Случай Моменты

Тогда в соответствии с рассмотренным выше случаем момент инерции относительно любой оси имеет одно и то же значение и любые оси, полученные путем поворота системы координат у. , являются главными осями инерции. Отсюда следуе , что для всех правильных фигур (равностороннего треугольника, квадрата, круга и т. д.) моменты инерции относительно всех центральных осей равн л между собой и все эти оси являются главными осями инерции. [c.154]

Трение на сферической поверхности шипа (рис. 9.11, б). Для этого случая момент от сил трения [c.323]

В случае раскручивания креста (рис. 6.5, б) сила F была перпендикулярна радиус-вектору точки В, а плечо d=r. Для этого случая момент силы просто равен M=Fr. [c.269]

Поэтому для рассматриваемого случая момент инерции эквивалентного тела будет [c.210]

Тогда, в соответствии с рассмотренным выше случаем момент инерции относительно любой оси имеет одно и то же значение, и любые оси, полученные путем поворота системы координат уг, являются главными осями инерции. Отсюда следует, что для [c.172]

Для передач механизмов подъема за расчетный может быть принят момент от веса груза, приведенный к рассматриваемому валу для передач механизмов передвижения и поворота при расчете на выносливость (первый расчетный случай) — момент на валу при среднем пусковом моменте двигателя. Дополнительно должна быть произведена проверка этих передач на статическую прочность по наибольшему и предельному моментам двигателя. [c.46]

Выбранные размеры проверяем на срез и смятие по наибольшему пусковому (первый расчетный случай) и предельному (второй расчетный случай) моментам двигателя. [c.246]

Мы доказали теорему для случая моментов с одинаковыми знаками, но она имеет место и в том случае, когда моменты сил имеют [c.182]

Вращающий (крутящий) момент — частный случай момента пары сил, вращающих вал. [c.91]

Молекулярный водород в пучке. Это прямая противоположность предыдущему случаю. Момент / и его составляющая вдоль магнитного поля Яо являются хорошими квантовыми числами. При отсутствии столкновений (благодаря низкой плотности вещества в молекулярном пучке каждая молекула ведет себя как изолированная система) и радио- частотного поля числа I и I имеют хорошо определенные значения, которые постоянны во времени. Напротив, существует значительная неопределенность направления оси молекулы, для которой мы можем найти только вероятность ориентации последняя определяется квадратом абсолютного значения вращательной волновой функции молекулы [c.210]

Нетрудно распространить формулы на случай моментов более высокого порядка и случай нескольких переменных. Наиболее удобной при этом является рекуррентная формула, которую мы сейчас и получим. [c.48]

Случай третий. Приведенный момент инерции масс ведомых звеньев м ШИННОГО агрегата /3 — величина переменная, зависящая ог угла ф поворота звена приведения и соизмерима с предполагаемым моментом инерции маховика. [c.162]

Р е ш е II и е. Рассматриваемый пример аналогичен разобранному выше третьему случаю определения величины момента инерции маховика. За звено приведения принимаем кривошип АВ. [c.167]

Предположим в первом приближении, что моменты сил трения равны нулю — О, М . = —= О и = 0. Тогда задача сводится к ранее рассмотренному в 55 случаю расчета группы без учета сил трения в кинематических парах. Указанными там методами находим составляющие и F и строим план сил (рис. 13.11,6). Пусть на этом плане сил полученные реакции в парах В, С и D соответственно равны F21. F32 и F34. На рис. 13.11, б реакция F32 не показана, чтобы не загружать чертеж. Полученные значения реакций F , F32 и Fh подставляем в формулы (13.18). Имеем [c.259]

В этой книге рассматривается только неполярный случай, для которого принцип сохранения момента импульса не налагает иных ограничений, кроме требования симметричности тензора напряжений. Таким образом, этот принцип не будет затрагиваться в последующем изложении, а тензор напряжений всегда будет предполагаться симметричным. [c.46]

Если между моментами времени х ш t материал перемещается как твердое тело, все рассмотренные в этом разделе тензоры, за исключением F и R, совпадают с единичным тензором. При анализе некоторых задач удобно использовать тензоры, которые для случая перемещения как твердого тела сводятся к нулевому тензору. Поэтому в литературе используются дополнительные тензоры (часто называемые тензорами деформации) мы будем рассматривать из этих тензоров только тензор деформации Коши G и тензор деформации Фингера Н [c.96]

Рассмотрим теперь случай, когда разрыв происходит в момент наблюдения s = 0. Мы не можем трактовать такой разрыв как выброс, поскольку Т может вернуться (а может и нет) при х > t к прежнему значению если выполняется принцип детерминизма, то материал в момент t не может также предвидеть, что произойдет далее. Физическая интуиция подсказывает, что, когда разрыв имеет место в момент при s = О, то на поведение материала, т. е. на значение А в момент t, будет в действительности оказывать [c.155]

Физически реальная система уравнений состояния должна определять предысторию деформирования материального элемента, включая и его конфигурацию в текущий момент, если заданы полные истории напряжений и температур... Представляется принципиально возможным реально приложить к небольшому элементу материала в течение некоторого периода времени произвольные напряжения, контролируя одновременно его температуру, и наблюдать возникающую в результате деформацию в течение того же самого периода времени. В частности, полная система уравнений состояния должна дать ответ на вопрос, что случится, если произойдет нарушение непрерывности приложенных напряжений, будет ли при этом нарушаться непрерывность, например, деформаций или напряжений или же скоростей деформаций... [c.242]

Завершим этот раздел замечанием, касающимся релаксационных уравнений вообще. В самом общем виде релаксационное уравнение не определяет единственный материал, т. е. единственный функционал, который описывает напряжение в данный момент, если задана предыстория деформаций. Рассмотрим аналогичный случай для функций. Если функция определяется посредством дифференциального уравнения, должны быть заданы начальные условия. Если начальные условия не заданы, дифференциальное уравнение определяет целую систему функций. Вообще говоря, если не сделано дополнительных предположений, релаксационное уравнение состояния определяет одновременно ряд функционалов, т. е. ряд различных материалов. Возможно даже, что среди материалов, определенных таким образом, представлены жидкости и твердые тела одновременно. [c.246]

Случай 2. Мощность и вращающий момент на выходном валу связаны зависимостью [c.6]

Случай 2 (см. рис. 1.2). Момент приведен в задании. Момент на тихоходной ступени = [c.10]

На рис. 3.14 показан случай, когда соединение нагружено моментом и силой. При расчете такого соединения значение касательных напряжений от момента Т может быть определено по полярному моменту опасного сечения швов (рис. 3.15). В приближенных расчетах [c.61]

Составляя расчетные зависимости, полагают, что поворот шипа происходит вокруг центра тяжести соединения — точки О, а первоначальная равномерная эпюра давлений (на чертеже показана штриховой линией) переходит в треугольную, как показано на рис. 7.4, или трапецеидальную. Кроме того, не учитывают действие силы F, перенесенной в точку О, как малое в сравнении с действием момента М. Максимально давление изменяется в плоскости действия нагрузки. При некотором значении нагрузки эпюра давления из трапеции превращается в треугольник с вершиной у края отверстия и основанием, равным 2р. Этот случай является предельным, так как дальнейшее увеличение иагрузки приводит к появлению зазора (раскрытие стыка). Учитывая принятые положения, можно написать [c.87]

СосГ sin 0 1 —гУг2) =0, распадающееся на два самостоятельных уравнения sin 6= =0 и 1—г о1г —0. Отсюда следует, что нулевая линия тока представляет собой два отрезка оси х, между которыми располагается окружность радиусом г=г (рис. 4.10). Принимая нулевую линию тока за твердую обтекаемую поверхность и вспоминая, что г =М [2лСоо), получаем решение задачи о движении жидкости вокруг произвольного цилиндра, радиус которого Го дает возможность найти необходимый для этого случая момент диполя М. Поле скоростей по обе стороны от нулевой линии тока определяется обычным образом по известным функциям (4.18) [c.88]

В общем случае моменты инерции КА относительно осей полусвязанной системы координат не равны моментам инерции относительно осей связанной системы координат. Для наиболее типичных форм КА, стабилизированных вращением, можно принять моменты инерции относительно оси собственного вращения равными друг другу, т. е. Jy = Jy Очевидно, что для шара с равномерно распределенной в нем массой также справедливы равенства J f Jz =Jz- Если КА имеет форму цилиндра, а ось собственного вращения перпендикулярна образующей цилиндра, то Ja =f Jx и Jz- Для рассмотренного выше случая моменты инерции J > и /у будут зависеть от угла собственного вращения [c.28]

Из (15.8) и (15.9) следует также, что изучение изменения моментов инерции достаточно ог >аничить случаем моментов инерции относительно центральных осей. [c.449]

Для общего случая момент сопротивления вращению диска [62 ] Мв = [1,874р + Q,l D -dlp)D n - ] 10- кГ-м. (ИЗ) [c.113]

Молекулярный водород в пучке. Это прямая противоположность-предыдущв1иу случаю. Момент I ш его составляющая вдоль магнитного-поля /Го являются хорошими квантовыми числами. При отсутствии столкновений (благодаря низкой плотности вещества в молекулярном пучке каждая молекула ведет себя как изолированная система) и радиочастотного ноля числа / и /г имеют хорошо определенные значения которые постоянны во времени. Напротив, существует значительная неопределенность направления оси молекулы, для которой мы можем найти только вероятность ориентации последняя определяется квадратом абсолютного значения вращательной волновой функции молекулы 1 Ф (0 ф) р- Значение энергии, соответствующее диполь-дипольному взаимодействию двух протонов, получается, если рассмотреть ожидаемое значение этого вааимодействия в состоянии /, [c.210]

Чтобы оценить степень воздействия ультразвуковых колебаний на рост пузырьков в перенасыщенной гкидкости, сначала были проведены предварительные наблюдения за пузырьками без звука. На рис. 6 нанесены соответствующие кривые изменения среднего радиуса пузырька во времени в отсутствие звука для пузырьков с различными начальными радиусами 0,006 0,008 0,01 0,012 и 0,015 см. Начальная часть кривой, отмеченная треугольниками на рис. 7, также соответствует статическому случаю. Момент наложения звукового поля на этом рисунке отмечен штрих-пунктирной вертикальной линией. Часть кривой, помеченная кружками, относится к изменению среднего радиуса пузырька во времени в звуковом поле при амплитуде звукового давления 0,36 а/ггл. Пунктирная линия изображает дальнейший ход кривой той же зависимости, но без воздействия ультразвука. Как видно, рост пузырька в звуковом поле существенно ускоряется. Представленные на рис. 8 кривые изменения радиуса пузырька с i =0,01 сж во времени показывают, что массообмен существенно зависит от амплитуды звукового давления. Кривые 7—5 отвечают велнчхшам 1,46 0,69 0,4 0,14 и О атеж. Как показали наблюдения над пузырьками различного размера, при постоянной частоте звука и амплитуде звукового давления диффузионный поток на пузырек весьма значительно зависит от соотношения между радиусом пузырька и его резонансным значением для данной частоты звука экспериментальная зависимость величины диффузионного потока газа на пузырек от отношения представлена на рис. 9 кружками. Начальные радиусы пузырьков 0,0068 0,008 0,009, [c.270]

А случай момента инерции, равного бесконечности,— это как раз тот случай, когда молекулы не вращаются, но ориентированы хаотически. Нужно полагать, что именно поэтому имеэт место совпадение (15.5) и (4.7). [c.228]

Пр шер 2. Для крнвошиппо-ползунного механизма (рис. 66, а) найти величину уравновешивающей силы Ру, приложенной к оси шарнира В перпендику -лярно V. направлению ЛВ, а также уравновешивающий момент Му, приложенный к звену I. Рассмотреть случай, когда угол фх = 45°. Нагрузка звеньев к звену 3 прилсжена сила = 100 н, к звену 2 приложены сила = 50 н, направленная П0 1 углом ttj = 60° к линии ВС, и момент = 3,0 нм. Размеры звеньев [c.121]

В. А. Зиновьеву и М. А Скуридину) о движении звена приведения в случае, когда приведенный момент движущих сил А/д зависит от скорости звена приведения Л1д = = М,(ш), приведенный момент сил сопротивления зависит от угла поворота ф звена приведения М,. = Мс(<р), и приведенный момент инерции механизма тоже зависит от э ОГО угла / = / (< )). Такой случай имеет место, например, при динамическом исследовании машин1Юго агрегата, состоящего и электродвигателя, коробки скоростей и поперечно-строгального станка, в основу которого входит кулисный механизм Витворта с переменным передаточным отношением. Имеем заданными момент движущих сил Мд == Мд (оз) (рис. 80, а), момент сил сопротивления /М(. = (ф) (рис. 80, б) и приведенный момент инерции механизма / = = 1п (ф) (рис. 80, в) при начальных условиях (О = при Ф = фг. [c.139]

Случай второй. Приведенный момент инерции масс ведомых зненьев механизма пренебрежимо мал по сравнению с предполагаемым моментом инерции маховика. [c.162]

Алтлогичио MrHOiieii. -oMy центру вращения зпена для об-L. ro случая его движеннм может быть найдена точка звена, абсолютное ускорение которой в данный момент времени равно нулю. Зта точ] а называется мгновенным центром ускорений. Положение [c.100]

Рассмотрим тот случай, когда приведенные моменты являются фугн циями угла поворота ср звена приведения. [c.349]

Определить динамическую нагрузку в передаточном механизме Л дн , (О с точностью до первых двух гармоник по формуле (4,54) для всех положенн механизма. Построить график А/д 1, (<о,р)/. Проверить выполнение условия M . p > /Мд , ах. HeBbHiojujemie этого условия приводит к тому, что момент, пере-даваемыГ передаточным механизмом, будет менять свое направление в течение каждого н,икла. Уменьшение динамической нагрузки в передаточном механизме может быть достигнуто установкой маховика на выходном (тихоходном) валу передаточного механизма, что, однако, требует увеличения массы маховика по сравнению со случаем, когда маховик устанавливается на быстроходном валу (валу двигателя). [c.134]

Нагрузка соединения раскрывает стык деталей. Этот случай часто встречается в практике (крепление вссвозможны х кронштейнов, стоек и т. п.). Метод решения рассмотрим на примере рис. 1.32. Раскладываем силу R на составляющие Ri и R . Действие этих составляющих заменяем действием сил Ri и R2, приложенных в центре стыка, и действием момента [c.40]

На рис. 3.12 изображен случай, когда соединение лобовым швом нагружено моментом. При этом напряжения а по торцу полосы (см. нс. 3.10) распределяются подобно тому, как распределяются нор-л.мльные напряжения в поперечном сечении балки при изгибе. Переходя к ранее рассмотренному условному расчету лобовых швов по [c.60]

В соответствии с уравнением (8.10) напряжения пропорциональны квадратным корням из нагрузок или из моментов. Поэтому oi HoujeHiie напряжений можно заменить отношением моментов, понизив ieneiib m в два раза. В нашем случав /д=6. При этом [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...