Сопротивление единичного квадрата

Если I = а — I м, получим так называемые сопротивления единичного квадрата [c.16]

Здесь 01—электрическое сопротивление единичного квадрата первой среды в предположении, что она занимает все пространство [c.40]

Из формул (3-16) и (3-20) имеем для активного сопротивления единичного квадрата двухслойной среды [c.48]

Большой эффект дает постановка так называемых импедансных условий на поверхности проводящих тел. Сопротивление единичного квадрата тел, равное отношению тангенциальных составляющих Ё н Н (см. также 1-1) [c.121]

Это выражение позволяет найти сопротивление единичного квадрата поверхности диэлектрика, т. е. волновое сопротивление среды, [c.142]

Если / = а = 1 Л1, то получим так называемые сопротивления единичного квадрата [c.12]

Здесь 2о1 — электрическое сопротивление единичного квадрата первой среды в предположении, что она занимает все пространство и вторая среда отсутствует [х =со). Комплекс К учитывает влияние второй среды. [c.65]

Из формул (4-16) и (4-20) имеем для активного сопротивления единичного квадрата двухслойной среды [c.73]

Подставляя соответствующее выражение для активного сопротивления единичного квадрата г и указанные выше средние физические свойства для каждой зоны, получим [c.216]

Сопротивление единичного квадрата, равное Zq = г + Хд, можно однозначно определить как величину, связывающую поток Son электромагнитной мощности сквозь единицу поверхности тела [c.22]

Отношение к Н , равное сопротивлению единичного квадрата Zq, не зависит от координаты х [c.24]

Сопротивление единичного квадрата нагреваемого тела всегда можно записать в виде [c.29]

Сопротивление единичного квадрата [c.53]

Значительного упрощения можно достигнуть, используя импедансные граничные условия. При строгой постановке задачи сопротивления единичного квадрата меняются по длине загрузки даже при постоянных ее свойствах, и необходимо совместное решение уравнений поля для внутренней (в загрузке) и внешней областей. Импедансные граничные условия могут служить для сшивания решений при использовании различных методов. [c.64]

Если принять, что сопротивление единичного квадрата определяется формулой (2.5) при G и Q, не зависящих от а следовательно, и от координаты, то из (2.52) следует [c.71]

Распределение сопротивления единичного квадрата в одномерном плоском поле. Так как Е и Н могут быть найдены в любой точке тела, то сопротивление 2о, равное их отношению, можно считать функцией координат при заданных размерах и свойствах тела и способе возбуждения поля. [c.115]

Сопротивление единичного квадрата в точке у — —у равно [c.118]

Сопротивление единичного квадрата 2с с1Ь = -Р- (ф + /т з). [c.124]

Знак минус показывает, что вектор 5о направлен внутрь цилиндра, в сторону убывания Ц. Сопротивления единичного квадрата находим из условия 5о = 2оЯ, откуда [c.141]

Сопротивление единичного квадрата на внутренней поверхности [c.144]

Распределение напряженности поля по сечению токопровода полностью совпадает с распределением для случая индукционного нагрева цилиндра в продольном поле, однако и Я меняются местами. Сохраняются и асимптотические выражения для слабого (т < 1) и сильного (/ > 6) поверхностного эффекта с учетом указанной взаимной замены Е и Н (см. 4.1). Сопротивление единичного квадрата на поверхности токопровода [c.155]

Таким образом, функции Фц и Фо, описывают распределение Я и в полом цилиндрическом токопроводе. Сопротивление единичного квадрата [c.157]

Так как для единичного квадрата = Я , то его сопротивление будет [c.29]

Ранее указывалось (см. 1-2), что при ярко выраженном поверхностном эффекте можно считать, что D rja и = ziD xJa, где Го и Хо — сопротивления единичного квадрата, вычисленные по формулам для плоской волны. Повысить точность вычисления и расширить применение этих формул возможно, если учесть, что путь тока короче длины окружности, путем введения так называемого расчетного диаметра D . Если в качестве расчетного диаметра при нагреве внешней поверхности цилиндра взят1з средний диаметр активного слоя [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...