Цуга волн импульс

Цуга волн импульс 31 --энергия 31 [c.351]

Из этого обстоятельства вытекает важное следствие. В случае дисперсии короткий цуг волн, или отдельный импульс, не сохраняет своей формы при распространении. Дисперсия приводит к тому, что короткий цуг волн, или импульс, расплывается. Поэтому самое понятие скорости импульса становится не вполне определенным. Его заменяют понятием групповой скорости, которая представляет собой скорость движения центра тяжести цуга волн. [c.708]

В разд. 4,6 использование методов анализа Фурье в применении к одиночному временному импульсу позволяет интерпретировать спектр частот для цугов волн, связанных с фотонами света. [c.61]

Стоит отметить также, что обсуждаемые принципы имеют глубокие аналогии в классической оптике волновых пучков. Действительно, сформулированная выше на спектральном языке, задача о генерации цуга коротких импульсов за счет суперпозиции синхронизованных дискретных мод аналогична классической задаче о дифракции плоской волны на амплитудной решетке, а формула (2) совпадает с известной формулой дифракционной решетки. Сжатие фазово-модулированного сигнала дисперсионным элементом (оптическим компрессором) — это временной аналог пространственной фокусировки пучка с помощью линзы. [c.15]

Так как время накачки импульсной лампой конечно и имеет порядок микросекунд, то и цуг генерируемых импульсов ограничен по длительности. Его огибающая меняется с перестройкой длины волны. При более коротких длинах волн образование импульсов происходит быстрее, чем при более длинных волнах диапазона перестройки. Это вызвано изменением эффективного сечения. Путем вариации типа красителя, используемого в качестве лазерной среды, и подбора подходящего поглотителя [c.217]

Например, если регистрировать импульсы огибающей сигналов выше уровня С/ , то будет зафиксировано четыре импульса, а если регистрировать количество осцилляций выше этого же уровня, то будет зафиксировано девять импульсов. Под импульсом понимается цуг волн с частотой в рабочем диапазоне, огибающая которого в начале импульса пересекает порог вверх, а в конце импульса — вниз. [c.162]

Как известно, вследствие большего скачка плотности ударное сжатие пористых сред вызывает более значительный разогрев вещества, чем ударное сжатие сплошного тела [116]. При этом величина дополнительной энергии, поглощаемой веществом в ударной волне, не зависит от структуры и упругопластических свойств тела, но распределение диссипированной энергии ударной волны в объеме существенно зависит от механизма заполнения пор при сжатии. Вероятно, наиболее равномерно поглощенная энергия распределяется в модельной низкоплотной среде, представляющей собой набор тонких пластин, параллельных фронту волны сжатия и разделенных узкими зазорами [117]. В этом случае механизм дополнительного разогрева заключается в циклическом деформировании каждого слоя вещества цугом затухающих импульсов ударной нагрузки, образующимися в результате отражения фронта волны от серии зазоров. [c.131]

Рассмотрим теперь, что происходит в лазере, изображенном на рис. 7.4, благодаря наличию насыщающегося поглотителя. Будем считать, что флуктуации интенсивности излучения создают цуг волн с большой интенсивностью, неоднородной в пространстве. Если этот цуг волн попадает на насыщающийся поглотитель, то те участки цуга, интенсивность которых недостаточно велика, будут поглощаться, а участки с достаточно большой интенсивностью пройдут через поглотитель. В результате крылья лазерного импульса [c.174]

В частности, представляющие физический интерес волновые пакеты или импульсы (цуги) волн. [c.57]

Поскольку волновой пакет, или цуг волн, оказывается суперпозицией гармоник с различными частотами, возникает вопрос о поведении этих волн в среде распространения. Представим волновой пакет в виде импульса, длительность которого значительно превышает период колебаний электромагнитного поля в световой волне (рис. 14.1). Из-за инерционности любой фотоприемник не реагирует на мгновенную величину поля. Поэтому при измерениях скорости света реально регистрируется скорость распространения медленно меняющейся огибающей импульса, а не заполняющей его высокочастотной синусоиды. [c.222]

В описываемом ниже приборе трудности, связанные с многократными отражениями, преодолеваются путем использования импульсного метода. Посылаемый цуг волн значительно короче, чем расстояние между границами исследуемой среды. Переданные и отраженные импульсы регистрируются с помощью электроннолучевой трубки, причем поскольку они между собой не интерферируют, становится возможным обнаружить очень слабое эхо даже в том случае, когда оно сопровождается отражениями в сотни и тысячи раз большей силы. [c.254]

В МВТУ 183) значение Хм-а определялось импульсным методом с однократным пробегом цуга упругих волн. При помощи импульсного генератора / типа Г5-4Б (рис. 4.8) формируются прямоугольные импульсы, которые по экранированному проводу поступают на передающий пьезокристалл 2, установленный в рабочей камере 4. С приемного пьезокристалла 5 электрический сигнал поступает на вертикально-отклоняющие пластины осциллографа 7 типа ИО-4, работающего в ждущем режиме. Синхронизирующий импульс, взятый с клемм второго канала генератора, поступает по проводу 6 на тот же осциллограф и запускает в работу блок развертки, а на экране появляется изображение цуга упругих волн (рис. 4.9). [c.124]

В случае синхронизации мод при непрерывной накачке выходной пучок состоит из непрерывного цуга импульсов, в котором интервал между двумя соседними импульсами равен времени полного прохода резонатора 2L/ (см. рис. 5,46,6). Активная синхронизация осуществляется, как правило, либо модулятором на ячейке Поккельса, либо акустическим модулятором, что более общепринято, поскольку потери, вносимые этим модулятором в резонатор, меньше, Акустооптический модулятор, используемый для синхронизации мод, отличается от того, который применяется при модуляции добротности (см, рис, 5,30), поскольку грань, к которой прикреплен преобразователь, и противоположная грань оптического блока вырезаны параллельно друг другу. Звуковая волна, возбуждаемая преобразователем, теперь отражается назад противоположной гранью блока. Если длина оптического блока равна целому числу полуволн звуковой волны, то возникают звуковые стоячие волны, В этих условиях, если частота звуковой волны равна и, дифракционные потери будут промодулированы с частотой 2(о. Действительно, дифракционные потери достигают максимума в те моменты времени, когда имеет место максимум амплитуды стоячей волны. [c.321]

Когда ВКР-лазер накачивается цугом импульсов, каждый стоксов импульс после обхода резонатора должен быть достаточно точно синхронизован с одним из следующих импульсов накачки. Однако добиться такой синхронизации относительно легко. Из множества длин волн, лежащих в широкой полосе ВКР-усиления, в лазере может генерироваться излучение на некоторой длине волны, удовлетворяющей требованию синхронности накачки. Кроме того, длину волны генерации можно подстраивать простым изменением длины резонатора. Этот метод можно считать основанным на временной дисперсии [34], чтобы отличить его от призменной подстройки (см. рис. 8.4), основанной на пространственной дисперсии в призме. Метод временной дисперсии весьма эффективен при перестройке импульсных волоконных ВКР-лазеров в широком диапазоне длин волн. Скорость перестройки можно получить следующим образом. Если длина резонатора меняется на AL, временная задержка А/ должна компенсироваться таким изменением длины волны А , чтобы выполнялось [c.227]

Лазер на АИГ Nd с синхронизацией мод при непрерывной накачке имеет по сравнению с лазерами на ионах благородных газов с синхронизацией мод ряд существенных преимуществ. Особенно здесь следует отметить меньшую длительность импульсов (около 50 пс) и большие значения средней мощности (около 10 Вт) [4.11], а также более слабые флуктуации параметров импульсов в цуге — особенно на частотах выше 100 кГц. Это объясняется сглаживающим действием медленно релаксирую-щей активной среды. По этим причинам наряду с лазерами на ионах благородных газов в качестве источников синхронной накачки (см. гл. 5) применяются и лазеры на АИГ Nd. Длина генерируемой лазером на АИГ Nd волны позволяет использовать эти лазеры для накачки лазеров на кристаллах с центрами окраски, работающих в диапазоне длин волн от 0,8 до 3,8 мкм [2.14, 4.13], а также лазеров на специальных красителях, излучающих волны длиной до 1,45 мкм [4.12]. Для накачки лазеров на красителях, работающих в видимом диапазоне, используют вторую и третью гармоники излучения (А = 0,53 мкм и А,= = 0,355 мкм) лазера на АИГ Nd (см. гл. 8). [c.148]

По каким формулам преобразуются энергия и импульс цуга плоских волн при переходе от одной инерциальной- системы отсчета к другой [c.28]

Импульс цуга плоских волн. Он равен [c.31]

Лазер на YAG с непрерывной накачкой может быть использован и в комбинированном режиме с одновременной модуляцией добротности и активной синхронизацией мод. Обычно для модуляции добротности используется акустооптический модулятор с бегущей волной, а для синхронизации — такой же модулятор, но со стоячей звуковой волной. В этом случае выход лазера состоит из цугов, содержащих около 30 пикосекундных импульсов, следующих друг за другом с частотой работы модулятора добротности (обычно 1—10 кГц) сами же пикосекундные импульсы имеют повышенную мощность (примерно до 1 МВт). [c.48]

Возбужденный соответствующим образом рубиновый лазер излучает гигантский световой импульс с длиной волны X = = 6935,9 А (волновое число v= 14418 см" ). Будем считать, что каждый импульс может быть приписан цугу из линейно-поляризованных плоских волн с постоянной амплитудой, длительностью т = 0,1 мс и с энергией W = 0,3 Дж. Поперечное сечение [c.95]

В этой постановке задачи за падающую можно принять любую из этих волн вторая будет отраженной . Так как по времени волны не разделены, то нет и оснований считать одну волну причиной другой. Факт же бега фазы по направлению к препятствию или от него имеет только внешнее сходство с фактом бега импульса к препятствию или от него импульс переносит энергию, а гармоническая волна — нет. Физический смысл можно приписать только задаче об отражении ограниченного импульса, так как все реальные процессы имеют начало. Задача с гармонической падающей волной — идеализация в такой же мере, как и задачи с гармоническими волнами, распространяющимися в неограниченной среде. В обоих случаях идеализация полезна, пока достаточно длинные цуги — отрезки синусоид — ведут себя подобно гармонической волне в течение достаточно долгого времени. [c.130]

Рассмотрение ограниченного цуга позволяет все же выяснить, какая волна является падающей, и для гармонических волн в качестве падающей следует взять ту волну, для которой групповая скорость направлена к препятствию. Тогда в реальной постановке задачи, где в качестве падающей волны взят цуг конечной длины, придем к той же картине, что и для ограниченного импульса. При этом внутри падающего цуга фаза может бежать либо к-препятствию (положительная фазовая скорость), либо от препятствия (отрицательная фазовая скорость). Поэтому для гармонических волн за падающую волну будем выбирать ту из волн, для которой групповая скорость направлена к препятствию. В исключительных случаях отрицательной фазовой скорости падающей волной следует считать ту, фаза которой бежит от препятствия, а отраженной — ту, фаза которой бежит к препятствию. В дальнейшем будем считать, что фазовая и групповая скорости совпадают по направлению. [c.130]

Ранее отражение и проницаемость рассматривались для бесконечно длинных, т. е. непрерывных волн. Важно понимать различие между короткими цугами (сериями) волн, т. е. импульсами, охватывающими только несколько колебаний, н непрерывными волнами. [c.37]

В переходной области между короткими импульсами и непрерывными волнами волновой цуг частично догоняет свой хвост , вследствие чего на части его длины возникают интерференции. Затем он выходит из пластины на обе стороны как последовательность взаимосвязанных между собой волновых цугов с колеблющейся амплитудой, причем колебание опять зависит от толщины пластины и частоты. [c.38]

При только что рассмотренных тонких зазорах каждый импульс, в том числе и короткий, эквивалентен продолжитель-лому волновому цугу, так как толщина зазора здесь гораздо меньше длины волны. Поэтому полученные результаты справедливы также и для импульсов [249, 260]. [c.38]

На практике применяют не рассматривавшиеся ранее волны, неограниченные в пространстве и времени, а звуковые пучки и короткие волновые цуги (импульсы). В случае звукового пучка направление, например угол падения на рис. 2.9—2.12, определяется не совершенно точно, а охватывает некоторый диапа- [c.49]

ЦЕНТР тяжести—точка, неизменно связанная с твердым телом и являющаяся центром параллельных сил тяжести, действующих на все частицы этого тела ЦИКЛ [в технике— совокупность процессов в системе периодически повторяющихся явлений, при которых объект, подвергающийся изменению в определенной посяедовтельности, вновь приходит в исходное состояние термодинамический (Карно состоит из двух изотермических и двух адиабатических процессов, чередующихся между собой обратимый состоит из обратимых процессов обратный совершается за счет вьшолнения работы, которая осуществляет процесс передачи теплоты от менее нагретого тела к более нагретому прямой вьшолняет полезную работу за счет части теплоты, сообщаемой рабочему телу Карно, КПД—отношение разности абсолютных температур нагревателя и холодильника к температуре холодильника при вьшолнении прямого цикла Карно)] ЦУГ волн—прерьшистое излучение света атомом в виде отдельных кратковременных импульсов [c.295]

ПС поступал в регенеративный усилитель высокого давления. В процессе формирования цуга выходных импульсов наблюдалось их укорочение от 2 ПС до 600 фс при характерных значениях пиковой интенсивности Ю Вт/См В [84] высказано предположение, что наблюдавшееся укорочение импульсов связано с формированием волны электронной плотности. Индуцированное излучением повышение концентрации заряженных частиц вызывает изменение действительной и мнимой частей показателя преломления и, следовательно, приводит к появлению частотной модуляции. При распространении в среде с аномальной дисперсией, а в обсуждаемом эксперименте это были лазерные окна, изготовленные из кристаллов Na l, частотно-модулированный импульс сжимается. [c.276]

Уже при вещественных ев и Л создание такого поля не отвечает реальности, поскольку фактически цуг волн всегда ограничен в пространстве и времени. Но если цуг достаточно длинен, причем в его разложении Фурье основную роль играют данные значения ш и ft, связь между D к Е для цугов может быть заменена связью (1.10) для монохроматических волн. Конечно, делать это нужно с известной осторожностью, поскольку длинный цуг и монохроматическая волна не всегда эквивалентны, как это хорошо известно на примере введения групповой скорости или выражения для плотности энергии (см. п. 3.1). Но с такой же оговоркой связь (1.10) имеет смысл и при комплексных значениях (п й А. В этом случае фактически речь также идет о конечных импульсах (пакетах) соответствующей формы (например, вида , где о = onst при 0[c.35]

Ван Дорн [654, с. 42] интерпретировал рис. 2.18 следующим образом Записи дают временной ход уровня в точках регистрации с учетом отражения от дальнего конца канала. Кривая Т2 показывает, что цунами на краю континентального шельфа состоит из головной ложбины, сопровождаемой двойным импульсом (А). Отраженный цуг волн, зарегистрированный в той же точке ( ), имеет более мелкую ложбину и дисперсный цуг, что напоминает мареограмму на о. Уэйк . [c.91]

Существенно иначе обстоит дело при отражении и прохождении через пластину согласно, формуле (2.2). Интересное поведение пластины в звуковом поле как раз и обусловливается этими помехами — интерферендиями — при очень большой длине цуга волны. Если же цуг волны настолько короток, что после прохождения в пластине туда и обратно он не может достигнуть своего хвоста , то не возникают и никакие интерференции. В этом случае падающий импульс расщепляется на одну отраженную и одну проходящую последовательность полностью разделенных и независимых друг от друга отдельных импульсов, каждый из которых можно рассчитать по простым формулам (2.1), если применить их последовательно к каждому отдельному процессу отражения и прохождения. Звуковое давление последовательности импульсов при этом каждый раз уменьшается вследствие очередного расщепления, но не зависит от толщины пластины. [c.38]

J Случайные волны. В природе и технике часто возни-Q кают В. в виде набора синусоид, цугов или однноч-ных импульсов со случайно меняющимися амплитудами к фазами. Если фазы разл. В. никак не связаны между собой, то В, считаются некогерентными (см. Когерентность). В этом случае явления интерференции не проявляются при наложении друг на друга таких сигналов складынаются ср, квадраты их амплитуд (мощности). Типичный пример — тепловое излучение тел от ламп накаливания до космич. источников (Солнце). [c.328]

Широко известны различные примеры проявления этих специфических свойств лазерного излучения. Так, например, в различных прозрачных средах возникает его самофокусировка, т. е. нарушается один из основных законов оптики — закон прямолинейного распространения света. Самофокусировка обусловлена большой интенсивностью лазерного излучения, под действием которого изменяется коэффициент преломления среды. Другой хорошо известный пример — возможность разделения изотопов ла-эерным излучением за счет высокой монохроматичности излучения и его селективного воздействия па состояния сверхтонкой структуры атомных спектров. Когерентность лазерного излучения и, в частности, его экстремально малая расходимость позволяют фокусировать излучение в кружок, диаигетр которого порядка длины волны излучения, т. е. порядка 1 мкм. При длительности лазерного импульса порядка фемтосекунд длина цуга, т. е. той области пространства, где локализовано электромагнитное поле вдоль направления его распространения, составляет величину порядка 10 см, т. е. величину порядка длины волны излучения Можно привести и другие примеры, столь же принципиально противоречащие привычным представлениям, сложившимся в до-лазерную эпоху, когда существовали лишь некогерентные источники излучения. [c.6]

Волны Лэмба обычно используются для создания дисперсионных ультразвуковых линий задержки. Особый интерес представляют так называемые линейные ультразвуковые линии задержки, в которых время задержки линейно зависит от частоты распространяющихся в липни воли Лэмба. Такие линии задержки широко используются в концентрирующих радарных устройствах [74, 75], т. е. системах для повышения дальности действия радара без уменьшения по разрешающей способности. В таких системах короткий лоцирующий импульс разлагается с помощью дисперсионной линии задержки в частотный спектр, каждая из компонент которого сдвинута по времени относительно другой. Каждая из компонент усиливается, и в результате весь импульс излучается как длинный частотно-модулированный цуг большой средней мощности. В приемнике сигнал проходит через другую цепь с линейной дисперсией, но противоположного наклона, которая воссганавливает импульс до его первоначальной короткой длительности. Таким образом, разрешающая способность радара не уменьшается, а мощность в импульсе значительно повышается. [c.155]

Проницаемость пород, Розенбаум [134] рассмотрел породу, окружающую флюидозаполненную скважину, в рамках теории Био, учитывающей колебательные движения флюида в проницаемой породе, и получил решение для отклика инструмента на импульс давления. При численном интегрировании он использовал комплексную частот . Им был сделан вывод, что затухание волны (распространяющейся вдоль скважины и вызванной движением флюида внутри среды Био) слишком мало, чтобы его можно было оценить по рассчитанному отклику. Часть полного волнового поля, которая наиболее подвержена влиянию проницаемости, представляет собой волновой цуг, распространяющийся примерно со скоростью трубной волны. Если предположить, что-Стенка скважины покрыта тонкой коркой затвердевшего раствора, которая препятствует движению флюида через границу, то вычисленное волновое поле совершенно не зависит от проницаемости породы. [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...