Точка возврата

Вершину острия называют также точкой возврата первого рода или точкой заострения. [c.134]

Вершину клюва называют также точкой возврата второго рода. [c.134]

Точки возврата (вершины острия) циклоиды тождественны регулярным вершинам циклоиды-эволюты, а регулярные вершины циклоиды симметричны относительно направляющей прямой (неподвижной центроиды) вершинам острия циклоиды-эволюты. [c.330]

Выведите формулы преобразования (инверсии) Т2, аналитически описав выполненные графические операции алгоритма построения соответственных точек. Графически и аналитически изучите образы различных кривых второго порядка в инверсии. Покажите, что произвольной кривой второго порядка в инверсии соответствует кривая четвертого порядка Выясните, когда центр О будет для этой кривой узловой точкой, точкой возврата и изолированной точкой Покажите, что кривой второго порядка (кроме окружности), проходящей через центр О, соответствует кривая третьего порядка [c.209]

Точка Аз кривой (рис. 120, г), относительно которой точки Аз и Ai находятся по одну сторону и имеется общая нормаль, называется точкой возврата. [c.118]

Предоставляем читателю проследить, как изменяются 0.1 направления движения точки и вращения касательной в точке заострения (точке возврата первого рода, рнс. 3.4, а) и в вершине клюва (точке возврата второго рода, рис. 3.4,6). [c.50]

Точки возврата — точки, в которых кривая имеет одну касательную и относительно которых ветви кривой располагаются по одну сторону (черт. 199, в,, г). [c.54]

Точку возврата второго рода называют также клюв . [c.77]

При к = 1 вихревых образований нет. Обращает на себя внимание то, что линия тока ф = -8/3 имеет при х = 0, у = -2 точку возврата. Обе касательные к линии тока в этой точке вертикальны. Точки х = 2, у = о являются седловыми. [c.200]

На рис. 4.9 представлена картина линий тока при М = 0,06 (К = -1,048, N = -0,554, Р = -0,0536) и М = 0,082 (К = -1,336, N = -0,509, Р = -0,0796). В первом случае сечение вихревого кольца имеет две точки торможения, как и на рис. 4.7 при к = 5,3. Во втором случае образуются два вихревых кольца, сечения которых имеют форму петель и по одной точке торможения. Прочие точки торможения в потоке на рис. 4.9 не показаны. При дальнейшем увеличении М петли стягиваются в точки возврата линий тока. Подобное явление в плоскопараллельных потоках уже нашло отражение на рис. 4.5 при к = I. [c.212]

Эволюта циклоиды также является циклоидой, тождественной с исходной. Поэтому для осуществления рассматриваемого маятника следует вырезать шаблон, изображающий два участка дуг циклоиды, примыкающие к ее точке возврата О (рис. в). Нить длины 1—Аа при колебаниях частично накладывается то на левую, то на правую части шаблона, а материальная точка, находящаяся на конце нити, при этом движется по циклоиде. [c.480]

Точка подвижной шестеренки, которая в данное мгновение является центром скоростей, описывает эпициклоиду и в заданное мгновение находится в точке возврата своей траектории. Таким образом абсолютное ускорение мгновенного [c.240]

Когда и — Пф, имеем 6 —> 0, а значит, точка г приближается к верхней параллели в направлении перпендикуляра и аналогично удаляется. На верхней параллели имеем точку возврата. Утверждение пункта 2 доказано. [c.483]

Как и следовало ожидать, один из корней /(гг) равен uq. Кроме того, tio = ti, , и значит, о = ti2. На параллели о имеем точки возврата (случай 2 теоремы 6.8.1). Корень ui находится из уравнения [c.488]

Если угол 0 не изменяется, то коническая поверхность является круговым конусом. Если коническую поверхность пересечь плоскостью, перпендикулярной осп прецессии, то получится к )ивая линия, на которой возможны узловые точки, или точки возврата. Известно, например, что земной шар кроме собственного вращения вокруг своей оси еще прецессирует и совершает нутационное движение. [c.169]

Траектория точки О плоской фигуры имеет в мгновенном центре скоростей точку возврата по крайней мере тогда, когда в момент перехода точки О через мгновенный торы Ус но не изменяют свое направление, этом условии, как видно из формулы (11.213), ускорение Уо не изменяет направление при переходе точки плоской фигуры через мгновенный центр скоростей. Характер движения точки О при этом изменяется. До совпадения этой точки с мгновенным центром скоростей движение этой точки замедленное, после этого — ускоренное. Следо-в ательно, до перехода через мгновенный центр скоростей в его непосредственной окрестности направления Уо и Уо были противоположны, а после перехода — одинаковы. Это подтверждает наличие точки возврата на траектории точки О. [c.207]

Для составления дифференциальных уравнений относительного движения материальной точки возвратимся к равенству (IV.225). Проектируя правую и левую части этого равенства на оси подвижной системы координат 01 т , найдем [c.446]

В этом случае траектория апекса и ее проекция на плоскость Оху имеют точки возврата. Их вид показан на рис. 58. [c.437]

Эта расходимость отсутствует, если вблизи задней кромки и t,i обращаются в нуль как — й > 1, т. е. если угловая точка контура у заднего его края есть точка возврата. [c.269]

Разрыв в выражении для Wx при kt = О, 2л, 4я,. .. объясняется наличием точек возврата траектории на оси Ох. [c.193]

Кривая (z) при й — иг имеет точки возврата на верхней параллели щ (рис. 142, б). [c.195]

Если параметр т приближается к 1/я, то напряжение в этой точке (стремящейся к точке возврата) неограниченно возрастает. [c.364]

На рис.52, в точка А - точка возврата первого рода, на рис. 52 точка А -точка возврата второго рода. [c.54]

Соответствующие точки кривой при этом называются 1) обыкновенная точка (рис. 210) 2) точка перегиба (с особой касательной) (рис. 211) 3) точка возврата первого рода, или заострения (особая [c.166]

В первом случае точка называется обыкновенной. В остальных случаях точки будут особыми, так как они имеют отдельные элементы возврата точка возврата (случаи 5, 6, 7, 8), касательная возврата (случаи 3, 4, 7, 8), соприкасающаяся плоскость возврата (случаи 2, 4, б, 8). [c.173]

В проекции на плоскость, параллельную оси винтовой линии (см. рис. 297), очертание трубчатой поверхности обертывает проекции всех касательных шаров радиуса г, описанных из центров /, II, III. .. на винтовой линии. Это очертание образуется двумя кривыми, которые при каждом обороте образуют две вершины (точки возврата). [c.243]

Предполагая, что подвижная центроида (производящая окружность) неограниченно долго катится по прямой (направляющей прямой) линии, получим кривую, состоящую из бесконечного ряда арок. Арки соединяются в наинизщих точках Eo,Es,... циклоиды — а точках возврата (вершинах острия). Здесь арки имеют общую касательную. [c.330]

Точки кривых разделяются на обыкновенные и особые. На рис. 121, а показана обыкновенная точка М, а на рис. 121, б, в, г, д, е—. екоторые особые точки (точка перегиба Л точки возврата Р первого рода, и Q второго рода, узловая точка Р и точка излома Т). При проецировании сохра- [c.118]

На рис. 107 показана кривая I t особой тоЦкой М, которая называется точкой во.1врата первого рода или заостр ной точкой. В точках возврата первого рода две ветви кривой располагаются по одну сторону от нормали и по разные стороны от касательной. [c.77]

Рис. 108 дает представление о точке во.зврата второго рода. Мы видим, что в точках возврата второго рода две ветви кривой расположены по одну сторону от общей для обеих ветвей касательной и по одну сторону от нормали. В точках возврата второго рода изменяется не только направление движения точки по кривой, но и направление вращения касательной. [c.77]

ЗЦЬго) = 2- Тогда угол прецессии изменяется монотонно. Угловая скорость прецессии обращается в нуль на параллели 1 2-Кривая, описываемая концом г вектора е , имеет точки возврата на параллели и гладко касается параллели 1 1 (рис. 6.8.2,б). [c.482]

Это свойство характеристик заранее оче- Гмтя тика видно из следующих простых соображений. В точках линии перехода угол Маха равен п/2. Это значит, что касательные к характеристикам обоих семейств совпадают, что и означает наличие здесь точки возврата (рис. 120). Линии же тока пересекают звуковую линию перпендикулярно к характеристикам, не имея здесь особенностей. [c.621]

Отметим без доказательства, что гернолодия не имеет ни точек перегиба, пи точек возврата и всегда обращена вогнутостью в сторону точки Q, в которой вектор ] инетического момента Ко пересекает плоскость Пуансо л. [c.167]

Если начальные условия выбрать так, чтобы А 4а, то частица совершает гармонические колебания, причем частота колебаний не зависит от амплитуды (в отличие от математического маятника). Эта особенность впервые отмечена X. Гюйгенсом в 1673 г. Для уменьшения трения можно заставить тело двигаться по циклоиде без прямого контакта с ней. Для этого достаточно изготовить шаблон в виде двух одинаковых полуарок циклоиды, имеющих обшую точку возврата (см. рис. 1.1.6). В точке возврата прикрепляется нить длиной 1 = Аа с шариком на конце. Шарик будет двигаться по циклоиде, совершая изохронные колебания с периодом Т= inYalg. Из (2), (3) находим [c.74]

В период с 1958 по 1968 г. С. Овшинский открыл и исследовал необычные свойства переключения у халькогенидных стекол. Переключением называют способность вещества обратимо переходить из одного состояния в другое под влиянием какого-либо внешнего воздействия. Два рода переключения, существующие в халькогенидных стеклах, иллюстрирует рис. 11.15, где приведены вольт-амперные характеристики этих полупроводников. Рис. И.15,а соответствует так называемому пороговому переключению. Приложение к стеклу напряжения выше порогового (Уп) приводит к скачку вольт-амперной характеристики с ветви 1 на ветвь 2, что соответствует увеличению проводимости полупроводника примерно в миллион раз (состояние включено ). Если напряжение, приложенное к такому переключателю, находящемуся в проводящем состоянии, уменьшается до точки возврата, то стекло вновь переключается в состояние с малой проводимостью (ветвь /). Это соответствует состоянию выключено . [c.370]

Начертательная геометрия (1995) -- [ c.38 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.3 (1963) -- [ c.262 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.262 ]

Начертательная геометрия _1981 (1981) -- [ c.68 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.262 ]

Особенности каустик и волновых фронтов (1996) -- [ c.28 , c.262 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...