ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы того чтобы сделать линзы проницаемыми для частиц, мы должны выбрать эквипотенциальные линии, слабо отличающиеся от расчетных, так, чтобы прн г=±L/2 они обеспечивали малые отверстия. Такие электроды показаны на рнс. 93 (сплошные кривые). Поскольку распределение потенциала определено только в интервале между г=—?/2 и г = Ь12, за пределами линзы электроды должны быть продолжены как трубки с теми же значениями потенциалов. При применении линзы в качестве источника частиц электрод в пространстве объектов может заканчиваться поверхностью, перпендикулярной к оптической оси (см. рис. 127). Если отверстия малы, то потенциалы электродов очень близки к их первоначальным значениям VI и Уг. Кроме того, как было показано [219], изогнутые поверхности электродов могут быть заменены на более простые структуры, в которых каждый электрод имеет всего лишь одну заостренную часть (штриховые линии на рис. 93). Такое распределение осевого потенциала, а следовательно, и оптические свойства такой линзы очень близки к свойствам идеальной кубической полиномиальной линзы. [Выходные данные]