Единицы излучения

Приняв за единицу излученную звуковую энергию, получим 1—а = Р, где Р = /отр//пад — коэффициент отражения /отр — отраженная звуковая энергия. [c.238]

В начале 30-х годов атомная физика оперировала четырьмя элементарными частицами электрон, протон, нейтрон и фотон, с помощью которых качественно и количественно описывались основные свойства атома. Первые три частицы являются частицами вещества атома, фотон — единица излучения, т. е. квант электромагнитного поля. [c.444]

Требуется определить характеристику потока кривая распределения энергии по спектру потока известна 1102]. Длина волны Я соответствует ординате этой кривой y = f (Я) см. рис. 21. Значения у могут быть выражены в произвольных единицах. Излучения, длины волн которых заключены между А, и Я, -4 Л, переносят лучистый поток, пропорциональный ydX. [c.51]

Представление об единицах излучения дает табл. 25. [c.129]

Большинство твердых тел, используемых в технике, может быть отнесено к так называемым серым телам, коэффициент поглощения которых одинаков для лучей всех длин волн й по своей величине меньше единицы. Излучение таких тел содержит лучи всех длин волн, но интенсивность их излучения при любой длине волны равна лишь некоторой постоянной для данного тела доЛе Соответствующей интенсивности черного излучения. [c.287]

М = больших единицы, излучение звука податливой твердой стенкой, находящейся в турбулентном потоке, заглушение всех этих шумов, порождение звука (шума) турбулентностью с учетом тепловых явлений (в особенности это касается струй), автоколебания в камерах сгорания реактивных двигателей, приводящие к неустойчивости работы таких двигателей, распространение звука в турбулентном потоке, о чем у нас уже шла речь выше, и т. д. — вот далеко не полный перечень вопросов, охватываемых аэротермоакустикой. [c.254]

В духе сказанного выше мы можем теперь предположить, что оптическое изображение может быть представлено как суперпозиция импульсных реакций на функции независимых точечных источников, распределенных по всей плоскости объектов ). На фиг. 1.6 изображена упрош,енная схема работы оптической системы, относительно которой принято, что увеличение ее равно единице, излучение некогерентно, так что интенсивности складываются линейно, распределение света в точке (ж, у ), обусловленное точечным источником с координатами (ж, у), определяется выражением g (ж — ж, у — у), и это распределение не изменяется по полю зрения системы. Тогда, если о (ж, у) описывает яркость объекта, а I (ж, у ) — яркость изображения, мы получим + 00 [c.27]

Частицы света называются фотонами. Фотоны представляют собой квант, или пакет излучения. Квант является элементарной единицей излучения — нельзя наблюдать половину или 5.33 кванта. Количество энергии, переносимое фотоном, зависит от его частоты. Количество энергии увеличивается с ростом частоты большие частоты соответствуют большему количеству энергии. Длинам волн фиолетового диапазона соответствует большее количество энергии, чем красному свету, так как фиолетовому диапазону соответствуют большие частоты. Энергия Е (в ваттах), запасенная в одном фотоне, равна [c.39]

Тепловой поток, излучаемый на всех длинах волн с единицы поверхности тела по всем направлениям, называется поверхностной плотностью потока интегрального излучения , Вт/м . Она определяется природой данного тела и его температурой. Это собственное излучение тела. [c.90]

Говоря о действии луча на вещество, мы имели в виду концентрацию световой мощности лишь в пространстве (ведь интенсивность луча есть мощность, отнесенная к единице площади его сечения). Надо, однако, учитывать и концентрацию мощности во времени. Ее можно регулировать, изменяя длительность одиночных лазерных импульсов или частоту следования импульсов (если генерируется последовательность импульсов). Предположим, что интенсивность достаточна для того, чтобы металл не только плавился, но и кипел при этом излучение лазера представляет собой одиночные импульсы. В данном случае в материале поглощается значительная световая энергия за очень короткое время. За такое время поверхность расплава не успевает переместиться в глубь материала в результате еще до того, как расплавится сколько-нибудь заметная масса вещества, начнется его интенсивное испарение. Иными словами, основная часть поглощаемая веществом световой энергии лазерного импульса расходуется в подобных условиях не на плавление, а на испарение. [c.296]

Анализ условия, что стенки полости должны быть полностью отражающими, является значительно более трудным, чем рассмотрение чисто геометрических ограничений. Если коэффициент отражения стенок меньше единицы, то должны, по-видимому, присутствовать еще дополнительные поправочные члены. Однако сами эти члены должны стремиться к нулю, если стремится к нулю коэффициент отражения стенок, так как в соответствии с законом Кирхгофа коэффициент излучения при этом стремится к единице, что вновь приводит к идеальным условиям черного тела внутри полости. [c.317]

К равенству единице отношения излучательной способности к поглощательной только в условиях черного тела, т. е. при равенстве излучательно-поглощательных условий. Второе определение утверждает, что полное поглощение — это индуцированное поглощение минус вынужденное излучение, т. е. вынужденное излучение рассматривается как отрицательное поглощение. Полное излучение — это просто спонтанное излучение. Это второе определение, по-видимому, справедливо для любых условий теплового излучения независимо от того, существует или не существует равновесие. Кроме того, второе определение лучше соответствует экспериментальному определению поглощения. Экспериментально нет возможности отделить индуцированное поглощение от вынужденного излучения. [c.326]

Определим объемную спектральную яркость 1 %, Т) как поток излучения, пропущенный через единицу объема стекла при температуре Т в единице телесного угла [c.393]

Закон Стефана — Больцмана. Планк установил, что каждой длине волны соответствует определенная интенсивность излучения, которая увеличивается с возрастанием температуры. Тепловой поток, излучаемый единицей поверхности черного тела в интервале длин волн от X до А, + dl, может быть определен из уравнения [c.462]

Поток излучения или плотность потока излучения, измеренные не числом частиц, а переносимой энергией (ватты и эрги в секунду или соответственно ватты на квадратный метр и эрги в секунду на квадратный сан тиметр), измеряют поток энергии излучения и плотность потока энергии излучения, или его интенсивность. Обе эти величины и их единицы полностью совпадают с общими энергетическими единицами излучения. [c.264]

Требуется определить характеристику потока, если кривая распределения энергии по спектру потока известна и04]. Длина волны к соответствует ординате этой кривой р = (к) (см. рис. 1.15). Значения р могут быть выражены в произвольных единицах. Излучения, длины волн которых зак.1иочеаы меисду к и к + йк, переносят лучистый [c.33]

Реально величина Ш и потери в резонаторах газовых лазеров скомпенсированы и (/ Оафф Ь поэтому бф 0. Угловая ширина пучка определяется лишь дифракцией на выходном окне резонатора. Величина бЯ из (17.12) также очень мала, так как Ш велико и близко к единице, — излучение будет весьма монохроматичным. [c.130]

В процессе сгорания топлива в топочной камере теплота может передаваться конвекцией и излучением нагреваемому материалу в печах или охлаждающим поверхностям в котлах. В результате газы охлаждаются, их энтальпия снижается. Этот процесс на рис. 16.1 изображается линией ав = = onst. Например, при охлаждении в топке продуктов сгорания до 1100 С и неизменном коэффициенте избытка воздуха ав=1,25 (линия АВ) их энтальпия снижается до 22,5МДж/м. В соответствии с уравнением (5.5) теплота, отдаваемая продуктами сгорания в процессе их охлаждения (в расчете на единицу количества сгоревшего топлива), равна уменьшению их энтальпии, т. е. [c.129]

Метр — единица длины, равная 1650763,73 длин волн в вакууме излучения, соответствующего переходу между уровнями 2pjo и 5d атома криптона 86. [c.9]

Замечания о методике обобщения данных [Л. 207] приведены в гл. 4. Здесь отметим, что расчет прямых данных [Л. 207] для концевых участков канала при v = = 15н-20 м/сек, как правило, дает вопреки (3-15 ) при учете всех поправок Иот<Ув, что не может быть физически оправдано. Это положение будет усугубляться сопоставлением не с Св, а с Vo.ap, которая больше Ув-Д. М. Галерштейн Л. 57] изучал распределение концентрации по поглощению потоком восходящей газо-взвеси р-излучения (источник — изотоп Те активно стью 1 мкюри). Замеры проводились в десяти точках по высоте канала постоянного диаметра 22 мм луч диаметром 7 мм проходил по диаметру канала. Сравнение средних значений объемных концентраций, полученных указанным методом и отсечкой, показало, что их отношение при о/Ув= 1,4- 1,8 и Рр = 2-10 4 м м близко к единице, а при увеличении v заметно превышает единицу. На этой основе делается вывод об увеличении концентрации на оси потока при повышении скорости воздуха. Для D/dT = 17,5- 79, Fr= (1,3-ь23) 10 , Яб т/с2=7-10-5-3-10-4, рт/р = 1 680- 2 280, рр = 0,5Х X 10-4 4-6,2 10-4 (ji = 0,084- -1,4 кг1кг), используя ЭВЦМ в Л. 57] получены зависимости [c.86]

По определению проекта ГОСТа Единицы физических величин ...метр—длина, равна 1 550 763,73 длин волн в вакууме излучения, до огветствующего переходу между уровнями и 5и атома криптона-86 . [c.109]

Определить излучател11ную способность поверхности Солнца, если известно, что ее температура равна 5700° С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Вычислить также длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной интенсивности излучения и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца можно принять равным 1,391 Ю м. [c.185]

На рис. 7.7 и 7.8 приведены результаты решения уравнений (7.42) — (7.44) для различных значений R1IR2, RID и Разрыв значений эффективных коэффициентов излучения на стыках цилиндрической стенки с основанием возникает из-за различия углов, под которыми стенка и основание видны из апертуры. Это становится совершенно ясным, если обратиться к вычислению Еа(х) и Еа(г) методом отражений. Величина разрыва уменьшается по мере того, как эффективные коэффициенты излучения цилиндрической и плоской стенок приближаются к единице, так что в пределе бесконечно малой апертуры разрыв, как и следовало ожидать, стремится к нулю. [c.333]

Факт существования радиационной теплопроводности [8511 свидете.чьствует, что влияние размера частиц действительно служит мерой прозрачности. Как известно, при излучении абсолютно черного тела максимальная энергия на единицу длины волны соответствует А Т л 3-10 мк-град. При Т =- 3000" К да да 1 мк. Частицы размером менее 1 мк, например 0,1 -чк, становятся почти прозрачными для излучения. В этом с.чучае доля полного излучения абсолютно черного тела, переданная частице радиусом а, составляет величину порядка [c.252]

Тепловая мощность дуги. Основной характеристикой хварочной дуги как источника энергии для сварки является эффективная тепловая мощность Эффективная тепловая мощность источника сварочного нагрева — это количество теплоты, введенное в металл за единицу времени и затраченное на его нагрев. Эффективная тепловая мощность является частью общей тепловой мощности дуги д, так как некоторое количество тепла дуги непроизводительно расходуется на теплоотвод в металле, излучение, нагрев капель при разбрызгивании. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...