Изотопы неона

ТТ изотопа неона "Ne >[( ТТ неона (б) [c.175]

Б качестве активной среды в Л. г. обычно используется газовая смесь двух изотопов неона ( N , Ne) с Не, характеризующаяся неоднородно уширенной линией рабочего перехода. Это позволяет устранить конкурентное взаимодействие встречных волн и получить высокую стабильность. Исследуются кольцевые лазеры с кристаллич. или стеклообразной активной средой. [c.559]

Например, При измерении распространенности изотопа i = 10% с точностью не хуже 1 отн.% необходимо установить такой интервал времени между измерениями, чтобы в промежутке между измерением сильно и слабо распространенных изотопов остаточная интенсивность от первого изотопа из-за постоянной времени усилителя не превышала 1 1000 его первоначальной величины. При этом необходимо предварительно убедиться, что это не фон от сильной линии. Контрольным опытом может служить запись одного и того же фронта пика, произведенная в двух направлениях. Анализируя полученные кривые, вычитанием определяется остаточная величина интенсивности, вызванная постоянной времени усилителя-Результаты измерений заносят в типовые таблицы (колонки 2 и 4) и после несложных вычислений получают искомую величину i. В табл. 4.1 в качестве примера приведены результаты измерения изотопов неона. [c.112]

Результаты измерения изотопов неона [c.112]

Этот метод с успехом применялся для разделения изотопов неона, аргона, азота, кислорода и углерода. Единственным газообразным соединением урана, которое можно использовать при разделении его изотопов методом газовой диффузии, является шестифтористый уран. Этот газ обладает сильными окислительными и коррозионными свойствами, и работа с ним требует серьезных мер предосторожности. [c.186]

Проще всего было предположить, что в данном случае мы имеем дело с двумя изотопами неона. [c.55]

Таким образом, были открыты изотопы неона. Если не считать олова, это были первые изотопы стабильного элемента. Более поздние исследования, развернутые особенно широко Астоном, показали, что почти все известные нам элементы представляют собой смеси изотопов. [c.56]

Способов разделения урана-235 и урана-238 разработано немало. Чаще всего пользуются методом газовой диффузии. Суть его в том, что если через пористую перегородку пропускать смесь двух газов, то легкий будет проходить быстрее. Еще в 1913 году Ф. Астон таким путем частично разделил изотопы неона, [c.92]

Одним из следствий учета квантовой величины кинетической энергии является то, что для кристалла изотопа неона Ые о наблюдается более высокое значение равновесной постоянной решетки, чем для кристалла Ые . За счет более высокого значения квантовой кинетической энергии решетка более легкого изотопа расширяется, поскольку при этом уменьшается кинетическая энергия. Экспериментальные значения постоянных решетки (экстраполированные к абсолютному нулю от 2,5 °К) таковы (17] 4,4644 А для Ые и 4,4559 А для Ые . [c.125]

Экспериментальное установление характеристических парабол изотопов неона (Дж. Дж. Томсон). [c.307]

Отсюда видно, что наблюдаемый сдвиг фаз зависит от коэффициентов, описывающих нелинейную поляризуемость активной среды tgx = Ini(a—P)/Re(a—р). В использованной нами естественной смеси изотопов неона вблизи максимума усиления что [c.237]

Воспроизводимость тройных точек аргона, азота и метана, реализованных таким образом, составляла 0,1 мК. Для неона и криптона, однако, воспроизводимость несколько хуже, 0,2 мК. Причина, вероятно, состоит во влиянии изотопов этих двух газов. Для таких газов, как аргон, азот, кислород и водород, плато плавления проходит в очень малом температурном интервале, меньшем 0,5 мК, и поэтому легко заметить и воспроизвести плоскую часть плато. Это труднее сделать для таких газов, как неон и криптон, имеющих интервал плавления соответственно 0,8 и 1,5 мК и по этой причине обладающих несколько худшей воспроизводимостью в качестве температур реперных точек. Тройную точку ксенона следует отнести к другой категории, поскольку в этом случае интервал плавления больше 4 мК, что делает ее непригодной для использования в качестве реперной точки температурной шкалы. Это обусловлено большим количеством естественных изотопов, ни один из которых не является доминирующим, а также большим различием их атомных весов 29 % изотопов имеют атомный вес не более 129 г и 19 % — атомный вес свыше 134 г. [c.164]

Неопределенность состава, связанная с наличием различных изотопов и примесей, вызывает необходимость использовать точки кипения (исчезающе малая доля пара) для водорода и неона и точку росы (исчезающе малая доля жидкости) для кислорода (см. разд. III). [c.414]

Потери энергии звёзд на излучение компенсируются ядерным энерговыделением. Эволюция звёзд может быть охарактеризована как смена источников энерговыделения. Звёзды могут проходить стадии термоядерного горения водорода, гелия, углерода, кислорода, неона и г. д. до образования ядер из смеси изотопов Ге и N1. Если конкретная задача М. з. требует знания детального хим. состава, то на каждом интервале времени решаются системы ур-ний типа (1), учитывающие десятки изотопов и ядерных реакций. Г и расчёте эволюции звёзд в энерговыделении необходимо учесть изменение внутр. энергии со временем и работу сил давления (т. н. гравитационное энерговыделение е ) [c.176]

При более высоких темп-рах (Г 10 К) становятся возможными реакции горения углерода и кислорода с образованием изотопов элементов от неона до кремния. Во взрывном Н. сеть ядерных реакций (рис. 1), протекающих при Т 3-10 —101 в условиях термодина-мич. равновесия (т. н. -процесс), приводит к образованию железа и соседних с ним элементов в области [c.364]

Появились свидетельства в пользу того, что изотопный состав Солнечной системы также не является столь однородным, как казалось раньше. Открыты аномалии (большинство из них па уровне долей процента) в распространённостях изотопов кислорода, неона, магния. Всё. это указывает на многообразие процессов, сформировавших вещество звёзд, галактик и Солнечной системы. [c.264]

Детальные исследования влияния изотопического состава на теплопроводность были сделаны при очень низких температурах для кристаллов фторида лития ( ЫР — ЫР), гелия ( Не — Не) и неона ( N0 — 2 Ме). Кроме того, проводилось сравнение теплопроводностей кристалла, выращенного из германия, обогащенного до 95% изотопом Юе и кристалла естественного германия. [c.124]

Имеется косвенное подтверждение правильности выбора скорости изотопического рассеяния, помимо совпадения экспериментальных и теоретических данных в этих экспериментах. Используя аналогичные методы анализа (см. ниже) для гелия и неона, нельзя пользоваться подходящими рэлеевскими значениями для скорости релаксации гелий и неон являются квантовыми кристаллами , в которых изотопы должны более существенно влиять на решетку, чем в кристалле Ь1Р. Таким образом, анализ позволяет обнаружить, когда рассеяние отличается от рэлеев-ского. [c.127]

Неметаллы с высокой теплопроводностью 85, 86 Неон, изотопы 129 Нормальные моды линейной цепочки атомов 31—33 [c.282]

С момента появления первого масс-спектрографа Астона прошло более полувека. За это время создано большое количество конструкций лабораторных и промышленных приборов. Интересно отметить, что первый прибор Астона проработал в Кавендишской лаборатории более двадцати лет. Разрешающая способность прибора (около 75) обеспечила возможность работы с легкими элементами. Первые опыты проводили с неоном. Полученные масс-спектры дали вполне удовлетворительные доказательства, что он состоит из изотопов, массы которых есть целые числа, равные 20 и 22 а.е.м. [c.54]

Следующий критерий состоит в непосредственной проверке правильности определения относительных интенсивностей компонентов путем сравнения экспериментально полученных значений (р ) с содержанием изотопов (с,) в исследуемых образцах (табл. 5). Видно, что во всех случаях наблюдается совпадение между определенными выше значениями относительных интенсивностей компонентов линий неона и магния с паспортными данными в пределах погрешности измерений. [c.136]

Рассмотрим два идентичных опыта (проведенные на установке со стабилизированным аппаратным контуром) по исследованию контура линии Mgl 880,7 нм при природном содержании изотопов в образце. В этих опытах все параметры разряда, поддающиеся контролю, были одинаковыми сила разрядного тока 50 мА, давление неона 0,67 Па, диаметр полого катода 6,7 мм, его длина 40 мм. Перед каждым экспериментом полый катод из алюминия разбирался, его внутренняя поверхность полировалась, и на нее наносился слой окиси магния в количестве 10 мг. [c.137]

Метод термодиффузии, применение которого для разделения изотопов урана оказалось невыгодным, успешно используется для разделения изотопов некоторых легких элементов — углерода, хлора, неона, аргона и т. д. [c.189]

Следует отметить, что истинные кларки элементов и их изотопов являются функцией времени по причине радиоактивного распада элементов, различных ядерных процессов и перехода в мировое пространство легких газов — водорода, гелия, неона, возможно азота и некоторых других газообразных веществ. Последняя причина, вероятно, объясняет также малые кларки благородных газов с устойчивыми ядрами и четными порядковыми числами. [c.187]

В 1963 году сотрудникам Лаборатории ядерных реакций удалось синтезировать наиболее тяжелый в то время изотоп 102-го элемента — 102. Его получили в результате бомбардировки мишени из урана-238 ионами неона-22 с энергией 112 Мэв. [c.197]

Математически все очень просто, но полное слияние ядер плутония и неона с последующим распадом ядра 104 на изотоп "104 и четыре нейтрона происходит только в одном из нескольких миллиардов случаев. [c.206]

Ядра 104-го элемента получаются только в том случае если после полного слияния ядер неона и плутония новое ядро выбрасывает одни нейтроны а чтобы получить изотоп с массовым числом 260, образовавшееся ядро должно выбросить четыре нейтрона — не больше и не меньше. [c.207]

Атомы отдачи . Это атомы образовавшегося изотопа, вылетающие из мишени при обстреле ее пучком нейтронов или многозарядных ионов. В модельных опытах применялись мишени из окислов разных элементов в зависимости от того, какие атомы отдачи нужно было получить. Мишени наносились на алюминиевую подложку. Короткоживущие изотопы гафния и получались при облучении ионами неона естественной смеси изотопов самария. [c.212]

В циклотроне облучали мишени из окиси плутония (95% Ри). Снарядами, как и в прошлых опытах, служили ускоренные ионы неона-22 с энергией от 110 до 125 Мэв именно при таких энергиях образуется наибольшее число атомов курчатовия. А энергия 119 Мэв соответствует максимуму образования ядер изотопа Ки в реакции с вылетом пяти нейтронов. [c.217]

Таким образом, коллимационный метод дал важный вывод спонтанно делящийся изотоп с периодом полураспада около двух секунд образуется при полном слиянии ядер америция и неона,. Следовательно, в этих ядрах по 105 протонов [c.227]

Изотопические сдвиги удобнее всего наблюдать на разделенных четных изотопах элементов, которые не обнаруживают сверхтонкой структуры. Такие сдвиги были, например, изучены Герцем [5 ] на смесях изотопов неона Ne2o и Ne s и Копферманом и Крюгером [ ] на смесях изотопов и в которых искусственно отношение изотопов было получено близким к 1 1, В табл, 116 эти экспериментальные данные для нескольких линий неона и аргона сравнены с величиной нормального сдвига, вычисленной по формуле (5), Как видно из таблицы, для линий нейтральных атомов наблюденные сдвиги не сильно отличаются от вычисленных значений для линий ионов наблюденные сдвиги относительно велики. Вообш.е, как правило, линии ионов обнаруживают большие сдвиги, чем линии нейтральных атомов. В некоторых случаях и для нейтральных атомов наблюденные сдвиги сильно отличаются от вычисленных значений Av . Так, для ряда линий видимой части спектра Мо1(Мо — Mo ) сдвиги в среднем равны Av = — 0,0126 см знак — означает, что линии более тяжелого изотопа сдвинуты в красную сторону спектра. Значение Avj, для этих линий получается равным -f-0,0020 [c.558]

Аналогичную серию измерений и их анализ по методу Каллуэя выполнили Кимбер и Роджерс [117] для неона. И в этом случае согласие рассчитанных и экспериментальных данных для всей области изотопических концентраций оказалось очень чувствительным к форме выражения для скорости релаксации за счет Ы-процессов однако здесь наилучшего согласия не получалось при выборе для скорости изотопического рассеяния такого выражения, как (8.1), Наблюдалось усиление рассеяния, определяемое отношением (1/тэкс)/(1Утдм), где числитель соответствует наилучшему совпадению с экспериментальными данными, а знаменатель представляет собой значение скорости релаксации при изменении только массы [выражение (8.1)] это отношение лежит в пределах от 1,25 до 1,65. Вне этих пределов совпадение с экспериментальными результатами определенно становилось неудовлетворительным даже при использовании разных выражений для 1/ты. Отсюда был сделан вывод, что влияние изотопических примесей на решетку в неоне определенно нельзя свести только к изменению массы в узлах, замещенных атомами изотопа. Джонс [109] вычислил добавочное рассеяние для изотопов неона (кроме рассеяния вследствие изменения массы), возникающее из-за наличия протяженного поля напряжений вокруг изотопической примеси. В зависимости от исходных предположений найденное усиление скорости рассеяния составляло от 1,2 до 2,2 со средним значением 1,4. [c.129]

Есть еще одна область, в которой масс-спектрометрические измерения оказались практически вне конкуренции. Речь идет об исследованиях в ядерной физике, относящихся к измерениям точных значений масс, дефектов, масс и распространенности изотопов элементов. Прошло уже более 40 лет после того, как английскому физику Астону [1] с помощью созданного им масс-спектрометра удалось впервые полностью разделить изотопы неона °Ne и Ne и тем самым доказать предположение Томсона и Содди о существовании изотопов. [c.193]

Чтобы убедиться, что именно клин является основным дефектом используемого реального ИФП, проведено измерение рельефа зеркал по методу, предложенному в работе [44]. Исследуемая линия состоит из двух компонентов, принадлежащих изотопам неона (с относительной интенсивностью, соответствующей концентрациям pi = 0,909, р2 = 0,091) и с изотопным сдвигом 6i2 = 0,45. Дисперсионная полуширина этой линии определяется, кроме естественной полуширины, резонансным ушире-нием, обусловленным большим сечением передачи возбуждения для уровня 3sPj. В этом случае имеем L = Leer где [c.114]

Влияние нулевых колебаний, хотя и не столь эффектное,, ощутимо и у других инертных газов. Нулевые колебания уменьшают энергию связи в кристаллическом состоянии на 28,. 10, 6 и 4% для Ne, Аг, Кг, X соответетвеннр. Квантовая поправка на нулевые колебания обратно пропорциональна массе атома, в результате чего различаются параметры решетки-изотопов инертных газов. Например, параметры решетки изотопов неона Ne ° и Ne равны 4,4644 и 4,4559 А. [c.168]

Планк является творцом квантовой теории, Ган и Штрассман, а затем эмигрировавшие из Германии Фриш и Мейтнер открыли деление урана с попутным выделением огромного количества энергии, что послужило толчком к разработке всей урановой проблемы. Гейзенберг — теоретик с мировым именем, вместе с Герлахом и Дибнером он возглавлял в Германии всю работу по использованию энергии урана. Боте и Ляуе также имеют мировую известность. Герц в 1931 г. впервые добился полного разделения изотопов (неона), Арденне— крупнейший специалист в области электронной оптики, сконструировавший электронный микроскоп, непревзойденный по своей силе ни в Европе, ни в Америке. [c.375]

Разработана теория этого метода, показывающая, что максимальное обогащение для алива этим методом равно 0,8% на ступень. Опыты по разделению аргон-азотной смеси против потока пара ртути, а также разделению изотопов неона подтвердили правильность теории. Была выбрана жидкость, устойчивая против алива (фтор-углеродная смазка), с которой были проведены опыты по разделению в стеклянном каскаде из десяти ступеней. Были проведены опыты на металлическом каскаде. Опыты на металлическом каскаде из десяти ступеней привели к обогащению на 3.6 %. против теоретических 8 %. Опыт был не закончен в связи с неполадками. Проф. Герцем было внесено существенное усовершенствование в этот метод — была найдена возможность самокаскадирования. Опыты, поставленные для разработки самокаскадирования, показали возможность получения замены десяти ступеней обычных одной ступенью с самокаскадированием. В настоящее время построены 3 таких прибора, которые должны быть собраны в каскад и исследованы. Сконструирован и частично построен такой же прибор большего масштаба, по производительности соответствующий примерно последней ступени каскада на 1 кг в сутки. Метод разрабатывается как конечный элемент диффузионного каскада для области концентраций 50-90%. [c.614]

В СССР, как и во многих других странах, во все возрастающем количестве ведется строительство атомных электростанций, вырабатывающих электрический ток и тепло для производственных и бытовых нужд. Атомные энергетические установки, заменяющие обычные паросиловые агрегаты и двигатели внутреннего сгорания, вводятся на морских транспортных судах и на кораблях военно-морского флота. Мощные источники ядерных излучений — ядерные реакторы и ускорители заряженных частиц — все шире используются в исследовательской практике и в промышленности для эффективного проведения технологических процессов. Широкое распространение получили радиоактивные изотопы, используемые как источники тепла в специальных генераторах электрического тока и как источники излучений в различных промышленных, исследовательских и медицинских приборах, аппаратах и установках. Не менее широко распространены стабильные изотопы ( тяжелая вода, изотопы урана, бора, азота, неона и многих других химических элементов), применяемые во многих областщ научных исследований, в промышленности и в медицинской практике. [c.161]

НЕОН (Neon), Ne,— хим. элемент VIII группы перио-дич. системы элементов, ат. номер 10, ат, масса 20,179, относится к инертным газам. Природный Н. состоит из трёх стабильных изотопов (90,51%), [c.321]

В свое время масс-спектрометрические измерения сыграли неоценимую роль в физических исследованиях, связанных с установлением точных значений атомных весов (масс). Фундаментальное подтверждение гипотезы о существовании изотопов обязано появлению способа пространственного разделения моноэнергетических заряженных частиц в магнитном поле по отнощению их массы к заряду. С 1919 по 1923 г. Астоном [3] было неопровержимо доказано существование изотопов у неона, лития, гелия, водорода, азота, криптона и других элементов. Позднее масс-спектрографическим методом были определены значения дефектов массы для дублетов на легких элементах. Затем, после появления приборов с высокой разрешающей способностью, Нир, Р. А. Де-мирханов и др. [4—7] провели точные измерения в области от стронция до рутения и от европия до золота, [c.5]

Иэльский университет усовершенствовал термодиффузионные методы выделения Не из природного гелия. Процесс осуществляется под давлением. Там же удалось выделить Аг , а также и Ые в концентрации 93,4%, тогда как в природном неоне изотоп Ые содержится в количестве 10%. [c.189]

Как-то лет семь назад на мощном дубненском циклотроне У-300 облучили висмутовую мишень ускоренными ядрами неона. В ядерной реакции висмут+неон образовывались ядра легчайшего изотопа нептуния. Они испытывали К-захват ядро нептуния впитывало в себя один из электронов атомной оболочки и превращалось в уран. В некоторых случаях дочернее ядро урана оказывалось на высоком возбужденном уровне (проще говоря, у ядра оказывался большой избыток энергии), [c.112]

При облучении америция-243 ионами неона-22 105-й элемент может образоваться только в случае полного слияния взаимодействующих ядер. Важно, что в этой и подобных ей реакциях вероятность образования искомого продукта чрезвычайно сильно зависит от энергии налетающей частицы изменение энергии ионов всего на 10% уменьшает выход продуктов реакции более чем в 10 раз. (Заметим тут же, что зависимость вероятности образования изотопа от энергии бвмбардирующих частиц называется функцией возбуждения ядерной реакции.) [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...