Теплота испарения 117 — источника

При помощи термодинамических функций U, S, F описываются процессы превращения энергии при изменении состояния тела (например, при фазовых переходах), при распространении и передаче тепла как от внешних источников, так и выделяющегося под действием сил внутреннего трения, при увеличении или уменьшении поверхности тела и т. д. Поэтому закон соответственных состояний может быть распространен также на процессы превращения энергии, происходящие в теле, в частности на процессы распространения тепла, фазовые превращения и т. п. Из этого следует, что теплоемкости и Ср, теплота испарения жидкости Гм, коэффициенты поверхностного натя- [c.19]

Для испарения пленки может быть применен насыщенный или перегретый пар, отбираемый из камеры предшествующей ступени, от приводной турбины питательного насоса, из коллекторов пара системы внешних уплотнений и от других источников в зависимости от особенностей ПТУ. Насыщенного пара требуется в значительно меньшем количестве, чем перегретого, так как при этом используется скрытая теплота испарения. Большое преимущество насыщенного пара — очень высокий коэффициент теплоотдачи к стенке лопатки, благодаря чему пленка испаряется при низкой температуре греющего пара, что упрощает и конструктив- [c.240]

Объемное испарение частиц жидкости происходит. в адиабатических условиях, температура их близка к температуре адиабатического насыщения воздуха Поэтому уравнение переноса теплоты надо дополнить отрицательным источником теплоты, равным произведению удельной теплоты испарения т на источник пара t (rly). В дифференциальное уравнение диффузии надо ввести источник массы I,, [c.219]

Жидкость может переходить в газообразное состояние и при температурах ниже точки кипения. Такой процесс называется испарением. Теплота испарения соответствует теплоте парообразования, а ее источником обычно служит внутренняя энергия самой жидкости, которая в результате испарения охлаждается. [c.25]

Во многих процессах теплообмена внутри тела действуют источники тепла. Эти источники могут быть положительными (например, нагревание тела электрическим током, выделение теплоты испарения при увлажнении тела паром) или отрицательными (испарение влаги во влажном теле при его нагревании). Поэтому задач теплопроводности при наличии источников тепла очень много. Рассмотрим только некоторые из них, наиболее характерные и часто встречающиеся в теплотехнике. [c.322]

Вода из водоема 1 насосом 2 подается в испаритель 3. Испарение холодильного агента, проходящего через испаритель, осуществляется за счет низкопотенциальной теплоты, получаемой от холодной воды, поступающей из водоема. Хладагент поступает из испарителя в компрессор 4, далее — в конденсатор 6, где отдает часть своей теплоты воде системы отопления 5. Хладагент, проходя через вентиль 7, дросселируется, давление и температура хладагента снижаются, затем он вновь поступает в испаритель 3, и цикл замыкается. Из рассмотренной схемы следует, что в цикле теплового насоса теплота как бы перекачивается из холодного источника в горячий. [c.181]

К сожалению, даже цикл Карно насыщенного водяного пара обладает весьма низким КПД из-за невысоких температур насыщения. Например, при давлении 9,8 МПа температура насыщения составляет 311°С. При температуре холодного источника, равной 25°С,т] карно = 1— — (273 -Н 25) / (273 311) =0,49. Дальнейшее увеличение температуры Т, а значит, и давления р[ не имеет смысла, ибо, мало увеличивая КПД, оно приводит к утяжелению оборудования из условий прочности, а также к уменьшению количества теплоты Ри забираемой каждым килограммом воды в процессе испарения 41 (из-за сближения точек 4 и 1 на рис. 6.6 и 6.8 по мере повышения температуры). Это означает, что для получения той же мощности необходимо увеличивать расходы воды и пара, т. е. габариты оборудования. [c.66]

Предположим, что происходит испарение определенного объема жидкости из открытого сосуда. Стенки сосуда теплоизолированы. Слой жидкости тонок в результате можно пренебречь изменением температуры по толщине слоя. Над жидкостью протекает поток парогазовой смеси, причем насыщение этого потока паром не происходит, так как расход парогазовой смеси велик. В жидкости нет внутренних источников теплоты, и можно пренебречь лучистым теплообменом. [c.345]

Процесс передачи теплоты с помощью ЦТТ, как и в традиционных ТТ, можно разбить на следующие этапы от источника теплоты к внешней поверхности трубы в зоне испарения через стенку испарителя от поверхности нагрева к поверхности раздела фаз фазовый переход жидкости в пар с поглощением скрытой теплоты парообразования течение пара в паровом канале фазовый переход пара в жидкость с выделением скрытой теплоты парообразования перенос теплоты от поверхности раздела фаз к поверхности зоны охлаждения передача ее через стенку конденсатора от внешней поверхности охлаждения к стоку тепла. [c.84]

Жидкометаллические циклы весьма заманчивы для использования на АЭС с реакторами на быстрых нейтронах, охлаждаемыми жидким металлом. Электропроводность жидких металлов во всем реальном диапазоне температур примерно в 10 раз больше, чем ионизированных газов. Основная трудность создания таких систем — получение высокоскоростного потока жидкости за счет тепловой энергии источника. Возможные пути решения этой проблемы основаны на использовании частичного испарения части жидкости. Проще всего это может быть решено путем применения двухконтурной схемы, в одном из контуров которой использована легкоиспаряющаяся жидкость (например, калий). Подмешиваясь в смесителе к основному потоку, получившему теплоту в теплоисточнике (реакторе), жидкость вторичного контура испаряется. Полученный пар используется в сопле для разгона жидкости первого контура (лития). Паровая фаза отделяется в сепараторе от движущейся с большой скоростью жидкости и после конденсации возвращается в контур. Высокоскоростной поток лития направляется в МГД-генератор. За ним для уменьшения потерь с выходной скоростью установлен диффузор. [c.255]

Далее мы предположим, как это делается в теории регулярного режима, что какие бы то ни было источники тепла в теле отсутствуют. В применении к конкретным практическим случаям это означает, что нет искусственно питаемых нагревателей или охлаждаю-Щ.ИХ приспособлений ни внутри тела ни на наружных его границах, что в нем не происходят параллельно с изменением температур еще сопутствующие процессы, сопровождающиеся выделением или поглощением теплоты, например, испарение влаги или ее замерзание во влажных материалах, изменение структуры в сталях, в керамических материалах и т. п. [c.167]

Гиперболические уравнения тепло- и массопереноса могут иметь и другой физический смысл. Представим себе, что испарение жидкости внутри тела происходит на некоторой поверхности, которая перемещается внутрь тела с постоянной скоростью а/ф. В этом случае, а), = = и скорость перемещения поверхности фазовых превращений изменяет свой физический смысл (см. 1-11). Тогда потоки теплоты q и массы / определяются обычными формулами Фурье и Фика, а и приобретают физический смысл источников теплоты и массы. [c.450]

Водохранилища — охладители. Искусственные водохранилища-охладители создаются путем устройства плотины на реке, дебит которой недостаточен для использования ее в качестве источника прямоточного водоснабжения. Глубина водохранилищ-охладителей при летних уровнях воды принимается не менее 3,5 м на 80% площади зоны циркуляции водохранилища. Охлаждение воды в водохранилищах происходит как за счет испарения части циркуляционной воды, так и за счет конвективного теплообмена нагретой воды с воздухом и перемешивания нагретой воды с поступающей в водохранилище холодной водой из природных источников. Соотношения между количествами теплоты, отданными водой в водохранилище испарением и конвекцией, существенно изменяются в зависимости от времени года. Зимой преобладающим является конвективный теплообмен, летом — испарительное охлаждение. [c.164]

Однако в общем случае кроме изучаемого теплового процесса и теплообмена в калориметрических опытах возможны и другие источники теплоты, например трение мешалки о калориметрическую жидкость, ток в термометре сопротивления, испарение жидкости в негерметичных жидкостных калориметрах, различные побочные физические и химические процессы с исследуемыми веществами и т. д. Будем для краткости называть все тепловые процессы, кроме изучаемого и теплообмена, побочными тепловыми процессами. [c.238]

Световой луч [6]. Световой луч, получаемый от лазера, является наиболее концентрированным источником теплоты, используемым при сварке. Энергию луча удается концентрировать на площадках размером в несколько микрон. Энергия излучается короткими импульсами, что обычно приводит к испарению металла из зоны сварки. Диаметр площади проплавления в результате действия одного импульса луча лазера составляет десятые [c.401]

Тепловая эффективность процесса сварки. Теплота, выделяемая сварочным источником нагрева, предназначена для расплавления металла изделия, (а также присадочного металла) с целью соединения между собой свариваемых поверхностей. Вследствие потерь теплоты на испарение металла, нагрев шлака или защитного газа, подогрев металла, не участвующего в расплавлении, количество теплоты, участвующего собственно в расплавлении металла, сравнительно невелико. Остальная часть теплоты, с точки зрения своего прямого назначения — плавить металл, расходуется бесполезно. Очевидно, что различные источники нагрева в сочетании с конкретными типами соединений будут характеризоваться различными свойствами в отношении расплавления металла. В настоящее время в сварочной научной литературе принято характеризовать эффективность использования тепловой энергии подвижных источников теплоты термическим к. п. д. процесса проплавления основного металла [c.480]

В условиях средней части СССР гелиоустановка, предназначенная для поддержания температуры воды в плавательном бассейне на уровне 20—27 °С, дает за сезон 250—270 кВт-ч полезной теплоты на 1 м площади КСЭ. Для сравнения укажем, что годовая удельная теплопроизводительность гелиосистемы горячего водоснабжения равна 300—500 кВт-ч/м в год, а гелиоустановка отопления (30—70°С) 150—300 кВт-ч/м2 в год. Бассейн теряет теплоту вследствие испарения воды, конвекции и излучения в окружающую среду, теплопроводности от дна к грунту и на разогрев. Требуемое количество теплоты от обычного топливного источника равно разности между суммарными теплопотерями бассейна и поступлением солнечной энергии. [c.97]

Процесс испарения зависит от электрической мощности, подводимой к источнику теплоты (от 0,5 до 200 кВт), температуры и скорости ее достижения (табл. 2.9.32). [c.425]

Процесс низкотемпературной ректификации построен так, что испарение и конденсация осуществляются с использованием внутренних тепловых потоков. Для осуществления этого процесса не требуется дополнительных внешних источников теплоты или охлаждения. Так, конденсатор нижней колонны служит одновременно испарителем для верхней. Для отвода теплоты при конденсации легкокипящего компонента (азота) тяжелокипящим (кислородом) необходимо, чтобы кислород имел более низкую температуру, чем азот. Известно, что температура конденсации (кипения) зависит от давления. Поэтому, чтобы сконденсировать азот кипящим кислородом, в колоннах поддерживают различные давления. [c.47]

Но при помощи термодинамических функций и. 3, Р описываются процессы превращения энергии ири изменении состояния тела, например при фазовых переходах, при распространении и передаче тепла как от внешних источников, так и под действием сил внутреннего трения, ири увеличении или уменьшении поверх-иости тела и т. д. Поэтому закон соответственных состояний может быть распространен и на различные процессы превращения энергии, ироисходящие в теле, в частности на процессы распространения тепла, фазовые превращения и т. и. Из этого следует, что теплоемкости и Ср, теплота испарения жидкости Гм, коэффициенты поверхностного натяжения ст, вязкости р, и теплопроводности А- в жидком и газообразном состояниях должны для термодинамически подобных веществ определяться следующими общими зависимостями [c.20]

В свободном виде — серебристо-белый пластичный металл. Известны 3 модификации Н. a-Ni (кубич. гра-нецентр. решётка) и существующие при особых условиях -Ni (кубич. решётка) и y-Ni (гексагональная решётка). Параметр решётки a-Ni 0,35238 нм. Плотность очень чистого Н. 8,91 кг/дм , технического Н. 8,7 — 8,84 кг/дм , пл = ii55 С, ц = 2730—2915 °С (по разным источникам). Теплота плавления 17,5 кДж/моль, теплота испарения 370 кДж/моль. Уд. теплоёмкость 450 Дж/кг-К (293К), теплопроводность 88,5 Вт/м-К (при 273—373 К), термин, коэф. линейного расширения 13,5-10-9 К-1 (273 К), темп-ра Дебая 441 476 К, уд, [c.356]

Одним из основных источников при составлении скелетной таблицы энтальпий служили исследования Гавличека и Мишковского (Чехословакия) [Л. 3], которые методом дросселирования измерили энтальпию водяного пара до температуры 550 °С при давлениях до 250 кг/см и до температуры 500° С при давлениях до 400 Kij u . Учитывались также значения энтальпий, вычисленные Кохом [Л. 4] по результатам измерений теплоемкости Ср воды и водяного пара [Л. 5 и 6] и скрытой теплоты испарения [Л. 7J. [c.3]

Если радиус пузыря увеличивается на йЯо, то поглощается тепло dQ = Ьр 4т Я 1с1Н(у, представляющее собой распределенный по сферической поверхности отрицательный источник тепла. Теплота испарения настолько велика, что только она оказывает влияние на последующее распределение температуры. Чтобы разобраться в существе этой задачи, мы сначала пренебрежем кривизной стенки пузыря. Это полезное соображение, гак как для плоской поверхности раздела все существенные особенности задачи сразу выявляются и, как будет показано ниже, учет кривизны сопряжен с очень небольшими поправками. [c.252]

Предлагаются два простейших эмпирических соотношения, позволяющие связать теплоту испарения мономера металла с энергией диссоциации димера (т) и теплоту плавления металла с теплотой испарения его мономера (п). На основании анализа многочисленных литературных источников и собственных экспериментов установлено, что величины т и п вполне закономерно изменяются по мере перехода от металлов к неметаллам в пределах одного периода, т. е. с увеличением заряда ядра, и не менее закономерно изменяются при переходе от неметаллов к металлам в пределах одной подгруппы, т. е, тоже с ростом заряда ядра. Это позволяет отнести т и га к числу величин, хорошо чувствующих одновременно происходящие в газовой и конденсированных фазах изменения молекулярных структур, и подтверждает мысль о тесной связи молекулярных структур пара и конденсата. Таблиц 12. Библиография 80 назв. [c.492]

В. искусственная — обмен воздуха, достигаемый введением и извлечением его через специальные каналы или отверстия. Движение воздуха м. б. достигнуто а) созданием разницы г°, б) использованием силы ветра при помощи нагнетательных и всасывающих колпаков (головки — дефлекторы, флюгарки), в) механич. путем — при помощи вентиляторов. Искусственная В. дает полную возможность производить правильный постоянный обмен вовдуха в помещении в требуемых объемах. Независимо от методов В. помещений обмен воздуха производится с таким расчетом, чтобы вредные выделения помещений вовлекались в массу подаваемого вовдуха и вместе с ним удалялись при извлечении его-в атмосферу. Отсюда следует, что определение необходимых обменов вовдуха и подача его по пространству вентилируемого помещения находятся в прямой вависимости ог количества вредностей и характера их распределения в пространстве. Распределение вредных выделений определяется их фивич. свойствами. Так, горячий воздух в помещении поднимается в верхнюю его зону под перекрытие и, попадая в отверстия для выхода в атмосферу, удаляется из помещения. При этом восходящие токи воздуха увлекают с собой частично и тяжелые газы с уд. весом > 1. Возможность этого явления обусловливается достаточно вы- сокой темп-рой смеси, слабой концентрацией вредных подмесей и относительно меньшим уд. в. смеси. Выделения тяжелых паров, сопровождающиеся поглощением скрытой теплоты испарения, скопляются вместе с охлажденным ими воздухом над полом помещения. Если источники этих выделений находятся выше человеческого роста, тяжелые пары, падая к полу, могут заполнить всю рабочую зону или зону, в к-рой обычно пребывают люди. Местонахождение вредных выделений предопределяет и соответствующее им наивыгоднейшее распределение вентиляционного воздуха. Санитарная техника заинтересована зоной пребывания человека и производства работы. Поэтому в жилых помещениях эта вона распространяется от пола до уровня [c.255]

Если внутреннего испарения нет (е = 0), то влага перемещается в виде жидкости и внутренние источники теплоты, связанные с ис-пареюк м и конденсацией, отсутствуют. Если критерий внутреннего испарения равен единице (е == 1), то изменение влагосодержания в теле пронсходит только из-за испарения жидкости и конденсации пара перенос кидкости отсутствует. Следовательно, критерий внутреннего испарения может изменяться от О до 1. Он является функцией влажности и температуры, ио в определенном интервале температуры и влажности его можно считать постоянным. [c.507]

Особенносгями, присущими только процессу испарения, являются молярное диспергирование и испарение субмикроскопических капель жидкости в пограничном слое. Гипотеза объемного испарения, связанная с динамическим характером процессов сорбции и десорбции, выдвинута в работе [Л.3-23] и состоит в следующем в результате воздействия потока (механическое увеличение и конденсация по стенке) с поверхности в пограничный слой попадают мельчайшие частицы жидкости. По теории адсорбции Де Бура [Л.3-24] процесс испарения есть динамический процесс десорбции и сорбции. Молекулы жидкости не только покидают поверхность (испарение), но и непрерывно возвращаются "(конденсация). Интенсивность испарения пропорциональна разности потоков молекул. Так как конденсация происходит неравномерно [Л.3-25] и на некоторых участках поверхности имеет место неполное смачивание адсорбированным слоем ожиженного пара, то образуются капли, менее прочно связанные с жидкостью, которые выносятся потоком газа в пограничный слой и испаряются в его объеме. Объемное испарение представляет собой источник пара и отрицательный источник теплоты в уравнениях пограничного слоя. В подтверждение этой гипотезы можно привести непосредственные наблюдения Мальмквиста и Мейснера [Л.3-26], которые в опытах по сушке древесины в перегретом паре с помощью теплера обнаружили вынос по имеризованных молекул пара в пограничный слой и их испарение в его объеме. При испарении жидкости из капиллярно-пористого тела могут иметь место три различных случая расположения поверхности- испарения. [c.211]

Источником ошибок, связанных с испарением в ходе опыта по смешению, может быть также выделение газов, растворенных в жидкостях, что приводит к неконтролируемому изменению объема паровой фазы. Именно вследствие этого явления в опытах по определению теплот смешения гексана с гексадеканом при 50° С разброс результатов достигал 2,3 кал1моль при теплоте смешения кал моль [2]. Предварительное обезгаживание существенно улучшило результаты. Таким образом, необходимым элементом подготовки опыта должно быть обезгаживание жидкостей. [c.7]

В газорегулируемой тепловой трубе с горячим резервуаром 1 неконденсирующегося газа (рис. 4.5.6) любое изменение температуры зоны испарения приводит к изменению давления пара и соответствующему перемещению границы переходной зоны. При этом изменяется площадь поверхности конденсации пара и происходит термостабилизация источника теплоты при изменении мощности тепловыделения в нем. Газорегулируемые тепловые трубы [c.439]

При вакуумной пайке в парах металлов есть опасность конденсации их на источниках теплоты, что может снизить их тепловую эффективность. При пайке в вакууме с легкоиспаряющ,имися припоями или в парах легкоиспаряющ,нхся элементов вакуумиро-ванную камеру нагревают до температуры ниже температуры плавления припоя или начала испарения элементов с высокой упругостью пара и после откачки до 10 мм рт. ст заполняют нейтраль-ным газом, а затем нагревают до те.мпературы пайки. [c.204]

Обычно тепловая труба (рис. 1.1) представляет собой закрытую трубу или камеру самой разнообразной формы, внутренняя поверхность которой выложена капиллярно-пористым фитилем. Фитиль насыщен жидкой фазой рабочей жидкости (теплоносителя), а остающийся объем трубы заполнен паровой фазой теплоносителя. Тепло, поступающее от внешнего источника тепла к испарителю, вызывает испарение теплоносителя на этом участке трубы. Возникающая при этом разность давлений побуждает пар двигаться от испарителя к конденсатору, где он конденсируется, отдавая при этом тепловому стоку на этом участке трубы скрытую теплоту парообразования. В результате постоянного испарения количество жидкости уменьшается и поверхность раздела фаз жидкость —пар (рис. 1.2) сдвигается внутрь поверхности фитиля, что вызывает возникновение здесь капиллярного давления. Это капиллярное давление заставляет сконденсировавшуюся жидкость возвращаться обратно в испаритель для последующего испарения. Таким образом, в тепловой трубе м9Жет непрерывно осуществляться перенос скрытой теплоты парообразования от испарителя к кондёнсатору при постоянно смоченном фитиле. Этот процесс будет продолжаться бесконечно, если не произойдет запирание каналов для прохода рабочей жидкости и будет поддерживаться достаточное капиллярное давление., [c.15]

Получение соли из растворов е е. При добыче П. с. из растворов, в зависимости от качества их и вида нахождения на земле, надо различать два главных способа работ получение П. с. испарением растворов (рассолов) солнечной теплотой—п р о-мы с л овый вид работ на озерах и лиманах, и выварка П. с. из рассолов, доставляемых соляными источниками,—з а в о д-ский вид работы. В сев. местностях, где солнечной теплоты недостаточно для испарения, применяют вымораживание рассолов. В способах получения П. с. из рассолов в озерах и лиманах надо тоже различать два случая получение ее путем испарения без применения искусственных сооружений (соль из воды континентальных озер) и с применением таких сооружений (соль из морской воды). Получение П. с. из озер. Соляные континентальные озера являются главными источниками получения П. с. в СССР. Наибольшее значение по добыче соли имеет Баскунчакское озеро как по [c.421]

При лазерном излучении плотностью мощности выше критической осуществляется нагрев материала со скорюстью, значительно превышающей скорость отвода теплоты за счет теплопроводности. При этом происходят процессы локального плавления и испарения материала. Вследствие этого формируется углубление на поверхности, которое при достаточной мощности источника развивается по глубине, что приводит к образованию канала, заполненного парами материалов и окруженного жид- сим металлом. Давление паров материала оказывается достаточным для поддержания канала, и полость канала не заполняется жидким металлом под действием гидростатического давления и сил поверхностного натяжения. [c.423]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...