Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Для вывода уравнения возьмем элементарную струйку несжимаемой жидкости (рис. 22.7) и выберем на ней два произвольных сечения 1—1 и 2—2, нормальных к линиям тока. Будем считать движение идеальной жидкости установившимся, т. е. объемный расход V на участке 1—2 неизменным. Силы внутреннего трения отсутствуют, жидкость находится только под действием массовых сил силы земного тяготения и силы гидромеханического давления. Расстояния от центров тяжести сечений до произвольной горизонтальной плоскости сравнения О—О равны Zi и г . На плош,ади живых сечений f j и в их центрах тяжести действуют давления и ра, скорости жидкости в соответствующих сечениях Wy и w . Определим удельную энергию жидкости (энергию, отнесенную к единице массы жидкости, Дж/кг) в сечениях /—1 и 2—2. Каждая частичка жидкости в элементарной струйке, имеющая массу т, обладает запасом удельной энергии Е. Полная удельная энергия складывается из удельной потенциальной fm, и удельной [c.278]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ СТРУЙКИ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [c.68]

Уравнения (3.12) и (3.13) представляют собой уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Сумма трех слагаемых, входящих в это уравнение, называется полной удельной энергией жидкости в данном сечении струйки и обозначается э. Различают удельную энергию положения gz, удельную энергию давления р/р и кинетическую удельную энергию v /2. [c.71]

Зависимость (3.24) является уравнением Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости оно устанавливает связь между скоростью движения, давлением и геометрическим положением сечений струйки. Уравнение (3-24), носящее имя Бернулли, впервые было получено в 1738 г. действительным членом Петербургской Академии наук Даниилом Бернулли в результате применения к движущейся жидкости закона кинетической энергии . Появление уравнения Бернулли явилось важнейшим этапом в развитии гидравлики как самостоятельной науки. Оно дало возможность решать многие практические задачи гидравлики. [c.76]

Зависимость (150) является уравнением Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости, устанавливающим связь между скоростью движения, давлением и геометрическим положением частиц. Уравнение (150), носящее имя Бернулли, впервые было получено в 1738 г. действительным членом Петербургской у-Академии наук Даниилом Бернулли в результате при- / менения к движущейся жид- кости закона кинетиче- ской энергии . Появление Рис. 77 уравнения Бернулли явилось [c.113]

Уравнение (357) является уравнением Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости, находящейся в относительном [c.225]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ СТРУЙКИ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ ПРИ УСТАНОВИВШЕМСЯ ДВИЖЕНИИ [c.95]

Рис. 3-22. Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости О — О — плоскость сравнения Р - Р - пьезометрическая линия,

Это уравнение называется уравнением Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. [c.20]

Уравнение (35) или равнозначное ему уравнение (36) называют уравнением Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Оно устанавливает связь между скоростью и давлением жидкости в произвольном живом сечении. [c.62]

Но так как сечения 1-1 и 2-2 взяты произвольно, то в общем виде уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости записывается так [c.72]

Уравнение Бернулли для жидкости при установившемся движении Рассмотрим уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Представим, что участок такой струйки заключен между двумя плоскими нормальными к оси струйки сечениями 1—1 и 2—2 (рис. 25). Площадь поперечного сечения скорость жидкости в этом сечении и давление рх, в сечении 2—2 соответственно 5 , [c.30]

Уравнения (27-23) и (27-24) называются уравнением Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Все три члена уравнения имеют линейную размерность. Величина 2, являясь геометрической высотой, измеряется в метрах. Проверив размерность остальных двух членов уравнения, получим [c.277]

Рис. 3.9. Схема к выводу уравнения Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости при установившемся движении [c.76]

Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости при установившемся движении. [c.79]

Уравнение (1.57) называется основным уравнением, гидравлики и известно под названием уравнения Д. Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. [c.25]

Уравнение (3.17) есть уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной (невязкой) жидкости, полученное им в 1738 г. и имеющее большое практическое применение. [c.55]

Энергетический смысл уравнения Бернулли для элементарной струйки при установившемся движении идеальной жидкости заключается в том, что полная удельная энергия вдоль струйки остается неизменной. [c.279]

В соответствии с этим уравнение Бернулли можно сформулировать следующим образом для элементарной струйки идеальной жидкости полная удельная энергия, т. е. сумма удельной энергии положения, удельной энергии давления и кинетической удельной энергии, есть величина постоянная во всех сечениях струйки. [c.71]

При этом уравнение Бернулли (3.14) может быть сформулировано так для элементарной струйки идеальной жидкости полный напор, т. е. сумма геометрического, пьезометрического и скоростного напоров, есть величина постоянная во всех ее сечениях. [c.73]

Выведем уравнение Бернулли для относительного движения идеальной жидкости между сечениями /—1 и 2—2, используя уравнение Бернулли в форме (144), полученное для условий абсолютного движения жидкости в элементарной струйке [c.224]

Для элементарной струйки идеальной жидкости уравнение Бернулли записывается так [c.22]

Аналогично будем различать напоры полный H=z+p/pg+ + v /2g, геометрический z, пьезометрический p/pg, скоростной v /2g. При этом уравнение Бернулли (3.14) можно сформулировать так для элементарной струйки идеальной жидкости [c.73]

Уравнение Д. Бернулли для элементарной струйки идеальной капельной жидкости при неустановившемся и установившемся движении [c.120]

Для выделенных двух сечений элементарной струйки идеальной жидкости уравнение Бернулли имеет вид [c.74]

Распространим уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости на элементарную струйку вязкой жидкости. Это необходимо для получения практических решений, поскольку в действительности инженеру приходится обращаться с жидкостью вязкой, обладающей рядом свойств, которые не учитываются при использовании понятия об идеальной жидкости. В первую очередь следут отметить вязкость реальной жидкости. [c.118]

Применяя уравнение (4) для частиц жидкости, расположенных на одной и той же траектории (т. е. для элементарной струйки), придем к уравнению Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкостй при. установившемся движении [c.73]

Умножив все члены уравнения (1.58) на и заменив у эквивалентным ему выражением pg, получим уравнение Д. Бернулли для элементарной струйк ) идеальной жидкости в любом ее сечении в энергетической форме [c.25]

Для получения уравнения Бернулли для элементарной струйки капельной идеальной жидкости в обшем случае при ноуста-новившемся движении воспользуемся уравнением (8-28). [c.120]

Интегрирование уравнений движения вязкой жидкости можно осуществить аналогично интегрированию уравнений Эйлера для идеальной жидкости. Интеграл Бернулли для элементарной струйки вязкой жидкости при р onst имеет вид [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...