Линии изобарические

Преимущество - -диаграммы состоит еще и в том, что линия изобарического процесса на этой диаграмме изображается одинаковым образом для всех [c.80]

Рис, 7.38. Отношение площадей максимального и изобарического (штриховые линии) сечений нерасчетной сверхзвуковой струи к площади критического сечения сопла Лаваля, /с = 1,4 [c.421]

В координатах р—v и Т—s изотермиче-ски-изобарический процесс изменения состояния влажного пара изображается горизонтальной прямой линией в координатах i—s, так как (di/ds)p Т, этот процесс изображается прямой линией, угловой коэффициент которой равен абсолютной температуре Г (рис. 8.37). [c.280]

Теоретический цикл воздушно-реактивного двигателя представлен в р — г/-диаграмме на рис. 17.41. Линия 12 соответствует процессу сжатия набегающего потока воздуха в диффузоре при движении летательного аппарата с большой скоростью, линия 23 — изобарическому процессу подвода теплоты при сгорании топлива, линия 34 — адиабатическому расширению продуктов сгорания в сопле, линия 41—охлаждению удаленных в атмосферу продуктов сгорания. [c.569]

Плоская свободная струя образуется при истечении из прямоугольного отверстия или сопла в достаточно большую емкость, стенки которой не влияют на параметры течения. Если пренебречь действием массовых сил, то в области такой струи давление, как показывает опыт, всюду можно считать постоянным (т. е. струя является изобарической). Поэтому уравнение количества движения, записанное для массы жидкости, ограниченной контрольной поверхностью 5 (штриховая линия на рис. 9.7), в проекции на ось X будет иметь вид [c.380]

Стремление развязать процессы производства работы и теплоотвода, т. е. осуществлять их раздельно, приводит к ступенчатой форме линий 1—2 и 3—4, когда каждый из этих процессов состоит из изобарических и адиабатических отрезков. Тогда протяженность изобарических отрезков на линиях 1—2j, и 3—4 должна быть согласована так, чтобы на каждом участке выполнялось соотношение = (С ,АТ)з 4, что в силу различия Ср на линиях J—2j, и 3—4 может оказаться трудновыполнимым (даже [c.517]

Теоретический цикл прямоточного ВРД представлен в р — и-диаграмме на рис. 8.26. Линия I—2 соответствует процессу сжатия, линия 2—3 — изобарическому процессу подвода теплоты при сгорании топлива, линия 3—4 — адиабатическому расширению продуктов сгорания в сопле, [c.536]

В координатах р, v равновесный изобарический процесс изображается горизонтальной прямой, а в координатах V, Т—линией, определяемой уравнением (2-37) и называемой изобарой (рис. 2-7). [c.46]

Всякое изменение состояния, представляющее собой непрерывный ряд однородных состояний чистого вещества, может быть выражено на диаграмме, координатами которой является любая пара независимых свойств. На рис. 3-3 изохорический и изобарический процессы соответственно показаны линиями 0V и ОР в pv-, tp- и ыу-координатах. [c.19]

Изменения давления, происходящие в котле, перегревателе и конденсаторе, являются несущественными для действия теплового двигателя и фактически нежелательны поэтому в идеальном цикле можно ими пренебречь. Аналогично пренебрегаем всеми видами трения и передачи тепла в турбине и насосе, так чтобы все изменения состояния единицы массы рабочего вещества, проходящего через установку, были обратимыми и адиабатическими. Таким образом, идеальный цикл содержит два изобарических и два адиабатических процесса. Такой цикл называется циклом Рэнкина. На рис. 10-1 этот цикл показан сплошными линиями в pv- и 75-диаграммах. Во второй диаграмме согласно определению энтропии площадь под кривой 1-2 равна теплу, сообщенному единице массы жидкости в котле и перегревателе, а площадь под кривой 3-4 — теплу, отданному в конденсаторе единицей [c.65]

Затем поршень начинает движение вправо от ВМТ, а горение продолжается, но уже при постоянном давлении р и увеличивающемся объеме W, т. е. имеет место изобарический процесс с подводом теплоты Q, (линия Z Zna рис. 9.1, а). Таким образом, общая теплота, подведенная к рабочему телу [c.110]

ДОВОДИТСЯ ДО СОСТОЯНИЯ сухого пара. Линия II разделяет области влажного пара (слева) и сухого пара (справа). Следовательно, в пароперегреватель 1 рабочее тело поступает в виде сухого пара и получает дополнительный нагрев. Таким образом, в процессе изобарического нагрева (подвода теплоты Q, ) рабочее тело переходит из жидкого состояния (вода) через двухфазное состояние (жидкий пар) в газообразное состояние (сухой пар). [c.118]

Таким образом, в компрессоре 3 ( см. рис. 9.9) происходит адиабатическое сжатие не жидкости, а газа (линия DE на рис. 9.11, а). Причем сначала сжимается влажный пар (участок DF), а затем сухой (FE). В конденсаторе 2 изобарический процесс отвода теплоты Qn (линия ЕА ) также делится на два этапа сначала изменения происходят в сухом паре (участок ЕВ), а затем во влажном (участок ВА ). В точке А обеспечивается конденсация пара, т.е. рабочее тело становится жидким. Затем в детандере 1 жидкость превращается во влажный пар, его давление снижается, и далее рассматриваемый термодинамический цикл не отличается от предьщущего. [c.122]

Вдоль свободной линии тока давление постоянно. Таким образом, свободные линии тока являются изобарическими линиями, или изобарами, т. е. линиями постоянного давления. [c.271]

В координатах Т — s и р — v изо-термически-изобарический процесс изменения состояния влажного пара изображается горизонтальной прямой линией в координатах г — s, поскольку [c.168]

Линии 1-2, Г-2", 1"-2 описывают процесс сжатия (соответственно адиабатический и политропический с п к в первой, второй и третьей ступенях компрессора), а линии 2 -Г, 2"-1" — процесс изобарического охлаждения сжатого газа в промежуточных холодильниках. [c.230]

Контуром питания будем называть изобарическую (с одинаковым в любой точке приведенным давлением, в данном случае рк) поверхность, галереей— условный вертикальный срез пласта, нормальный к линиям тока. За контур питания может быть принято любое живое сечение пласта, где давление известно и при фильтрации считается постоянным. [c.200]

Преимущество i—s-диаграммы состоит еще и в том, что линия изобарического процесса на ней изображается одинаковым образом для всех веществ [поскольку (dilds)p = 7], т. е. не зависит от физических свойств вещества. Так, например, обратимый изобарический теплообмен изображается линией, которая равно относится как к телу, отдающему теплоту (теплоотдатчику), так и к телу, получающему теплоту, напримцр., рабочему телу. [c.139]

Преимущество i—s диаграммы состоит еще и в том, что линия изобарического процесса на этой диаграмме изображается одинаковым образом для всех веществ поскольку dijds) р = Т], т. е. не зависит от физических свойств вещества. Так, например, обратимый изобарический подвод тепла изображается одной и той же линией независимо от того, относится ли эта линия к теплоотдатчику или к рабочему веществу. [c.133]

При увеличении ф начинается изменение внутренней энергии системы и ее температуры. При достижении (р = 1/к показатель политропы в соответствии с (8.14) становится равным нулю ( = 0). Тогда зависимости (8.10) и (8.12) принимают вид Р = л, т.е. процесс проходит при постоянном давлении и называется изобарическим (или изобарньш). Зависимость (8.11) преобразуется в закон Гей-Люссака T/w = onst). Линия изобарического процесса (изобара) на />гу-диаграмме является горизонтальной прямой (см. рис. 8.6, а), а на 7Т -диаграмме — возрастающей криволинейной зависимостью (см. рис. 8.6, б). [c.100]

На рис. 9.8, представлена ТЗ -диаграмма того же цикла, причем ее узловые точки соответствуют аналогичным точкам / 1А диаграм-мы. На эту диаграмму также нанесены линии I и II, разделяющие области различных агрегатных состояний рабочего тела (воды). TS-диаграмма рассматриваемого цикла имеет особенности, вызванные изменениями агрегатного состояния воды. Так, линия изобарического нагрева АКВЕ, являющаяся прямой на / -диаграмме, на га-диаграмме является ломаной. Это обусловлено особенностя- [c.118]

В дианазонах Ма = 1-ь5, /с = 1,3-ь 1,4, Л = 50 10 , р = 0- 15 , Мы рассмотрели особенности газодинамического участка нерасчетной сверхзвуковой струи без учета влияния вязкости, с которым связан неизбежный процесс образования граничного слоя смешения. Выше получены закономерности для нарастания тол-ш ины слоя смешения по длине начального участка изобарической струи. При N > 1 да)вленне в струе уменьшается, линии тока сверхзвукового течения раздвигаются, что ведет к дополнительному увеличению толщины струи. А. Н. Секундов и И. П. Смирнова, пользуясь методом интегральных соотношений и полагая слой смешения наложенным на границу одномерной струд, получили следующую приближенную зависнмость для толщины слоя смешення при N = 1 [c.427]

Линия 12 соответствует процессу сжатия (нагнетания) жидких компонентов. Ввиду пренебрежимо малого объема жидкости по сравнению с объемом продуктов сгорания и малой сжимаемости жидкости нагнетание можно считать изохорным процессом, совпадающим на графике с осью ординат. Линия 23 представляет собой процесс подвода теплоты (сгорания топлива) при р = onst. Процесс, обозначенный линией 5 ,. соответствует адиабатическому расширению продуктов сгорания в сопле. Изобарический процесс 41, условно замыкающий цикл, соответствует охлаждению газообразных продуктов сгорания, выброшенных из сопла в окружающую среду. [c.567]

Для однофазных рабочих тел, т. е. газов (напомним, что жидкости вследствие малого коэффициента теплового расширения нецелесообразно применять в качестве рабочих тел тепловых двигателей), процесс подвода теплоты может быть приближен к изотермическому, если он будет состоять из чередующихся процессов изобарического подвода небольшого количества теплоты с последующим адиабатическим расширением в небольшом интервале давлений (рис. 8.4). Такой процесс может быть осуществлен, например, в газовой турбине при ступенчатом сжигании топлива с последующим расширением продуктов сгорания в отдельных ступенях турбины. После расширения в одной из ступеней турбины рабочее тело подается в промежуточную камеру сгорания, где его температура посредством дополнительного сжигания топлива доводится до первоначальной. Чем больше таких ступеней и чем меньше расширение в каждой из ступеней, тем ближе кривая процесса, представляющая собой пилообразную линию, к изотерл е. Аналогично процесс отвода теплоты путем многоступенчатого сжатия с промежуточным [c.512]

Определим оптимальный процесс многоступенчатого сжатия. Процесс многоступенчатого сжатия ъ Т — s-диаграмме показан на рис. 8.9. В случае сжатия идеальных газов линии сжатия I—2, 1 —2", 1"—2 являются политропами, т. е. описываются уравнением pv = onst (причем показатель политропы п может считаться постоянным). После сжатия в каждой ступени газ изобарически охлаждается до начальной температуры Tj. Изобарические отрезки 2 —2"—1" представляют собой линии охлаждения. Таким образом, многоступенчатое сжатие представляет собой совокупность политропно-изобарических процессов. [c.521]

Что же происходит, если изобарически нагревать вещество при давлении выще критического (линия А С на рис. 1.34) [c.50]

Цикл ГТУ при р = onst изображен в координатах р — v и Т — S (рис. 90), где линии означают следующие процессы ас — адиабатное сжатие воздуха в компрессоре ГТУ z — изобарический подвод тепла, соответствующий сгоранию топлива в камере ГТУ ze — адиабатное расширение продуктов сгорания в соплах и на рабочих лопатках газовой турбины, сопровождающееся совершением полезной работы еа — изобарический отвод тепла, условно замыкающий цикл (в действительности цикл разомкнутый с выбросом отработавших газов в окружающую среду через выхлопной патрубок ГТУ). [c.208]

После рассмотрения принципа работы газотурбинного двигателя изучим его диаграмму. Термодинамический цикл начинается в компрессоре 2, где происходит адиабатическое сжатие воздуха, поступившего из окружающей среды. На гу-диаграмме этот процесс отображается адиабатой АС (рис. 9.4, а). Далее в камере 3 при сгорании происходит подвод теплоты. В двигателях с подводом теплоты Q, при постоянном давлении (цикл Брайтона) это осуществляется по изобаре Z], а в двигателях с подводом теплоты Q, ( при постоянном объеме (цикл Гемфри) — по изохоре Z . Затем в турбине происходят адиабатический процесс расширения газа по линии Z E (или ZiE) и условный изобарический процесс отвода теплоты Q,i — выброс газовой смеси продуктов сгорания (линия ЕА на рис. 9.4, а). [c.112]

После рассмотрения работы воздушно-реактивного двигателя изучим его /7гг -диаграмму. Будем считать, что процесс нарастания давления в диффузоре (от I—I до II —II) является адиабатическим (адиабата v4С на рис. 9.6, а). Подвод теплоты Q происходит в камере сгорания при постоянном давлении Рс = р (линия Z на рис. 9.6, а). Процесс расширения газовой смеси продуктов сгорания в сопле (от III —III до ГУ—IV) также будем считать адиабатическим (линия ZEна рис. 9.6, а), а отвод теплоты Qa с потоком продуктов сгорания — условно изобарическим (линия ЕА на рис. 9.6, а). [c.114]

График изменения давления в жидкостно-реактивном двигателе (см. рис. 9.5, в) повторяет аналогичный график на рис. 9.5, а от сечения II — II до сечения IV— IV. Вместе с тем на участке от I — I до II — II он отсутствует, так как цикл начинается при давлении р . Поэтому точка С на /Jti -диаграмме жидкостно-реактивного двигателя смещена влево и находится вблизи оси давления (точка Сг на рис. 9.6, а). Далее термодинамический цикл рассматриваемого двигателя протекает по контуру iZE. Процесс отвода теплоты Q,2 вместе с газовой смесью продуктов сгорания принимают изобарическим (горизонтальная линия EAj на рис. 9.6, а). Для данного двигателя эту линию проводят практически до оси давлений (точка Aj). Точки А2 и С2 условно соединяют для замыкания цикла. Линия, соединяющая Aj и j, находится в области малых величин tu, по- [c.116]

На основе рабочего процесса паросиловой установки построим гб диаграмму термодинамического цикла. Построение ргб диаграм-мы целесообразно начать с изобарического нагрева рабочего тела (при Рх = onst) (изобара АЕ на рис. 9.8, а). Причем на участке АВ нагрев происходит в котле 2, а на участке BE — ъ пароперегревателе 7. Линия I на рис. 9.8, а разделяет области жидкой фазы рабочего тела (слева) и влажного пара (справа), т. е. в паровом котле 2 на участке АК нагревается жидкость, а на участке КВ влажный пар [c.117]

Процесс расширения в лабиринтном уплотнении в диаграмме h, S с полным и неполным гашением кинетической энергии в промежуточных камерах представлен па рис. 8.13. Начальное состояние газа перед уплотнением характеризуется точкой О роь hfji). Расширение газа в щелях происходит с ростом энтропии, и на выходе из первой щели устанавливается давление р[ точка /). В промежуточной камере за первым гребнем поток тормозится изобарически. При полном гашении кинетической энергии состояние газа перед вторым гребнем определяется точкой 2, а при частичном— точкой 2 В последующих щелях и в камерах процесс повторяется, причем для ступепчатого уплотнения давление торможения вдоль лабиринта падает, а энтальпия торможения в камерах сохраняется примерно постоянной. Для прямоточного лабиринта условие Aoi= onst не выполняется, так как часть кинетической энергии используется в последующих щелях (точки 2, 3 и т. д. образуют штрих-пунктирную линию, вдоль которой энтальпия торможения падает). Так как расход для всех щелей и площади сечений щелей одинаков, то скорость истечения в кал<дой последующей щели увеличивается. Следовательно, максимальная скорость достигается в последней щели лабиринта. [c.223]

Твердая стенка, служащая границей, конечно, является линией тока, вдоль которой If = onst, HQ не обязательно является изобарической или изотахической линией. [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...