Разрядный ток

Стабилитрон ионный — ионный электровакуумный прибор, предназначенный для стабилизации напряжения, у которого напряжение между электродами в рабочем участке характеристики мало зависит от разрядного тока различают стабилитроны тлеющего и коронного разряда изготовляют для стабилизации напряжений от 60—70 В до киловольт и на токи от единиц до сотен миллиампер многоэлектродные ионные стабилитроны могут использоваться как делители стабилизированного напряжения [3,4]. [c.153]

Конденсатор емкостью 5 мкФ, заряженный до напряжения 120 В, разряжается на катушку. Максимальная сила разрядного тока равна 0,4 А. Определите индуктивность катушки. [c.212]

Счетчики с самостоятельным разрядом — счетчики Гейгера-Мюллера. При дальнейшем увеличения напряжения между стенками цилиндра и нитью частица, попадающая в счетчик, вызывает самостоятельный разряд в газе и большие импульсы разрядного тока, которые удается регистрировать при помош,и измерительных приборов. По такому принципу работает счетчик Гейгера—Мюллера, имеющий такое же устройство, что и пропорциональный. [c.41]

Для того чтобы источник испускал достаточно монохроматическое излучение с хорошо воспроизводимой средней длиной волны, нужно по возможности устранить все причины, возмущающие излучение. Свечение должно вызываться в парах низкого давления во избежание возмущений вследствие соударений атомов и при небольшом разрядном токе для ослабления возмущающего действия электрических полей (эффект Штарка), обусловленных электронами и ионами пара при значительной их концентрации. Наиболее трудно устранить влияние эффекта Допплера (см. 128), вызванного тепловым движением излучающих атомов, и осложнения, связанные со структурой излучающих атомов. Для ослабления эффекта Допплера желательно иметь в качестве излучателя вещество с атомами возможно большей массы, обладающее необходимой упругостью пара при возможно низкой температуре (см. 22). Сложность излучаемых [c.143]

Длина волны этого излучения в вакууме Я,вак = 6057,8021 10" м. Для так называемого стандартного воздуха (давление 760 мм рт.,ст., температура IS" С, содержание Oj 0,03%) длина волны этой линии возд= 6056,12525 10" м. Строго определены условия возбуждения эталонного излучения, при которых должен находиться источник света газоразрядная лампа с горячим катодом, наполненная изотопом криптона Кг (чистотой более 99%) и охлаждаемая до температуры 63 К (тройная точка азота). Оговорены диаметр разрядной трубки, плотность разрядного тока и т. п. Практика показала, что относительная точность воспроизведения эталонной длины волны составляет 1 10" . [c.144]

Давление гелия в трубке примерно равно 1 мм рт. ст., давление неона — 0,1 мм рт. ст. Трубка имеет катод 2, накаливаемый низковольтным источником питания, и цилиндрический пустотелый анод 3. Между катодом и анодом на трубку накладывается напряжение 1—2,5 кВ. Разрядный ток в ней равен нескольким десяткам миллиампер. Разрядная трубка гелий-неонового лазера помещается между зеркалами 4, 5. Зеркала, обычно сферические, делаются с многослойными диэлектрическими покрытиями, имеющими высокие значения коэффициента отражения и почти не обладающими поглощением света. Пропускание одного зеркала составляет обычно около 2%, другого — мене е 1%. [c.792]

Включают источник питания. Напряжение плавно увеличивают до зажигания разряда. Устанавливают силу разрядного тока в пределах 50—80 мА. [c.84]

Определение изотопного состава по резонансной линии осложняется вследствие частичного поглощения ее излучения невозбужденными атомами лития (самопоглощение линии). Это искажает наблюдаемые интенсивности компонент. При понижении разрядного тока концентрация паров лития в полом катоде падает и самопоглощение линии уменьшается. Чтобы учесть самопоглощение, сфотографируйте интерферограммы при разных силах разрядного тока в пределах от 10 до 50 мА. Для каждого значения силы тока определите отношение интенсивностей компонент. Постройте график зависимости отношения интенсивностей компонент 7(ЬР)//(Ы ) от силы тока г. Для изотопного анализа используйте значение отношения интенсивностей, получаемое экстраполяцией графика к нулевой величине силы тока. В пределах точности достигаемой в настоящей задаче, можно считать, что полученное таким образом отношение интенсивностей компонент пропорционально отношению концентраций изотопов [c.86]

При данном давлении смеси существует оптимальная сила разрядного тока опт, которая тем меньше, чем больше давление смеси. Падение усиления при больших токах связано с ростом концентрации электронов и эффективным заселением уровней 2р Ър путем ступенчатого возбуждения электронами через уровни 1а. Поскольку с увеличением давления смеси концентрация электронов возрастает, оптимальными оказываются меньшие значения силы разрядного тока. [c.305]

Упражнение 1. Изучение зависимости мош ности генерации ОКГ от силы разрядного тока. Пластина 6, устанавливается под, углом Брюстера к оси резонатора, когда вносимые ею потери минимальны. Ирисовая диафрагма 9 раскрывается до диаметра, заведомо превыщающего диаметр лазерного пучка. Зажгите разряд и отъюстируйте зеркало резонатора на максимум выходной мощности, которая оценивается визуально. Наблюдение производите на белом экране 8, на который излучение лазера направляется с помощью делительной пластины 7. [c.307]

Постройте кривую зависимости мощности излучения лазера от силы разрядного тока. Определите оптимальное значение силы тока. [c.307]

Определение Лп проведите следующим методом. С помощью диафрагмы 9 выделите основную моду. Пластину б установите под углом Брюстера к оси резонатора и при некотором значении силы разрядного тока 1<1 опт измерьте мощность генерации лазера. Значение в этом случае обозначим /Спь В соответствии с (6.48), [c.308]

Затем поворотом пластины 6 потери в резонаторе увеличьте до достижения срыва генерации. Пусть значение 7 , определенное по углу поворота пластины при срыве генерации, равно / 1. Обозначим А значение К° при силе разрядного тока гф Тогда в соответствии с (6.32), (6.48) [c.308]

Далее установите другую силу разрядного тока Ф, близ-КЗЯ к опт Поворотом пластины в резонатор введите такие потери, чтобы мощность излучения лазера была равна измеренной выше. Соответствующее значение А обозначим Аг- При этом значение Ап (которое обозначим Апг) равно [c.308]

После этого снимите кривые зависимости коэффициента усиления от мощности излучения лазера для двух значений силы разрядного тока, одно из которых берется равным опт. Мощность излучения изменяется поворотом пластины 6. Коэффициент усиления определите по величине потерь. [c.309]

Магнитный электроразрядный вакуумметр. Работа его основана на зависимости разрядного тока от давления. Вакуумметрическая лампа, включающая два плоских катода 1 (рис.- 8.13) и установленный между ними кольцеобразный анод 2, размещена между полюсами постоянного магнита. [c.167]

Для зажигания разряда в лампе на катод подается напряжение 2—3 кВ. Электроны, выбиваемые ионами, под воздействием электрического и магнитного полей двигаются к аноду по сложным траекториям. Благодаря этому их пути значительно увеличиваются, при этом увеличивается число соударений с молекулами, возрастает разрядный ток. Разрядный ток /р замеряется микроамперметром без предварительного усиления. К числу достоинств следует [c.167]

Амплитудное значение разрядного тока, А., [c.32]

Однако при больших значениях в формуле (1) нельзя считать постоянным, так как существенную роль начинает играть ионизация атомов (ср. 77), Однако в обычной газоразрядной плазме при относительно небольших плотностях разрядного тока и. следовательно, величина т порядка или меньше единицы. Именно такие случаи мы будем рассматривать в дальнейшем. При этом Nq приблизительно постоянно и в соответствии с формулой (6> зависимость интенсивности линии /jg от электронной температуры определяется видом функции Ф (tJ, [c.440]

По формуле (6) при прямых возбуждениях интенсивность резонансной линии пропорциональна концентрации электронов и зависит от электронной температуры Т . В газоразрядной плазме в положительном столбе при возрастании плотности разрядного тока i обычно происходит возрастание Л/ и спад Т . При этом концентрация электронов растет либо линейно с разрядным током, либо несколько быстрее. Спад же электронной температуры происходит медленно, так что в определенном интервале плотностей разрядного тока можно приближенно считать ее постоянной. Тогда интенсивность линии должна расти линейно с концентрацией электронов [c.441]

В газоразрядной плазме при небольших давлениях газа и небольших плотностях разрядного тока концентрация электронов Ng, а также концентрация возбужденных атомов Л/ растут приблизительно пропорционально плотности тока i. Тогда из формулы (10) следует [c.442]

Учитывая, что для групповых резервуаров устанавливаются по несколько стабилитронов (> 4), то в случае пробоя одного из них разрядным током молнии, ОН все равно будет выполнять роль электрического проводника. Вероятность выгорания одновременно всех элементов исключается включением параллельно стабилитрону разрядников. [c.38]

В качестве источника питания в данной установке используется выпрямитель с выходным напряжением до 8 кВ. Для стабилизации разрядного тока применяется секционированный катод, а также последовательное включение балластных сопротивлений с каждым отдельным электродом. Разряд инициируется в зоне объемом 900 X 200 X 40 мм . [c.48]

Весьма широкое распространение получили в 40-х годах управляемые ионные приборы — тиратроны, позволяющие производить включение и выключение (а в некоторых специальных схемах — и плавное регулирование) весьма значительных мощностей путем подачи управляющих сигналов малой мощности. Развитие этих приборов в послевоенные годы шло в направлении увеличения их стабильности и уменьшения ширины пусковой области, для чего первоначально применявшееся наполнение ртутными парами было заменено наполнением инертными газами. Для уменьшения сеточного пред-разрядного тока была применена специальная конструкция электродов, препятствующая оседанию активного вещества, испаряющегося с катода, на сетку. Были разработаны экранированные тиратроны, в которых путем введения дополнительного электрода удается изменять по желанию положение пусковой характеристики. Путем придания особой формы сетке и другим электродам удалось значительно повысить допустимую величину анодного напряжения (до нескольких киловольт), при котором сетка сохраняет управляющее действие. Разработка этих приборов велась заводскими лабораториями, а также лабораториями некоторых отраслевых институтов (например, ВЭИ). [c.245]

В разрядной цепи генератора канал пробоя выступает как активная электрическая нагрузка, процесс энерговыделения в которой можно описать следующими энергетическими характеристиками разрядным током г падением напряжения Uk на канале разряда его активным сопротивлением Rk мощностью Nk, NkA-. развиваемой в канале и на единице его длины, соответственно энергией Wk, Wk/lk, выделенной к данному моменту времени t в канале и на единице его длины 1к, соответственно. При этом справедливы соотношения [c.54]

Технологическим ЭИ-процессам свойственен глубоко осциллирующий режим разряда емкостного накопителя в разрядном контуре, содержащем искровой канал в твердом диэлектрике как единственную полезную нагрузку. В такой ситуации разрядный ток ограничивается в основном внутренним импедансом генератора, а электрическое активное сопротивление R(t) искрового канала является базовой величиной для отыскания других электрических характеристик канала энергосодержания, внутренней энергии и в конечном итоге с учетом механизма динамического нагружения среды и разрушения - для построения расчетных схем всего процесса ЭИ-технологии. [c.54]

Предопределенность величины разрядного тока позволяет в приближении, достаточном для практических целей обоснования оптимальных параметров генерирующей аппаратуры, существенно ограничить число решающих факторов в функции Rk (t) и свести их к величине тока и ряду обобщенных параметров, связанных с физикомеханическими свойствами среды, влияющих на динамику расширения канала разряда. [c.54]

При интенсивном энерговыделении на начальном этапе, в первую осцилляцию разрядного тока в диэлектрике (в частности, в образцах ПММА), формируется и распространяется сверхзвуковая ударная волна уплотнения, которая, однако, быстро (на расстоянии 1-2 мм) вырождается в акустическую, расщепляясь на упругий предвестник и пластическую волну. [c.56]

Давление на распространяющийся с такой скоростью ФУВ, оцененное по ударной адиабате ПММА /20/ или по универсальной Рис. 1.23. Зависимость начальной кривой состояния твердого тела скорости распространения /21/, составляет (2.5-3.5) 10 Па. ударной волны D и скорости Аналитическое соотношение для расширения канала V, от давления на ФУВ в гидро-периода разрядного тока динамическом приближении [c.57]

Закономерности, характерные для трещинообразования, должны сохраняться при оценке размера средневероятного осколка, полученного при электрическом пробое образцов. На рисунках 2.6 и 2.7 представлены зависимости размера средневероятного осколка от энергии импульса и периода колебания разрядного тока. Увеличение времени выделения энергии и размера образца, уменьшение энергии импульса, а также увеличение прочностных свойств материала приводит к увеличению средневероятного размера осколка при электрическом импульсном пробое образца. Варьирование параметрами источника импульсов позволяет в довольно широких пределах регулировать средневероятный размер осколков при электрическом импульсном пробое твердых тел, следовательно, и гранулометрический состав. [c.78]

Рис. 2.7. Зависимость размера средневероятного осколка от величины полупериода колебаний разрядного тока (W = 100 Дж)

Энергия, переданная среде, соответствует энергии, выделенной в канале разряда за время первого полупериода колебаний разрядного тока (Т/2) в цепи источник импульсов-нагрузка. В этом диапазоне времени достигаются максимальная скорость нарастания мощности в канале разряда и его максимальный диаметр за счет движения стенки канала разряда. Энергия, выделяющаяся в последующий промежуток времени в канале разряда, не создает существенных нагрузок в объеме материала, так как она расходуется на плавление стенок канала разряда и выдувание из него плазмы через устья. [c.86]

Проведем оценку напряженного состояния вокруг неоднородности для характерных длин волн и размеров включений, используемых в эксперименте. Длина волны сжатия А при электрическом пробое композита может быть рассчитана из выражения Х = ст, где с- скорость продольных волн в среде (для стекла с = 6.74-10 м/с) т=Т/2(Т - период разрядного тока). [c.141]

Период разрядного тока, Г-70-<5с [c.142]

Следует отметить, что с увеличением времени энерговыделения в канале разряда концентрация трещин вблизи включений возрастает, что хорошо согласуется с проведенным выше анализом напряженного состояния вблизи неоднородностей при взаимодействии их с волной сжатия. Так, на рис.3.11 представлены зависимости концентрации трещин от величины периода разрядного тока, из которых видно, что с увеличением времени воздействия концентрация трещин вблизи включений растет, хотя средняя концентрация трещин в образце падает (рис.3.12). [c.143]

Отсюда найдем равновесное значение напряжениостн магнитного поля и равновесную силу разрядного тока [c.330]

Условия, при которых формула (14) применима, могут быть с достаточной степенью приближения осуш,ествлены. Они реализуются в положительном столбе тлеюш,его разряда в одноатомном газе при малом давлении и малой плотности разрядного тока. Как видно, в этих условиях интенсивность линии определяется суммой двух членов, из которых первый, зависящий от эффективного сечения Qqa учитывает роль прямых возбуждений электронными ударами, а второй — роль каскадных переходов. Последние, в свою очередь, определяются эффективными сечениями Qq 1 = , xd). [c.433]

При одинаковом режиме энерговклада в сходные моменты времени размеры искрового канала убывают в ряду органическое стекло - КС1 -КВг - Na l. Гладкие аппроксимации, указанные выше, наблюдаются лишь в течение времени г - первого полупериода колебаний разрядного тока либо для апериодических режимов. Для колебательных режимов энерговыделения иногда отчетливо просматриваются изменения в скорости расширения канала, особенно заметные для камуфлетного типа разряда. При применении накопителя в виде линии с распределенными параметрами отмечается почти линейное расширение искрового канала в [c.44]

Результаты расчета временной функции яркостной температуры канала по данным измерения спектральной плотности яркости и размеров искрового канала из фотограмм в широком диапазоне энергетического режима разряда показали, что уровень температуры, устанавливающийся в ответ на энерговклад в канал пробоя, мало критичен к величине тока и энергии разряда. Увеличение разрядного тока на 1.5 порядка, а развиваемой мощности на 2 порядка привело к увеличению максимума температуры лишь на 15%. Рост в 15-20 раз энергии, выделяемой в канале пробоя к моменту, когда импульс T(t) достигает полуспада, ведет к увеличению времени до [c.48]

На рисунке 1,23 представлен график изменения скорости головной ударной волны в ГТММА при энергии разряда 450 Дж и периоде разрядного тока 1.1 мкс. Максимальная скорость фронта ударной волны (ФУВ) в момент отшнуровки от канала разряда оценивается величиной 3700-4000 м/с/19/. [c.57]

На рисунке 1.24 приведены расчетные профили волн в пространстве для ряда фиксированных значений времени. Сплошные линии - упругопластическая модель, штриховые - гидродинамическая. Расчет соответствует случаю пробоя образцов монокристалла Na l 20x20x10 мм в системе электродов острие-острие с межэлектродным расстоянием 10 мм, разрядная емкость генератора - 510 Ф, амплитуда импульса - 310 В, период колебаний разрядного тока - 1.3-10- с. Уравнение состояния Na l в виде уравнения Жаркова-Калинина дает 7о=2-10 Н/м , //=1.4610 Н/м . Профили волн напряжения а,, [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...