Смешение газов

По конструктивным признакам печи разделяют на ряд разновидностей. Например, одним из наиболее распространенных типов являются камерные печи (рис. 3.4), в которых заготовки 2 укладывают на под / печи через окно 4 и после прогрева до заданной температуры извлекают через то же окно. Рабочее пространство печи нагревают сжиганием газа с помощью горелок 3, служащих для смешения газа с воздухом и подачи смеси в печь. Продукты сгорания отводят через дымоход 5 в рекуператор — теплообменник, в котором поступающий к горелкам воздух нагревается теплотой горячих уходящих газов. Подогрев воздуха до температуры 350—500 °С позволяет экономить до 25 % топлива. Камерные печи периодического действия применяют на производстве, где часто меняется типоразмер нагреваемых заготовок. Для нагрева очень крупных заготовок используют камерные печи с выдвижным подом. [c.61]

ДРОССЕЛИРОВАНИЕ ГАЗОВ И ПАРОВ. СМЕШЕНИЕ ГАЗОВ [c.218]

Предполагается, что при смешении газов отсутствует теплообмен с внешней средой, и газы не совершают внешней работы. [c.226]

Смешение газов при постоянном объеме. Первый способ образования смеси состоит в том, что несколько газов с давлением pi, ра, рз, и температурами Tj, Тз,. .. занимают различные объемы Vi, V2, Уз, (рис. 14-4). После удаления разделяющих перегородок объем образовавшейся смеси будет равен сум- [c.226]

Пример 14-6. При температуре 20° С определить минимальную теоретическую работу разделения 1 кг газовой смеси, состоящей из 30 объемных частей двуокиси углерода и 70 объемных частей азота. Газы считать идеальными. Минимальная работа, которую необходимо затратить для разделения газов, будет равна потере работоспособности при смешении газов [c.235]

Все уравнения, относящиеся к смешению газов, выведены при условии отсутствия теплообмена с окружающей средой. [c.57]

При решении задач на смешение газов пользуются иногда формулами (64) и (65) в качестве приближенных. Решите предыдущую задачу, пользуясь приближенными формулами, и сравните полученные результаты по точным и приближенным формулам, [c.64]

Несмотря на значительную неравномерность полей скорости и давления в поперечных сечениях нерасчетной сверхзвуковой струи, одномерная теория дает правильное приближенное представление об истинных размерах и форме начальной части такой струи. Одномерная теория нерасчетной сверхзвуковой струи приводится ниже. Газ полагаем совершенным, параметры газа на срезе сопла считаем постоянными по сечению, векторы скорости газа на срезе сопла — параллельными оси сопла. Смешением газа в начальном участке с газом окружающей неподвижной среды пренебрегаем. [c.412]

Характер смешения газов в основном участке смесительной камеры до режима запирания практически такой же, как и прп докритических отношениях давлений в сопле, скорость смеси газов шг в широком диапазоне начальных параметров газов остается меньше скорости звука. Однако при увеличении отношения начальных давлений газов сверх некоторого определенного для каждого эжектора значения поток смеси в основном участке камеры становится сверхзвуковым и может остаться сверхзвуковым до конца смесительной камеры. Условия перехода от дозвукового к сверхзвуковому режиму течения смеси газов, как будет показа- [c.500]

При выводе соотношений (52) —(60) предполагалось, что плотности смешивающихся газов одинаковы. Точно так же можно выразить коэффициент эжекции, скорость истечения смеси и выигрыш в тяге для случая смешения газов различных плотностей (pi p2 = p= l). [c.559]

Процесс диффузии различных газов необратим. Как можно осуществить смешение газов обратимо Чему равна энтропия смеси различных идеальных газов [c.87]

На примере внутренней энергии и энтальпии идеального газа показать, что в отличие от энтропии изменение этих аддитивных функций состояния при смешении газов не испытывает скачка при переходе от смеси разных газов к смеси одинаковых газов. [c.88]

Таким образом, энтропия смешения газов (эффект Гей-Люссака) [c.317]

До и после смешения газов энтропии системы равны [c.320]

Такой второй вид смешения газов имеет место тогда, когда газы А и В после смешения нельзя разделить (полностью или частично) на первоначальные порции. При этом непрерывном по плотности смешении газов не испытывают скачков и другие термодинамические функции газа. [c.322]

Таким образом, парадокс Гиббса имеет место как в квантовом, так и в классическом случаях, причем в квантовой области изменение энтропии при смешении газов зависит от их природы, а в классическом пределе эта зависимость исчезает. [c.323]

Рассмотрим изменение внутренней энергии и энтропии при втором виде изотермического смешения слабо вырожденных газов, когда после смешения газы А я В принципиально нельзя выделить из смеси. [c.326]

В простейшем случае такого смешения газы А и В термодинамически отличаются друг от друга плотностью. Пусть плотности газов А и В соответственно равны Ni/y и N2/V, общее число атомов Ni+N2=2N и параметр [c.326]

Как уже указывалось, физической причиной парадоксов Эйнштейна и Гиббса является скачок плотности газа при переходе от смешения сколь угодно близких (и разделимых из смеси) газов к смешению тождественных (и неразделимых после смешения) газов, когда, следовательно, смешение последних физически выделено. [c.327]

После удаления перегородки и адиабатного смешения газов, когда каждый газ занимает объем 2V при неизменной внутренней энергии системы, температура Т газов будет другой и выражение для внутренней энергии смеси принимает вид [c.328]

Чтобы найти изменение энтропии в результате смешения газов, представим себе следующий обратимый процесс, приводящий оба газа в то же самое конечное состояние. Допустим, что оба газа разделены двумя полупроницаемыми перегородками П и Яц. из которых первая проницаема для первого газа, но непроницаема для второго, а вторая проницаема для второго газа, но непроницаема для первого на первую перегородку будет действовать давление второго газа рц. з на вторую—давление первого газа р. Сдвигая достаточно медленно обе перегородки к стенкам, можно осуществить обратимое смешение обоих газов, причем для того, чтобы конечное состояние было таким же, как и при необратимом смешении, к газам необходимо подводить теплоту в количестве [c.64]

Из полученного выражения для Sj — Sj видно, что адиабатическое смешение газов приводит к увеличению энтропии. [c.64]

Следует отметить, что выражение (5.56) для энтропии смешения справедливо только в случае смешения двух различных по своей природе газов. Если бы оба газа были одинаковыми, то общая энтропия после смешения газов имела бы то же самое значение, что и до смешения, и изменение энтропии было бы равно нулю. Изменение энтропии при смешении различных газов связано с физическим различием молекул смешивающихся газов и обусловлено тем, что для отделения молекул одного газа от молекул другого после смешения их необходимо затратить определенную работу. Наоборот, в случае одинаковых молекул отделение некоторого количества их не требует затраты работы, и поэтому изменение энтропии при смешении двух одинаковых газов, [c.184]

При большой интенсивности вдува у обтекаемой поверхности образуется зона с весьма малым градиентом скорости дУх ду —0) и практически 100%-ной концентрацией вдуваемого газа. Зона оттеснения отделена от внешнего потока областью интенсивного вязкого взаимодействия и смешения газов, в которой градиенты скорости и концентрации максимальны. [c.465]

При с1р = бр истечение из сосуда в сосуд закончится, и если сосуды адиабатически изолированы, то показатели процессов истечения после завершения смешения газов можно определить на основе рассмотрения следующих соотношений [c.84]

Рнс. 8-1. Схема смешения газов в общем объеме. [c.141]

Отнесенное к одному киломолю приращение энтропии при смешении газов, имеюш,их одинаковые начальные температуры и давления, называется энтропией смешения S M- [c.84]

Смешение газов при наполнении резервуара. В резурвуаре имеется т кг газа с параметрами р, V и Т. По трубопроводу в него поступает через вентиль А другой газ с пара- [c.229]

Смешение газов в потоке, как и другие способы смешения, представляет собой необратимый процесс, всегда сопровождаюш,ийся возрастанием энтропии. Это явление объясняется тем, что при смешении происходит расширение газа без совершения работы. Кроме того, смешение газов в одном сосуде сопровождается их диффузией, которая является процессом необратимым, и при этом возрастает энтропия. Если, наоборот, требуется разделить смесь различных газов на отдельные компоненты, то для этого необходимо затратить минимальную работу, равную потере работоспособности TqAs при смешении газов (см. пример 14-6). [c.231]

Смешение газов при V = onst. Если суммарный объем, занимаемый газами до и после смешения, остается неизменным и газы до смешения занимают объемы Vi, Vч,. , Vn м при давлениях р , р ,. , , , и температурах ТI, Т2, , Т , а отношения теплоемкостей этих газов Ср/б о равны ki, k ,. . ., /г , то параметры смеси определяют по формулам температура [c.55]

Камера смешения может быть цилиндрической или иметь переменную по длине площадь сечения. Форма камеры оказывает заметное влияние на смешение газов. Поэтому, хотя ниже будут рассматриваться в основном эжекторы с цилиндрической смесительной камерой, мы расскажем также о прппцппе расчета эжекторов с камерой переменного сеченпя. [c.495]

Описанная выше схема процесса смешения газов в эжекторе прп дозвуковых скоростях принципиально ничем не отличается от процесса смешения несжимаемых жидкостей в жидкостном эжекторе. Как будет показано ниже, даже ири больших докрити-ческих отношениях давлений не только качественные закономерности, но и многие количественные зависимости между параметрами газового эжектора практически не отличаются от соответствующих данных жидкостного эжектора. [c.497]

НО ниже, тесно связаны с режимом течения газов в сечении запирания. Таковы особенности протекания процесса смешения газов при сверхкритических отношениях давлений газов в эжектирую-шем сопле. Заметим, что под отношением давлений в сопле мы подразумеваем отношение полного давления эжектируюш его газа Pi к статическому давлению эжектируемого потока во входном сеченип смесительной камеры р2, которое зависит от полного давления Р2 и приведенной скорости %2- [c.501]

При смешении газов в цилиндрической смесительной камере эжектора статическое давление газов не остается постоянным. Для того чтобы определить характер изменения статического давления в цилиндрической смесительной камере, сравним параметры потока в двух произвольных сечениях камеры 1 vi 2, находящихся на различном расстоянии от начала камеры (рпс. 9.10). Очевидно, что в сеченпи 2, находящемся на большем расстоянии от входного сечения камеры, поле скорости более равномерно, чем в сечении 1. Если принять, что для обоих сечений р = onst (для основного участка камеры, где статическое давление изменяется незначительно, это приближенно соответствует действительности), то из условия равенства секундных расходов газа [c.502]

Полученных качественный вывод справедлив в тех случаях, когда изменение плотности газа в рассматриваемом участке процесса смешения незначительно, вследствие чего можно приближенно считать р = onst. Однако в некоторых случаях при смешении газов суш ественпо различной температуры, когда имеется большая неравномерность плотности по сечеппю, а также при сверхзвуковых скоростях в основном участке смешения, когда плотность заметно изменяется по длине камеры, возможны режимы работы эжектора, при которых статическое давление газа в процессе смешения не возрастает, а снижается. [c.504]

Левая стенка А праного сосуда проницаема только для первого газа, правая стенка левого сосуда только для второго. Когда сосуды сдвинуты, в них находится смесь обоих газов. При раздвижении сосудов в части I давление pi, в части 1 + 2 давление Pi+Рг и в части 2 давление pj- На левую и правую стенки левого сосуда действует давление р . Следовательно, на весь левый сосуд действует сила, равная нулю, и поэтому работа при перемещении сосуда также равна нулю. Количество теплоты Sg = dL - -5 получаемое при этом от термос1ага, тоже равно нулю, поскольку внутренняя энергия идеального газа при постоянной темпера уре не зависит от объема и 5И =(). Смешение газов одинаковой температуры, проведенное подобным образом, также будет обратимым, но при этом объем смеси и объем каждой компоненты смеси до смешения и после смешения один и тот же. [c.313]

Выражение (1) совпадает с формулой (3) предыду[цей задачи. Как и в преды-д>щсй задано, интервал изменения jHipuir.iw (1) п й смешении газов А и В обус- [c.316]

Па основе р>-зульга1а (1) для интервала илменения AS при смешении газов А и В некоторые авторы приходят к выводу об отсутствии парадокса Гиобса и считают, что при непрерывном изменении параметра различия газов изменение энтропии AS при диффузии газов изменяется непрерывно. [c.317]

Проведенное рассмотрение смешения газов приводит к установлению существования двух совершенно различных видов изотермического смешения идеа .ьных газов. К первому виду относится такое смешение двух порций по М часпщ, при котором изменение энтропии совершенно не зависит от рс злячия газов (теорема Гиббса) и равно [c.317]

Аналогично, вывод о скачке Д5 при переходе от смешершя газов из одинаковых атомов к смешению газов с отличающимися по какому-то признаку [c.318]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...