Поглощение полное отрицательное

К равенству единице отношения излучательной способности к поглощательной только в условиях черного тела, т. е. при равенстве излучательно-поглощательных условий. Второе определение утверждает, что полное поглощение — это индуцированное поглощение минус вынужденное излучение, т. е. вынужденное излучение рассматривается как отрицательное поглощение. Полное излучение — это просто спонтанное излучение. Это второе определение, по-видимому, справедливо для любых условий теплового излучения независимо от того, существует или не существует равновесие. Кроме того, второе определение лучше соответствует экспериментальному определению поглощения. Экспериментально нет возможности отделить индуцированное поглощение от вынужденного излучения. [c.326]

В каждой кассете имеется 4 элемента с выгорающим поглотителем нейтронов. Назначение этих компенсирующих стержней состоит в подавлении начальной избыточной реактивности и компенсации температурного эффекта. Благодаря этому поглощению возможно поддержание постоянной небольшой концентрации борной кислоты в первом контуре при полной нагрузке реактора во время всего цикла. Реактор характеризуется высоким отрицательным температурным коэффициентом реактивности, что позволяет провести его пуск из холодного состояния. Во время пуска первого контура циркуляционный насос работает с минимальным расходом, необходимым для надежной работы гидродинамических подшипников. После прекращения циркуляции через нижний гидравлический затвор с помощью подачи азота под колпак можно начинать снижение концентрации борной кислоты в первом контуре подводом в него чистой воды. После достижения критического состояния и нагрева воды до температуры 80—100°С расход воды на выходе из активной зоны будет равен расходу воды через циркуляционный насос азот из-под колпака нижнего гидравлического затвора удаляется, и первый контур постепенно переводится на номинальные параметры. [c.104]

Конечным результатом нарушения равномерности фильтрования являются гидравлические перекосы в загрузке фильтра (рис. 5.5), которые отрицательно отражаются не только на рабочем цикле фильтра, препятствуя наиболее полному использованию его емкости поглощения, но также и на регенерационном цикле, поскольку, во-первых, регенерационный раствор не омывает из-за перекосов некоторые части загрузки, оставляя их в истощенном состоянии, и, во-вторых, при отмывке ионита перекосы вызывают повышенный расход воды для удаления продуктов регенерации и остатков непрореагировавшего регенерационного раствора. [c.104]

Заметим, что затухание волны не обязательно связано с истинным поглощением электромагнитной энергии диссипация энергии происходит лишь тогда, когда мнимая часть е(ы) отлична от нуля, а коэффициент и может быть отличен от нуля и при вещественном (отрицательном) е(ы). Именно так дело обстоит для плазмы при ы<ыр, где Ыр — плазменная частота (см. 2.3). Фактически это означает, что излучение при е(ы)<0 не может проникнуть в вещество и происходит полное отражение волны на границе. [c.81]

Из формулы (2.54) видно, что плазменная частота Юр имеет смысл своего рода критической частоты. При о)<о)р диэлектрическая проницаемость отрицательна, а показатель преломления чисто мнимый. Это значит, что волны с о)<о)р (но о у) не могут распространяться в металле из-за сильного затухания, причем это затухание не связано с поглощением (т. е. диссипацией) энергии. В самом деле, диэлектрическая проницаемость вещественна (а истинное поглощение происходит только при 1те= =0), да и выражение (2.54) для е(о)) получается при пренебрежении диссипативным членом в уравнении движения электрона. Фактически при ( )<о)р происходит полное отражение падающей волны от среды. При чисто мнимом показателе преломления коэффициент отражения равен единице (см. 3.4). [c.95]

Так же как в 144, точный характер отражения зависит от условий на концах. Один случай исключительно прост. Пусть в линию включено омическое сопротивление величины юЬ, Это сопротивление вводит условие У — уЬС, скажем, на положительном конце линии и условие У = —vL , скажем, на отрицательном конце или в начале. Это — характеристики положительной и отрицательной волны соответственно отсюда следует, что всякое возмущение, достигающее этого сопротивления, сразу поглощается. Таким образом, если задано электрическое состояние линии в начальный момент и нет приложенных сил, то вследствие полного поглощения обеих волн, на которые можно разложить начальное состояние, линия будет совершенно свободна от потенциала и тока, самое большее через промежуток времени //г , где /—длина линии . [c.486]

Изучая волну, рассеянную в заданном направлении, можно спросить, имеется ли разность фаз, происходящая от акта рассеяния. Этот вопрос можно исследовать, по крайней мере частично, основываясь на некоторых общих принципах, однако здесь будет изложен только результат. Разности фаз между падающей и рассеянной волной весьма близки О или 180°. При таком рассеянии либо пет изменения фазы, либо есть изменение, отвечающее почти полному обращению фазы на 180°. Изменения же фаз, резко отличающиеся от указанных двух значений, отвечают сильному поглощению. Разность фаз определяется постоянной а, входящей в формулу (2), а именно если постоянная а — вещественна и отрицательна, то разность фаз равна 0°, если а — вещественна и положительна, то разность фаз равна 180° комплексные значения а отвечают промежуточным значениям разности фаз. [c.115]

Как показано в разд. 3.3.2, в центре сферы поток нейтронов изотропен и обычно достигает максимального значения. Следовательно, увеличение сечения поглощения Лад при г = О приводит к относительно большому и отрицательному изменению величины Да. Итак, увеличение сечения поглощения в центре сферической размножающей среды вызывает относительно большое уменьшение полной интенсивности размножения а. Однако на свободной поверхности, например на границе сферы, поток Ф (г, й) = О, если п й < О, и Ф (г, —й) Ф (г, й) = О для всех значений й. Таким образом, а не зависит от малых изменений сечения поглощения на поверхности сферы. Эти выводы находятся в хорошем согласии с ожидаемыми из физических соображений результатами. [c.217]

При моделировании волновых явлений в ванне с водой часто проявляется отрицательное явление, так называемые шумы ванны, представляющие собой многократные волны, остающиеся в воде (в связи с чрезвычайно малым поглощением) от предыдущей посылки к следующей и регистрирующиеся на развертке ЭЛТ в виде щумов, подобно микросейсмам в сейсморазведке или в сейсмологии. Это приводит к тому, что часто не удается пользоваться полным усилением полезных волн. [c.80]

Поверхностная диффузия атомов не приводит к изменению суммарного объема пор. Однако может происходить коагуляция (коалесценция) пор, т. е. увеличение объема крупных пор в результате уменьшения количества мелких пор. Известно, что атомы, расположенные на поверхностях мелких пор (т. е. на поверхностях с малым отрицательным радиусом кривизны), обладают меньшим запасом свободной энергии, чем атомы, расположенные на поверхностях крупных пор. При нагревании, т. е. при условиях, благоприятствующих повышению подвижности атомов, будет наблюдаться преобладающая диффузия атомов от крупных пор к мелким. Другими словами, объем крупных пор будет возрастать в результате уменьшения объема мелких пор, что в конечном счете может привести к полному поглощению мелких пор крупными. [c.318]

В заключение укажем на необходимость различать поглощение (диссипацию) электромагнитной энергии и ее затухание (например, в результате рассеяния до приемника доходит лишь некоторая часть распространяющегося в данном направлении света). Следует учитывать, что истинное поглощение электромагнитной энергии всегда связано с переводом ее в теплоту при совершении работы Ej О. Однако j = dP/dt, а поляризуемость вещества Р = жЕ, где восприимчивость ж связана с диэлектрической постоянной известным соотношением е = 1 + 4пге. Следовательно, дифференцирование dP/dt приводит к дифференцированию е, что связано с умножением ее на ко. Если г — величина комплексная, то поляризационный ток j будет иметь действительную часть (i = —1) и работа сил поля неизбежно приведет к поглощению части световой энергии. Мы видим, что истинное поглощение связано с комплексностью диэлектрической постоянной, которая приводит к комплексному значению показателя преломления п. Но показатель преломления п = Ve может быть комплексным и при действительном, но отрицательном значении е < О. В этом случае работа сил Ej = О и имеет место лишь затухание энергии, а не ее поглощение. В рассмотренном явлении нарушенного полного внутреннего отражения (см. 2.4) мы имеем пример такого ответвления части энергии от исходного направления, где проводилось ее измерение. Аналогичный про- [c.106]

Отсюда видно, что если один спай поддерживается при постоянной температуре, э. д. с. будет меняться пропорционально разности (Ti— i). Это не было обнаружено экспериментально, и Томсон (а позднее Кельвин) пришел к заключению, что в термоэлектрической цепи должен иметь место дополнительный обратимый эффект. Согласно этому так называемому эффекту Томсона, тепло поглощается или выделяется при протекании тока в неравномерно нагретом стержне. Коэффициент Томсона о определяется по количеству поглощенного тепла при прохождении единицей заряда разности температур в 1° Коэффициент Томсона считается положительным, если при протекании тока от холодного участка к горячему тепло поглощается, и отрицательным, если тепло при этом выдел яется. Таким образом, полная э. д. с. по Томсону между двумя [c.97]

В заключение сделаем несколько замечаний относительно обобщения этих результатов на случай переноса нейтронов. Очевидно, что если отсутствует деление или преобладает поглощение, так что Ь является отрицательным оператором, то основные построения в приведенном рассуждении не нужны, поскольку спектр можно получить из уравнения для собственных значений оператора (— ) /з 1(—собственные рентения образуют полный набор. [c.226]

При инверсном состоянии вещества мощность испускания при переходе i к, вьшуледаемого внешней радиацией, падающей на такую неравновесную систему, больше мощности поглощения на этом переходе. В полном соответствии с законом Бугера при отрицательных значениях / v, проходя через вещество, энергия падающего светового потока увеличивается. Поскольку процесс усиления излучения сопровождается переходами частрщ с верхнего уровня I на нижний к, то тем самым взаимодействие излучения с квантовой системой ведет систему к термодинамическому равновесию. [c.33]

Заметная концентрация кислорода в металле шва, выполненного электро дамп ЦМ-7, является с точки зрения свойств металла шва отрицательным ф акто-ром Одпзко более полное раскисление шлака и металла (введением в состав покрытия углерода, кремнпя, алюминия) приводит к более интенсивному поглощению высокотемпературной частью сварочной ванны водорода из газовой азы и, как следствие, к развитию пор, вызванных обратны.м его выделением из кристаллизующегося металла (табл. 57). При этом вследствие более полного раскисления произведение [С] - [О] становится значительно ниже равновесного, что указывает на торможение реакции окисления углерода. [c.123]

Для блокированного выгорающего поглотителя из бора-10 эффективное сечение поглощения падает с температурой медленнее, чем для элемента с сечением, пропорциональным 1/и, и это дает отрицательный вклад в член (1//) [д11дТ). В определенных условиях, например, в конце кампании реактора Пич-Боттом при максимальном накоплении урана-233 и минимальном содержании бора-10 и в присутствии ксенона-135 влияние смещений спектра тепловых нейтронов на изотермический температурный коэффициент реактивности, как показывают расчеты, мало и может быть положительным [80]. Поскольку мгновенный температурный коэффициент отрицате чен и больше по абсолютной величине, полный изотермический коэффициент реактивности остается отрицательным, т. е. безопасность работы реактора обеспечивается. [c.467]

Эта дополнительная электростатическая отрицательная энергия может понизить полную энергию возбун дения до значения, меньшего, чем с Таким образом, низшее возбужденное состояние кристалла в действительности представляет собой более сложный тип возбужденного состояния, которое характеризуется наличием пространственной корреляции между электроном проводимости и дыркой, оставшейся на его месте. Это подтверждается положением края оптического поглощения, который находится ниже порога непрерывного спектра, обусловленного межзонными переходами (фиг. 30.11). В этом же можно убедиться с помощью следующего элементарного теоретического рассмотрения, показывающего, что учет электрон-дыр очного притяжения всегда приводит к понижению энергии. [c.245]

Зарядная емкость положительного электрода герметичных свинцовых аккумуляторов должна несколько уступать емкости отрицательного электрода. В этом случае к моменту полного заряда положительного электрода отрицательный электрод будет находиться в недозаряженном состоянии, практически исключающем возможность разряда ионов водорода. Кислород, выделяющийся на двуокисносвинцовом электроде, может частично окислять свинцовую губку и тем самым подавлять выделение водорода. Для обеспечения достаточно свободного доступа кислорода к отрицательному электроду необходимо применение минимального количества электролита и тонких газопроницаемых сепараторов. Возможно, в принципе, также поглощение водорода на положительном электроде в результате восстановления РЬОз РЬ504 [3-11]. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...