Асимметрия деления

Вместе с тем теория имеет существенные недостатки. Так, например, она не в состоянии объяснить одну из главных особенностей деления — резкую асимметрию осколков по массам. Более того, согласно изложенной теории, деление на две равные части должно происходить с большей вероятностью, чем на неравные (подробнее об асимметрии деления см. 44, п. 6). 152 [c.373]

Деление быстрыми частицами и его особенности. Асимметрия деления [c.398]

Вопрос об асимметрии деления является одним из самых трудных вопросов физики деления. В настоящее время асимметрию делению связывают с проявлением оболочечных эффектов при формировании осколков, образующихся в процессе деления. [c.400]

Асимметрия деления 373, 398 Атом 15 [c.714]

Рин. 6. Асимметрия деления протонами различных [c.569]

Асимметрия продуктов деления наблюдается независимо Ml [c.306]

Ядро чаще всего делится на два осколка. Отношение масс осколков может быть различным. Интересно, что при делении тепловыми нейтронами осколки равных или близких друг к другу масс почти не наблюдаются (менее 1%). Наиболее вероятно деление на осколки, один из которых примерно в полтора раза тяжелее другого (рис. 10.6). Считается, что эта асимметрия осколков деления объясняется влиянием ядерных нейтронных оболочек (гл. III, 4), т. е. что ядру энергетически выгоднее делиться так, чтобы число нейтронов в осколке было близко к одному из магических чисел 50 и 82. [c.542]

АСИММЕТРИЯ ПРОЦЕССОВ ДЕЛЕНИЯ [c.73]

Личные погрешности, обусловленные индивидуальными особенностями наблюдателя. Такого рода погрешности вызываются, например, запаздыванием илн опережением при регистрации сигнала, неправильным отсчетом десятых долей деления шкалы, асимметрией, возникающей при установке штриха посередине между двумя рисками. [c.131]

Явление вращения плоскости поляризации наблюдается, как указывалось, и в растворах. Теория молекулярного вращения плоскости поляризации в растворе объясняет это явление асимметричным строением молекул. Асимметрия молекул, из которых состоит активное вещество, заключается в асимметричном пространственном расположении атомов в молекуле. Возможны так же, как и в кристалле разновидности структуры кристаллов, представляющие зеркальные изображения друг друга, что определит правое или левое вращение. Естественно, что чем больше молекул, т. е. чем выше концентрация, тем более должно быть заметно явление вращения плоскости поляризации. Отметим, что явление вращения плоскости поляризации широко используется для определения концентрации растворов сахара, никотина, камфоры, кокаина и др., которые обладают большим удельным вращением. Удельное вращение растворов соответствует слою толщиной 10 см, деленному на концентрацию. Например, для тростникового сахара 6,67°, а для скипидара — Ра = = 29,6°. Приборы, предназначенные для измерения концентрации растворов по повороту плоскости поляризации, имеют название сахариметров или поляриметров. [c.232]

Деление разности координат в формуле (10.2) на половину поля допуска позволяет получить относительную асимметрию в долях от половины поля допуска. [c.193]

Косинусный фильтр. Кроме упрощения конструкции, этот фильтр позволяет устранить асимметрию формы выходного сигнала, возникающую из-за нестабильности параметров линии задержки. Схема косинусного фильтра (рис. 5.7) состоит из линии задержки на время г амплитудного делителя с коэффициентом деления К и дифференциального усилителя. Вход линии задержки нагружен на волновое сопротивление (согласован), а выход — не нагружен (не согласован). В результате сигнал отражается от выхода и его амплитуда удваивается. Таким образом, выходной сигнал у t) корректора имеет вид [c.116]

С другой стороны, капельная модель не в состоянии объяснить асимметрию деления ядра — капля должна была бы делиться пополам. Можно предположить, что когда достигнута критическая деформация поверхности ядра, внешние ядерные оболочки начинают разрываться симметрично, тогда как сильно связанная серд- [c.214]

Наконец, отмеченная симметризация деления с ростом энергии возбуждения делящегося ядра также говорит в пользу обо-лочечного механизма возникновения асимметрии, так как известно, что оболочечные эффекты проявляются только при малых энергиях возбуждения. Высота пиков тонкой структуры также уменьшается с ростом энергии возбуждения. [c.402]

Предполагается, что делящееся ядро на вершинах барьеров А и В имеет разные переходные состояния, свойства к-рых обусловлены формой ядра. На барьере А ядро не обладает аксиальной симметрией, т. е. величина К не сохраняется, но зато есть зеркальная симметрия относительно плоскости, перпендикулярной паиб. оси ядра. На барьере В ядро имеет аксиальную симметрию, так что К сохраняется, но наруиюна зеркальная симметрия (грушевидная форма ядра). Здесь уже существует асимметрия ыасс будущих осколков. Поэтому на барьере В состояния ядра с разной чётностью имеют разную энергию. Эти особенности формы ядра иа вершине барьеров Л и В играют важную роль при теоретич. описании угл. распределений осколков деления 6]. Характер зависимости сечения деления от энергпи [c.580]

Распределение осколков деления по массам. Оси. типом деления является деление на 2 осколка. Наиб, характерная его особенность при небольшой энергии возбуждения — асимметрия распределения осколков по массе. Для деления отношение ср. масс тяжёлого и лёгкого осколков 1,5. В этом случае распределение осколков но массам имеет двугорбый вид (рис. 7). С увеличением энергии воз-буждет1Я возрастает ве- [c.580]

К. в. я. играют важную роль в таких коллективных процессах, как деление или слияние ядер, где диссипация энергии осн. движения идёт через возбуждение колебат. мод промежуточной двухцентровой системы. Для деления ядер важно наличие октунольных мод вблизи седловои точки, влияющих на угл. распределение и массовую асимметрию осколков. Тонкие детали процесса деления определяются квазистацио-нарными колебат. уровнями во втором потенц. минимуме, существующем на стадии сильного растяжения ядра. Есть указания на колебат. движение в возбуждённых (нагретых) ядрах и в быстро вращающихся ядрах. [c.409]

Взаимодействие Н. со средними и тяжёлыми ядрами имеет ряд особенностей, приводящих в нек-рых случаях к значит, усилению эффектов несохранения чётности в ядрах. Один из таких эффектов — относит, разность сечения поглощения Н. с поляризацией по направлению распространения и против него, к-рая в случае ядра равна 7% при /ц = 1,33 эВ, соответствующей д-волновому нейтронному резонансу. Причиной усиления является сочетание малой энергетич. ширины состояний компаунд-ядра и большой плотности уровней с противоположной чётностью у этого компауед-ядра, обеспечивающей на 2—3 порядка большее смешивание компонент с разной чётностью, чем у низколежащих состояний ядер. В результате ряд эффектов асимметрия испускания у-квантов относительно спина захватываемого поляризов. Н. в реакции (п, у), асимметрия вылета заряж. частиц при распаде компаунд-состояний в реакции (п, р) или асимметрия вылета лёгкого (или тяжёлого) осколка деления в реакции (п, ). Асимметрии имеют величину 10" —10 при энергии тепловых Н. В р-волновых нейтронных резонансах реализуется дополнит. усиление, связанное с подавленностью вероятности образования сохраняющей чётность компоненты этого комдаунд-состояния (из-за малой нейтронной ширины 2оЭ [c.269]

До сих пор при рассмотрении процессов деления мы имели в виду по существу симметричное деление, т. е. (Z, А)— 2 (Z/2, Л/2). С точки зрения существующей теории этот процесс весьма вероятен. Однако, как уже отмечалось, точно симметричное деление происходит очень редко, либо не происходит совсем, Доказательства существования симметричного деления были получены лишь с помощью химического исследования продуктов (небольшие количества Pdjg в продуктах деления и,г). Резко выраженная асимметрия процессов пока еще непонятна. [c.73]

Имеется несколько важных характеристик распределения выходов по массам (см. фиг. 30). Разделение продуктов деления на легкую и тяжелую группы резко выражено более 95% приходится на область масс 83 — 105 (легкая) и 129—151 (тяжелая), индивидуальный выход для каждой массы больше 0,5 /о- Наиболее вероятные массы — 95 и 139. Вероятность приблизительно симметричного деления ( 117 и 117) составляет только 0,01 %. Удовлетворительного теоретического объяснения асимметрии процесса деления не сухцествует. [c.214]

Комптон-эффект является основной причиной возникновения мош ного электромагнитного импульса (ЭМИ) длительностью менее 1 с непосредственно после атомного взрыва. 0бразуюш иеся после деления урана-235 кванты имеют энергию Нгу 0,8 МэВ. Взаимодействуя с воздухом, они выбивают из атомов электроны, которые приобретают релятивистские энергии. Асимметрия движения электронов в вертикальном направлении анологична импульсу тока в проводнике. В результате генерируется мош ное излучение, образую-ш ее начальный импульс, и происходит разделение электронов и ионов. Затем электроны движутся в обратном направлении, порождая новый импульс. Поражаюш ее действие импульса связано с возбуждением ЭДС индукции в цепях радиоэлектронной и электротехнической аппаратуры. [c.482]

К третьей категории сведений о дуге, несколько расширяющих представления об этой форме разряда, следует отнести установление причинной связи между разнородными явлениями дугового разряда, ускользавшей до настоящего времени от физиков. Найденная в работе. воз1мож1ность установлетия причинной связи между явлениями, по м-неиию автора, является наиболее существенной чертой применениого здесь подхода к проблеме дуги, основывающегося на исследовании устойчивости дугового цикла. На этой стороне вопроса следует остановиться несколько подробнее. Как можно видеть из приведенного отчета, при исследовании выявились две основные линии подобной связи между явлениями. С одной стороны, оказались тесно связанными друг с другом как проявления внутренней неустойчивости дуги ее самопроизвольные погасания, различного рода колебательные процессы и обнаруживаемая катодным пятном тенденция к непрерывному перемещению по металлу. С другой стороны, основываясь на данных о неустойчивости пятна и влиянии на дугу магнитного поля, оказалось возможным установить связь между различными формами движения пятна на однородном жидком катоде в виде его направленного движения в магнитном поле, деления и хаотического перемещения по катоду. Указанные типы движения оказались лишь различными формами одного и того же процесса непрерывной перестройки катодного пятна, связанного с его неустойчивостью и контролируемого распределением суммарной напряженности магнитного поля в районе пятна. Как показало детальное исследование поведения пятна при варьируемых условиях опыта, направление перестройки при произвольных условиях правильно описывается сформулированным в работе принципом максимума поля с учетом собственного магнитного поля дуги. Таким образом, основные формы движения катодного пятна находят простое объяснение при учете роли собственного поля дуги, сводящейся в данном случае к внесению асимметрии или неоднородности в распределение суммарного поля в районе пятна. [c.300]

Асимметрия обмотки якоря относительно рабочей поверхности коллеетора (в коллекторных делениях) не более, мм [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...