Оболочечная

Распределение остаточных напряжений в элементах оболочечных конструкций после многослойной сварки и гидравлических испытаний/ [c.374]

Во-вторых, даже если принять какой-то приближенный и упрощенный закон ядерного взаимодействия, то и в этом случае квантовомеханическая задача о ядре весьма громоздка, число ее независимых переменных равно числу степеней свободы (ЗЛ, не учитывая спиновой переменной). Здесь возникают значительно большие трудности по сравнению с теми, с которыми мы встречаемся при решении задачи об атоме. В атоме имеется динамический центр — ядро, взаимодействие электронов с которым играет основную определяющую роль. Взаимодействие электронов друг с другом может быть сведено к эффекту экранирования действия заряда ядра. Электроны атома движутся в сферически симметричном поле ядра, которое удается представить некоторым скалярным потенциалом V (г), являющимся функцией только расстояния г от ядра. Сферическая симметрия поля ядра и сравнительно простой вид потенциала V (г) существенно облегчает решение квантовомеханической задачи (например, решение уравнения Шредингера) об атоме, основанное на оболочечной модели атома. В атомном же ядре, учитывая совокупность известных фактов, нет выделенного центрального тела, так как все нуклоны, входящие в ядро, равноправны. [c.170]

Газовая модель ядра при низких энергиях приводит к объяснению ядерного насыщения и ядерного потенциала. Выводы газовой модели первоначально имели ограниченное и чисто качественное использование в теории ядерных реакций. Однако целый ряд своеобразных свойств ядер (оболочечные эффекты и др.) совершенно не могут быть рассмотрены в рамках модели ферми-газа. [c.181]

Отдельные догадки о существовании в ядрах оболочек протонов и электронов высказывались еще в 1924—1928 гг. до от1<рытия нейтрона. Однако доказательства в пользу модели ядерных оболочек часто сменялись сильными аргументами против нее, и наоборот. И вот в период 1935—1945 гг. было установлено, что модель ядерных оболочек не в состоянии объяснить энергии связи ядер и особенно легких ядер. Против модели оболочек выдвигаются серьезные возражения, что ядро в отличие от электронной оболочки атома не имеет преобладающего центрального потенциала и не может рассматриваться по аналогии с атомной (электронной) оболочкой. Успех капельной модели в объяснении деления ядер и правдоподобность идей составного ядра в истолковании ядерных реакций значительно задержали изучение оболочечной структуры атомных ядер. [c.183]

Основные положения обобщенной модели ядра сводятся к следующему. Как и в случае модели оболочек, здесь также принимается, что нуклоны в ядре движутся в некотором среднем самосогласованном поле, почти не зависящем от положения каждого нуклона, и образуют замкнутые нейтронные и протонные оболочки. Это самосогласованное поле резко меняется у поверхности. Можно сказать, что ядро состоит из внутренней более устойчивой области— ядерного остова , образованного нуклонами, входящими в состав замкнутых оболочек, и внешних нуклонов, которые движутся в поле этого остова. Остов ядра , образованный заполненными оболочками, имеет сферическую форму. Внешние нуклоны, не входящие в состав замкнутых оболочек, могут создавать у поверхности ядра неоднородности (флуктуации) потенциала самосогласованного поля, что приводит к несферическому характеру поля. Движение этих внешних нуклонов вызывает деформацию остова ядра , т. е. оболочечной структуры, и сферически симметричная поверхность ядра превращается в эллипсоидальную. В свою очередь деформированный остов ядра еще более усиливает отклонение поля от сферической структуры. Величина деформации поверхности зависит от числа внешних деформирующих нуклонов и от их квантовых состояний. Деформация ядерной поверхности является коллективной формой движения нуклонов, и она может приводить к колебаниям вытянутости по поверхности ядра или к появлению различных вращений. [c.194]

Влияние оболочечной структуры ядра, связанное с заполнением предыдущей оболочки при N = 82, на возникновение -радиоактивности проявляется и в области редкоземельных элементов. [c.227]

В первой части рассматриваются свойства стабильных ядер, капельная и оболочечная модели ядра, а-распад, р-распад и у-излучение ядер, прохождение излучения через вещество. [c.12]

Другая экспериментальная закономерность — уменьшение энергии а-частиц различных изотопов одного и того же элемента с ростом массового числа —также объясняется при помощи капельной и оболочечной моделей ядра. Оказывается, что если с помощью формул (9.6), (9.10) и (9.11) построить производную -, то для Л и Z, соответствующих а-радиоактивным ЗА ]z [c.124]

Отмеченная своеобразная периодичность в изменении свойств атомных ядер, напоминающая периодическое изменение свойств атомов, позволяет предположить, -что, подобно атому, атомные ядра имеют оболочечную структуру. Соответствующая модель атомного ядра называется оболочечной моделью или моделью ядерных оболочек. [c.184]

Принципы построения оболочечной модели ядра [c.190]

На первый взгляд кажется, что оболочечную модель ядра построить нельзя. В самом деле, два из трех условий, необходимых для построения оболочечной модели ( наличие силового центра, слабое взаимодействие частиц между собой и справедливость принципа Паули) для нуклонов атомного ядра, не выполняются. Атомное ядро, в отличие от атома, не имеет выделенного силового центра, и нуклоны ядра, в отличие от электронов атома, сильно взаимодействуют между собой. [c.190]

Таким образом, имеются все необходимые предпосылки для построения оболочечной модели ядра в поле сферического потенциала движутся не взаимодействующие между собой частицы — нейтроны и протоны, которые имеют полуцелый спин и подчиняются принципу Паули. Потенциал в первом приближении одинаков для нейтронов и протонов, так как кулоновское отталкивание для протонов становится заметным только у тяжелых ядер. Это заключение подтверждается совпадением магических чисел для протонов и нейтронов. Благодаря сферической симметрии потенциала орбитальный момент количества движения / является интегралом движения, причем всем 21 -f 1 ориентациям [c.191]

Правильность предположения о существовании сильного спин-орбитального взаимодействия подтверждается (кроме успеха оболочечной модели) существованием поляризации протонов высокой энергии при рассеянии. [c.194]

ОБОЛОЧЕЧНОЙ МОДЕЛИ ЯДРА И ОБЛАСТЬ ЕЕ ПРИМЕНЕНИЯ. [c.197]

Одночастичный вариант оболочечной модели правильно предсказывает переход квадрупольного электрического момента через нуль (с изменением знака) при магическом числе нуклонов (однако не позволяет вычислять его величину). [c.198]

Оболочечная модель позволяет также понять, почему запрещенные а-переходы встречаются чаще всего среди ядер с нечетным массовым числом. [c.198]

Таким образом, оболочечная модель позволяет лучше понять также и продесс а-распада. В дальнейшем будут отмечены и другие явления, которые находят свое объяснение в модели ядерных оболочек. [c.199]

Дальнейшим развитием оболочечной модели является обобщенная модель ядра, учитывающая влияние коллективного движения нуклонов на параметры одночастичного потенциала. Обобщенная модель дает правильное описание некоторых свойств несферических ядер. [c.200]

Вопрос об асимметрии деления является одним из самых трудных вопросов физики деления. В настоящее время асимметрию делению связывают с проявлением оболочечных эффектов при формировании осколков, образующихся в процессе деления. [c.400]

Оболочечными эффектами объясняется тонкая структура массовой кривой, т. е. повышенный выход тяжелых осколков в области массовых чисел А = 133 -4-135 (Л/= 82) и дополнительных к ним легких осколков. На рис. 172 изображена тонкая структура массовой кривой для осколков, образующихся при делении тепловыми нейтронами. На рисунке отчетливо видны небольшой пик в величине выхода осколков У при Л = 134 [c.401]

Наличие спин-орбитального взаимодействия (установленного при рассмотрении оболочечной модели ядра) свидетельствует о том, что на нуклон, движущийся внутри ядра, действуют силы, зависящие от скорости нуклона (точнее, от его импульса). Возможно, что такие спин-орбитальные силы надо учитывать и при рассмотрении взаимодействия между двумя нуклонами. [c.486]

Он показал, что если взаимодействие достаточно велико и если энергия взаимодействия вычисляется с помощью теории возмущений второго по- сильно преувеличена, рядка, то оболочечное распределение, изображенное на фиг. 20, будет иметь более низкую энергию, чем нормальное распределение Ферми. [c.769]

Разность энергий между нормальным и оболочечным распределением, отнесенная к единице объема, имеет порядок [c.770]

В связи с изложенным для большинства практически важных случаев реактивные напряжения могут быть схематизированы как напряжения, равномерно распределенные по толщине несущего элемента. Таким образом, при расчете ОСИ в каком-либо узле конструкции в первую очередь необходимо учитывать реактивные напряжения только от сос-едних узлов, швы которых перерезают несущий элемент и образуют замкнутый контур в плоскости свариваемого листа. Реактивные напряжения от всех перечисленных узлов при анализе неплоскостных конструкций (например, оболочечных) можно определить при решении трехмерных пространственных термодеформационных задач, что в настоящее время практически неосуществимо. При небольшой кривизне корпуса, а также если несущий элемент — плоскость (например, фрагмент оболочки судна), задачу можно схематизировать как плоскую (заделки) или осесимметричную (узлы подкрепления отверстия) и ее решение оказывается возможным на современных ЭВМ. [c.298]

О. Бором совместно с Б. Моттельсоном (1952—1953), соединяет в себе достоинства оболочечной модели и модели жидкой капли. Она основана на учете взаимодействия между одночастичными и коллективными степенями свободы (вращательные и колебательные степени свободы ядра как целого), поэтому Д. Хилл и Дж. Уиллер в одной из работ ее называют коллективной моделью ядра. В настоящее время в советской и иностранной физической литературе для этой модели принято название обобщенная модель ядра. [c.194]

Заполнение II оболочки должно начинаться с присоединения пятого нуклона, однако, как отмечалось в 13, ядра гНе и sLi неустойчивы. Ядро sLi встречается в природе, но его положение в оболочечной систематике определяется нерегулярностью заполнения оболочек (аналогичной встречающейся при заполнении электронных оболочек) и поэтому рассматриваться не будет. Остальные ядра II оболочки (кроме 5В , для которого вычисление (1теор не дает однозначного результата) приведены в табл. 18, [c.196]

Аналогичным образом удается разместить около десятка ядер в III оболочке, однако, чем сложнее ядро, тем труднее становится подсчет Цтеор- Тем не менее можно утверждать, что оболочечная модель не противоречит эксперименту и при более высоких числах заполнения. Так, например, известно, что среди ядер, содержащих 28 < Л/ < 50 нуклонов одного типа, нет ни одного со спином / = /2 среди ядер V оболочки нет ни одного со спином / = /г и т. д. Наоборот, имеющий один протон сверх зам- [c.197]

Исследование различных свойств атомиых ядер (энергия связи, распространенность в природе, особенности а- и р-распада и др.) локазывает особую устойчивость ядер, содержащих 2, 8, 20, 50, 82 или 126 (магические числа) протонов или нейтронов. Подобное поведение атомных ядер объясняется в оболочечной модели ядра, построенной по аналогии с моделью электронных оболочек в атоме. [c.200]

В простейшем одночастичном варианте оболочечной модели ядра рассматривается движение непарного нуклона в сферически симметричном однородном потенциале, образованном взаимодействием остальных нуклонов. Решение уравнения Шредингера для этого потенциала с учетом сильного спин-орбитального взаимодействия позволяет получить определенную последовательность энергетических уровней, группирующихся около нескольких значений энергии. Уровень характеризуется величиной энергии, полным моментом г и орбитальным числом /. В соответствии с принципом Паули на каждом уровне размещается 2i + 1 нуклонов. Полное заполнение группы соответствует построению оболочки, которая содержит магическое число нуклонов. Размещение ядер по оболочкам производится путем содоставления массового числа, спина и других характеристик ядра с параметрами уровней. [c.200]

Наконец, отмеченная симметризация деления с ростом энергии возбуждения делящегося ядра также говорит в пользу обо-лочечного механизма возникновения асимметрии, так как известно, что оболочечные эффекты проявляются только при малых энергиях возбуждения. Высота пиков тонкой структуры также уменьшается с ростом энергии возбуждения. [c.402]

ГИЮ, не сущестьовало. Фрслих вычислил энергию взаимодействия с помощью теории возмущений второго порядка. Он показал, что если взаимодействие достаточно велико, то, когда тонкий слой электронов, близких к поверхности Ферми нормального металла, смещается вверх на небольшое расстояние в к-пространстве, энергия при абсолютном нуле уменьшается. Он предположил, что такое оболочечное распределение представляет сверхпроводящее состояние. Детали теории вызывают серьезные сомнения, ибо из критерия сверхпроводимости, а именно из условия, что оболочечное распределение имеет меньшую энергию, чем нормальное, вытекает, что взаимодействие должно быть велико и, следовательно, теория возмущений становится неприменимой. По-видимому, основы теории правильны, однако, чтобы дать надежную картину природы сверхпроводящего состояния, требуются более совершенные математические методы ). Более подробно теория Фре-лиха рассмотрена в п. 42. [c.755]

Ф и г. 20. Оболочечное распределение в к-иростран-стве, согласно Фрелиху. [c.769]

Как мы уже отмечали раньше, теория Фрелиха вызывает сомпение, ибо критерий сверхпроводимости, по сугцестну, совпадает с условием неприменимости теории возмущений. Разность энергий между оболочечным и нормальным распределениями вызвана главным образом взаимодействием между оболочкой и щелью (обл(асти 2 и <3 на фиг. 20), т. е. мен ду состояниями, для которых [c.770]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...