Течение в следе горло

Картина течения в следе за двумерным телом подобна картине течения за осесимметричным телом и имеет горло и область повторного сжатия, замыкающую донное течение, с замыкающим скачком уплотнения. Так, характер изменения P в зависимости от числа Рейнольдса для двумерного течения подобен характеру изменения этого параметра для осесимметричного течения. Донное давление возрастает от некоторого постоянного значения для турбулентного следа до более высокого постоянного значения при числах Рейнольдса, меньших критического, так как переход от ламинарного течения к турбулентному происходит в свободной струе. [c.31]

Модель течения в двухфазном диффузоре [44], положенная в основу рассмотрения, построена при следующих допущениях на входе в диффузор поток двухфазный, одномерный, равновесный термодинамически, течение установившееся, скольжение фаз отсутствует в цилиндрической части (горле) диффузора расположен прямой скачок, в котором происходит полная конденсация пара. Протяженность скачка полагается нулевой при этом допускается, что потерями трения в зоне скачка можно пренебречь. [c.130]

I — веер волн разрежения 2 — хвостовой скачок уплотнения з — скачок уплотнения 4 — цилиндр в следе за телом 5 — течение сжатия в свободном следе 6 — область смешения 7 — горло следа — свободный след 9 — КЛИН <4 1, [c.38]

Следует отметить, что снижение давления на выходе ниже Рс не влияет на характер течения в суживающейся части сопла, следовательно, массовый расход через сопло после достижения в его горле скорости звука уже не будет возрастать. Это состояние носит название запирания канала. [c.47]

У человека наиболее чувствительны к облучению кроветворные органы (костный мозг, селезенка, лимфатические железы), эпителий половых желез и слизистой оболочки кишечника. При дозе, близкой к смертельной, гибель наступает в результате разрушения производящих кровь клеток костного мозга (лейкемия). При дозах, значительно превышающих смертельную, гибель наступает гораздо быстрее за счет поражения кишечника. При дозах, меньших смертельной, сначала следует острый этап болезни (малокровие, ожоги и язвы, выпадение волос, тяжелые поражения глаз, десен, горла и т. д.). Часто возникают различные длительные заболевания, приводящие к истощению и смерти через несколько лет после сильного облучения. В период после острого течения лучевой болезни сильно снижается сопротивляемость инфекционным заболеваниям, возможно появление катаракт и раковых опухолей. Как правило, происходит раннее старение. Любая сколь угодно малая доза облучения может вызвать необратимые генетические изменения хромосом, что приводит к тяжелым наследственным аномалиям в последующих поколениях. [c.670]

Итак, при движении с трением, так же как и в случае изоэнтропийного течения, кризисное состояние устанавливается в минимальном сечении и пропускная способность сопла определяется размерами его горла. Однако в соответствии с природой явления необратимые потери вызывают уменьшение критической скорости по сравнению с изоэнтропийным потоком. Это обстоятельство непосредственно следует из (7-11), поскольку в необратимом процессе [c.220]

Полирование нитролаковой пленки полировочной водой при помощи цигейковых дисков с числом оборотов 2800 об/мин. Полировочную воду готовят следующим образом в 380 вес. ч. пасты № 18 добавляют 80 вес. ч. керосина и полученную смесь размешивают до однородной кашицы, которую помещают в посуду с широким горлом. После этого в посуду вливают 640 вес. ч. воды и сильно взбалтывают в течение нескольких минут до тех пор, пока е образуется однородная эмульсия без крупинок и кусков пасты. Бели изделие изготовлено из чистого металла и имеет гладкую поверхность, не имеющую следов коррозии, забоин и других поверхностных дефектов, то шпатлевка может не проводиться. [c.199]

Гиперзвуковой след за тонким телом несколько отличается от следа за туными телами. В случае тонкого тела большие градиенты в потоке, вызванные головной ударной волной, несущественны и вязкий след распространяется в области, где параметры потока близки к параметрам набегающего нотока. Явления перехода различны, кроме того, возможно различны и величины турбулентных пульсаций, которые зависят от степени затупления тела. Область ближнего следа ограничена прямыми линиями, причем его первоначальная ширина несколько больше, чем поперечные размеры тела из-за толстого оторвавшегося вязкого слоя, затем ширина следа постепенно уменьшается вниз по потоку, достигая горла. В ближнем следе оторвавшийся вязкий слой играет важную роль. За горлом ширина следа растет пропорционально длине следа. Как упоминалось в гл. I, елед за тонким телом является холодным в отличие от горячего следа за тупым телом из-за отсутствия интенсивного нагрева, создаваемого возникающими ударными волнами, и более медленного роста следа. Кроме того, след за тонким телом охлаждается гораздо быстрее, чем за тупым телом. Эксперименты с острым конусом и конусом со сферическим затуплением, имеющими угол при вершине 20 , в интервале чисел Маха М от 2,66 до 4,85 показали, что донное давление и угол наклона поверхности следа одинаковы для обоих конусов, если одинаковы местное число Маха и число Рейнольдса, вычисленное по толщине потери импульса пограничного слоя у основания конуса [82]. Из-за высокой температуры в гиперзвуковом следе за тупым телом на течение в следе влияют свойства реального газа или физико-химические процессы, как, например, диссоциация, ионизация и рекомбинация. Время, требуемое для завершения процессов диссоциации и ионизации (и для обратных процессов), в сравнении со временем движения частиц газа существенно при определении регистрируемых эффек- [c.126]

В частности, площадь узкого сечения диффузора (горла) с учетом влияния пограничного слоя приходится увеличить на 5—15 % по сравнению с определенной без поправкп на его влияние. Чтобы обеспечить безотрывное течение газа в расширяющейся дозвуковой части канала, следующей за горлом диффузора, ее сопряжение с концом сверхзвуковой части осуществляют с помощью специального переходного канала, имеющего весьма плавные очертания с участком постоянного сечения (в зоне горла). Иногда для улучшения характеристик диффузора применяют слив или отсос пограничного слоя через специальные отверстия или щели в стенках диффузора. [c.476]

Измерения скорости жидкой фазы в конце камеры с.мсшсния и диффузоре [761 показывают, что скорость потока в двухфазной зоне (равная скорости жидкости из-за малого скольжения) на всех режимах больше равновесной (термодинамической) скорости звука йи но существенно меньше замороженной скорости звука af. Следовательно, по отношению к й поток является сверхзвуковым, и поэтому должны проявляться эффекты, характерные для сверхзвукового режима течения. В этих условиях при повышении давления Рд в диффузоре появляется полностью размытая ударная волна, перемещающаяся по мере увеличения Рд к горлу диффузора. Ее интенсивность при этом увеличивается и возрастает число Маха Mi, рассчитанное по значению равновесной скорости звука ai. Вдоль камеры смешения, начиная с сечения структурного перехода, Mi немонотонно возрастает, так что в горле диффузора имеется максимум Mi, связанный с устойчивостью положения скачка в горле диффузора 18]. Из опытов также следует, что при повышении значений Рд давление в камере смешения не изменяется, т. е. течение в конце камеры смешения и диффузоре остается сверхзвуковым и по отношению к возмущениям, возникающим в диффузоре конденсирующего инжектора. [c.129]

Чтобы получить оптимальную конструкцию диффузора, нужно поместить короткую лопатку в плоскости симметрии вблизи горла угол раскрытия канала, образованного стенкой и лопаткой, должен быть равен 7° длина лопатки должна вычисляться с учетом геометрии диффузора при больших скоростях течения в диффузоре не должны возникать области течения со скоростью, близкой к скорости звука. Применение в диффузоре с большим суммарным углом раскрытия (30° и более) направляющих лопаток позволяет увеличить коэффициент восстановления давления от 0,38 (без лопаток) до 0,70 путем уменьшения области отрыва потока и выравнивания профиля скорости на выходе из диффузора Можно упомянуть следующие свойства направляющих лопаток в качестве доказательства, что одной только теории пограничного слоя недостаточно при определении параметров отрыва при внут-ренне.м течении. Например, если поместить в диффузор короткие лопатки, отрыва не произойдет, хотя положительный градиент давления удваивается но величине на стенках в сечениях, закрытых лопатками. И, наоборот, в диффузоре без лопаток при вдвое меньшо-м положительном градиенте давления, чем в диффузоре [c.182]

Так как дозвуковая часть вязкого слоя не способна выдержать внезапное повышение давления, падающий скачок отражается в виде веера волн разрежения, который компенсирует повышение давления в скачке уплотнения. В результате такого отражения течение на внешней границе вязкого слоя отклоняется в направлении поверхности пластины и по мере поворота вязкого слоя давление повышается, а поток замедляется. За областью присоединения над разделяющей линией тока формируется новый пограничный слой, который по достижении сечешгя с минимумом толщины ( горла ) переходит в состояние, соответствующее слабому сверхзвуковому вязкому взаимодействию при новом числе Маха. В адиабатическом случае вязкое течение считается полностью докритическим в том случае, когда приращение давления, вызванное падающим скачком, плавно передается вверх по потоку до сечения с начальным течением на пластине, и сверхкритическим, если оно реагирует на повышение давления внизу по потоку только через внезапный скачкообразный переход в докритическое состояние, хотя за этим скачком течение плавное. Следует заметить, что при взаимодействии с внешним невязким сверхзвуковым течением в докритическом пограничном слое может появиться свой положительный градиент давления в направлении потока. Исследуя первый момент количества движения, можно избежать полу эмпирических предположений в расчете Крокко — Лиза [26]. [c.276]

Теория гиперзвукового турбулентного следа, разработанная Лизом и Хромасом [6], касается главным образом процесса смешения, который определяет скорости диффузии и охлаждения следа за тупым телом при термодинамическом равновесии. В атой теории рассматривается структура следа за тупыми телами и предлагается упрощенная схема течения во внешней и внутренней частях следа. Граница между этими частями следа считается бесконечно тонкой и предполагается, что расширение границы внутреннего следа зависит только от градиента и величины энтальпии. Кроме того, рассматриваются два предельных вида турбулентной диффузии 1) турбулентность, обладающая локальным подобием , при котором поток в каждом сечении ведет себя как участок автомодельного турбулентного следа с малой скоростью, и коэффициент диффузии пропорционален местной потере количества движения или сопротивлению внутреннего следа на данном участке 2) замороженная диффузия, при которой коэффициент турбулентной диффузии зависит только от начального значения коэффициента сопротивления внутреннего следа в области горла. Если коэффициент диффузии известен, то можно проинтегрировать уравнения турбулентной диффузии для энтальпии и массовой концентрации. Были рассчитаны частные случаи нарастания внутреннего турбулентного следа и проведено сравнение с экспериментальными данными. Кроме того, рассчитан типичный [c.169]

Смывки, содержащие казеин, воскообразные добавки и метил-целлюлозу в лабораторных условиях изготовляют следующим образом. В 3-горлую колбу, снабженную мешалкой и обратным холодильником, загружают казеин, воду и кислоты. Растворение казеина проводят на кипящей водяной бане до получения однородной массы. Раствор сливают, а в колбу загружают мелко нарезанный парафин или церезин и активные растворители. В случае метиленхлорида содержимое колбы нагревают до 30—35 °С и перемешивают до полного растворения твердых компонентов. После охлаждения раствора до 18—20 °С в колбу небольшими порциями вводят метилцеллюлозу. Когда метилцеллюлоза полностью растворится, загружают остальные компоненты и перемешивают смесь до получения однородной массы в течение 2—3 ч. [c.59]

На рис. 5 представлены графики распределения относительны давлений по длине насадка для четырех значений отношения дав, лений на насадке при различных перепадах давлений Рг—Рт , на пхелевом отверстии, расположенном несколько ниже по потоку горла насадка. Для того чтобы не загромождать график, кривые распределения давлений построены только для трех значений пере-пада давлений на измерительных отверстиях. В щелевые отверстия ХВх и ХВ2 воздух не подавался. Из рассмотрения рис. 5 следует, шо вдув воздуха в районе горла насадка вызывает существенное изменение распределения давлений при малых значениях отношений давлений в насадке, когда в нем отсутствует сверхзвуковая скорость течения или когда сверхзвуковая область расположена недалеко от горла насадка (/ вх// н= 1 05 1,2 1,45). Однако и в этих случаях значения давлений в хвостовой части насадка мало различаются при увеличении давления противотока в исследованном диапазоне (до 70—76 кПа избыточных по сравнению с давлением в горле насадка без противотока). При сверхзвуковом течении в значительной области за горлом насадка ( вх / н = 1.95) вдув воздуха в проточную часть насадка оказывает влияние практически только на распределение давлений в месте вдува (точка Г) и небольшое влпя- [c.246]

Фиг. 1. Схема течения в донной области 1 - пограничный слой вблизи задней кромки модели 2 - течение расширения 3 - невязкий поток после расширения 4 - слой смешения (свободный пограничный слой) 5 - тороидальное течение 6 - возвратная струя 7 - хвостовой скачок 8 - точка торможения 9 - "горло" ближнего следа 0 - вязкий след / / - разделяющая линия тока, I, II, 111 - области исследования воздействия тепломассопровода

Эти характеристики для сверхзвукового потока являются действительными, и для решения приведенных выше уравнений можно воспользоваться методом характеристик, предложенным Зауером [679]. Условия в околозвуковой области вблизи горла сопла получены путем экстраполяции метода Зауера. По-видимому, с учетом последних исследований, упомянутых в разд. 7.2 и 7.3, можно получить точное решение для этой области. Как и раньше, следует использовать квазинепрерывное представление среды с ограничением, согласно которому характеристики существуют только при М 2 > 1. Сверхзвуковые течения газа с частицами рассматриваются также в работах Крайбела [439], посвященной косому скачку уплотнения, и Моргенталера [553] об угле наклона ударной волны на клине, обтекаемом потоком газа с частицами. В работах [671, 678[ исследован метод характеристик в применении к двухфазному потоку. [c.344]

Отметим следующее свойство течения газа в горле сопла при достижении там скорости звука. Из уравнения расхода pVQf = = Ркр крс5 кр ограничиваясь в нем главными членами при малых Р —Ркр и <5 кр, получим [c.61]

В полете при Мп>М т1п перерасширение горла обусловливает дополнительные потери давления вследствие возникновения скачка уплотнения в расширяющейся части канала за горлом диффузора, оцениваемые коэффициентом Опрт- Приближенно при допущении о том, что образовавшийся скачок является прямым и расположен в горле, величина Опрт может быть определена следующим образом. При заданных Гт, Рвх, числе Мн и коэффициенте а в системе скачков из уравнения неразрывности течения для сечений 1—1 и 3—3 (см. рис. 2. 12) находится значение приведенной плотности потока массы в горле дСкт) по формуле [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...