Дисперсия испускания

Но из (2.3) не видно, что п должно зависеть от длины волны света X, тогда как из опыта известно, что существует дисперсия света, т. е. п меняется с изменением длины волны света п = (7 ) ). Объяснения этого факта теория Максвелла, ограничивающаяся для характеристики электромагнитных свойств вещества лишь макроскопическими параметрами (е, р), дать не могла. Необходимо бьшо более детальное рассмотрение процессов взаимодействия вещества и света, покоящееся на углубленном представлении о структуре вещества. Это и было сделано Лорентцом, создавшим электронную теорию (1896 г.). Представление об электронах, входящих в состав атомов и могущих совершать в них колебания с определенным периодом, позволило объяснить явления испускания и поглощения света веществом, равно как и особенности распространения света в веществе. В частности, сделались понятными и явления дисперсии света, ибо диэлектрическая проницаемость е оказывается в рамках электронной теории зависящей от частоты электромагнитного поля, т. е. от длины волны %. [c.22]

Явление отрицательной дисперсии тесно связано с излучением света (точнее, с явлением вынужденного испускания, см. 222 и 223) и было детально исследовано в связи с изучением свойств лазеров, в которых оно играет важную роль. [c.562]

Поэтому показатель преломления (дисперсию) стекла обычно выражают только для определенных длин волн, характерных для выбранных линий в спектрах испускания водорода, гелия, натрия, калия и ртути. [c.458]

Вследствие такого сложного характера взаимодействия излучения и вещества очевидно, что теплообмен излучением является комплексным процессом, состоящим из ряда основных или первичных процессов, К этим первичным процессам относятся, в частности, испускание, дисперсия, рассеяние, отражение, преломление и, наконец, поглощение. Поэтому при изучении закономерностей радиационного теплообмена прежде всего необходимо знать совокупность перечисленных первичных процессов взаимодействия излучения и вещества. [c.9]

К такой же дисперсионной формуле приводит и квантовая теория. Однако в квантовой теории собственные частоты ыо уже не рассматриваются как эмпирические постоянные, определяемые из самой кривой дисперсии (т. е. из фактического положения спектральных линий), а приобретают вполне определенный физический смысл. При отсутствии внешних полей атом имеет некоторый набор стационарных состояний, в которых его энергия принимает дискретные значения Ед, ,, Е2,..., Ек,.... Эти уровни энергии могут быть рассчитаны методами квантовой механики. При переходе атома из одного состояния в другое происходит испускание (или поглощение) света с частотой, определяемой правилами Бора [c.93]

Но вывод закона излучения по методу Планка, приведенный в 9.2, в какой-то мере неудовлетворителен, поскольку он во многом основан на законах классической физики и лишь частично использует квантовые представления. В самом деле, формула (9.14), связывающая спектральную плотность энергии равновесного излучения ИЛ Г) со средней энергией <е) осциллятора, получена чисто классическим путем, так как поглощение и испускание света осциллятором рассчитывалось с помощью классической электродинамики, в то время как при нахождении <е> использована квантовая гипотеза о дискретных энергетических уровнях осциллятора. Успех такой эклектической теории связан со спецификой выбранной модели для осциллятора, как это уже отмечалось при обсуждении классической теории дисперсии (см. 2.3), классическое и квантовомеханическое рассмотрение процессов поглощения и испускания приводит к одинаковым результатам. [c.435]

Периодическое изменение величины f ведет к испусканию вторичных волн, которые, складываясь с первичной возбуждающей волной, дают результирующее электромагнитное поле, распространяющееся сквозь среду. Вычисление показывает, что скорость распространения результирующей волны отличается от скорости волны в пустоте и зависит от частоты света (сж.Дисперсия света).Так. образом поляризуемость частиц определяет собою скорость света в среде, т. е. показатель преломления среды, составленной из этих частиц. В то же время поляризуемость определяет собою и интенсивность рассеянного света, так что проблема Р. с. представляет собою один из вопросов теории дисперсии света. Для газа интенсивность света, рассеянного единицей объема, выражается ф-лой Релея [c.66]

Разность показателей преломления стекла по отношению к световым лучам с различной длиной волны называется дисперсией (рассеянием). Величину показателя преломления или дисперсии силикатных стекол в СССР выражают преимущественно по отношению к световым лучам )-линии (желтый луч) спектра паров натрия с волной длиной Хд = 589,3 ММК, а также С-линии (красный луч) и / -линии (синий луч) спектра испускания водорода, с волнами длиной соответственно = 656,3 ММК и = 486,0 ммк. [c.644]

При построении теории люминесценции молекулярных кристаллов при очень низких температурах Мясников и Фомин [467, 468] также используют поляритонные представления. Движение поляритонов, возникающих в кристалле под действием внешнего источника, описывается кинетическим уравнением, интеграл столкновений которого учитывает их взаимодействие с фононами и поверхностью кристалла. В кинетическое уравнение входят дисперсия поляритонов со (к), их групповые скорости V к) и затухания (к), у к), обусловленные, соответственно, комбинационными рассеяниями с испусканием и поглощением фононов. [c.602]

В соответствии с этим различают положительную и отрицательную дисперсию. Ход показателя преломления п (ю) вблизи собственной частоты о = I I в обоих случаях представлен схематически на рис. 300 (л+ для положительной, п для отрицательной дисперсии). Что касается коэффициента затухания у, то в случае отрицательной дисперсии он также отрицателен, т. е. при распространении света имеет место его усиление, а не ослабление. Это происходит, конечно, за счет переходов атомов с более высокого энергетического уровня на более низкий с испусканием квантов света (индуцированное излучение, см. П9). [c.532]

Детальный вид закона дисперсии нормальных мод О)в(к) можно определить из экспериментов, в которых осуществляется обмен энергией между колебаниями решетки и падающими па кристалл частицами или излучением. Наибольшую информацию дает изучение рассеяния нейтронов. Энергию, теряемую (или приобретаемую) нейтроном за счет взаимодействия с кристаллом, можно считать связанной с испусканием (или поглощением) фононов измеряя углы выхода и энергию рассеянных нейтронов, удается получить непосредственную информацию о фононном спектре. Аналогичную информацию можно получить из экспериментов по рассеянию электромагнитного излучения, причем наиболее важную роль играет рассеяние рентгеновских лучей и видимого света. [c.97]

Обратим внимание на то, что множитель е (со, ) в подынтегральном выражении в (47,4) обращается в бесконечность при тех значениях o=kV и к, для которых е(ю, к) = 0, т. е. при значениях, отвечающих закону дисперсии продольных плазменных волн. Эти значения к могут внести большой вклад в интеграл столкновений. Физически этот вклад можно описать как результат взаимодействия между частицами, осуществляемого путем испускания и поглощения ими плазменных волн. Эффект, однако, будет значительным, лишь если в плазме имеется достаточно много частиц, скорости которых сравнимы с фазовой скоростью волн u = (u/k или превышают ее (только для таких частиц может выполняться требуемое соотношение m = kV). [c.237]

Дело обстоит гораздо слоЖ1нее, когда излучение распространяется в материальной среде. С точки зрения электронной теории взаимодействие излучения и вещества заключается в воздействии электромагнитной волны на электрические заряды, входящие в состав атомов вещества. Это воздействие сводится к возбуждению колебаний электронов в такт с колебаниями проходящей через среду электромагнитной волны, в результате чего возбужденные колебания зарядов приводят к испусканию вторич нт.ьх электромагнитных волн. Для отдельного изолированного атома излучение вторичных волн той же частоты, что и падающая волна, описывается косинусоидальной диаграммой испускания по различным направлениям [Л. 15]. Вторичные волны, испускаемые соседними атомами, оказываются когерентными и интерферируют друг с другом. В результате такой интерференции излучение среды в стороны почти полностью нивелируется, а взаимная интерференция иер-вичной и вторичных волн, приводит к возникновению результирующей волны, которая распростраияется в первоначальном направлении, но с фазовой скоростью, мень-щей, чем скорость излучения в вакууме. Таким образом, следствием взаимодействия излучения е атомами и молекулами вещества является прежде всего уменьшение скорости распространения излучения в реальной среде по сравнению с вакуумом. Если при этом скорость распространения излучения в среде. меняется с частотой, то будет происходить так называемая дисперсия электромагнитных волн в данной среде. [c.32]

РАДИОСПЕКТРОСКОПИЯ — раздел физики, в к-ром изучаются спектры поглощения разл. веществ в диапазоне радиоволн (на частотах эл.-магн. поля от 10 до 6-10 Гц). В более широком смысле к Р. относят также исследования резонансной дисперсии, релаксации, нелинейных явлений, индуциров, испускания и др. явлений резонансного взаимодействия эл.-магн. и акустик. полей указанного диапазона с квантовыми систе-мал1И. [c.234]

Рассмотрим подробнее интерференционные условия в случае испускания фоыона. Ради простоты мы не будем учитывать дисперсию фононов и анизотропию скорости распространения колебаний, т. е. положим iiia=sf, где s — скорость звука. Из (40.7) и (40.5) легко вывести, что [c.386]

Для регистрации интенсивны х. молекулярных спектров испускания, получаемых в условиях газового разряда или дуги, используются те же самые спектральные приборы, что и для эмпсснон-ного спектрального анализа. Изучение слабых КР-спектров необходи.мо проводить на светосильных приборах, которые имеют обычно более низкую дисперсию и разрешение. [c.130]

Оптичеср1й неразрушающий контроль основан на взаимодействии электромагнитного излучения с контролируемым объектом и регистрации результатов этого взаимодействия. Методы, относящиеся к оптическому НК по ГОСТ 24521-80, различаются длиной волны излучения или их комбинацией, способами регистрации и обработки результатов взаимодействия излучения с объектом. Общим для всех методов является диапазон длин волн электромагнитного излучения который составляет 10" ...10 м (3 10 .,.3 10 Гц) и охватывает диапазоны ультрафиолетового (УФ), видимого (ВИ) ((3,8...7,8) 10" м) и инфракрасного (ИК) излучения, а также информационные параметры оптического излучения, которыми являются пространственно-временное распределение его амплитуды, частоты, фазы, поляризации и степени когерентности. Изменение этих параметров при взаимодействии с объектом контроля в соответствии с основными физическими явлениями (интерференции, поляризации, дифрак-ции преломления, отражения, рассеяния, поглощения и дисперсии излучения), а также изменения характеристик самого объекта в результате эффектов люминесценции, фотоупругости, фотозфомизма и др. используют для получения дефектоскопической информации. Оптическое излучение — это электромагнитное излучение, возникновение которого связано с движением электрически заряженных частиц, переходом их с более высокого уровня энергии на более низкий. При этом происходит испускание световых фотонов. [c.53]

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ СПЕКТРЫ - спектры поглощения и испускания, а также комбинационного рассеяния света, возникающие при квантовых переходах молекул с одних уровней энергии на другие. М. с. наб.людаются в виде совокупности более или менее широких полос, распадающихся при достаточной дисперсии спектрального прибора на совокупность тссно расположенных линий. Сложность полосатых М. с. по сравнению с линейчатыми атомными спектрами опроделяется тем, что движение в молекулах болое сложно, чем в атомах наряду с движением электронов относительно ядер составляющих молекулу атомов, происходит колебательное движение самих ядер около положений равновесия и вращательное дпижение молекулы как целого. Переходы можду уровнями энергии, связанными с этими видами движения, дают в видимой и ультрафиолетовой областях полосатые электронные спектры, в близкой инфракрасной области — полосатые колебательные спектры, в далекой инфракрасной и микроволновой областях — линейчатые вращательные спектры. Конкретная структура М. с, различна для различных молекул и, вообще говоря, усложняется с увеличением числа атомов в молекуле. Для весьма сложных молекул, однако, в ультрафиолетовой и в видимой областях вместо дискретных спектров наблюдаются лишь широкие сплошные полосы поглощения и испускания, спектры упрощаются и выявляется их сходство для различных молекул. [c.289]

Поправка к закону дисперсии поверхностных волн Блюстейна — Гуляева мала и пропорциональна s p loip <С 1. Изменение дисперсии плазменных волн более существенно. Именно плазмоны приобретают затухание, обусловленное испусканием звуковых волн в объем кристалла. Действительно, при ю Юр н Y становится чисто мнимым, у = — i = Шр/s. Знак у "f определяется таким образом, чтобы соответствующая экспонента ехр(— а ) переходила в уходящую от поверхности в кристалл волну ехр iqx, g > 0. В результате имеем [c.160]

В технических условиях работы на монохроматоре указываются дисперсия и уровень рассеянного света. Дисперсия чаще всего приводится в нм/ мм, когда ширина щели выражена в миллиметрах. При выборе монохроматора для флуоресцентной спектроскопии нужно обращать внимание на то, чтобы уровни рассеянного света были низкими, тем самым уменьшаются помехи от рассеяния света. Кроме того, монохроматор должен иметь высокую эффективность, благодаря чему увеличивается возможность измерения слабых световых потоков. Разрешающая сила обычно имеет второстепенное значение, поскольку ширина линий в спектрах испускания редко бывает меньше 5 нм. Ширину щелей обычно можно менять, и типичные монохроматоры имеют две щели входную и выходную. Интенсивность света, проходящего через монохроматор, приблизительно пропорциональна квадрату ширины щели. Более широкие щели повышают уровень сигнала и, таким образом, отношение сигнал/шум. При меньших ширинах щелей повышается разрешение, но при этом уменьшается интенсивность света. Если возможю фотообесцвечивание образца, его можно свести к минимуму уменьшением светового потока. Фотообесцвечивание можно также свести к минимуму легким перемешиванием образца, поскольку освещается только часть образца и обесцвеченная его часть непрерывно заменяется новой порцией. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...