Линия Рэлея

Коэффициент деполяризации в крыле линии Рэлея равен /, при возбуждении естественным светом и 1 при возбуждении линейно-поляризованным светом с электрическим вектором, перпендикулярным к плоскости рассеяния. При возбуждении таким линейно-поляризованным светом и при наблюдении спектра рассеянного света с электрическим вектором, лежащим в плоскости рассеяния, [c.597]

Таким образом, в крыле линии Рэлея наблюдается тонкая структура, которая объясняется модуляцией света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии, поперечными волнами. Скорость таких волн в маловязких жидкостях лежит в пределах от 100 до 200 м/с. [c.598]

В ударной волне скорости фаз различаются, Vi Уа, поэтому, в отличие от однородной среды, параметры среды отклоняются от линии Рэлея—Михельсона (ЛРМ), являющейся прямой линией в координатах р, р [c.427]

В гидродинамической области значений а и к центральная линия (линия Рэлея) спектра с максимумом при а = О возникает из-за флуктуаций плотности при постоянном давлении и связана с тепловой диффузионной модой. Центры двух других линий (дублет Бриллюэна или Бриллюэна-Мандельштама) расположены в а = ск, где с — адиабатическая скорость звука эти линии соответствуют флуктуациям плотности при постоянной энтропии и связаны с акустическими модами. [c.246]

Низкочастотная область, соответствующая линии Рэлея, будет рассмотрена в следующем разделе. [c.246]

В уравнениях (9.3.59) и (9.3.60) коэффициенты переноса рассматриваются как постоянные величины, но в окончательном выражении для динамического структурного фактора (9.3.55) их следует взять в точке г. Отметим, что при вычислении структурного фактора в области линии Рэлея поправками к корреляционным функциям флуктуаций, связанными с зависимостью коэффициентов переноса от координат, можно пренебречь при всех разумных значениях градиента температуры, так как, в отличие от звуковых мод, вязкие и тепловые моды имеют очень малую длину пробега . [c.252]

Выпишем явное выражение для низкочастотной части динамического структурного фактора (линии Рэлея в спектре рассеяния света), которое следует из соотношений (9.3.55), (9.3.65) и (9.3.66) [c.254]

В эксперименте трудно определить точную форму линии Рэлея, поэтому обычно измеряется интегральная интенсивность рассеяния света /к(г), которую легко вычислить с помощью (9.3.67) [c.254]

Рассеяние, обусловленное флуктуациями анизотропии, называется рассеянием е крыле линии Рэлея [12, 13]. Флуктуации анизотропии возникают, очевидно, лишь в тех средах, которые состоят из анизотропных молекул. Изменение в спектре рассеянного излучения Происходит нри этом в крыле линии Рэлея. [c.131]

Определим теперь кривую состояний с помощью уравнения количества движения (2.5), уравнения неразрывности (2.2в) и уравнения состояния [(2.53), (2.54)]. Эту кривую можно построить, задавая VI и вычисляя р1 из уравнения (2.2в), — из (2.5) и — из (2.54). Результирующий график показан на диаграмме Ь, — 5 (фиг. 2.4) и представляет собой линию Рэлея. Уравнение (2.37) описывает линию Рэлея через число Маха М1, определяемое уравнением (2.31). Разные точки на этой линии в общем случае соответствуют различным энтальпиям торможения. [c.38]

Вынужденное комбинационное рассеяние не исчерпывает всех видов вынужденного рассеяния света. К ним относятся также вынужденное рассеяние Мандельштама—Бриллюэна, связанное с возбуждением акустических волн, вынужденное рассеяние Рэлея, связанное с возбуждением волн энтропии, и вынужденное рассеяние крыла линии Рэлея, связанное с изменением ориентации молекул в лазерном поле. [c.220]

Очень плодотворным для исследования распространения гиперзвука оказался метод изучения тонкой структуры линии рэлеев-ского рассеяния света на дебаевских упругих волнах в жидкости. Этот метод сыграл большую роль в указанных исследованиях еще до того, как развились прямые акустические методы изучения распространения гиперзвука в жидкостях и твердых телах он продолжает использоваться с применением лазеров и в настоящее время. [c.44]

В 1967 г. И. Л. Фабелинский с сотрудниками ([351, см. также [36]) наблюдали тонкую структуру крыла линии Рэлея в молекулярном рассеянии света в салоле, которая была ими объяснена как результат рассеяния света на сдвиговых тепловых флуктуациях в жидкости в дальнейших исследованиях это объяснение подтвердилось. [c.59]

Сказанное не относится к оптически анизотропным молекулам. В этом случае изменения ориентации молекул всегда будут влиять на интенсивность рассеяния. Рассеяние, связанное с переориентацией молекул (что приводит к флуктуациям диэлектрической постоянной), получило название рассеяния крыла линии Рэлея [16]. Оно имеет спектр, подобный спектру рэлеевского рассеяния, но гораздо более широкий [19]. [c.128]

Аналогичным образом исключение Жг из (311) и (313) дает связь между р2 и V2, которая называется линией Рэлея, например в , -диаграмме и дает искомый результат в общем случае произвольного уравнения состояния. [c.246]

В 6. 7 рассмотрена принципиальная возможность разрешения изображений двух звезд в том случае, когда критерий Рэлея заведомо не соблюдается, но измерение суммарного контура и определение аппаратной функции могут быть проведены с малыми ошибками. Все эти рассуждения полностью применимы и к разрешению спектральным прибором двух близких по длине волны спектральных линий. [c.319]

Разрешающей силой (иногда употребляют термин хроматическая разрешающая сила) называют отношение /./(5л), где дХ — разность длин волн А-2 — между двумя максимумами, для которых выполняется критерий Рэлея, ал — средняя длина волны, соответствующая центру провала в суммарном контуре. Очевидно, что отношение Х/( >Х) характеризует форму возникающих максимумов, т. е. наблюдаемое в данном опыте уширение линии [c.319]

Разработанная теория распределения интенсивности в крыле линии Рэлея (М. А. Леонтович, 1941. г., С. М. Рытов, 1957, 1970 гг.) вместе с результатами измерений позволяет определять времена релаксации анизотропии. [c.598]

Каждый вид теплового или спонтанного рассеяния дает начало вынужденному рассеянию. Кроме ВРМБ были обнаружены вынужденное рассеяние крыла линии Рэлея (Маш, Морозов, Стару-нов, Фабелинский, 1965 г.), вынужденное температурное или энтропийное рассеяние (Зайцев, Кызыласов, Старунов, Фабелинский, 1967 г.). Построека строгая теория этих явлений. [c.600]

Оптические квантовые генераторы оказали и, несомненно, будут оказывать в дальнейшем значительное влияние на развитие оптики. Изучение свойств самих лазеров существенно обогатили наши сведения о дифракционных и интерференционных явлениях (см. 228—230). Распространение мощного излучения, испущенного оптическим квантовым генератором, сопровождается так называемыми нелинейными явлениями. Некоторые из них — вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна, вынужденное рассеяние крыла линии Рэлея и вынужденное температурное рассеяние — описаны в главе XXIX выше упоминались также многофотонное поглощение и многофотонная ионизация (см. 157), зависимость коэффициента поглощения от интенсивности света (см. 157), нелинейный или многофотонный фотоэффект (см. 179), многофотонное возбуждение и диссоциация молекул (см. 189), эффект Керра, обусловленный электрическим полем света (см. 152) сведения о других будут изложены в 224 и в гл. ХК1. Совокупность нелинейных явлений составляет содержание нелинейной оптики и нелинейной спектроскопии, которые сформировались в 60-е годы и продолжают быстро развиваться. [c.770]

На рис. 3.3.1 представлены pF-диаграммы для расчета детонации сплошного и пористого гексогена. Здесь, в соответствии со схемой рис. 3.1.5, 3.1.6, представлены кривая холодного сжатия исходного гексогена, ударные и детонационные адиабаты, рассчитанные по уравнениям (3.1.27) и (3.1.30). Для сравнения приведены детонационные адиабаты при полном (100%) и неполном (75 и 50%) энерговыделении Qa. Точки Bj и Bj — точки Чепмена — Жуге для сплошного и пористого ВВ, определяемые с помощью прямых линий OBjA и O BjA (линий Рэлея — Ми-хельсона), которые являются касательными, проведенными из точек О VL О к соответствующим детонационным адиабатам. Здесь точки О ш О определяются исходным состоянием соответственно сплошного и пористого ВВ. При этом точки А в А соответствуют состояниям за ударной волной (в хид1пике). [c.268]

Параметры точек А2, как показано на рис. 3.4.1, находятся аналогично параметрам точки At, а имепно, по пересечению ударной адиабаты (3.4.5) в плоскости рТ с линией равновесия фаз ps T). Параметры упоминавшейся выше точки С находятся в плоскости рТ пересечением ударной адиабаты (4.4.4) с прямой линией Рэлея — Михельсона, проходящей через точки О и Ai. [c.277]

Последнее выражение является уравнением линии Рэлея — геометрического места Т0Ч61К, представляющих собой оостояиия, принимаемые жидкостью, проходящей через сечение а в установившемся потоке, при условии, что она не подвержена действию каких-либо внешних сил между сечением а и сечением, соответствующим новому состоянию. [c.184]

Для того чтобы жидкость оказалась в одном из этих состояний, в общем случае необходимо, чтобы тепло подводилось к потоку или отводилось от него. Однако имеется одно состояние, в которое может перейти жидкость при нулевом тепловом потоке это — состояние Ь на рис. 18-13), соответствующее пересечению линии Рэлея с линией Фанно. [c.184]

Уравнения линии Фанно и линии Рэлея соответствуют требованиям первого закона термодинамики и законов механики. Таким образом, эти условия не нарушились бы, если бы жидкость из состояния а внезапно и самопроизвольно перешла в состояние 6 они также не нарушились бы, если бы произошло обратное изменение (от Ь до а). Однако одно из этих состояний (й на рис. 18-13) обладает большей энтальпией, а также и -большей энтропией. Поскольку процесс является адиабатическим, изменение состояния, от Ь к а (от большей энтропии к меньшей) противоречит второму закону. [c.184]

МБР) — рассеяние света на адиабатич. флуктуациях плотности коБденсиров. сред, сопровождающееся изменением частоты. В спектре МБР монохроматич. света наблюдаются дискретные, расположенные симметрично относительно частоты возбуждающего света спектраль-выо компоненты, называемые компонентами Мандельштама — Бриллюзна или компонентами тонкой структуры линии Рэлея. Рассеяние предсказано Л. И. Ман- [c.45]

Таким образом, температурное рассеяние и рассеяние в крыле линии Рэлея следует отнести к несмещенному рассеянию света, они приводят лпшь к изменениям в контуре линии рэло-евского рассеяния. [c.131]

Орпептация анизотропных молекул приводит к вынужденному рассеянию в крыле линии Рэлея (ВКР) [16]. [c.132]

Комионеиты Мандельштама — Бриллюэна. Компоненты могут отстоять от частоты возбуждающего излучения на значительную величину по сравнению с но.тутириной линии Рэлея. Так как скорость звука лежпт в интервале 5 10 — 5 10 см/с (для стекла и воздуха при атмосферном давлепии), то 1>/с лежит в интервале Ю —10- . Соответственно Дш 10 —10 м, т, е, может составлять величину от 10 —10" см . Таким образом, До) больше типичного значения естественной ширины возбужденного состояния. [c.133]

Следует иметь в виду, что переход ОРЕе (см. рис. 6.10.9) не может быть реализован в стационарной волпе, так как в стационарной волпе все состояния на р (7)-диаграмме должны ле-н<ать на прямой линии ое (линии Рэлея — Михельсона). Поэтому аномальные всплески давления Ре могут быть только на нестационарной стадии, и они должны затухнуть по мере установления волпы, в которой кинетическая энергия мелкомасштабного движения после неско.т1ьких осци.т1ляций превращается в тепло. Характерное повышение температуры жидкости за счет диссипации равно [c.134]

Линии Рэлея Фанно [2]. [c.38]

Эта формула для изменения частоты, полученная Л. И. Мандельштамом, определяет две спектральные линии (так называемый дублет Мандельштама — Брнллюэна). Эти спектральные линии находятся слева и справа от несмещенной центральной спектральной линии ), отличаясь по частоте от нее на А частота несмещенной линии равна частоте падающего света. Все три линии носят название триплета — они образуют так называемую тонкую структуру линий рэлеевского рассеяния ). То, что рэлеевская линия рассеяния должна расщепляться, образуя дублет при рассеянии света на дебаевских волнах, было предсказано Л. И. Мандельштамом. Эффект расщепления был затем обнаружен в опытах Г. С. Ландсберга и Л. И. Мандельштама и в опытах ленинградского физика Е. Ф. Гросса, которые были проведены с кристаллами кварца. Далее Е. Ф. Гроссом была также обнаружена тонкая структура линий рэлеевского рассеяния и в жидкостях. В действительности тонкая структура линий Рэлея оказывается более сложной. Сами линии триплета несколько размыты благодаря наличию затухания дебаевских волн кроме того, имеется световой фон, заполняющий промежутки между линиями, возникающий в ряде случаев благодаря рассеянию, вызываемому [c.302]

Рпс. 4, Фотографии компонент Манде.пьшта-ма — Бриллюэна линии рэлеевсь ого рассеяния в жидкостях в. т- (слева) и г- (с]1рава) компонентах поляризованного света (по И. Л, Фабелинскому). 1 —.спектр возбуждающей линии Hg Я = 4358 Л, г — сероуглерод, 3 — бензол, 4 — толуол, 5 — ацетон, [c.356]

Линия 1 —инерционное решение уравнения Рэлея (5.7.12) (формально при X. = , р = ос). Линии 2 и 3 — расчеты [28] по рассмотренной выше теорпи (2 — для квазирав-новесной схемы фазовых переходов (3 = ос) 3 — для 3 = 0,04). Линия 4 — расчет [50 по упрощенной теории. Точки — экспериментальные данные [50]. [c.294]

Рис. 4.6 показывает, что на участке ВС показатель преломления убывает при возрастании частоты и после перехода через центр линии поглощения (т = то) становится меньше единицы. Это значит, что в данных условиях фазовая скорость волны больше скорости света в вакууме. Мы уже сталкивались с под<збными явлениями, и выше указывалось, что соотношение и > с не противоречит теории относительности, запрет которой U < с) не распространяется лишь на скорость переноса энергии. Однако нужно предостеречь читателя от попыток оценить для этого случая скорость и, используя формулу Рэлея. Детальное исследование показывает, что такие оценки некорректны при столь резких изменениях показателя преломления, которые происходят вблизи линии поглощения, и в этом случае необходимо различать групповую скорость волн и скорость сигнала (см. 1.4). [c.151]

Для количественного введения этого важнейплего понятия нужно прежде всего условиться о критерии разрешения, так как, конечно, здесь нельзя базироваться на каких-либо субъективных оценках. Критерий разрешения был введен Рэлеем, предложившим считать две спектральные линии разрешенными в том случае, когда максимум для одной длины волны /.i совпадает с ближайшим минимумом для другой /.2 В этом случае (при равной интенсивности Iq исследуемых симметричных максимумов) [c.318]

Конечно, любой критерий разрешения (в том числе и критерий Рэлея) следует считать условным. Фактически возможность разрешения двух близких спектральных линий лимитируется наличием шумов в источнике и приемнике света, ограничивающим точность измерения полезного сигнала. При хорошем отноилении сигнал/шум можно измерить провал в суммарном контуре, значительно меньший определяемого критерием Рэлея. [c.319]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...