаях и для нейтральных атомов наблюденные сдвиги сильно отличаются от вычисленных значений Av . Так, для ряда линий видимой части спектра Мо1(Мо — Mo ) сдвиги в среднем равны Av = — 0,0126 см знак — означает, что линии более тяжелого изотопа сдвинуты в красную сторону спектра. Значение Avj, для этих линий получается равным -f-0,0020 [c.558]

Для определения д.тин волн линий рядо.м со спектром исследуемого астр, объекта обычно впечатывается эмиссионный лииейчатьп спектр к.-л. элемента, длины волн линий к-рого хороню известны. Стандартные д-чнны волн определяются по лаб. измерениям спектров >келе-за, ртути, неона, аргона и криптона, В свою очередь, эти стандарты опираются на первичные реперные лаб. измерения длин воли криптона (напр., Я=6057, 802105 А), ртути и кад.чия. [c.128]

Пары металлов. Уменьшение прозрачности стекла в ультрафиолетовой части спектра может быть следствием не только соляризации, по и прямого воздействия ртути. Быстрое потемнение некоторых сортов стекол часто наблюдается в газоразрядных лампах низкого давления, наполняемых неоном и ртутью. В таких случаях оправдывает себя применение легкоплавких бессвинцовых баритовых стекол. [c.101]

В 1960 году под руководством американского ученого А. Джавана был создан газовый лазер. Он использовал в качестве активной среды смесь газов гелия и неона. Лазер работал в непрерывном режиме и излучал энергию также в красной области спектра. [c.5]

Для исследования спектра излучения газовых гелий-неоно-вых лазеров на длине волны 6328 А применялись интерферометры Фабри — Перо. Было исследовано число основных мод, работающих одновременно, и распределение мощности излучения по модам. Поскольку данная работа рассматривается в гл. 8, за подробностями отсылаем читателя в тот раздел книги. [c.78]

С о с т а в с р е д ы при р е з а ih и и в вакууме. Атмосферный воздух имеет следуюш,ий примерный состав (% по объему) азот N2 — 78, кислород О2 — 21, аргон Аг — 1 %, водяной пар Н26 — 1,6. Остальные компоненты (водород Н2, (Неон Ne, гелий Не, криптон Кг) содержатся в очень малых количествах (- 2,5 10 %). При понижении давления ввиду селективности откачки вакуумными насосами и поступления газа через неплотности, а также газоотделения с йнутренних поверхностей и обратной миграции паров масел из насосов в объеме камеры состав газа сильно изменяется. Расшифровка масс-спектра, полученного на времяпролетном масс-спектрометре МСХ-4 при давлении 5-10 Па, дала следующие результаты [c.74]

При изучении спектров излучения элементов исходят из вычисленных волновых чисел и составляют схему спектральных термов. Для получения монохроматического света применяют источники,. в которых свечение вызывает электрический ток, проходящий через газ или пар. Отдельные спектральные линии излучения источника выделяют при помощи светофильтров пли монохроматоров. При и мер и 1ях длины с помощью световых воли при.ченяют лампы, заполпеииые 1п1ертны п) газами (криптоном, гелием, неоном), и лампы с ртутью и кадмием. [c.47]

Перечислим работы по определению сечений возбуждения в вакуумной области спектра атомарного и однократно ионизованного кислорода [63, 86а, 87—90], атомарного азота и однократно ионизованного азота [62, 84, 89, 93, 94а], атомарного гелия [86, 96, 97], атомарного и ионизованного неона [98—100], атомарного и ионизованного аргона [95, 101—103], иона ртути 104, 105], атомарного и однократно ионизованного криптона 106, 107], атома и ионов ксенона [107, 108, 108а], атомарного и однократно ионизованного углерода [91, 92]. [c.341]

Обнаружено, что многие линии неона и криптона, излучаемые в газоразрядной трубке, исключительно резки и воспроизводимы. Двадцать неоновых и двадцать криптоновых линий в видимо1г и инфракрасной областях снектра приняты в качестве вторичных стандартов. Кроме вторичных стандартов, для облегчения расшифровки спектров используются еще и третичные стандарты. [c.418]

Расположение опыта с применением оптического метода исследования колебательных процессов катодной области дуги показано на рис. 40. Изображенная на нем трубка допускала наблюдение свечения разряда в двух проекциях. Разрядное пространство ограничивалось снизу ртутным катодом, а сверху — плоской стенкой трубки, через которую производилось, фотографирование свечения в проекции на плоскость катода (проекция /). В программу исследования входили осциллогра-фические наблюдения свечения неона с помощью фотоумножителя с кислородно-цезиевым катодом, получение его спектра, а также фотографирование через красный светофильтр Ф. Для снимков употреблялась пленка типа изопанхром чувствительностью 250 единиц ГОСТ. Посредством диафрагмы О с отверстием менее 1 мм вырезался узкий пучок центральных лучей, [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...