Ионное зеркало

Если потенциалы с двух сторон линзы не равны, линза может работать в ускоряющем или замедляющем (тормозящем) режимах. Частным случаем замедляющей линзы является электронное (ионное) зеркало, образованное сильной замедляющей линзой, потенциал которой меняет знак в некоторой точке оси, заставляя частицы двигаться в обратном направлении. [c.210]

Выше неоднократно подчеркивалось значение резонатора для самовозбуждения генерации лазера. Генерация начинает развиваться, как только инверсная заселенность примет пороговое значение, определяемое потерями энергии в резонаторе. Поэтому целесообразно иметь большие потери на первом этапе освещения кристалла с тем, чтобы задержать начало развития генерации и накопить в освещенном кристалле более высокую концентрацию возбужденных ионов хрома. Можно расположить перпендикулярно пучку только одно зеркало, а другое зеркало или призму полного отражения (рис. 40.9) вводить в рабочее положение лишь после того, как будет достигнута высокая инверсная заселенность. [c.789]

Таким образом, система зеркал реализует обратную связь, вызывая поток излучения на нужной частоте в заданном направлении, т. е. усиливает долю вынужденных переходов. После нескольких проходов (число проходов, необходимых для полного снятия возбуждения во всех ионах активатора зависит от природы активного материала) почти все возбужденные ионы излучают кванты света в заданном направлении. Отметим, что одно из зеркал при каждом проходе пропускает порядка 5% падающего на него излучения, т. е. через очень короткий срок вся запасенная в системе энергия будет лавинообразно излучена в заданном направлении (рис, 32, г, д). Излучаемая системой мощность [c.62]

В др. предельном случае систем, развитых в одном пли неск. направлениях, говорят о протяжённых одномерных А. (1 К) или об А. с большой апертурой (1 , 1у >Х), при этом обычно распределения токов в таких А, воссоздают протяжённые участки плоских фазовых фронтов, так что уже в непосредственной близости формируется чистое>> (без квазистационарных добавок) поле излучения прожекторного типа с острой направленностью в дальней ионе (рупоры, линзы, параболич. зеркала и т. и.). [c.94]

Более широкое распространение получил метод оптического контроля в связи с созданием оптического квантового генератора (ОКГ). С его помощью можно производить контроль геометрических размеров изделий со сложной конфигурацией, несплошностей, неоднородностей, деформаций, вибраций, внутренних напряжений прозрачных объектов, концентраций, чистоты газов и жидкостей, толщины пленочных покрытий, шероховатости поверхности изделий. Первым ОКГ был рубиновый генератор, активным элементом которого являлся цилиндрический стержень из кристалла рубина с внедренными в его решетку ионами хрома. Возбуждение активных частиц в ОКГ осуществлялось воздействием на активный элемент светового излучения высокой интенсивности с помощью газоразрядных ламп-вспышек и ламп непрерывного горения серийного производства (оптическая накачка). Управление излучением частиц (создание обратной связи) производилось с помощью зеркал, одно из которых полупрозрачно на длине волны генерации. В резонаторе (системе из двух зеркал и помещенного между ними активного элемента) устанавливаются стоячие волны. Типы колебаний (или моды) отличаются друг от друга. [c.540]

Итак, хорошо отполированный кристалл рубина, напоминающий размерами и формой толстый карандаш, вставляется внутрь спиральной лампы-вспышки (или устанавливается параллельно лампе, если это просто трубка). Торцы кристалла либо посеребрены, либо вблизи них ставятся два высококачественных зеркала, плоскости которых строго параллельны друг другу и перпендикулярны оси кристалла. Эти зеркала образуют оптический резонатор — они обеспечивают согласованный переход активных частиц со второго (среднего) уровня на первый. Едва загорается лампа-вспышка и ее свет со всех сторон охватывает кристалл рубина, как сине-зеленая часть спектра излучения поглощается ионами хрома. Они возбуждаются — их электроны дружно перескакивают на третий уровень, но затем — возвращаются на второй, отдавая избыток энергии кристаллу. Здесь электроны накапливаются до необходимого для генерации света количества. [c.95]

А теперь представим себе, что один из ионов хрома (под действием теплового электромагнитного поля резонатора или же самопроизвольно) перешел со второго на нижний уровень, излучив квант соответствующего этому переходу света. Пройдя по кристаллу, фотон заставит встречавшиеся на его пути ионы хрома также вернуться на нижний уровень, излучив положенную порцию света. Если излучение пошло под углом к оси кристалла, то оно несколько раз отразившись от одного зеркала к другому, выйдет за пределы кристалла, не успев столкнуть на нижний уровень достаточное количество ионов хрома. Но тот же квант, испущенный запальным ионом хрома вдоль оси кристалла, будет отражаться от одного зеркала к другому до тех пор, пока все ионы хрома не перейдут на нижний уровень. Процесс будет развиваться, как лавина, за время менее одной десятитысячной секунды высвобождая всю энергию, запасенную активной средой. Произойдет световой взрыв кристалл излучит мощный импульс света. (Одно из зеркал делают слегка прозрачным, чтобы вспышка в критический момент вырвалась из него.) Яркий красный луч будет очень близок к параллельному. Как только батарея конденсаторов полностью разрядится, лампа-вспышка погаснет, и вслед за ней прекратится излучение и рубина. [c.95]

Режим свободной генерации. Наиболее подробно изучена энергетика лазера с конфигурацией системы накачки II (см. рис. 2.17 и [91, 92]). Все параметры лазера были выбраны максимально близкими к тем, которые использовались в расчете. В качестве активной среды использовалось фосфатное неодимовое стекло с концентрацией ионов N(1 , равной 2-10 см и 3,6-10 см и неактивными потерями наЯ=1.06 мкм 1,об=7-10 — 1,2-10 см 1. Диффузно отражающее покрытие на АЭ обеспечивало отражение порядка 0,98 в спектральном диапазоне 0,4—1,5 мкм. Иммерсионной средой между лампой и АЭ служила тяжелая вода ВаО. Накачка осуществлялась прямоугольным импульсом длительностью примерно 1,1 X Х10 с, потери в электрическом контуре составляли около И %. Резонатор длиной 50 см состоял из двух плоских зеркал с коэффициентами отражения / 1 0,2—0,3 и / 2=1. [c.113]

Возможны также другие определения коэффициентов аберрации [26, 143]. Однако подход, изложенный здесь, является вполне достаточным для того, чтобы охватить почти все практически важные частные случаи. Вероятно, единственные исключения — это электронные и ионные источники и электронные зеркала. В первом случае частицы вылетают со скоростями, близкими к нулю, и поэтому коэффициенты аберрации могут достигать очень больших значений. Во втором случае они имеют бесконечные значения в тех точках траекторий частиц, где потенциал равен и о- Вычисление аберраций источника осложняется еще и тем, что распределение начальных скоростей может быть довольно сложным тем, что нельзя пренебрегать пространственным зарядом ток и другие параметры пучка, как целого, могут быть столь же существенны, что и аберрации и т. д. [c.262]

Коэффициент использования можно увеличить, добавляя стабилизаторы желатин, пиридин, бромид, иодид, цианид, ионы меди, ртути, свинца, соединения хрома. В ряде патентов [3] предлагается использовать добавки солей ртути (И) и меди (И), которые улучшают качество серебряного зеркала. Добавка спиртового раствора иода (0,24 мл/л 1% раствора) может значительно увеличить N — с 30—50 до 85—90%. [c.158]

На фиг. 2-23 в логарифмических координатах представлены результаты исследований МО ЦКТИ для давлений от 6 до 91 ата, в которых влажность пара определялась по выносу С1-иона (по уменьшению его концентрации в водяном объеме колонки). Высота парового объема без учета набухания поддерживалась постоянной, равной 630 мм, и отвечала весовому подтоплению дырчатого щита 250 мм. Концентрации воды в колонке были малыми, т. е. такими, когда критические концентрации воды отвечают максимальным нагрузкам зеркала испарения. Как это следует из фиг. 2-23, исследование МО ЦКТИ лишь подошло к первой области нагрузок (фиг. 2-1,г) и проведено во второй и третьей областях нагрузок, причем для 36 и 91 ата переход из второй области в третью сопровождается изменением показателя степени в уравнении w = AD , а для [c.29]

Атомы приобретали эту скорость в результате столкновений с ионами молекул водорода, ускоренными в электрическом поле. Наблюдалось как све-чеш1е самих атомов, так и отрал<ение излучаемого от неподвижного зерка. 1а. Остроумная методика [c.390]

Релятивистское смещение Доплера. Протоны ускоряются напряжр- нием в 20 кВ, после чего они движутся с постоянной скоростью в области, где происходит их нейтрализация, приводящая к образованию атомов водорода и сопровождающаяся испусканием света. Спектральная линия (А. = = 4861,ЗЗА для покоящегося атома 1 А = 10 см) наблюдается с помощьЮ спектрометра. Оптическая ось спектрометра параллельна направлению двии<е-ния ионов. В спектре наблюдается смещение Доплера из-за движения ионоа в Т0)М же направлении, в котором происходит испускание света. В приборе-имеется также зеркало, установленное так, чтобы в поле зрения на этот спектр налагался спектр света, испускаемого в противоположном направлении. [c.364]

Невозбуждениому состоянию активной среды соответствует нахождение системы в основном состоянии (рис. 32, а). При включении лампы накачки часть ионов активатора переходит на возбужденный уровень (рис. 32, б), после чего начинается их переход в основное состояние, сопровождающееся спонтанным излучением (рис. 32, в). Как уже отмечалось, спонтанное излучение направлено равномерно во все стороны, а значит, часть фотонов полетит также в направлении зеркал. Эти кванты света отразятся зеркалами и вернутся в активную среду, вызывая вынужденные переходы в возбужденных ионах активатора в том же направлении, т. е. перпендикулярно плоскости зеркал. [c.62]

Ускорители с коллективной фокусировкой. Первое предложение ускорителя, использующего коллективные поля для фокусировки частиц, было сделано Г. И. Будкером. Радиальное электрич. поле интенсивного электронного пучка в кольцевом ускорителе иредаолагалось использовать для удержания ионов на круговой орбите. Такое двухкомпонентное кольцо получило назв. будкеровского кольца. Добавление к предложению Будкера нескольких существ, детален делает эту идею реализуемой [10 . Осн. идея изменений — создать гофрированное тороидальное маги, поле с помощью цепочки попарно замкнутых магп. зеркал. Если в такую систему инжектировать плотное облако [c.413]

Вариантом время-пролётного анализатора является т. н. масс-рефлектрои, позволяющий существенно увеличить разрешающую способность за счёт применения эл.-статич. зеркала 3 (рис. 6). Ионы в пакете обладают тепловым [c.55]

ЭЛЕКТРОННОЕ ЗЕРКАЛО — электрич. или магн. система, отражающая пучки электронов и предназначенная либо для получения с помощью таких пучков электронно-оптич. изображений, либо для изменения направления движения электронов. В своей значит, части Э. з.—системы, симметричные относительно нек-рой оси (см. Электронная и ионная оптика). Электростатические осесимме-тричныеЭ. 3. (рис. 1) используют для создания правильных электронно-оптич. изображений объектов. Если последний электрод такого Э. з. сплошной и электроны меняют направление движения непосредственно вблизи его поверхности, то можно получить увеличенное изображение микрорельефа этой поверхности. В зеркальном электронном микроскопе используется именно это свойство Э. з. Цилиндрические Э. з. с двухмерным>> (не зависящим от координаты х) электрич. (рис, 2) или магн. полем применяют для изменения направления электронных пучков, причём для электронов, движущихся в ср. плоскости зеркала, угол падения равен углу отражения, аналогично [c.558]

Данные, приведенные на рис. 5.24, относятся к рубиновому лазеру с диаметром стержня 6,3 мм, длиной 7,5 см, причем каждое из двух зеркал напылено непосредственно па торцы стержня. Максимальное сечение лазерного перехода а = 2,5 10-2 см , показатель преломления стержня п= 1,76, а концентрация активных ионов в стержне Nt= 1,6 10 см . Исходя из указанных на рисунке стационарных значений NoVa и о, вычислите полные потери Y и величину х, показывающую, во сколько раз накачка превышает пороговую. [c.328]

В работах [5, 96, 971 были рассмотрены предельные отражательные способности МИС с точки зрения использования их в резонаторах рентгеновских лазеров. После успешного получения лазерного действия в режиме сверхизлучения на переходах многозарядных неоноподобных ионов на длинах волн 20,9 20,6 и 18,2 нм [48, 54] были проведены эксперименты с многослойными зеркалами нормального падения для этого диапазона длин волн. Авторами работы [36 ] использовалась другая активная среда — рекомбинирующая плазма водородоподобных ионов углерода. Инверсия на переходе 3 -> 2 ионов С VI приводила к вынужденному излучению на длине волны 18,2 нм. (Здесь имеет место случайное совпадение с длиной волны неоноподобных ионов Se XXV, которые служили активной средой в работах [48, 54].) Установка одного зеркала нормального падения с коэффициентом отражения Rg 12 % [39] позволила использовать два прохода активной среды и привела к увеличению выхода вынужденного излучения на длине волны 18,2 нм на 120 %. [c.117]

Началом генерации является спонтанное излучение ионов с ме-тастабильного уровня, которое усиливается, проходя активную среду, и затем с помощью зеркал вновь в нее возвращается, снова усиливается и т. д. Если усиление света превосходит его суммарное ослабление за счет поглощения в среде и потерь на частичное пропускание выходного зеркала, то возникает генерация и лазер начинает излучать наружу свет. Очевидно, что мощность излучаемого света тем выше, чем выше мощность света накачки и чем меньше потери света внутри резонатора. Существует так называемая пороговая мощность накачки, при которой усиление света сравнивается с суммарными потерями, и при малейшем увеличении этой мощности может возникнуть генерация. Необходимо напомнить, что для того, чтобы усиление света всегда превосходило потери, нижний рабочий уровень 2 должен быстро опустошаться, т. е. его время жизни должно быть гораздо меньше, чем время жизни ме-тастабильного уровня. В противном случае начнется накопление ионов неодима на уровне 2 и возрастет поглощение света с этого уровня наверх. Кроме того, время жизни ионов на уровнях накачки также должно быть малым. В противном случае ионы начнут накапливаться на уровнях накачки и инверсия населенности среды (а значит, и коэффициент усиления света) —начнет падать. [c.7]

Ионный аргоновый лазер в противоположность Не — Ne-лазеру является многоволновым. При использовании широкодиапазонных торцевых зеркал аргоновый лазер может одновременно генериро- [c.289]

Рис. 22. Схема ионного газового лазера непрерывного действия 1 — газоразрядная трубка 2 — катод <3 — анод — соленоид 5 —диафрагма 6 — эталон 7 — прнзма 8 — сферическое глухое зеркало 9 — выходное зеркало —светоделительная пластинка 11 — измеритель мощности 12 — баллон с газом

Рис. 4.5. Лазер на ионах благородного газа с активной синхронизацией мод. 1—призматический модулятор из кварцевого стекла (SQ1) с брюстеров-скими поверхностями 2 — пьезоэлектрический излучатель из LiNbOj 3 — газоразрядная трубка 4 — выходное зеркало 5 — глухое зеркало 6 — синтезатор частот 7 — усилитель мощности. (По [4.10].)

Теперь, с помощью новой флюсовой теории, возможно правильнее осветить механизм процесса горячего свинцевания. При добавке некоторого количества олова в свинцовую ванну оно из ванны переходит во флюс, постепенно насыщая его ионами 5п-+, которые разряжаются на стальной поверхности, образуя подложку из РеЗПз. Поэтому свинец ванны легко растекается уже не по стали, а по поверхности интерметаллида РеЗпг. Это теоретическое объяснение процесса было проверено экспериментально. Зеркало ванны с жидким свинцом (без примеси олова) было покрыто флюсом 2пС12-Попытки свинцевания стальных образцов в такой ванне не удавались. Тогда к флюсу было добавлено 10—20% ЗпОг — и свинцевание происходило нормально. Таким образом, свинцевание можно [c.24]

На фиг. 2-20 представлена колонка, на которой в МО ЦКТИ проводились исследования влияния солесодержания на нагрузку зеркала испарения, а также набухания и сепарации пара. Влажность пара определялась дросселированием всего потока пара после колонки, что в значите.чьной мере повышает точность определений, так как уменьшает влияние потери тепла в окружающую среду, и по выносу С1-иона по убыли его в водяном объеме. Паровые пузыри в этой колонке могли иметь оболочки то.яько за счет водяного содержимого, концентрация. хлоридов по высоте которого не могла различагься однако, как это следует из фиг. 2-21, значения коэффициентов выноса и влажности пара совпали лишь для относительно больших влажностей, особенно при высоком давлении. В области относительно больших значений влажности пара (ш>0,2% при 36 ата н ш > 0,06% для 9,2 ата) совпадают не только характер зависимости влажности пара и коэффициентов выноса от нагрузки, но и абсолютные значения этих величин. [c.27]

Рис. 5-5-8. Ионная высоковольтная трубка с холодным КЗТ0Д.0М из чистого алюминия (справа) для катодных осциллографов. Катодное зеркало сменное. В центре — анод, слева —фарфоровый корпус [Л. 19, 20].

Другие авторы нашли близкое сходство между- способностью некоторых эфирных масел к адсорбции поверхностью металла и действием этих масел на структуру осадков. Содержание 0,05% желатины в медном растворе делает катодный осадок настолько плотным, что он блестит, как зеркало, но при этом появляются внутренние напряжения, и осадок становится хрупким. Производя микроскопические исследования таких осадков, Грубе и Реус показа ш, что в катодном осадке медь чередуется с желатиной в виде слоев (кристаллическую структуру в медном осадке можно было фиксировать лишь рентгенографически, — в микроскопе никакой кpи тaлли e кoй структуры меди нельзя было наблюдать). По мнению этих авторов, на катоде разряжаются ионы меди, но, благодаря электрофорезу, частицы желатины, которые адсорбируют ионы меди, достигают также катодной поверхности, где желатина, коагулируя, мешает разрастаться кристаллическим зародышам меди в крупные кристаллы. В этом высокодисперсном и пластичном осадке проявляются силы притяжения между отдельными медны1ми частицами, и когда эти силы приобретают достаточную величину, медные частицы, освобождаясь от окружаю-пщх их частиц желатины, соединяются и образуют сплошной медный олой. [c.100]

Смотреть страницы где упоминается термин Ионное зеркало : [c.631] [c.336] [c.120] [c.55] [c.232] [c.235] [c.348] [c.356] [c.208] [c.292] [c.289] [c.290] [c.181] [c.30] [c.175] [c.176] [c.469] [c.453] [c.106] [c.126] [c.468] [c.31] [c.37] [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...