Пойнтинга вектор преломления

Пойнтинга вектор). Отношения средних за период потоков энергии в отражённой и преломлённой волнах к среднему потоку энергии в падающей волне наз. коэф. отражения г и коэф. прохождения с1. Из (1) получим Ф. ф., определяющие коэф. отражения и преломления для j- и р-составля-ющих падающей волны, учтя, что [c.375]

Синхронизм называется критическим, если направление фазового синхронизма В отличается от 90°, и некритическим, если 6 = 90°. В первом случае поверхности показателей преломления для исходной волны и ее гармоники пересекаются, что соответствует различию в направлениях для групповых скоростей (векторов Пойнтинга) обыкновенной и необыкновенной волн. Во втором — направления групповых скоростей кол-линеарны (поверхности показателей преломления касаются). Переход от критического синхронизма к некритическому можно осуществить с помощью выбора температуры кристалла. [c.780]

Основываясь на уравнениях Максвелла (2.6) — (2.9) для средних полей в веществе, можно показать, что плотность потока энергии и в этом случае характеризуется вектором Пойнтинга (1.50), хотя выражение для закона сохранения энергии электромагнитного поля в среде имеет иной вид, чем выражение (1.49) или (1.51) для вакуума. Для волны с определенным направлением вектора к (т. е. при параллельных к и к") вектор Пойнтинга направлен вдоль к. Интенсивность (среднее по времени значение плотности потока энергии) пропорциональна квадрату амплитуды напряженности поля, и в поглощающей среде, характеризуемой комплексным показателем преломления п + Ы, убывает вдоль направления волны по закону [c.81]

Рассмотрим энергетические коэффициенты в отраженной и преломленной волнах. Обозначим через Rl, R], Т , Т соответствующие составляющие коэффициентов отражения и пропускания. Примем во внимание, что энергия поля падающей волны распределяется между энергиями полей отраженной и преломленной волн по-разному. Она зависит не только от коэффициентов отражения и пропускания границы раздела и от оптических характеристик сред П и П2, но и от направления распространения волн (вектора Пойнтинга). Этим объясняется [c.61]

Здесь п — показатель преломления, зависящий от направления п и частоты S — единичный вектор, перпендикулярный плоскости волны при постоянной фазе g = k-r — Ы. Из рассмотрения уравнений (1.10.12) и (1.10.13) следует, что векторы D,, Н, к взаимно ортогональны. Кроме того, так как Н ортогонален Е, все векторы D, Е, к (или п) также ортогональны Н, т. е. лежат в одной плоскости. Однако в отличие от случая изотропной среды (ср. с уравнениями (1.10.4)) здесь вектор Е,. вообще говоря, не перпендикулярен направлению распространения, указанному вектором к. Легко установить, что вектор Пойнтинга, имеющий смысл потока энергии и определяемый формулой [c.62]

Если принять во внимание зависимость между напряженностью электрического поля и усредненным по времени вектором Пойнтинга, то дифференциальное уравнение (1.31-10) можно привести к виду, в котором в правой части амплитуды заменяются на (5(/а г)), так что будет присутствовать только одна функция, зависящая от 2. При наших исходных предположениях амплитуду напряженности магнитного поля, направленного вдоль оси у, можно положить равной (п - 7цос) (/а г), причем следует считать (д, = 1 ( > —линейный вещественный показатель преломления. Отсюда следует [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...