Теорема Карно вторая

Р) Теорема Карно вторая часть). Кинетическая энергия возрастает, если жесткие ) связи разрушаются взрывом . [c.193]

Первую фазу удара — фазу деформации — можно считать случаем мгновенного наложения неупругих связей на каждое из тел, вторую фазу—фазу восстановления — случаем мгновенного снятия связей. Однако налагаемые и снимаемые в этом случае связи не являются стационарными и потерянную энергию каждого тела отдельно нельзя определить по теореме Карно. Но энергию, потерянную системой двух соударяющихся тел, можно определить по теореме Карно, так как выполняется условие [c.494]

По существу этот вывод представлял собой исторически первую формулировку второго начала термодинамики. Таким образом, исследование Карно знаменовало собой рождение новой физической теории—теории теплоты, или термодинамики. Но работа Карно содержала нечто большее, чем просто описание нового физического принципа. Она включала также конкретные результаты, полученные на основе этого общего принципа, в частности блестящее доказательство независимости к. п. д. обратимой машины от природы рабочего тела, известное теперь под именем теоремы Карно. Другим важным выводом из исследования Карно явилось доказательство того факта, что к. п. д. обратимого теплового двигателя является верхним пределом эффективности действия двигателя вообще. [c.153]

T. e. термический к. n. d. произвольного обратимого цикла не может быть больше термического к. п. д. обратимого цикла Карно, осуществленного между максимальной и минимальной температурами данного цикла вторая теорема Карно). [c.189]

Теорема Карно термический к. п. д. обратимого цикла Карно (5,8) не зависит от природы рабочего тела. Для доказательства используем второй закон термодинамики. [c.64]

По теореме Карно термические к. п. д. двигателей А а Б должны быть равны, т. е. Jit = ri , подтвердим это следующим образом докажем, что неравенства Т) > т), и < т) противоречат второму закону термодинамики. [c.65]

Второй закон термодинамики позволяет устранить фактор произвола при определении температуры, исключив влияние свойств термометрического вещества на результат измерения. Действительно, выбрав состояние 2 с более низкой температурой и реализовав между двумя указанными состояниями цикл Карно, согласно теореме Карно, имеем [c.83]

Вторая теорема Карно. Пусть у системы с идеальными обратимыми связями в некоторый момент t = to происходит внезапное снятие связей (одной, нескольких или даже всех). Активных ударных импульсов нет. Если моменту t = to предшествовала фаза деформации, то при снятии связей возникают ударные импульсы реакций связей и происходит увеличение кинетической энергии системы. Имеет место следующая (вторая) теорема Карно [c.446]

Пример 1. Снаряд, движущийся поступательно со скоростью v, разрывается на два осколка равных масс. После взрыва один из осколков имеет скорость v и сохраняет направление первоначального движения снаряда. При помощи второй теоремы Карно найдем скорость V2 второго осколка. [c.447]

Формулируя эту теорему, мы предполагали, что во втором опыте удар прикладывается к системе, на которую наложены конечные связи. Однако результат будет тем же самым, если импульсивная связь первого типа накладывается одновременно с ударом. Это обстоятельство позволяет трактовать теорему Бертрана как видоизменение теоремы Карно. В самом деле, в теореме Карно система приводится в движение заданными импульсами, а импульсивная связь первого типа накладывается сразу же после. этого. В теореме же Бертрана (в условиях второго опыта) можно считать, что связь первого типа накладывается одновременно с приложением импульсов. В обоих случаях результат один и тот же, поэтому и содержание обеих теорем одинаково. [c.253]

Сложив полученное равенство с равенством (56.42), мы придём ко второй теореме Карно [c.628]

Равенство (15.35) связано со вторым законом термодинамики, сущность которого состоит в двух утверждениях. Первое называется теоремой Карно (у каждой термодинамической системы с) ществуют два свойства —ее абсолютная температура Т и ее энтропия S, такие, что в любом бесконечно малом обратимом процессе изменение количества тепла выражается формулой lQ=TdS). Второе утверждение носит название принципа возрастания энтропии, который формируется так в изолированной системе энтропия всех тел, входящих в нее, остается постоянной в течение обратимого процесса, увеличивается при необратимом (реальном) процессе и никогда не может уменьшиться AS 5 0. [c.460]

В последующих работах С. Карно обращался к проблеме эквивалентности тепла и работы, пытался вычислить тепловой эквивалент и пришел к выводу, что количество тепла в этом случае не остается постоянным, а изменяется на величину, соответствующую полученной работе. Тем не менее он не пересмотрел основного своего вывода о к. п. д. тепловых машин. Теорема осталась правомочной. Последние работы Карно не вышли в свет при его жизни. Перед термодинамикой, после открытия эквивалентности тепла и работы, стояла нерешенная задача обоснования теоремы Карно с новых позиций. И развитие термодинамики пошло по пути, выдвинувшему на первый план так называемое второе начало . [c.29]

Этот вывод противоречит второму закону термодинамики в формулировке Планка. Следовательно, неверна исходная предпосылка о том, что величины термических к. п. д. рассматриваемых обратимых циклов с разными рабочими телами, осуществляемых между одними и теми же двумя источниками тепла, различны. Таким образом, теорема Карно доказана. [c.63]

Второй закон термодинамики позволяет установить температурную шкалу, не зависящую от свойств термометрического вещества. В самом деле, на основании теоремы Карно о независимости термического к. п. д. обратимого цикла Карно от свойств рабочего тела можно утверждать, что термический к. п. д. цикла зависит только от температур горячего и холодного источников ] [c.65]

Теорема Карно, которая была доказана на основании второго закона термодинамики, позволяет дать определение абсо- [c.76]

Теорема Карно, в свою очередь, может рассматриваться в качестве исходного положения термодинамики. Исторически Клаузиус пришел к установлению понятия энтропии и второму началу термодинамики на основе рассмотренных выше двух положений о переходе теплоты в работу и направлении теплопередачи. Для полноты картины рассмотрим этот подход. [c.74]

Эти результаты основываются на вытекающей из второго начала термодинамики теореме Карно, справедливой для любых тел и любых обрати- [c.66]

Теорема Карно может быть доказана на основании второго закона термодинамики. Полагаем, что у первого (левого ) двигателя (фиг. 7.4), работающего по обратимому циклу Карно, рабочим агентом является газ (газовый двигатель), а у второго (правого), работающего по такому же циклу, рабочим агентом является какой-либо пар (паровой двигатель). [c.125]

После вывода интеграла Клаузиуса говорится о втором законе термодинамики и приводится обычное доказательство теоремы Карно. Здесь записано Коэффициенты полезного действия всех совершенных обратимых машин одинаковы и не зависят от рода посредствующего тела, а лишь от предельных температур, между которыми машины работают . [c.84]

Вторая часть написанного равенства по теореме Карно для е = обращается в нуль, и и=-а что и требовалось доказать. [c.599]

Теорема теплового равновесия тел является весьма общим следствием постулата второго начала термостатики. В частности, утверждение об одновременном возврате в исходное состояние термически сопряженных тел / и // приводит к выводу, что к.п.д. обратимых тепловых машин не зависит от вида цикла и природы рабочего вещества, и вполне определяется лишь значениями температур внешних источников — нагревателя и холодильника (теорема Карно). [c.57]

Аналогично можйо доказать и вторую часть теоремы Карно. [c.96]

На основании теоремы Карно можно получить анз литическое выражение второго начала термодинамики [c.96]

Вторая теорема Карно. Потерянная кинетическая энергия равна кинетической энергии потерянных скоростей [c.10]

Вторая теорема Карно имеет прозрачную геометрическую интерпретацию. Введем линейное пространство V скоростей на плоскости и снабдим его скалярным произведением [c.11]

Вторая теорема Карно. Предположим теперь, что в каком-нибудь теле системы происходит взрыв и его частицы разъединяются. На возможном перемещении, соответствующем действительному движению тела непосредственно до взрыва, расстояния между любыми двумя частицами тела не изменяются и поэтому возможные работы взаимных ударных импульсов частиц равны и противоположны. (Для перемещения, соответствующего движению частиц непосредственно после взрыва, этого может и не быть.) Положив 8х — и Ы, Ьу = V Ы, Ьг = w bt, из общего уравнения теории удара получим [c.322]

Следовательно, в случае взрыва живая сила всегда возрастает. Это — вторая часть теоремы Карно. [c.322]

Термический КПД цикла любого обратимого двигателя, работающего в заданном интервале температур (т. е. с температурами источников тепла Гх и Г2 < Т х), равен термическому КПД цикла Карно в том же интервале температур (теорема Карно). Если бы это было не так, т. е. существовал бы двигатель с большим значением т) , чем в цикле Карно, то при работе этого двигателя в прямом направлении, а двигателя с циклом Карно в обратном направлении и при условии, что 2 в обоих двигателях по абсолютному значению одно и то же (рис. 1.9), полезная внешняя работа производилась бы только за счет одного источника тепла (а именно источника с большей температурой), что согласно второму началу термодинамики невозможно. [c.24]

Второй закон термодинамики может быть сформулирован в виде теоремы Карно (11.4.8.3°—5°). [c.150]

Докажите, что утверждения о невозможности создания вечного двигателя второго рода и теоремы Карно эквивалентны. [c.110]

Термодинамика возникла из потребностей теплотехники . Развитие производительных сил стимулировало ее создание. Широкое применение в начале XIX в. паровой машины поставило перед наукой задачу теоретического изучения работы тепловых машин с целью повышения их коэффициента полезного действия. Это исследование было проведено в 1824 г. французским физиком, инженером Сади Карно, доказавшим теоремы, определяющие наибольший коэффициент полезного действия тепловых машин. Эти теоремы позволили впоследствии сформулировать один из основных законов термодинамики — второе начало. В 40-х годах XIX в. в результате исследований Майера и Джоуля был установлен механический эквивалент теплоты и на этой основе открыт закон сохранения и превращения энергии, называемый в термодинамике ее первым началом. Энгельс назвал его великим основным законом движения , устанавливающим основные положения материализма. Закон сохранения и превращения энергии имеет как количественную, так и качественную стороны. Количественная сторона закона сохранения и превращения энергии состоит в утверждении, что энергия системы является однозначной функцией ее состояния и при любых процессах в изолированной системе сохраняется, превращаясь лишь в строго определенном количественном соотношении эквивалентности из [c.10]

В первом сочинении по термодинамике, опубликованном С. Карно в 1824 г., была поставлена и решена проблема возможного повышения коэффициента полезного действия тепловых двигателей. Относительно к.п.д. тепловых машин Карно установил две теоремы, которые совместно эквивалентны второму началу термодинамики. Докажем эти теоремы, исходя из второго начала. [c.77]

Если машина при заданных внешних условиях работает по некоторому циклу и получает при необратимом цикле то же количество теплоты Q , что и при обратимом, то, поскольку [см. (3.54)] работа W p за необратимый цикл меньше работы W обратимого цикла, к. п. д. необратимой машины г необр= hp/6i меньше к.п.д. обратимой машины rio6p= Q (вторая теорема Карно). [c.80]

Пределом термического к. п. д. произвольного цикла, осуществляемого между крайними температурами Т ах и Тт п (см. рис. 6.5) является термический к. п. д. цикла Карно при Т ср = Т ах и Т2ср = = Тт1п. Следовательно, в данном интервале температур цикл Карно обладает наибольшей эффективностью (вторая теорема Карно). [c.108]

Первая догадка о существовании особого принципа, определяющего закономерности лревращения тепла в работу, была высказана С. Карно. (в его знаменитом сочинении Размышления о движущей силе огня и 0 машинах, способных развивать эти силы ) через 40 лет после появления яа ровой МаШ И Ны и еще до того, ка к стало известным первое начало термодинамики. Задача, которую ставил себе Карно в своем исследовании, состояла в анализе действия паровой машины, с тем чтобы выясиить, как сделать, чтобы она стала аилучшей и наиболее экономичной. Этот анализ привел Карно к основополагающей гипотезе о том, что при постоянной температуре нельзя полученное от тела тепло превратить в работу, не произведя лри этом никаких изменений в самом теле или других окружающих его телах. По существу этот вывод представлял собой начальную, исторически первую формулировку второго начала термодинамики. Таким образом, исследование Карно знаменовало собой рождение новой физической теории — теории тепла, или термодинамики. Но работа Карно содержала нечто большее, чем просто описание нового физического принципа. Она включала также конкретные результаты, полученные на основе этого общего принципа, в частности блестящее доказательство независимости к. п. д. обратимой машины от природы рабочего вещества, известное теперь лод именем теоремы Карно. Другим важным выводом из исследований Карно явилось доказательство того факта, что к. п. д. обратимого теплового двигателя является верхним пределом эффективности действия двигателя вообще. [c.95]

В 1886 г. Пироговым была опубликована статья Новое аналитическое доказательство второго начала термодинамики , а зате.м в 1887 г. статья Применение второго начала к системам, на кои действуют внешние силы . В 1886 г. была опубликована также статья О вириале сил . Эта статья и.мела разделы теоремы Клаузиуса, частичное давление, длина частичного пути, уравненне Ван-дер-Ва-альса, идеальный газ, совершенный газ, многоатомный газ, между-частичные силы, В 1889 г, была опубликована статья О несовершенных газах и о законе Максвелла , а в 1890 г. статья Основания термодинахмики . Эта статья была посвящена второму закону термодинамики и некоторы.м историческим данным, относящимся к его установлению. Пирогов в этой статье подверг критическому анализу некоторые положения и высказывания Клаузиуса. Клаузиус показал (1850), — писал Пирогов, — что теорема Карно не противоречит новым взглядам на теплоту заслуга в этом его, очевидно, весьма велика. То.мсон полагал, что теорема Карно противоречит новы.м воззрениям. [c.70]

Теорема Карно. Пользуясь вторым законом термо-динамикн, можно доказать так называемую теорему , Карно, состоящую в том, что [c.104]

Исторически термодинамика возникла из потребностей теплотехники. Развитие производительных сил стимулиров.ало ее создание. Широкое применение в начале XIX в. паровой машины поставило перед наукой задачу теоретического изучения работы тепловых машин с целью повышения их коэффициента полезного действия. Это исследование было проведено в 1824 г. в первом сочинении по термодинамике французским физиком и инженером Сади Карно, доказавшим теоремы, определяющие наибольший коэффициент полезного действия тепловых машин. Эти теоремы позволили впоследствии сформулировать один из основных законов термодинамики — второе начало. В 40-х годах XIX в. в результате исследований Майера и Джоуля был установлен механический эквивалент теплоты и на этой основе открыт закон сохранения и превращения энергии, называемый в термодинамике ее первым началом. Энгельс назвал его великим основным законом движения . [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...