Единицы временно оптического излучения

Состояние ЛТР можно получить даже в оптически тонкой плазме, т. е. в случае, когда излучение выходит из плазмы, практически не поглощаясь в ней. Для этого нужно, чтобы число столкновений с электронами, приводящих к возбуждению или опустошению данного уровня, намного превышало число актов опустошения его за счет спонтанного излучения в единицу времени, т. е. чтобы [c.230]

Энергия потока падающего излучения, поглощенная телом, превращается в тепловую, и нагретое тело испускает поток собственного излучения в зависимости от температуры и оптических свойств (условий на поверхности) данного тела. Количество теплоты, которое тело теряет в результате испускания энергии излучения через площадь поверхности А в единицу времени [c.276]

Энергетическая система фотометрических величин и единицы их измерения Ч Фотометрическая величина — аддитивная физическая величина, определяющая временное, пространственное и спектральное распределение энергетических характеристик оптического излучения и фотометрических свойств веществ, сред и тел как посредников переноса или приемников энергии излучения. [c.10]

О равенстве испускания и поглощения света и отсутствии потерь на излучение говорят как о лучистом равновесии звезды. Из условия лучистого равновесия q = О следует, что дивергенция потока излучения div S также равна нулю. Полный поток излучения через сферическую поверхность любого радиуса г, inr S, постоянен и равен количеству энергии, выделяющейся в центре в единицу времени (S i/r ). Распределение температуры и плотности газа по радиусу звезды определяется путем совместного рассмотрения механического равновесия и переноса излучения. Однако при рассмотрении распределений в фотосфере задача в какой-то степени разделяется на два этапа. Распределение температуры по оптической координате можно найти только из рассмотрения переноса излучения, не зная распределения плотности по радиусу. Затем в случае необходимости можно перейти к распределению температуры по радиусу, привлекая условия механического равновесия и коэффициент поглощения света как функцию температуры и плотности. [c.137]

Наконец, специфика оптической накачки проявляется и в том, что она всегда инициирует в канале возбуждения (на переходе между основным уровнем и уровнем возбуждения) обратный процесс, имеющий примерно такую же вероятность, что и прямой процесс, связанный с поглощением излучения. Отнесенная к единице времени вероятность поглощения излучения накачки [c.22]

Мощность оптического излучения, или лучистый поток, представляет собой энергию, переносимую излучением за единицу времени. Мощность, отнесенная к единице спектрального интервала, в котором происходит излучение, называют спектральной интенсивностью или спектральной плотностью мощности. [c.36]

Для молекулярной спектроскопии и волоконной оптики большой интерес представляет спектральный диапазон 1,2—1,6 мкм. Повышение эффективности и стабильности красителей, накачиваемых излучением неодимовых лазеров, разработка специальных схем накачки позволили увеличить энергетическую эффективность пикосекундных лазеров до 10 % для красителей с временем жизни возбужденного состояния в единицы пикосекунд. В [18] сообщается о запуске фемтосекундного лазера (т =300 фс), перестраиваемого в диапазоне длин волн 1,25—1,35 мкм. Синхронная накачка производилась импульсами лазера на гранате с неодимом с активной синхронизацией мод, сжатыми в волоконно-оптическом компрессоре до 5 пс. [c.248]

Выбор того или иного источника света определяется тем, движется объект или находится в покое. Для объектов, которые за время экспонирования перемещаются на расстояние, меньшее, чем Х/20, годится освещение непрерывным светом с механическим прерыванием. Для освещения же быстро движущегося объекта приходится применять импульсный источник света. Максимальная скорость объекта для данной длины волны Я и времени экспонирования Ы оказывается порядка i/8A/. Движение объекта может накладывать и другие ограничения, например требование к пиковой мощности вместо энергии светового импульса короткой длительности. Любая фоточувствительная среда характеризуется определенным уровнем экспозиции (энергией на единицу площади), выше которого она обеспечивает хорошее качество голограмм. Так как при освещении коротким импульсом время экспонирования короче, то для достижения той же самой экспозиции мощность импульса должна быть больше (см. гл. 8, т. 1 настоящей книги). Это может потребовать такой большой пиковой мощности излучения, которое, будучи направлено нн объект и оптические приборы, приведет к их разрушению, особенно в тех случаях, когда значитель- [c.628]

Сейчас государственные эталоны имеются во всех важнейших областях измерений, наиболее широко применяемых в народном хозяйстве страны. Это государственные эталоны единиц длины, массы, температуры, времени, силы света и электрического тока, т. е. единиц основных физических величин. Государственные эталоны созданы и для таких областей измерений, как измерения силы, давления, ряда электрических и магнитных величин, параметров оптических, ионизирующих излучений и др. [c.152]

В большинстве случаев величина этого поправочного коэффициента стремится к единице, если исследуемая среда является оптически тонкой, длительность лазерного импульса больше или равна времени жизни возбужденных лазером молекул и излучение проникает в исследуемую среду на глубину, большую, чем несколько длин лазерного импульса. При атмосферных исследованиях эти условия часто выполняются, даже если требуется хорошее пространственное разрешение. [c.290]

Радиационный пирометр. Пирометр, определяющий радиационную температуру, называется радиационным пирометром. Схема радиационного пирометра показана на рис. 14.5. Оптическая система пирометра позволяет сфокусировать резкое изображение удаленного источника И на приемнике П так, чтобы изображение обязательно перекрыло всю пластинку приемника. При этом условии энергия излучения источника, падающая в единицу времени на приемник, не будет зависеть от расстояния между истоничком и приемником. Тогда температура нагрева пластинки приемника и термоэлектро-движущая сила в цепи батареи термопар, горячие спаи которых заложены в пластинке приемника, зависят только от интегральной излучательной способности Е Т) тела, температуру которого определяем. Шкала милливольтметра, включенного в цепь термопар, градуируется по излучению абсолютно черного тела в градусах. Следовательно, вышеописанный пирометр позволит определить радиационную температуру произвольного нечерного тела. [c.334]

Излучательная способность и объёмные РП плазмы. Осп. характеристикой И, п. является излучат, способность т (сй)< — энергия, излучаемая единицей объёма оптически тонкой (прозрачной) плазмы за единицу времени в единицу телесного угла в интервале частот от <й до (o-j-d . Зависимость т] от и темп-ры специфична для каждого механизма И. п., завпсимость же от концентраций N соответствующих частиц в ряде случаев проста и универсальна. Так, для ЦИ г)ц((й)со oiVp (излучение как бы беспрерывно струится от каждого электрона), для ТИ и ФИ т]х,ф ш)сси . , (излучение возникает в результате парпых столкиовенпй электронов с ионами). Для ЛИ зависимость T от JV сложнее, т. к. вследствие щтарковского уширения и JVf входят в качестве параметров в выражение для профиля линии. Однако для интегральной величины 00 [c.108]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

Производительность мартеновской печи (основной показатель любого металлургического агрегата) в значительной мере определяется тепловым режимом плавки или изменением тепловой нагрузки по периодам плавки. Тепловая нагрузка печи представляет собой количество тепла, подводимого в единицу времени к газовому клапану или форсунке (горелке) печи. При правильной организации теплового режима должен быть обеспечен подвод к металлу максимального количества тепла на протяжении всех периодов плавки. В мартеновской печи - 90% тепла факела передается к ванне излучением и лишь остальная часть приходится на конвективную теплопередачу. Теплообмен излучением описывается известным уравнением Стефана — Больцмана, которое имеет вид <Э = беп[(7 ф/100) —(Гх/ЮО) ], гдеб — коэффициент, учитывающий оптические свойства кладки и форму рабочего пространства еп — степень черноты пламени 7ф—температура факела —температура воспринимающей тепло поверхности (холодных материалов). Из уравнения следует, что на теплопередачу влияют температура факела и шихты, степень черноты пламени и оптические свойства кладки. Интенсивность нагрева шихты тем выше, чем выше температура факела и степень черноты пламени и ниже температура холодной твердой шихты. Температура факела определяется температурой сгорания топлива степень черноты факела —карбюризацией пламени. Теоретическую температуру сгорания топлива можно определить по формуле т= (Qx Qф.т-ЬQф.в <7дис)/1 Ср, где Qx — химическое тепло топлива (теплота сгорания) ( ф.т—физическое тепло нагретого в регенераторах топлива <Эф.в — физическое тепло нагретого в регенераторах воздуха (7дис — тепло, потерянное при диссоциации трехатомных (СО2, Н2О) газов V—удельный объем продуктов сгорания при сжигании данного топлива Ср—удельная теплоемкость получившихся продуктов сгорания. [c.153]

Выбор метода обработки, вообще говоря, зависит от толщины материала и от требуемого коэффициента формы. Высокий коэффициент формы может быть получен при прямом сверлении. В металлах толщиной до 1 мм данным методом получаются отверстия диаметром 20-25 мкм. При плотности мощности излучения 10 -10 Вт/см можно делать и меньшие отверстия, но эти отверстия на выходе сходятся на конус [248]. При прямом сверлении разброс по размеру отверстия составляет обычно 10% его диаметра. Сверление отверстий диаметром выше 50-100 мкм производится чаще всего методом контурной резки. Этот метод позволяет получать глубокие отверстия, но, естественно, с малым коэффициентом формы. Шероховатость кромки обработки определяется распределением интенсивности в пятне фокусировки, степенью стабильности оси диаграммы направленности и точностью перемещения луча сканирующим устройством. При многопроходном сканировании поверхность реза выравнивается и полируется. Разумеется, если необходимо сделать большое количество микроотверстий за единицу времени, первый метод удобнее, но он требует более высоких мощностей. Если высокая точность необязательна, то для подачи излучения ЛПМ на заготовку можно использовать оптические световоды [237]. Качество отверстия при волоконном сверлении близко к качеству обычных механических методов обработки. [c.239]

Согласно обычной интерпретации функция источников — это полная энергия, излучаемая на глубине г в направлении л- в частоте X (в г, д, х). Конечно, подразумевается, что на самом деле эта энергия рассчитана на единичную площадь границы слоя, на единичную оптическую глубину и на единицу времени, а также проинтегрирована по азимуту. Действительно, коэффициент излучения общем случае — это энергия, которую излучает единица объема за единицу времени в единичном интервале частот и едивичном телег-ном угле. Энергия, равная частному от деления этой величины ка коэффициент поглощения, называемая функцией источников, следовательно, рассчитывается на единицу площади поверхности границы плоской среды и на единичный интервал оптических глубич а также на единицу времени, единицу частоты и единицу телесного угла. Будем говорить для краткости об излучении в единичных интервалах переменных. Поскольку мы рассматриваем рассеяние в линии, энергия фотонов равна их числу, умноженному на так что с точностью до этого множителя все равно, о чем говорить о числе фотонов или об энергии. [c.235]

Полученное значение мощности на единицу площади в условиях отсутствия долговременной памяти жидкокрнсталлнческои ячейки определяет уровень постоянной интенсивности во буждающего излучения, необходимый для поддержания включенного состояния оптического отклика, т. е моншостную характеристику фоточувствительности структуры Энергетическая чувствительность с учетом времени релаксации фототока в данной структуре (около 2 с) имеет значение порядка 1,35-iO Дж- см . Такие весьма высокие значения чувствительности, полученные в эксперименте, приближаются к предельно достижимым при данных параметрах слоев фП и ЖК [c.151]

Остановимся на кратком анализе характеристик принимаемого сигнала в случае импульсного подсвета цели. Имеется в виду случай, когда в силу немонохроматичности излучения лазера излучаемый сигнал во времени и в пространстве представляет собой после довательность отдельных рассредоточенных импульсов, и можно говорить об изучении и приеме каждого импульса в отдельности. Наибольший интерес представляет рассмотрение импульсов излучения с пространственной протяженностью, меньшей или равной протяженности лоцируемых объектов, что соответствует длительности импульсов от единиц до сотен не. Импульсы такой длительности могут генерироваться существуюш,ими типами лазеров. При указанных длительностях зондируюш,его сигнала и частотах колебаний оптического диапазона ( 10 Гц) он является относительно узкополосным и поэтому, как и ранее, (1.1.30) может быть записан в виде произведения медленно , меняющегося амплитудного множителя на высокочастотное колебание. Такую же форму записи можно применить и для пространственного описания зондирующего сигнала в направлении цели. [c.36]

Ширина спектральной полосы — одна из наиболее тонких характеристик лазера. Измерение спектральной характеристики лазера затрудняется тем, что лазерное излучение, если не принимать особых мер, состоит из ряда дискретных спектральных компонент, испускаемых одновременно. В идеальном случае эти отдельные компоненты соответствуют собственным типам колебаний (модам) совокупности резонатора и усиливающей среды, составляюидих лазер. В газовом лазере эти спектральные компоненты сильно зависят от собственных мод резонатора и довольно медленно изменяются со временем (что обусловлено механической нестабильностью резонатора). В твердотельном лазере, где усиление на единицу длины и число Френеля очень велики и где, кроме того, оптические свойства среды за время выходного импульса меняются почти неконтролируемым образом, для того, чтобы обеспечить спектральное разрешение при регистрации полного развития сложного спектра выходного импульса, необходимы как временное разрешение, так и значительный спектральный интервал. В твердотельных лазерах расстояния между осевыми и угловыми модами могут быть настолько малы, что дискретные спектральные компоненты могут отличаться лишь на 100 Мгц. [c.361]

И радиоантеиным сканирующим системам. Позже с соответствующими оговорками мы проанализируем свойства оптических систем, линейных относительно комплексной амплитуды, т. е. систем, которые работают с когерентным излучением. Но пока что ограничимся рассмотрением некоторых идеальных оптических систем, для которых освещенность некогерентна, увеличение равно единице и распределение освещенности на изображении точечного источника не изменяется в пределах рабочего поля прибора. Степень практической применимости результатов, полученных при таких ограничениях, будет исследована позже. Перейдем теперь к сравнению характеристик временных и пространственных фильтров. [c.31]

Для получения этого результата было использовано уравнение (7.53), которое представляет собой лидарное уравнение для случая флюоресценции, допускающее, что поправочный коэффициент, учитывающий время релаксации, близок к единице. Были сделаны следующие предположения отсутствует какая-либо дополнительная флюоресценция, спектральное разрещение приемной оптической системы достаточно, чтобы пренебречь рассеянным в обратном направлении лазерным излучением, и количество электронов темнового тока, образующихся за интересующие нас периоды времени и т , незначительно. [c.342]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...