Исчезающие линии в полосах

Качественно изменение характерных свойств спектров с ростом темп-ры звёзд может быть описано следующим образом. Для наиб, холодных звёзд характерны молекулярные полосы и ливни нейтральных атомов. По мере возрастания темп-ры происходит диссоциация молекул и полосы вна але ослабевают, а затем исчезают. Одновременно происходит ослабление линий поглощения, возникающих при переходах с осн. уровней нейтральных атомов. Интенсивность линий, соответствующих переходам с возбуждённых уровней нейтральных атомов, с ростом темп-ры усиливается, достигает мак- [c.610]

Ширину линии можно было бы измерить, постепенно увеличивая расстояние между зеркалами интерферометра, пока не исчезнут интерференционные полосы. Но, как было показано, полосы исчезают асимптотически, и поэтому такой метод недостаточно точен. [c.421]

При длительном лежании холоднокатаных листов имеет место явление естественного старения, которое приводит к изменению физико-механических свойств стали, т. е. к образованию линий сдвигов или полос скольжений (в виде лучей и извилин) на поверхности деталей при вытяжке их, что с декоративной стороны недопустимо. Для устранения вредного влияния последствий естественного старения тонколистовую сталь перед штамповкой подвергают дрессировке, подкатке в холодном состоянии с относительным обжатием 0,5—1,5%. При этом интервал времени между операциями должен быть не более 24 ч. Подкатка осуществляется при помощи вальцовочной машины с особым подъемным валиком, установленной рядом с вытяжным прессом. Благодаря образовавшемуся вследствие этого в поверхностных слоях металла наклепу, явно выраженная площадка текучести, появляющаяся на диаграмме при испытании образцов на растяжение, выравнивается (исчезает) и линии сдвигов не возникают. Однако подкатка не гарантирует полностью избежать явления естественного старения металла. [c.14]

Геометрическим местом узлов и пучностей напряженности поля при работе двух синхронных радиопередающих станций (рис. 11.11,в) являются гиперболы, фокусы которых находятся в точках pi и р2. Штриховыми линиями на рис. 11.10,в отмечены дорожки, в пределах которых при приеме наблюдаются большие искажения, вызванные значительным уменьшением уровня несущей. Эти дорожки располагаются около узлов поля и чередуются с дорожками хорошего приема. Ширина узких полос, в пределах которых заметны искажения, равна примерно 0,1Я. Ближе к границам зоны искажений дорожки плохого приема сужаются. При /1=8 ( пол/ меш=2,5) искажения субъективно становятся практически незаметными и дорожки плохого приема исчезают совсем. [c.338]

Второе критическое значение h/a достигается примерно при 0.43, когда участок квазипроскальзывания DE исчезает и жесткая область охватывает всю дугу контакта. Поля линий скольжения для ббльших значений h/a были определены Дьюхерстом [85]. Жесткая область AGE теперь не вдавливается в центральную линию полосы, а разрыв скорости следует по линиям скольжения/47V и NE (рис. 10.9(b)). При h/a л 0.72 дуга GE вырождается в единственную точку, в то время как жесткая [c.369]

Параллельные черные линии представляют собой результат интерференции световых пучков, отраженных от двух зеркал они пересекают дифракционное изображение звезды в объективе телескопа, прикрытом экраном О (см. рис. 9.13). При соответствующем раздвшке-нии зеркал 1 и интерференционные полосы исчезают, и остается дифракционное изображение звезды. [c.197]

Др. особенность КМП — радикальное изменение структуры резонансногоногяопденяя упругих нал,-магн. волн линии резонансного погяощеввя уширяются в полосы, старые резонансные пики исчезают, а вместо них появляются более слабые резонансные линии, положение к-рых зависит от веройпкостей IL м. [c.130]

На рис. 10.9 показан спектр, наблюдавшийся на выходе световода длиной 20 м при накачке пиковой мощностью 1 кВт, поляризованной под углом 0si44° [21]. Наличие в спектре стоксовой и антистоксовой полос с частотной отстройкой +4 ТГц обусловлено четырехволновым смешением типа I. Стоксова волна поляризована вдоль медленной оси, в то время как актистоксова-вдоль быстрой оси световода. Асимметричное уширение стоксовой линии и линии накачки вызвано совместным действием эффектов ФКМ и ФСМ (см. разд. 7.4). Относительное увеличение стоксовой компоненты обусловлено комбинационным усилением. Линия с частотной отстройкой 13 ТГц является стоксовой компонентой ВКР. Она поляризована вдоль медленной оси, поскольку мощность накачки в медленной поляризационной моде несколько больше, чем в быстрой (0 44°). Увеличение 0 на 2-3 приводит к изменению поляризации излучения ВКР. Небольшой пик вблизи 10 ТГц возникает в результате невырожденного четырехволнового смешения (со, oj), в процессе которого слабая стоксова волна ВКР усиливается в поле накачки и стоксовой волны вырожденного четырехволнового смешения. Фазовый синхронизм может возникать только при поляризации излучения ВКР вдоль медленной оси. Пик вблизи 10 ТГц исчезает при увеличении [c.299]

Техника наблюдения была разработана Скиннером [39]. В первом приближении вероятность перехода электрона проводимости в связанное состояние пропорциональна плотности состояний. Поэтому форма рентгеновской L- (или М-) линии должна воспроизводить вид кривой, изображающей плотность состояний в зоне проводимости, а полная ширина линии должна давать энергетическую ширину зоны проводимости. На фиг. 39 показан вид кривой, полученной Скиннером для лития (или натрия). Как видно из графика, возникает трудность в определении того места, где исчезает хвост плотности состояний. Полученные таким путем значения ширины полосы заполненных состояний в зоне проводимости ( - - 0,4 эв) находятся в хорошем согласии со значениями, вычисленными на основе модели свободных электронов. [c.114]

В случае отдельной спектральной линии газоразрядного источника, уширенной вследствие эффекта Доплера, фор.ма контура описывается функцией Гаусса /(х) ехр(—а х ). Для нахождения видности (5.25) нужно рассчитать значение С(А), определяемое формулой (5.23). Вычисляя соответствующий интеграл (см. задачу 2), получаем 1 (А)=ехр —[А/(2а)] . С увеличением разности хода видность полос монотонно убывает (рис. 5.14,6) и полосы практически исчезают при А 2n/6f , где Ьк= /Ггт2/а — ширина спектрального контура на половине высоты. Именно такую кривую видности получил Майкельсон при исследовании красной линии кадмия. [c.226]

Полосы П — П (тип 3). К третьему типу относятся полосы, обусловленные колебательными переходами П — П, Д — Д, из которых вплоть до настоящего времени наблюдены только переходы П — П. Нет основных полос, которые соответствовали бы этому типу к нему относятся только разностные полосы, принадлежащие к серии, которая начинается полосой S — S (см. стр. 289). Например, если в верхнем и нижнем состояниях перехода 1—-О параллельного колебания возбуждено по одному кванту перпендикулярного колебания, то мы получаем полосу П -— П, частота которой, разумеется, очень близка к частоте перехода 1 — О (полоса Z-—i ). Полосы П — П могут наблюдаться в спектре поглощения только тогда, когда в первом возбужденном состоянии перпендикулярного колебания находится значительная доля молекул, и даже в подобном случае на эти полосы накладывается значительно более интенсивная полоса S — Е, к которой они принадлежат. Впервые этот тип полос был наблюден Герцбергом и Спинксом [441] для молекулы С Н. (на фиг. 106,(5 полоса показана короткими линиями в нижней части фигуры). Из фиг. 106, а явствует, что при низкой температуре полоса П — II исчезает, так в этом случае в первом возбужденном состоянии перпендикулярного колебания находится слишком малая доля молекул. [c.417]

Каждое изменение электронного состояния в атоме вызывает возникновение линии, тогда как каждсе изменение электронного состояния в молекуле вызывает возникновение системы полос. Различные полосы системы возникают вследствие изменений колебательного состояния молекулы, которое, как правило, соответствует гораздо меньшим изменениям энергии молекулы, чем изменения электронного состояния. Поэтому при переходе от одного источника к другому полосы определенной системы обнаруживают в своем поведении некоторое сходство с компонентами узкого мультиплета, появляясь и исчезая одновременно. Но в то время, как мультиплет содержит относительно небольшую часть линий всего спектра, отдельная система полос зачастую состоит из нескольких сотен полос и может охватывать все обычно возбуждаемое излучение данной молекулы. Включение всех таких полос в один список приводит к большому числу совершенно случайных совпадений по длинам волн. Такие совпадения причиняют большие неудобства в случае полос, чем в случае линий, так как определяемая длина волны канта полосы в очень большой степени зависит от суждения наблюдателя и от примененной дисперсии. Таким образом, отождествление отдельной полосы только по длине волны гораздо менее надежно, чем такого же рода отождествление отдельной линии. Поэтому отождествление всякий раз должно быть дополнительно чем-либо подкреплено. [c.9]

Длина когерентности применение двухлучевой интерференции к изучению тонкой структуры спектральных линий. Газ (например, пары кадмия), возбуждаемый в определенных условиях электрическим разрядом, испускает свет, спектр которого состоит из резких ярких линий, разделенных темны ли промежутками,— так называемый имиссионный линейчатый спектр. Выделим свет одной из этих линий и осветим им, например, интерферометр Майкельсона, установленный так, чтобы образовались кольцевые интерференционные полосы тогда мы увидим, что полосы становятся отчетливыми, если длины оптических путей обоих интерферирующих пучков примерно одинаковы. При возрастании оптической разности хода видность полос уменьшается (вообще говоря, нелюнотонно) п в конце концов они исчезают. [c.292]

Поля линий скольжения для иных геометрических условий были построены Крейном и Александером [71] для тонких полос, а Дьюхерстом [85] — для полос большей толщины. Обнаружилось, что решение почти целиком зависит от отношения h/a и слабо от параметра a/R. Примеры различных полей линий скольжения показаны на рис. 10.9. Решение Александера рис. 10.8) применимо к тонким полосам. При отношении h/a та A 0.29 участок квазипроскальзывания ВС исчезает и разрыв скорости, который следует линии скольжения AN, теперь лежит целиком внутри материала (рис. 10.9(a)). [c.369]

При е = 46° (фиг. 4) характер течения в возмущенной области является следствием еще большего падения числа Маха возвратного потока в отрывной области (фиг. 6, б, точки 3). При относительно малом угле атаки а = 14° (р = 2.7), когда реализуется дозвуковое поперечное течение М , < 1 (фиг. 6, б, точки 3), внутренний отрыв наблюдается по всей длине модели (фиг. 4, а), то есть отрываются и ламинарный, и турбулентный пограничные слои. При а = 16.5° (/7 . = 3.1), когда М, = 1, отрыв турбулентного пограничного слоя исчезает (фиг. 4, б). В области "несвободного" взаимодействия а = 21.5 и 24° (р, = 4.15 и 4.75) (фиг. 4, в, г) внутренний отрыв турбулентного пограничного слоя не реализуется (фиг. 6, б М , < 1.1), отрывается лишь ламинарный пограничный слой в возвратном течении. Наблюдается влияние перехода в окрестности передней кромки на внутреннее течение. Когда внешняя линия отрыва целиком оказывается в полосе ламинарного пограничного слоя, течение внутри зоны отрыва ламинаризуется, и имеет место внутренний отрыв ламинарного пограничного слоя по всей длине модели (фиг. 4, г) при дозвуковой скорости возвратного потока М , = 0.96 (фиг. 6, б). [c.76]

Полосы на фотографиях ультразвуковой решетки, полученных по методу Бахэма, Гидемана и Асбаха, будут особенно яркими в том случае, если объектив 0 (см. фиг. 240) удастся сфокусировать на плоскость, где имеется наибольшее схождение световых лучей. Однако это возможно лишь в том случае, когда линии схождения находятся либо в плоскости выхода света из звуковой волны, либо еще дальше за этой плоскостью, так как непосредственное наблюдение этих линий внутри звукового поля при помощи оптической системы невозможно (см. п. 2 настоящего параграфа). К тому же в стоячих волнах линии схождения непрерывно сдвигаются в направлении распространения света. Последнее связано с тем, что сжатия и разрежения в жидкости при стоячей волне периодически. появляются и исчезают. Если учесть изменение во времени показателя преломления, предполагая, что оно происходит по синусоидальному закону, и пренебреч пространственными изменениями йп в направлении звуковой волны, то приведенное выше выражение (160) для расстояния между первыми линиями схождения и плоскостью вступления света в звуковую волну примет вид [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...