Система теплоизолированная

Система, окруженная так называемой адиабатной оболочкой, исключающей теплообмен с окружающей средой, называется теплоизолированной, или адиабатной, системой. Примером теплоизолированной системы является газ, находящийся в сосуде, стенки которого покрыты идеальной тепловой изоляцией, исключающей теплообмен между газом и окружающей средой. [c.15]

Вода при 0° С и окружающая среда при 25°С образуют теплоизолированную систему, над которой производится работа А, увеличивающая степень ее неравновесное . Ввиду теплоизолированное системы А = Д( + EQ), где Я—внутренняя энергия воды, "о—окружающей среды. По первому закону термодинамики [c.119]

Если система не обменивается с окружающей средой энергией в форме теплоты, то такую систему называют теплоизолированной, или адиабатной. [c.11]

Как отмечалось выше, при заградительном охлаждении температура теплоизолированной стенки с небольшим коэффициентом теплопроводности практически совпадает с температурой пристеночного слоя газа. В этом случае объективной характеристикой качества системы заградительного охлаждения является ее эффективность, которая определяется выражением [c.482]

Если термодинамическая система не может обмениваться теплотой с другими системами (окружающей средой), то ее называют теплоизолированной или адиабатически изолированной системой. [c.10]

Если система теплоизолирована так, что теплообмен между системой и окружающей средой отсутствует, т е. dQ = 0, то в равновесных процессах, происходящих с такой системой при постоянном давлении, dI согласно уравнению (2.8) равно нулю, т. е. энтальпия теплоизолированной системы при изобарическом процессе сохраняет неизменное значение. [c.32]

Работа изменения объема Ь и полезная внешняя работа L, производимые теплоизолированной системой, или, что то же самое, работы Е и Е адиабатического процесса согласно выражению (2.8) составляют [c.32]

Система, которая не может обмениваться теплотой с другими системами (окружающей средой), называется теплоизолированной, или адиабатически изолированной системой. Оболочка, через которую тепловое взаимодействие невозможно, называется адиабатической. [c.9]

Если система теплоизолирована и теплообмен между системой и окружающей средой отсутствует, т. е. dQ = О, то в равновесных процессах, происходящих с такой системой при постоянном давлении, согласно уравнению (1.44) dl = О, т. е. в теплоизолированной системе при изобарическом процессе энтальпия не изменяется. [c.40]

Процедуре составления системы конечно-разностных уравнений локально-одномерной схемы целесообразно дать следующую физическую интерпретацию. На первом этапе область заменяется набором теплоизолированных между собой горизонтальных стержней (рис. 3.16, а), для каждого из которых методом баланса записывается соответствующая неявная конечно-разностная схема, учитывающая граничные условия задачи на вертикальных границах л = О и X 1 как граничные условия для торцов стержня. Подчеркнем, что при составлении уравнений ба .э.нса для нижнего и верхнего горизонтальных стержней их боковой теплообмен со средой учитывать не надо, т. е. адиабаты в направлении х проходят и по границам (/=0, у 1у. Поэтому система уравнений для первого и последнего го- [c.121]

Рассмотрим вопрос о существовании энтропии. Положение о существовании энтропии может быть сформулировано в виде принципа адиабатической недостижимости в окрестности точки, изображающей равновесное состояние термически однородной системы, существуют точки, которые не могут быть достигнуты при движении вдоль обратимой адиабаты. Поскольку через любую точку можно провести обратимую адиабату, то принцип недостижимости означает, что соседние адиабаты не пересекаются. Этот факт является следствием опыта, который можно легко представить себе, взяв в качестве термодинамической системы, например, 1 кг газа (идеального или реального), помещенного в теплоизолированный цилиндр с поршнем. Естественно предположить, что каждая адиабата из рассматриваемого семейства кривых характеризуется определенным значением особого параметра и это значение одинаково для каждой точки выбранной адиабаты. Таким особым параметром и является энтропия. [c.89]

При механически равновесном (обратимом) воздействии на адиабатно изолированную систему энтропия этой системы не изменяется. В случае неравновесного механического воздействия энтропия системы возрастает и тем больше, чем значительнее необратимость воздействия. В примере, приведенном в 9.1, где адиабатно изолированной системой является газ, заключенный в теплоизолированный цилиндр с подвижным поршнем, при необратимом сжатии энтропия газа возрастает, а при обратимом сжатии остается постоянной. [c.121]

Термодинамическую систему, которая не может обмениваться теплом с окружающей средой, называют теплоизолированной или адиабатически изолированной системой. Примером теплоизолированной системы является газ, находящийся в сосуде, стенки которого покрыты идеальной тепловой изоляцией, делающей невозможным теплообмен между заключенным в сосуде газом и окружающими телами. Такую идеальную теплоизолирующую оболочку называют адиабатической оболочкой. [c.9]

Закон Кирхгофа (1882 г.) устанавливает количественную связь между энергиями излучения и поглощения поверхностями серых и абсолютно черны Х тел. Этот закон можно получить из баланса лучистой-энергии для излучающей системы, состоящей из относительно большого замкнутого объема с теплоизолированными стенками и помещенных в него тел. Для каждого из этих тел в условиях термодинамического-равновесия энергия излучения равна поглощенной энергии [c.374]

При оболочках с системами снижения давления обеспечивается почти полная и быстрая конденсация пара, выделяемого при аварийной потере теплоносителя, для чего применяются гидрозатворы. Если оболочка оснащена гидрозатвором, то образующийся при аварии пар впускается в бак с водой и полностью конденсируется там. В ледовом конденсаторе (рис. 10.2) для конденсации аварийного пара используется лед, который находится в теплоизолированной кольцевой щели внутри цилиндрической защитной оболочки А. [c.117]

В теплоизолированной системе равновесное состояние характеризуется максимумом энтропии. [c.66]

Рассмотрим стационарный одномерный перенос теплоты и массы в системе, состоящей из парогазовой смеси, конденсата и твердой стенки. Такой процесс может быть реализован при конденсации пара на дне достаточно высокого сосуда, через днище которого отводится теплота Q и отсасывается масса жидкости / в количествах, равных поступающим через границу смесь — конденсат (рис. 2-6). Боковые стенки сосуда считаем теплоизолированными и непроницаемыми для массы. Поверхность конденсата плоская, толщина его слоя обозначена через б. [c.41]

Если начало координат разместить в плоскости теплоизолированного торца, а ось 2 цилиндрической системы координат совместить с осью цилиндра, то система уравнений процесса теплопереноса в стенке цилиндра имеет следующий вид [c.40]

Кузов полуприцепа - цистерна круглого сечения, теплоизолированная минеральным волокном, горизонтального расположения с небольшим наклоном назад, с системой налива и опорожнения емкости наливом, самотеком или битумным насосом, имеет систему подогрева материала в цистерне дизельными горелками через П-образные трубы горловина для наполнения емкости - с защитным сетчатым фильтром и лабиринтным вентиляционным клапаном для выравнивания давления. [c.258]

СТОЯНИЯ не являются равновесными. В частности, к таким процессам относятся все процессы выравнивания, т. е. процессы, в ходе которых замкнутая система, состоящая из двух или нескольких частей, находящихся в равновесном состоянии, но между которыми равновесие отсутствует, переходит в полностью равновесное состояние. Рассмотрим несколько примеров подобных процессов и покажем, что если процесс выравнивания происходит в теплоизолированной системе, дQ = О, то энтропия этой системы не остается постоянной, как было бы в случае равновесного адиабатического процесса, а возрастает. [c.113]

Рассмотрим прежде всего необратимый процесс в системе, которая не является теплоизолированной, а получает или отдает количество тепла дQ. Мы можем мысленно представить себе такой процесс как последовательность двух процессов — процесс перехода системы в равновесное состояние без подвода тепла, при котором энтропия возрастает dS > о, и последующий обратимый подвод или отвод тепла. [c.120]

Особый случай теплоизолированной системы. [c.179]

В случае теплоизолированной системы тепловые потоки через границу отсутствуют, так что второй член в выражении (12.20), соответствующий потоку тепла, равен нулю. Далее, если в такой изолированной системе Z совершается внутренне необратимый процесс, то Д5с положительно, а следовательно, ASz также положительно. Таким образом, если из начального устойчивого состояния в результате необратимого адиабатического процесса система переходит в конечное устойчивое состояние, то ее энтропия возрастет. Это утверждение рассматривалось в качестве так называемого принципа возрастания энтропии. Следует, однако, отметить, что справедливость этого утверждения была установлена нами путем логического развития изучаемого предмета, так что у нас нет нужды называть его принципом (или законом ). [c.179]

Связь 27, 30, 33 устранение 32 Сгорание полное 276, 279 продукты 300 Сжижение газов 245 Система 18 изолированная 23 определение 65 простая 18, 309 связанная 33, 34, 43 теплоизолированная 179 Скорость звука 328 Смеси воздушно-паровые 271 Сопротивление пассивное 37 Состав воздуха 277 равновесный 355 Состояние 19 допустимое 27, 28, 33 интенсивное 20 [c.478]

Рассмотрим теплоизолированный бесконечный цилиндр радиуса с цилиндрическим включением радиуса Я и длины 21, отличающимся от основного материала только температурным коэффициентом линейного расширения. Система подвергается мгновенному нагреву равномерно распределенными по всему ее объему источниками тепла мощности д. [c.213]

Рассмотрим свободную от внешней нагрузки систему, состоящую из п— прямолинейных слоев различной толщины и полупространства (рис. 6.8). Теплоизолированная по граничной поверхности 2= О система нагревается источниками тепла плотности Wf = qb z — d) os ox. [c.244]

Термический нейтрализатор представляет собой теплоизолированный объем со специальной организацией течения ОГ, устанавливаемый в выпускной системе двигателя и осуществляющий термическое доокисление токсичных компонентов за счет собственного тепла ОГ. Термическая нейтрализация не зависит от вида сжигаемого 76 [c.76]

О Это утверждение можно аргументировать и не входя в детали преобразования внутренней энергии в работу. Почему при Ш = АО неравновесная система нагреватель+холодильннк не может произвести работу Потому что ее внутренняя энергия в процессе установления равновесия остается неизменной все тепло от нагревателя переходит к холодильнику. Ясно поэтому, что работа будет тем больше, чем меньше будет энергия системы тело+среда в конце процесса установления за счет этого уменьшения энергии и совершается работа. Но конечное состояние этой теплоизолированной системы является равновесным и характеризуется определенным значением объема. Поэтому ее анергия будет тем меньше, чем меньше будет ее энтропия в силу определения (4.1) и ввиду положительности температуры производная (ди/дS)v > о, и это означает, что при неизменном объеме энергия растет с увеличением энтропии и уменьшается при ее уменьшении. Но энтропия теплоизолированной системы не может убывать. В лучШем случае, при обратимости процесса, она будет оставаться неизменной. Это и есть условие получения максимальной работы при этом конечная энергия системы будет минимально возможной. [c.113]

Максимальная полезная внешняя работа Lmax представляет собой работу, которую производит система над внешним теплоизолированным от системы объектом работы в обратимом процессе 1—2. Работу, которую должен затратить внешний источник работы, чтобы вернуть систему из состояния 2 в исходное состояние 1 в тех же самых условиях, т. е. работу обратного обрати- [c.96]

Систему называют изолированной, если она не обметива-ется энергией и веществом с другими системами, в протг вном случае систему называют неизолированной. Если система не может обмениваться теплотой с окружающей средой, ее считают адиабатной (или теплоизолированной). [c.30]

Работа изменения объема L и полезная внешняя работа L, производимые теплоизолированной системой, или, другими словами, работы L и L адиабатического процесса согласно выралсениям (1.42) и (1.44) [c.40]

Термодинамические системы бывают закрытые, если в них отсутствует обмен веществом через контрольную поверхность, и открытые, в которых обмен веществом с окружающей средой происходит через контрольную поверхность. Система, которая не обменивается энергией и веществом с окружаюнгей средой, называется изолированной. Если система не обменивается энергией в форме теплоты, то она называется адиабатной, или теплоизолированной. [c.9]

Равновесному состоянию системы при постоянных Sap соответствует мин. значение Э. Изменение Э. (ДЯ) равно кол-ву теплоты, к-рое сообщают системе или отводят от неё лри 1ЮСТ0ЯНН0М давлении, поэтому значения ДЯ характеризуют тепловые эффекты фазовых переходов (плавления, кипения и т. д.), хим. реакций и др. процессов, протекающих при постоянном давлении. В теплоизолированной системе при постоянном р Э. сохраняется, поэтому её называют иногда теплосодержанием или тепловой ф-цией (условие сохранения Э. лежит, в частности, в основе Джоуля— Томсона эффекта). Д. Н. Зубарев. [c.616]

Термодинамическая система может также обмениваться с окружающей средой энергией. Изолированной называется система, лишенная возможности обмениваться энергией в виде теплоты или работы с окружающей средой. Теплоизолированной, или адиабатной, системой называется система, которая не может обмениваться со средой теплотой, но способна обмениваться механической работой. Механичеси изолированная система не способна обмениваться с окружающей средой механической работой, но может обмениваться теплотой. [c.85]

Положим, что система является теплоизолированной, т. е. АЯ-ГоА5г = 0. Отметим, что, согласно данным табл.6.4, ОМП должно сопровождаться увеличением объема системы, Эу>0. Тогда превращение энергетически выгодно при условии [c.302]

Выравнивание давления. В теплоизолированном цилиндре имеется закрепленный поршень, разделяющий две порции газа с одинаковой температурой, но разными давлениями Р1 и Р2 (Р > Рг)- Поршень освобождается, и начинается процесс выравнивания давления. Реальный необратимый процесс является изоэнергетическим, так как система не совершает работы над внешними телами и не получает тепло извне. Для того чтобы иметь возможность пользоваться формулой dS = дQ / Т, заменим этот реальный процесс воображаемым изоэнергетическим равновесным процессом. Представим для этого, что на поршень справа действует внешняя сила, на бесконечно малую долю меньшая, чем Р — Р2 (на единицу площади поршня). Тогда сила давления на поршень будет почти уравновешена внешней силой и процесс расширения газа будет обратимым. Так как начальное и конечное состояния одинаковы для реального необратимого и воображаемого обратимого процессов (они лежат на одной и той же изоэнергетичес-кой линии), то изменения энтропии одинаковы для этих двух процессов. В ходе воображаемого процесса при расширении газа в левом отсеке на dV система совершает против внешней силы работу Р — [c.113]

В герметически закрывающуюся измерительную камеру, изготовленную из нержавеющей стали (рис. 25.33), помещается нагревательное устройство мощностью 1 кВ-А, состоящее из теплоизолированного каркаса, нагревателя, испытательного столика и системы электродов с выводами (контактными медными пластинами), помещенными на крышке нагревательного устройства. В корпус камеры встроен манипулятор, позволяющий осуществлять контакт измеряемых образцов с измерительной электрической схемой. Передвижной электрод, связанный с измерительным вводом посредством серебряной или платиновой проволоки, передвигается манипулятором к контактным пластинам, которые соединены посредствой неподвижных электродов с измеряемыми образцами. При определении сопротивления изоляции Яжт, высоковольтным электродом является испытательный столик, выполненный из нержавеющей стали, при определении С/пр испытательный столик заземляется, высокое напряжение подается на ввод. Для удобства и точности манипуляций в процессе измерений в крышке испытательной камеры предусмотрены осветительное и смотровое стекла. Перед измерениями камера герметично закрывается, производится откачка воздуха до остаточного давления 1 Па, затем после отключения насоса камера заполняется аргоном до избыточного давления 25 кПа. После этого баллон с газом отключается и в камере консервируется аргон под общим давлением 1,25 10 Па. Скорость и время нагревания, контроль температур те же, что при измерениях в вакууме. Сопротивление изоляции вводов при 20 °С должно быть не менее 10 Ом, при 600 С —не менее 10 Ом f/ p ввода при 600 "С не менее 6 кВ. [c.297]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...