График функций давления для определения

Функция А Т) определена графиком, представленным на рис. 3. Соотношение (5) может быть использовано для определения максимального давления, необходимого для деформирования трубной заготовки на заданную величину, когда функция р 1) описывается уравнением (4). [c.128]

Изменение плотности воздуха по этой формуле в функции температуры при разных давлениях изображено на графике (фиг. 1) в виде семейства кривых, построенных по параметру р. Этим графиком можно пользоваться для быстрого определения р по заданным р ж I. [c.26]

На рис. 2.7, г изображены графики функции /ц q, v . ) при значениях q и q (q > qi). Уменьшение значений /ц при возрастании удельного давления q может привести к неверному представлению, что увеличение нагрузки и удельного давления сопровождается уменьшением момента трения. Во избежание такой ошибки нужно проанализировать, как сказывается на величине момента трения совместное действие /ц и q. Основываясь на выражениях (2 45) и (2.46), уравнение для определения момента трения представим в такой форме [c.41]

Фиг. 8. Расчетные графики для определения давления наполнения компрессора по уравнению (60) в функции угла поворота кривошипа. Движение клапана взято по фиг. 6.

Для данного кулачкового механизма коэффициент Х является функцией угла давления. Поэтому для определения 0р, ец по номограмме надо задаваться значением угла давления, найти по графику соответствующий [c.238]

Подобный прием можно использовать и для подынтегральной функции второго интеграла. По заданным значениям давления определяются у и истинная плотность смеси. Каждому значению у будет соответствовать вполне определенное значение 7 . Следовательно, подынтегральную функцию и в данном случае получаем в виде графика /2 (у) или в виде аппроксимирующей зависимости /2 (г/) = 2 + п у. [c.193]

Результаты расчётов позволили установить, что наличие адгезии, связанной с молекулярным взаимодействием поверхностей, приводит к эффектам, аналогичным имеющим место при капиллярной адгезии наличие отрицательных давлений в контакте, увеличение размера области контакта, неоднозначность определения контактных характеристик при отрицательных значениях силы. Кроме того, зависимость нагрузки, действующей на тела, от расстояния между ними является немонотонной и неоднозначной. Это иллюстрируется рис. 2.8,а, где приведены графики безразмерной нагрузки от безразмерной величины D/L, характеризующей изменение расстояния между телами при деформировании [L — - характерный геометрический размер), построенные для случая контакта двух упругих тел, форма зазора между которыми в недеформированном состоянии описывается функцией /(г) = Сг (см. рис. 2.5,а, кривая 2). Кривые 1 и 2 соответствуют двум разным значениям величины поверхностной энергии 7- Участки непосредственного контактирования поверхностей выделены на кривых, как и прежде, толстыми линиями. В отличие от случая капиллярной адгезии неоднозначность зависимости нагрузки от расстояния имеет место при всех значениях параметров. [c.100]

Поэтому говорят, что на очень низких частотах передача звука через панель управляется ее упругостью, но по мере роста частоты инерция (масса) становится значительно более существенной. Поясним это на примере, когда возбуждающая сила — синусоидальный звук (чистый тон). В этом простейшем случае смещение панели синусоидально. Мы уже знакомы с графиком синусоидальной функции. Скорость изменения положения — это скорость, скорость же изменения скорости — ускорение. На рис. 39 показаны графики смещения, скорости и ускорения для панели, колеблющейся на некоторой определенной частоте, а также на частоте вдвое большей. При данном звуковом давлении с увеличением частоты смещение убывает по амплитуде, но скорость частиц остается без изменения. Далее, на рисунке видно, что при этом скорость изменения скорости стала вдвое больше максимальное значение ускорения удваивается при удвоении частоты. Но, согласно второму закону Ньютона, ускорение прямо пропорционально приложенной [c.164]

Разработана методика для выбора режимов прокатки. При этом точечный шов рассматривают как непрерывный, с определенным средним уровнем продольных остаточных напряжений в прокатываемой зоне. Давление прокатки выбирают согласно расчетам, приведенным в работе [2] остаточные напряжения определяют в зависимости от отношения шага точек к их радиусу по графику, построенному по результатам расчетов (рис. 6). Функция А численно равна значению продольных остаточных напряжений в непрерывном (роликовом) шве и составляет для сплава 0Т4 35 кГ/мм , для стали Ст.З 21 кГ/мм . Экспериментально определенные остаточные напряжения в образцах, прокатанных на режимах, выбранных в соответствии с данной методикой, удовлетворительно совпадают с расчетными (рис. 7.) Последовательность прокатки существенно не влияет на процесс устранения деформаций. Швы можно прокатывать как от одного края панели к другому поочередно, так и от середины к краям. [c.85]

Уравнение (2-5.16), известное как уравнение Муни — Рабиновича, служит отправным пунктом для определения кривой т] (S) на основании данных по падению давления в ламинарном потоке. Действительно, как так и являются непосредственно измеряемыми величинами график зависимости Xw от в логарифмических координатах позволяет получить значение п. Конечно, п является, вообще говоря, функцией у , но в большинстве случаев эта зависимость чрезвычайно слаба. Уравнение (2-5.16) можно использовать для вычисления истинной скорости сдвига на стенке. Кажущаяся вискозиметрическая вязкость и соответствующее значение S определяются тогда в виде [c.71]

Кривые Бойля и идеального газа. График функции z—l называется кривой идеального газа. В Z, р-диаграмме кривая идеального газа изображается горизонтальной прямой (см. рис. 3-9). Изотермы реального газа пересекают кривую z=l при определенных значениях давления. Таким образом, каждому значению Т соответствует свое давление р, при котором справедливо уравнение г=1. Гео1метрическое место указанных точек в р, Г-диаграмме изображает кривую идеального газа. Аналогично в р, Г-координатах можно построить график кривой Бойля. На рис. 3-29 показаны кривые Бойля и идеального газа для азота, построенные по экспериментальным данным. Обе кривые пересекают ось температур в общей точке при Т= Тв- Это следует из того, что в Z, /7-диаграмме кривые Бойля и изотерма Г= Тъ имеют общую касательную, которой является прямая z=l. [c.72]

Отклонения от экспоненциальной функции могут быть учтены с помощью графика, аналогичного диаграмме давления паров, разработанной Коксом. Айрени [100—102] приводит описание такого графика, где шкала вязкости преобразована таким образом, что зависимость х — Т становится линейной для некоторых веществ, данные о вязкости которых известны. Затем было установлено, что графики зависимости т) от Т для аналогичных соединений тоже будут линейными, если применяется специальная, преобразованная подобным же способом шкала т]/,. Этот принцип использован в графиках для определения вязкости, выпущенных Американским обществом испытания материалов (АЗТМ) и широко применяемых в нефтяной промышленности для описания вязкости нефти как функции температуры. [c.381]

Графики функций (3.1.25), (3.1.26) позволяют определить зону нечувствительности для углов а и р, т. е. такие их значения, при которых ошибка измерения полного давления не превышает некоторой заданной величины. Кривые, соответствующие зависимостям (3.1.27), (3.1.28), используются в экспериментальных исследованиях при определении по измеренным для симметричных отвер- г, з, 4 стий значениям Акап и Акрп углов аир, характеризующих наклон насадка, или, что то же самое, направление скорости потока относительно оси насадка (рис. 3.1.7). [c.115]

Для определения угла скоса в вертикальной плоскости Аа используются результаты измерения при помощи верхнего и нижнего приемников давлений (соответственно / и 5 на рис. 2.2.15). Если избыточное давление в приемнике 1 Ар1=/ 1—ратм, а в приемнике <5 это давление Арз=рз—ратм, то их разность бр1з=Ар1—Арз. Величина этой разности зависит от угла скоса Аа, который определяется из тарировочного графика функции /г (а) (3.1.27 ). [c.148]

Мы вжтерпретируем эту область температур как находящуюся выше критической точки. Когда фзгнкция а - (п) — ап становится вогнутой, ее следует заменить выпуклой огибающей следовательно, график этой функции содерзкит прямой отрезок общей касательной. В соответствии с нашей геометрической интерпретацией давление постоянно для всех значений плотности, лежащих между двумя точками касания. Химический потенциал ц = fa (п) + Р (п)]/п = да п)/дп здесь также постоянен. Следовательно, эта область, очевидно, и является областью сосуществования, характерной для фазового перехода (фиг. 9.4.5). Две точки касания общей касательной, таким образом, отождествляются с плотностями i,, пд сосуществующих фаз. Легко также проверить, используя (9.4.31) в качестве определения РвдВ ниже Tj, что [c.342]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...