Ячейки для измерения распределения

Рис. П-7. Ячейка для измерения распределения металла на поверхности уг то-вого катода Кудрявцева и Никифоровой

Ячейки для измерения распределения тока [c.351]

На наше счастье мы можем получить эту усиленную выборку рентгеновских лучей, рассеянных от одиночной ячейки кристалла. Если бы даже и удалось изолировать одну ячейку кристалла и работать с ней, рассеянное ею рентгеновское излучение бьшо бы слишком слабым для измерений. В действительности мы имеем дело с необычайно усиленными сигналами реального кристалла. Цена, которую мы платим за это, состоит в том, что сигналы ограничены некоторыми направлениями, определяемыми геометрией кристаллической решетки. Однако число этих направлений достаточно велико и позволяет построить очень детальную картину расположения атомов и распределения электронной плотности в кристаллической структуре. (Дифракция рентгеновских лучей на некристаллических веществах, таких, как стекло и жидкости, также дает информацию об их структуре, но детальное обсуждение этого вопроса остается за рамками настоящей книги.) [c.46]

Рассеивающая способность, рассчитанная по данным измерения распределения металла на разборном катоде в щелевой ячейке [22] по приведенному выше уравнению 11,28, для электролита № 3 при i p=(l—2) - 1Q2 А/м изменяется в пределах 72—48%, (соответственно указанному интервалу плотности тока). [c.153]

Рассеивающая способность электролита для матового покрытия, по данным измерения распределения металла на разборном катоде в щелевой ячейке [43, 44] (геометрические параметры /=10 см, /г = 4,25 см, ///г = 2,35), при температуре 25°С составляет соответственно плотностям тока ср = 0,5-10 ЫО и 2-102 А/м 21 16 и 11% (см. уравнение И, 28) [44]. [c.245]

Определим предварительно число состояний, обладающих энергией , так как эта величина входит в выражение для функций распределения. При точном рассмотрении кратность вырождения уровней должна определяться нз решения уравнения Шредингера, однако правильные результаты могут быть получены следующим простым способом. Для каждого электрона мы можем ввести фазовое пространство шести измерений, в котором координатами являются три пространственные координаты лг, у, г и трн компоненты импульса р , р и р электрона. Еслн мы разделим затем это фазовое пространство произвольным образом на ячейки объёма А , то можно получить соответствующую плотность состояний, приписывая два состояния каждой ячейке. Эти два состояния соответствуют электронам, движущимся по одной и той же орбите, но с противоположными направлениями спина. Грубо это может быть обосновано с помощью условии, накладываемого на фазовый интеграл в классической квантовой механике, откуда следует, что объём фазового пространства, соответствующий каждому уровню, равен А для каждой пространственной координаты. Следовательно, [c.156]

Дальнейший расчёт возможен, если известно распределение электрич. и магн. полей. При заданных краевых условиях поля вычисляются с помощью ур-ния Лапласа или с помощью ур-ния Пуассона при учёте влияния пространственного заряда. Аналитич. решение найдено лишь в нек-рых простейших случаях. Поэтому для аппроксимации экспериментально измеренных полей предложен ряд функций. Однако большинство задач решается численными методами с помощью ЭВМ. Широко используются методы сеток с прямоугольными (метод конечных разностей) и с треугольными (метод конечных элементов) ячейками. В обоих случаях вычисляют потенциалы при помощи сетки, наложенной на рассчитываемую область поля, включая границы, и формул, связывающих потенциал текущей точ- [c.546]

Обратимся к рис. 6.2. Точно так же как мы разбили время измерения на приблизительно независимые временные ячейки корреляции, мы должны теперь разбить площадь детектора на приблизительно независимые пространственные ячейки корреляции. Полная интегральная интенсивность тогда может рассматриваться как сумма многих независимых экспоненциально распределенных случайных переменных, по одной для каждой пространственно-временной ячейки корреляции. [c.451]

В каждой ячейке реактора всегда должно строго соблюдаться соответствие между тепловыделением в ней и расходом теплоносителя через эту ячейку. Это достигается либо распределением расходов по ячейкам в соответствии с расчетным или измеренным тепловыделением, либо формированием тепловыделения в ячейках в соответствии с фактическим распределением расходов через них. На практике во всех реакторах используется сочетание обоих способов. Если при этом хотя бы в одной ячейке расход теплоносителя окажется меньше, чем необходимо для поддержания максимально допустимой температуры топлива или его оболочки, то это приведет к преждевременному выходу из строя ТВС, а если для поддержания запаса по всем ячейкам расход будет слишком велик, то это ухудшит экономические показатели АЭС (увеличатся капитальные за- траты на излишние насосы, возрастет расход электроэнергии на соб- ственные нужды). [c.367]

Архитектура фон Неймана и теория автоматов легли в основу разработки электронных цифровых компьютерных систем [19]. Однако в случае компьютеров с чисто параллельной обработкой данные принципы неприменимы. Было показано, что эффективное решение в случае чисто параллельной архитектуры имеется лишь при определенных условиях. Клеточная логика среди различных архитектур [20—22] является одним из наиболее вероятных кандидатов на эту роль. Архитектура клеточной логики для оптических компьютеров основана на использовании упорядоченных простых процессорных элементов, или элементарных блоков логических операций. В целом реализация клеточной логики — это пространственное расположение ячеек процессорных элементов в одном, двух или трех измерениях. В принципе размещение должно быть до некоторой степени унифицировано, однако в соответствии с конкретной ситуацией может изменяться. Каждая ячейка в клеточной матрице обладает определенными логическими свойствами и может также обладать способностью запоминать информацию. Клеточная матрица характеризуется однородным распределением соединений между ячейками. [c.218]

Рис. 11-5. Ячейка для измерения распределения тока и металла на поверхности катода Херинга и Блюма

Рис. 11-6. Ячейка Фильда для измерения распределения тока и металла

В многочисленных областях применения желательно иметь измеритель проходного типа, который использует для измерения лишь малую часть энергии лазерного луча. Такими измерителями являются оптико-акустические детекторы [108]. Их преимущества заключаются также и в том, что они дают достаточно высокий уровень сигнала и сохраняют линейность в области малых энергий. Лазерный луч проходит по оси измерительной ячейки, окна которой изготовлены из Na l. Ячейка заполнена смесью гелия с парциальным давлением, соответствующим атмосферному, и поглощающего газа типа пропилена с давлением в несколько миллиметров ртутного столба. Газ, нагретый в области прохождения луча, адиабатически расширяется до тех пор, пока во всей ячейке давление не станет одинаковым. Распределение температуры газа по всей ячейке тоже становится одинаковым. При этом происходит дальнейшее повышение давления до уровня, определяемого изотермой, а не адиабатой. Измерение давления производится с помощью пьезоэлектрического датчика, сигнал которого подается на осциллограф. [c.97]

Прежде чем говорить о физических основаниях, придающих этой схеме реальность, отметим результаты, которые можно получить, исходя из нее. Если мы будем производить измерения через определенные заданные интервалы времени, то с вероятностной точки зрения эта схема оказывается схемой цепи Маркова. Действительно, так как ячейки соответствуют здесь максимально полно определенным состояниям, то вероятности перехода а следовательно, и вероятности исходов последующего опыта однозначно определяются исходом настоящего опыта. Так как коэффициенты р. удовлетворяют соотношению симметрии Pii, = Pki, то, как известно из теории цепей Маркова, существует стационарное распределение, представляемое равномерным распределением вероятностей между ячейками. Если мы будем считать, что все коэффициенты РгТс (что, как будет видно в 3, можно предположить без существенного сужения физической постановки задачи), то стационарное распределение вероятностей единственно кроме того, это стационарное распределение является предельным при любом начальном состоянии системы или при любом распределении вероятностей начальных состояний. Условие Pik является достаточным для того, чтобы выполнялся закон больших чисел, согласно которому, для любого заданного начального состояния, при многократном воспроизведении начального состояния частость осуществления заданной ячейки в опыте, проводимом в некоторый заданный, достаточно удаленный момент, будет иметь пределом вероятность осуществления этой ячейки при стацирнарном (т. е. равномерном) распределении. Если выполняется условие справедлива также обобщенная предельная теорема Ляпунова [31]. Согласно этой теореме, частость осуществления заданной ячейки в данном процессе, для любого заданного начального состояния, при возрастании числа последовательных во времени опытов будет иметь пределом среднюю вероятность осуществления этой ячейки для того же процесса или (ввиду существования предельного распределения) вероятность осуществления этой ячейки при стационарном распределении. Первый из этих результатов является некоторым аналогом появления — независимо от начального состояния — равномерного распределения вероятностей на поверхности заданной энергии после [c.139]

Особый интерес прадставляет замер тока при помощи секционных сборных катодов и анодов. Применение секционных электродов исследовал Манчелл. При измерениях с секционными катодами пли анодами необходимо, как подчеркивал Манчелл, особенно следить за тем, чтобы была обеспечена полная симметрия отдельных элементов. Если нет точной симметрии, то результаты измерений непригодны. Гейс применял аналогичный метод для исследования распределения тока при электролитическом полировании стали. Он проводил свои исследования в ячейке Хулла, имеющей разделенный на семь частей анод или катод (рис. 67). Частичный ток отдельных анодов он определил путем измерения падения напряжения на включенных сопротивлениях 0,1 ом. Для измерения служил вольтметр с сопротивлением 12 ом, исключающий все помехи при измерении тока. [c.113]

Вскоре после того как Леонтовичем [39] была построена релаксационная теория и автор определил время релаксации анизотропии т по формулам теории и измерениям распределения интенсивности в крыле [73], стало ясно, что существует огромное расхождение между величинами т, полученными из рассеяния и из измерения инерции эффекта Керра. Последними количественными измерениями инерции эффекта Керра были тогда и остаются еще и теперь измерения Ханли и Меркса [525]. Для удобства обсуждения результатов измерения времени инерции эффекта Керра в жидкостях, укажем вкратце на принцип рассматриваемого метода 525]. Метод этот состоит в том, что бегущая ультразвуковая волна стробоскопируется светом, модулированным ячейкой Керра, которая питается от того же генератора, что и пьезокварц, излучающий звуковую волну. Фотография бегущей волнь в таком опыте будет представлять собой систему эквидистантных светлых и темных полос, положение которых зависит от соотношения между фазой звуковой волны и фазой световой модуляции. [c.368]

Н. к. м. используют при обработке результатов наблюдений, в разл. задачах регрессионного анализа и т. д. Наир., в физике элементарных частиц его применяют для оценки импульса частицы по измерениям координат точек её траектории в магн. поле и оценки нарамет-ров плотности распределения р(л- я) случайной величины X по числу событий У в ячейках гистограммы. Оптимальность оценки Н. к, м. Использование метода обусловлено оптим. свойствами его оценки для моделей с линейной зависимостью Л/(У ) = /(х я) от параметров а. Рассмотрим их. Итак, пусть [c.238]

Исследованием распределения тока на поверхности электрода начали заниматься еще в самый начальный период развития электрохимии. Однако более глубоко этот во1прос стал изучаться как у нас, так и за границей только за последние годы в связи с быстрым ростом машиностроения и необходимостью покрывать детали самых сложных конфигураций. Проведенные исследования [6—70] обогатили ценными сведениями эту область науки. Необходимо, однако, отметить, что полученные результаты по распределению тока трудно сопоставить,, так как различные исследователи применяли в своих работах электролитические ячейки и электроды различной формы. Если к тому же принять во внимание, что почти каждый исследователь для определения рассеивающей способности пользовался своим методом измерения, станет очевидным, что сравнивать результаты исследований и делать из них однозначные выводы очень трудно. По всей вероятности, этим и объясняются встречающиеся в некоторых случаях прямо противоположные утверждения. Так, например, вопрос о влиянии межэлектродного расстояния на распределение тока яв- [c.375]

Указания, относящиеся к возможному положению атомов в пределах элементарной ячейки, можно получить из рассмотрения симметрии кристаллической структуры. Для каждого кристалла расположение атомов должно соответствовать элементам симметрии одной из 230 возможных пространственных групп. Из предыдущего рассмотрения можно видеть, что операция симметрии в реальном пространстве, включая поворот кристалла относительно некой оси или отражение в плоскости, должна сопровождаться такой же операцией симметрии в обратном пространстве. Операциям винтовой оси или плоскости скольжения, включая трансляцию, в реальном пространстве должны соответствовать аналогичные операции в обратном пространстве, сопровождающиеся у но-жением на фазовый множитель, что может привести к амплитудам, равным нулю для некоторых точек в обратном пространстве, т. е. к систематическим погасаниям некоторых отражений. Таким образом, значительная часть информации относительно симметричных преобразований в прямом пространстве может быть получена из рассмотрения распределений интенсивности в обратном пространстве. Существенным ограничением, как. мы видели, явля- ется то, что наличие или отсутствие центра симметрии нельзя установить непосредственно из рассмотрения дифракционных интенсивностей, поскольку (и) =( (—и)1 . Вследствие этого можно идентифицировать однозначно только 58 пространственных групп, используя кинематические дифракционные данные, а всего можно опознать лишь 122 дифракционные группы, которые включают в себя одну или более пространственных групп. В некоторых случаях наличие или отсутствие центра симметрии можно определить на основе недифракциснных измерений, таких, как наблюдение пьезоэлектричества [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...