Воздух ударные волны

Рис. 8. Диаграмма г — I течения, возникающего при взрыве химического взрывчатого вещества в воздухе (ударные волны 1 — отраженная от центра, 2 — обращенная к центру, 3 — расходящаяся 4 — фронт детонации 5 — контактный разрыв 6 — область волны разрежения .

Заметим, что даже при сравнительно небольших сжатиях воздуха ударной волной возникает сильный спутный поток. Так, например, легко подсчитать по предыдущим формулам, что ударная волна, несущая относительное сжатие воздуха - = 0,22, распространяясь со скоростью [c.162]

Пусть мощная ударная волна с температурой во фронте порядка нескольких десятков тысяч градусов в момент < = О выходит на плоскую свободную поверхность металла, граничащую с вакуумом (поверхность фронта волны предполагается строго параллельной свободной поверхности тела). Тело должно быть помещено в вакууме в противном случае разгружающееся вещество будет толкать впереди себя ударную волну в воздухе, причем температура воздуха будет очень высока и мы вместо интересующего нас свечения металла увидим свечение высоконагретого воздуха. Ударную волну будем считать столь мощной, что при разгрузке металл полностью испаряется и расширяется в газовой фазе. Профили температуры в начальный момент < = О и в какой-то последующий момент времени изображены на рис. 11.60. К моменту I волна разрежения охватывает слой вещества толщины где С1 — скорость звука в сжатом веществе за фронтом ударной волны. [c.601]

В момент сброса порции сыпучего сырья из вагона, вагонетки, автосамосвала, думпкара и загрузочного устройства энергия сбрасываемого материала частично передается воздуху. При этом возникает движение воздуха в виде ударной волны (хлопка). Давление воздуха ударной волны передается воздуху внутри местного отсоса. Под повышенным давле- [c.37]

Для иллюстрации на рис. 66 изображены зависимости угла х отклонения скорости от угла ф наклона поверхности разрыва для воздуха (7 = 1,4) при нескольких различных значениях числа Ml, в том числе для предела Mi->-oo. Ветви кривых, изображенные сплошными линиями, отвечают ударным волнам сла- [c.488]

СНИЖЕНИЕ ПОРОГА ОПТИЧЕСКОГО ПРОБОЯ ВОЗДУХА НА ФРОНТЕ УДАРНОЙ ВОЛНЫ В ИЗЛУЧЕНИИ НЕОДИМОВОГО ЛАЗЕРА [c.152]

Углекислоты значения при ожижении воздуха 31 Углерод 347 Углерода окись 44 Ударные волны второго звука 853 Удельное сопротивление уравнение 196 Уитстона мост 17 [c.932]

Так как скорость распространения ударной волны меньше, чем скорость тела, ее порождающего, то характер возникающей ударной волны и характер ее распространения оказываются весьма своеобразными. Пуля (или снаряд) создает в воздухе импульс сжатия, который не может обогнать пулю, так как движется с меньшей скоростью. Следовательно, перед пулей импульса сжатия не будет. Он будет появляться только позади нее. [c.584]

Ударную волну, создаваемую пулей в воздухе, можно наблюдать при помощи специальных оптических приемов, использующих уве- [c.584]

Чтобы выяснить процесс образования ударной волны, представим себе полу-бесконечную трубу постоянного сечения, заполненную газом или воздухом (рис. 191, а). Пусть в этой трубе начинает двигаться поршень с постепенно возрастающей скоростью. Возникающая в начале движения поршня волна деформации (сжатия) в случае малой амплитуды волны распространяется вдоль трубы со скоростью относительно газа, близкой к скорости са звука в нем. За малый промежуток времени М с момента начала движения поршня она распространится вдоль трубы иа расстояние, равное Дальше же в трубе будет рас- [c.239]

Так как множитель р/(р—ро), очевидно, больше единицы, то скорость с распространения фронта ударной волны больше скорости Ов движения сжатого воздуха в ней. [c.241]

Большие перепады значений скорости у фронта ударной волны приводят к большим потерям энергии за счет вязкости. Резкое сжатие, сопровождающееся значительным нагревом воздуха, вызывает большие потери энергии за счет теплопроводности. Поэтому потери энергии в ударной волне весьма велики и при распространении она довольно быстро ослабевает. При этом становятся бесконечно малыми скачок давления Рр и скачок плотности Рр. Это приводит к тому, что первое выражение (63.8) переходит в формулу для скорости звуковой волны. [c.241]

Если рассматриваемое тело представляет собой летательный аппарат, снабженный воздушно-реактивным двигателем, то в сверхзвуковой струе воздуха, которая тормозится при втекании в двигатель, также происходит скачок уплотнения. Принципиально можно представить себе и плавный переход сверхзвукового потока в дозвуковой, осуществляемый посредством специального обратного сопла, установленного на входе в двигатель. При этом не было бы потерь полного давления. Однако торможение сверхзвукового потока таким способом осуществить в полной мере не удается, в силу чего приходится мириться с существованием ударных волн и наличием соответствующего волнового сопротивления. [c.114]

Но это есть уже известное выражение (5) для скорости распространения прямой ударной волны в неподвижном воздухе. Такой результат является вполне естественным, так как для того, чтобы [c.125]

Летательный аппарат движется на высоте Я = 10 км со скоростью V = = 2000 км/ч. Какова его скорость относительно частиц воздуха, по которым прошла прямая ударная волна, возникшая перед головной частью корпуса [c.100]

Скорость летательного аппарата относительно частиц воздуха, через которые прошла ударная волна, такая же, как за прямым скачком уплотнения У ), при условии, что набегающий поток движется со скоростью летательного аппарата. Скорость определяется по формуле [c.110]

Определим прежде всего число М перед скачком уплотнения Mi = V /ai == = 8100/310 = 26,13. При таком большом числе М набегающего потока воздух за скачком диссоциирован и задачу о скачке необходимо решать с учетом влияния диссоциации. Воспользуемся для этого методом последовательных приближений. Задаваясь в первом приближении значением А1/ = 1, соответствующим предположению о полном торможении потока за ударной волной (V = 0), находим в первом приближении давление за ним рз = Pi (1 + М ДU) = 9,384-10 Па. [c.126]

Рассчитаем параметры воздуха непосредственно за прямой частью ударной волны (рис. 10.28). Следуя [191, примем в первом приближении ДУ = 0,9, что соответ. ствует отношению плотностей р = р2/роо= [c.495]

Па рас = 0,4135 кг/м Т = 223,2 К = 299,5 м/с. Известно, что Ср = 1002 м /с2. По этим данными числу = У= 16,7 рассчитаем параметры воздуха непосредственно за прямой частью ударной волны, а также в точке полного торможения на сферическом носке (см. решение задачи 10.16). [c.495]

Пример 6.5.2. Определить положение и форму ударной волны перед проницаемой сферической головной частью, обтекаемой потоком воздуха с числом = 5,03 при интенсивности вдува (р1 )вд "= 0.5 радиус сферического носка = 0,5 м. [c.417]

Как и в предыдущих вариантах, представленных в данном параграфе, в качестве газовой фазы рассматривался воздух с начальными условиями, соответствующими = МПа, То = = 293 К, но, в отличие от предыдущего, в качестве дисперсного вещества рассматривалась вода. Начальное давление на ударной волне во всех приведенных вариантах составляло Р/ = 2 МПа (число Маха ударной волны М/ = 4,17), а начальный размер области, охваченной взрывной волной, составлял х/ = 0,45 м, что соответствует энергии сферического точечного взрыва Ец = = 1,3 10 кг mV или взрыву 260 г гексогена. [c.358]

Заметим, что даже при сравнительно небольших сжатиях воздуха ударной волной возникает сильный спутный поток. Так, например, легко подсчитать по предыдущим формулам, что ударная волна, несущая относительное сжатие воздуха Ар1рх = 0,22, распространяясь со скоростью 370 м/с, могла бы вызвать спутный поток со скоростью 50 м/с. Отсюда видно, сколь ничтожные сжатия воздуха несут с собой обычные звуковые волны, почти совершенно не смещающие частицы воздуха. [c.134]

При штамповке взрывом (рис. 121, о) энергия детонирующего заряда взрывчатого вещества (ВБ) 1 передается заготовке 4 через промежуточную среду 2 (обычно воду). Заготовка с помощью прижимного кольца 3 крепится на матрице 6, из-под которой вакуумным насосом по трубе 5 откачивается воздух. Ударные волны, образующиеся при взрыве ВВ,-деформируют заготовку, которая приобретает форму матрицы. Количество и форма заряда ВЕ (тринитротолуол, тол), расстояние заряда от заготовки завпсят от формы, размеров и толщины деформпруелюго листа. [c.223]

Оценка с помощью реальных численных значений параметров показывает, что в процессе замедления ударной волны от переходной скорости Ву до скорости 1 км1сек, в несколько раз превышающей скорость звука в холодном воздухе, ударная волна проходит вниз расстояние примерно (2 -ь 3) А. [c.668]

Взрывом штампуют обычно в бассейне, наполненном водой (рис. 3.47, а). Заготовку, зажатую между матрицей и прижимом, опускают в бассейн. Полость матрицы под заготовкой вакуумируется, чтобы воздух не препятствовал плотному ее прилеганию к матрице. Заряд с детонатором подвешивают в воде над заготовкой. Взрыв образует ударную волну высокого давления, которая, достигая заготовки, вызывает ее разгон. Процесс штамповки длится тысячные долп секунды, а скорости перемещения заготовки соизмеримы со скоростями распространения пластических деформаций в металле. [c.114]

На основе уравпении (5.6.1) — (5.6.3) численно рассматривалась 127а] задача о радиальных пульсациях пузырька воздуха в воде, возникших в результате мгновенного при i = О повышения или понижения давления в жидкости вдали от пузырька с Ро л,о Ре, что, в частности, соответствует поведению газовых пузырьков в начале пузырьковой завесы прп входе в нее ударной волны и.ли волны разрежения. Теплофнзпческие параметры принимались в соответствии с (5.1.16), (5.1.18). Далее используется безразмерное время [c.280]

Рассмотрим ударную волну, распространяющуюся в воздухе. За фронтом ее перемещается зона сжатия, в которой значения плотности р и давления р воздуха значительно превышают значения плотности (л, и давления ро в невозмущенной области. Вслед за зоной сжатия в ударной волне сразу же следует зона разрежения е пониженными значениями плотности и давления (рис. 194). Обозначим через с скорость распространения фронта ударной волны, а через Га скорость с катого слоя воздуха, перемещающегося вслед за фронтом. Выделим мысленно участок поверхности фронта площадью 5, занимающий в некоторый начальный момент положение АА (рис, 194), Пусть за время с1 фронт продвинется в положение ВВ. Тогда масса воздуха, заключенная между сечениями АА и ВВ, увеличится и через сечен 1е АА со скоростью Гв будет перенесена масса [c.240]

Скачок давления на фронте ударной волны равен р—ро. Вследствие этого в направлении распространения волны действует сила (р—Ро)5, импульс которой за время равен (р—ро)8А1. По второму закону динамики, импу льс этой силы должен быть равен изменению импульса воздуха, т. е. 0вро5с1х= (р—ро)8А1. Поскольку с1х/с1 =с, то [c.241]

ЛИ некоторую неподвижную поверхность, пересекая которую все элементарные струйки газа одновременно претерпевают скачкообразные изменения скорости движения, плотности, давления и температуры. По этой причине ударную волну называют также скачком уплотнения. Скачки уплотнения удобно на- блюдать в сверхзвуковых аэродинамических трубах при обтекании воздухом неподвижных твердых тел. [c.119]

В момент наибольшего сокращения расхода система скачков превратцается в криволинейную ударную волну, выбитую вперед за пределы центрального тела. Это приводит к устранению отрыва пограничного слоя и увеличению расхода воздуха, вследствие чего система скачков восстанавливается, а замыкающий ее скачок подходит к тому месту, где вновь происходит отрыв пограничного слоя и т. д. На этом режиме наблюдается сильная тряска ( ном-паж ) двигателя — низкочастотные пульсации давления, связанные с колебанием расхода воздуха. Ввиду возможного разрушения двигателя работать на режиме помнажа нельзя. [c.486]

При гиперзвуковом обтекании тонкого тела с затупленной носовой частью образуется отошедшая ударная волна, в передней части которой давление возрастает настолько сильно, что даже при малых размерах затупления аэродинамическое сопротивление может сугцественно увеличиться. Мимо этого факта нельзя пройти в связи с тем, что реальные тела (крылья, фюзеляжи, корпуса ракет) всегда бывают затуплены. Осухцествить полет идеально заостренного тела нельзя хотя бы потому, что при больших скоростях полета нагревание воздуха около носовой [c.124]

Грасса ), измерявших ее за ударной волной в ударной аэродинамической трубе начальное давление перед скачком уплотнения составляло 1 мм рт. ст., начальная температура воздуха была близка к 300 К, температура [c.183]

При входе ракетного аппарата в плотные слои атмосферы с большой скоростью воздух за ударной волной может иметь высокую температуру. В этих условиях даже при очень небольших значениях степени черноты диссоциированного н ионизированного воздуха в окрестности передней критической точки возникают значительные потоки энергии излучения от раскаленного воздуха к поверхности ракеты, возрастающие с увеличением скорости и уменьшением высоты полета. Расчеты, основанные па экспериментальных данных для отдельных газов, показывают, что при Т = = 12 000° К и нормальной плотности воздуха степень черноты газового слоя, толш,ина которого равна расстоянию от поверхности ракеты до ударной волны, составляет - 0,1. При Т = 8000° К и [c.437]

При очень высоких скоростях полета значительное повышение температуры за ударной волной изменяет физические свойства воздуха. В частности, он г ерестает быть прозрачным и поэтому становится источником радиационного теплового потока к поверхности. Непрозрачность воздуха обусловлена главным образом значительным повышением концентрации в нем окиси азота при высоких температурах. [c.702]

Далее рассчитываем параметры воздуха непосредственно за прямой частью ударной волны с учетом диссоциации. Для этого принимаем в первом приближении отношение скоростей за скачком уплотнения и перед ним V2IV00 = 0,15 (это отношение несколько меньше V /Vao = 0,17 за прямым скачком уплотнения без учета физикохимических превращений воздуха). По этому значению Уа/ оо определяем давление [c.704]

По значениям р , = 1,215-10 Па (12,4 кг/см ) и энтальпии = 8,038-10 мус из графиков и таблиц [12, 37, 38] определяем температуру за ударной волной = = 4525 К и среднюю молярную массу воздуха рсрг = 25,73. Затем можно определить новое значение скорости = (Рсроо/Рсрг) (7 2/7 =о)/Ооо/7 2 = 0> Ю70 и найти [c.704]

Рис. 4.5.5, Расчетные распределения (эпюры) давления газа (а) и скоростей фаз (б) в различные моменты времени и изменения во времени ( осциллограммы ) давления газа и импульса частиц (в) в двух точках ( па двух датчиках при х = 0 (иа стейке) и а = — 0,5 м) при прохождении через слой газовзвеси (воздух -f- частицы кварца с исходными параметрами ро = 0,1 МПа, То 293 К, pWpio = 2,1, а = 30 мкм) стационарной ударной волны (ре/ро = 6) и отражении ее от неподвижной стенки (х = 0). Цифровые указатели на рис. а и б соответствуют различным моментам времени t (мс), причем t = 0 соответствует моменту, когда волна достигает стенки (i = 0). Цифровые указатели на рис. в соответствуют координате датчика х (м). Сплошные линии — скорость и давление газа, пунктирные линии — скорость частиц (б) и импульс частиц (а)

Рис. 4.8.2. Линии тока газа (тонкие лилии), падающих частиц (пунктирные линии) и отраженных частиц (кружочки) при плоском поперечном обтекании пластины высотой h = iO см монодисперсной газовзвссыо (воздух с частицами кварцевого песка ро = 0,1 МПа, То = 293 К, а = 30 мкм, М = 3,0 = A,i), Р20 = pWpio = 1,0). Линия 1 — отошедшая ударная волна, линия 2 — огибающая линий тока отраженных частпц (сепаратриса), отделяющая зону с отраженными частицами

Рис. G.7.1, Эволюция ударной волны при стационарном воздействии (ре = = = 1.32) на воздухо-водяную пузырьковую смесь (ро = 0,09 МПа. 20 = 0,025, ао = 1,4 мм). Числовые у азателп у кривых соответствуют

Рис. 6.5.3. Измененпе давления фаз, чтла Nu и температуры внутри пузырьков в ударной волне в растворе г ицерина с водой (1 1) с пузырьками воздуха с теми же параметрами, что и на рис. 6.4.5 ад = 1,4 мм, 20 = 0,025, ро = 0,09 МПа, ре = 1,32)

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...