Захват излучения

Из возбужденного состояния частица может перейти на более низкие энергетические уровни (в том числе и в основной) благодаря следующим четырем различным процессам 1) столкновениям возбужденной частицы с электроном, при которых частица передает свою энергию электрону (столкновения второго рода) 2) столкновениям между атомами (в газовой смеси, состоящей из более чем одной компоненты) 3) столкновениям частицы со стенками сосуда и 4) спонтанному излучению. В случае последнего процесса следует всегда учитывать возможность захвата излучения (особенно для обычно очень сильных переходов в УФ- и ВУФ-диапазоне). Этот процесс, который уже обсуждался в разд. 2.7.1, уменьшает эффективную вероятность спонтанного излучения. [c.344]

Процесс рассеяния при резонансе можно описать с помощью волновых пакетов, если последние в основном состоят из волн, частоты которых лежат в области резонанса. Волновой пакет проходит через рассеиватель по существу со скоростью света и частично рассеивается в обычную сферическую волну, которая сразу же уходит от рассеивателя. В то же время значительная часть энергии задерживается в рассеивателе и его окрестности и уходит от него значительно медленнее. Поэтому рассеиватель излучает энергию еще в течение длительного времени после того, как прошла возбуждающая волна, и он остается излучателем в течение характерного времени жизни т = 1/Г. В сечении рассеяния учитывается все рассеянное излучение, независимо от того, задержано оно рассеивателем или нет. Поэтому временный захват излучения и последующее его испускание приводят к увеличению сечения рассеяния. И максимум сечения, и временная задержка характерны для резонансного процесса. Более подробное математическое описание явления временной задержки можно найти в гл. 19. [c.70]

Сечение радиационного захвата заметно уменьшается с повышением энергии нейтронов и при энергии нейтронов выше 10—20 кэв становится довольно малым. В результате значение (п, у)-реакции для этих энергий падает, поэтому в большинстве практических случаев полная энергия, испускаемая при захвате, просто равна энергии связи нейтрона. Лишь для нескольких элементов переход в основное состояние сопровождается излучением одного у-кванта на захват. Обычно он идет через промежуточные возбужденные состояния, при этом в среднем испускается четыре у-кванта на захват. Для тяжелых ядер из-за близости уровней возбуждения один к другому форма спектра становится практически непрерывной. [c.28]

Спектры у-излучения, образующегося при захвате тепловых нейтронов, приведены в табл. 9.4. При ее составлении использованы данные работ [12, 19]. Поскольку захват нейтрона часто приводит к образованию радиоактивного ядра с последующим испусканием у-квантов, значения интенсивности у-квантов, образующихся при радиоактивном распаде, были добавлены к значениям интенсивности захватного у-излучения в соответствующих энергетических интервалах (в тех случаях, когда период полураспада порядка часа или меньше). В табл. 9.4 приведены также значения сечений радиационного захвата при средней энергии тепловых нейтронов, которая равна 0,025 эв. [c.28]

Если захват нейтрона происходит в резонансной области энергий или в области больших энергий, то часто спектры образующегося при этом у-излучения существенно отличаются от спектров у-излучения, сопровождающего захват тепловых нейтронов. Для примера в табл. 9.5 приведены спектры у-излучения, образующегося при захвате нейтронов различных энергий ядрами железа. Эти спектры рассчитаны по статистической теории ядра с учетом спиновой зависимости каскадных переходов между отдельными уровнями [20]. Как видно, спектры захватного у-излучения заметно зависят от энергии нейтронов. Например, выход у-квантов с энергией при захвате [c.28]

При расчете распределений вторичного у-излучения в защите, т. е. захватного у-излучения, а также у-излучения, сопровождающего неупругое рассеяние быстрых нейтронов (см. 9.2), следует учитывать, что в большинстве случаев в его интенсивность основной вклад вносит захват тепловых нейтронов. [c.61]

Некоторые сложности вызывает расчет потоков захватного у-излучения в защите с малым содержанием или даже отсутствием ядер водорода. Тогда часто относительная доля потока тепловых нейтронов мала и преобладает захват нейтронов промежуточных энергий. Для решения такой задачи необходимо прибегать к сложным многогрупповым расчетам. Приведем для этого случая простую формулу для грубой (обычно завышающей) оценки интенсивности захватного у-излучения из корпуса, за которым расположен какой-либо поглотитель нейтронов (например, слой карбида бора). Для простоты рассмотрим случай [c.67]

Расчет распределения функционалов нейтронного потока, таких, как нейтронная мощность дозы излучения за защитой, интегральная доза облучения конструкционных материалов, энерговыделение, обусловленное замедлением нейтронов, распределение интегралов радиационного захвата и активации. [c.78]

Оценим энергию, передаваемую стенкам корпуса реактора в результате облучения их нейтронами. Каждый нейтрон следует рассматривать как переносчик собственной кинетической энергии и потенциальной энергии, выделяющейся после захвата нейтрона в виде у-излучения. [c.307]

Точка детектирования захватного у-излучения, расположенная снаружи защиты реактора, настолько удалена от активной зоны, что последнюю можно рассматривать как сферический источник. Примыкающие к нему первые слои защиты можно интерпретировать сферическими поясами. В слое толщиной с/г и площадью F в единицу времени возникает v(E)I (r)Fdr захватных у-квантов с энергией . Здесь v(E)—вероятность испускания у-квантов [см. формулу (1.10)] 2 — макроскопическое сечение захвата [c.322]

Своеобразие точечных дефектов в ионных кристаллах состоит в возможном захвате вакансиями (или иными дефектами) электронов, результатом чего является заметное изменение электронной структуры, появление дополнительных локальных энергетических уровней, изменяющих условия поглощения электромагнитного излучения. Это приводит к окрашиванию прозрачных ионных кристаллов. Весьма распространенным типом дефектов подобного типа являются F-центры окраски, наблюдающиеся в щелочно-галоидных кристаллах и представляющих собой образование, состоящее из электрона и удерживающей его анионной вакансии. Помимо F-центров окраски в ионных кристаллах появляются и олее сложные образования, например комплексы дырка—вакансия, комбинации f-центров и т. д. [c.235]

Мюонные атомы имеют конечное время жизни, определяемое временем жизни х -мюона ( 2,2 мкс). Обычно наряду с мюоном в атомной оболочке присутствуют и электроны, но их роль пренебрежимо мала, потому что мюон в среднем находится значительно ближе к ядру, чем электроны. После захвата -мюона на сравнительно дальнюю орбиту (возбужденное состояние) мюонные атомы переходят в основное состояние с испусканием квантов электромагнитного излучения или безызлучательно с выбросом электронов из оболочки атома. [c.197]

Источник — ядро Со ( o >Fe" К-захват) поглотитель соль КзРе (СЫ) при Т = 297 К. По вертикальной оси отложена интенсивность I прошедшего через поглотитель излучения. [c.269]

Важно обратить внимание на прилагательное ионизирующий в определении поглощенной дозы. Оно означает, что при поглощении электронов в веществе надо учитывать только их ионизационные потери и ту часть радиационных потерь, которой соответствует тормозное излучение, поглощенное в самом веществе. При поглощении нейтронов надо учитывать, что ионизация создается не только ядрами отдачи, но и у-излучением, возникающим в результате реакции (п, у) радиационного захвата. Поэтому, в частности, поглощенная доза не будет малой при поглощении в веществе даже тепловых нейтронов, энергия которых ничтожна. [c.648]

Наилучшими поглотителями тепловых нейтронов являются бор и кадмий, что видно из табл. 13.4 для соответствующих значений /щ. При расчете защиты от тепловых нейтронов необходимо учитывать вторичное 7-излучение, возникающее при захвате нейтронов. Быстрые нейтроны слабо поглощаются любыми веществами. Поэтому [c.676]

Развиваются экспрессные методы активационного анализа без разрушения, опирающиеся на измерение короткоживущих активностей и даже просто продуктов ядерных реакций. Эти методы используются, в частности, для непрерывного автоматического контроля за ходом различных технологических процессов. Идентификация проводится по Р-распадным электронам, по у-квантам радиационного захвата (п, у), по нейтронам и другим частицам, вылетающим в результате ядерных реакций. Используются и у-кванты, возникающие при возвращении ядра в основное состояние после неупругого столкновения с нейтроном. Для повышения селективности анализа обычно измеряется энергия у-квантов, а для каскадных процессов часто используется регистрация на совпадения. Примером экспрессного анализа по короткоживущей активности может служить определение содержания кислорода посредством активации быстрыми нейтронами, вызывающими реакцию вО (п, p)7N . Период полураспада изотопа составляет всего лишь 7,3 с. Регистрируются обычно не 3-электроны, а жесткие у-кванты с энергиями 6,1, 6,9 и 7,1 МэВ, возникающие при переходе продукта распада — изотопа — в основное состояние. Примером использования ядерных реакций для элементного анализа может служить использование ракции 4Ве (у, п)4Ве для анализа на бериллий. Эта реакция имеет на редкость низкий порог 1,66 МэВ (обычно порог реакции (у, п) лежит в области 10 МэВ). Регистрируются вылетающие нейтроны. Малость порога, во-первых, делает метод исключительно селективным, а во-вторых, дает возможность использовать для активации дешевые и простые в обращении изотопные источники у-излучения. [c.688]

Целью большинства опытов было получение сведений о влиянии излучения на такие структурные характеристики, как прочность при растяжении, изменения кристаллической структуры, сечение захвата, [c.393]

Ранее об альфа-частицах и протонах уже говорилось как о возможных продуктах различных ядерных реакций. А не могут ли они возникнуть и при распаде ядер-осколков На первый взгляд это кажется невозможным, поскольку излучение альфа-частицы или протона ядром-осколком, содержащим избыток нейтронов, увеличивает, а не уменьшает этот избыток Однако некоторое количество альфа-частиц, несомненно, присутствует в ядерных реакторах, работающих на уране или плутонии, так как эти элементы подвергаются медленному радиоактивному распаду, сопровождающемуся испусканием альфа-частиц 32. Кроме того, альфа-частицы могут образовываться в результате ядерных реакций в реакторе, при которых нейтрон поглощается легким ядром, а не ядром урана. Одной из таких реакций, которую и на самом деле используют для управления реактором, является захват нейтрона ядром бора-10, которое затем делится на ядро лития-7 и альфа-частицу (ядро гелия-4) [c.57]

Спецификой высокотемпературных печей является передача тепла от нагревателей к образцу и захватам преимущественно излучением здесь ярко выражена локальность нагрева, т. е. тепловая взаимосвязь каждой секции с нагреваемым ею участком. Учитывая интенсивный отвод тепла от концов образца за счет теплопроводности материала захватов и охлаждающее действие, оказываемое торцами печи на температуру нагревателей, проблема равномерного нагрева образца в общем виде решается неоднородным распределением мощности по длине печи и повышенным тепловыделением на ее концах, т. е. созданием конструкций с несколькими нагревательными секциями с автономным управлением каждой. [c.291]

Вследствие своей низкой стоимости вода сейчас широко используется как эффективная теплопередающая среда, замедлитель и защита в реакторах различного типа. Наряду с этими полезными функциями имеют место и другие процессы. В первичных процессах передачи тепла от источника к потребителю вода переносит твердые вещества и газы от реактора к другим частям системы. Основной процесс замедления нейтронов сопровождается захватом нейтронов и протонов, в результате чего образуются нежелательные радиоактивные примеси. Использование воды для поглощения энергии излучения связано с реакциями диссоциации. Наконец, вода химически реагирует практически со всеми материалами, которые могут быть использованы в реакторах. Систематическое рассмотрение этих процессов, свойств воды и других реакторных материалов, их применение для проектируемых водяных реакторов и находящихся в эксплуатации составляют основу современной технологии водного теплоносителя реактора. [c.7]

Содержание элемента пропорционально интенсивности испускаемого им излучения. Интенсивность излучения в этом случае зависит от интенсивности потока нейтронов эффективного сечения соответствующей реакции и числа атомов элемента, участвующего в реакции, т. е. / = Фз М, где аз — эффективное поперечное сечение реакции захвата ядерной частицы с последующим излучением. [c.137]

В обоих радиоактивных методах — активационном и радиационного захвата — обычно измеряется энергия радиоактивного излучения, для чего [c.138]

Конструкторы неуклонно увеличивают ширину захвата сельскохозяйственных машин, но возможности здесь ограниченны. Ведь чем больше захват, тем надежнее должны быть механизмы, тем лучше должны быть спланированы поля. А кроме того, вес тракторов и агрегатов все время возрастает, а с ним растет и удельное давление на почву, ухудшающее ее структуру. К тому же, на такой сравнительно небольшой машине, как трактор, невозможно использовать в полной мере достижения автоматики и телемеханики, применить для непосредственного воздействия на растения радиоактивные излучения, магнитные и электрические поля. Устранить все эти недостатки обещает мостовой метод земледелия. [c.90]

Если доля атомов, которые первоначально находились на верхнем уровне, очень мала и если среда является оптически плотной, то значительную роль может играть так называемый захват излучения. Фотон, который спонтанно испускается атомом, вместо того, чтобы покинуть среду, может быть поглощен другим атомом, который в свою очередь перейдет в возбужденное состояние. Поэтому такой процесс приводит к уменьшению эффективной вероятности спонтанного излучения. Подробное обсуждение данного вопроса можно найти в работе [7], а здесь мы хотели бы лишь отметить, что обусловленное захватом излучения увеличение времени жизни зависит от концентрации атомов, от сечения участвуюш,его в излучении перехода и от геометрической конфигурации среды. [c.81]

На рис. 6.8 представлена общая схема участвующих в генерации энергетических уровней лазеров этого типа. Переход g- ->2 является разрешенным, а переход ->1 электродипольно запрещен. Таким образом, пользуясь борновским приближением, мы вправе ожидать, что сечение перехода g- 2 за счет электронного удара значительно больше, чем сечение перехода ->1. Чтобы создать достаточную населенность верхнего лазерного уровня, высокая, как правило, скорость излучательного перехода 2- g должна быть уменьшена до значения, сравнимого со скоростью излучательного перехода 2-> 1. Это означает, что плотность атомов должна быть достаточно высокой, чтобы стал возможным захват излучения на переходе 2-=>-g. Заметим, что поскольку переход - g является запрещенным, лазер мо- [c.350]

Отрыв электрона может произойти и другими способами (при захвате /С-электрона ядром, при отрыве электрона под действием ядерного излучения того же элемента и поглощения соответствующего кванта рентгеновского излучения). На освободившееся место может перейти электрон одной из оболочек L, М, А/ и т. д. Все эти переходы создаются /(-серии рентгеновского спектра, состоящие из линий Ка, Kfi, Ку Очевидно, что в /С-серии самой длинной является /Са-линия, т. е. Аналогичным образом при переходе электронов па освободившееся место в L-оболочке из А1-, Л/-оболочек возникают La-, Lp-лииип и т. д. М- и Л/-серии рентгеновского спектра наблюдаются только у тяжелых элементов. Таким образом, спектры характеристического рентгеновского излучения состоят из линий, составляющ[[х несколько серий. [c.161]

Гамма-излучение при неупругом рассеянии нейтронов. Составное ядро в возбужденном состоянии, образующееся при поглощении нейтрона, может избавиться от энергии возбул<-дения не только высвечиванием у-кванта (радиационный захват), но и испусканием нейтрона с последующим выходом одного или нескольких у-квантов. Этот процессе пороговый, поскольку кинетическая энергия нейтрона (в системе центра инерции) должна быть достаточной для возбуж.дения ядра по меньшей мере до первого уровня выше основного состояния. Отсюда также следует, что максимальная энергия у-кванта меньше или равна энергии нейтрона, претерпевшего неупругое рассеяние. Как только энергия нейтрона становится больше энергии нескольких уровней возбуждения, переход в основное состояние часто происходит через каскадный процесс, при этом энергия одного у-кванта не равна энергии, потерянной нейтроном. [c.30]

Суммарная интенсивность источников уквантов qy r) в активной зоне складывается из интенсивности источников первичного и вторичного у-излучения. При этом некоторая часть q (г), обусловливаемая мгновенным уизлучением деления и у-излу-чением, возникающим при захвате и неупругом рассеянии нейтронов, пропорциональна мощности реактора в рассматриваемый момент времени. Остальная часть ее, обусловливаемая запаздывающим у-излучением продуктов деления и активационным у-излучением, зависит от мощности и режима работы реактора в предыдущий период. [c.33]

Высокоэнергетическая часть у-излучення, возникающая преимущественно при захвате нейтронов, вносит в большинстве случаев основной вклад в мощность дозы излучения за защитой. [c.77]

Третий вид (3-радиоактивности — электронный захват (е-за-хват) был открыт американским физиком Альварецом в 1938 г. Он заключается в захвате ядром электрона из электронной оболочки собственного атома. Природа е-захвата была раскрыта при изучении сопровождающего его рентгеновского излучения. Оказалось, что оно соответствует переходу электронов на освободившееся место в электронной оболочке образующегося после б -захвата атома (А, Z—1). е-Захват имеет существенное значение для тяжелых ядер, у которых К-оболочка расположена близко к ядру. Наряду с захватом электрона из К-оболочки (/С-захват) наблюдается также захват электрона из /.-оболочки (L-захват), из М-оболочки (Л1-захват) и т. д. [c.139]

Это заключение полностью лодтверждается сведениями о структуре ядерных уровней, полученными из различных экспериментов. В части первой книг из анализа а- и р-распадов, а также сопровождающих их -излучений мы видели, что при относительно невысоких энергиях возбуждения ( 1—3 Мэе) тяжелого (А > 100) ядра уровни расположены сравнительно редко АЕ х = 100 кэв). Опыты по резонансному захвату медленных нейтронов показывают, что при энергиях возбуждения, слегка превышающих энергию присоединения нуклона ( 8 Мэе), расстояния между уровнями становятся гораздо меньше АЕ 1 —10 эв), хотя спектр уровней остается дискретным. Наконец,, при еще более высоких энергиях возбуждения (И 3>бп) уровни сближаются настолько, что начинают перекрываться, и спектр становится непрерывным. [c.317]

Метод кривых термического высвечивания получил широкое применение в самых разнообразных областях науки и техники. Прежде всего он используется для исследования центров захвата в разных кристаллофосфорах. При этом в ряде случаев удалось связать определенные максимумы на кривых термовысвечивания с конкретными примесями. Метод термовысвечивания также широко применяется в геологии для термолюминесцентного анализа различных минералов. Фосфоры, обладающие боль-щой аккумуляционной способностью, используются в качестве дозиметров ионизирующих излучений. В частности, их используют в космических исследованиях при изучении коротковолнового излучения Солнца. В последнее время метод кривых термовысвечивания стал применяться и для исследования молекулярных систем в биологии. [c.218]

Остановимся теперь на том, как наблюдается /С-захват. Нейтрино непосредственно зарегистрировать довольно трудно (см. гл. VII, 8) трудно также регистрировать и ядра отдачи. Непосредственно на опыте при /С-захвате наблюдается либо испускание атомами электронов, либо излучение характеристических рентгеновских квантов. Действительно, при поглощении электрона с /С-оболочки в ней образуется незанятое состояние, в которое могут спуститься электроны с более высоких оболочек. При таком переходе должен испуститься рентгеновский квант. Это заполнение вакантного места может произойти и с передачей энергии электрону последней оболочки. В этом случае из атома вылетит электрон с энергией, равной разности энергий последней оболочки и К -оболочки. [c.248]

Теоретическая оценка давала для этой реакции сечение о еор 6-10 см (для антинейтрино, вылетающих из реактора), что примерно на 20 порядков ниже сечений, обычно измеряемых в ядерной физике. Эти 20 порядков были выиграны за счет следующих факторов. Во-первых, в качестве источника был использован мощный реактор, дававший поток антинейтрино, равный примерно lOi ча-стиц/см -с. Во-вторых, для регистрации был использован-жидкий сцинтиллятор с колоссальным объемом 5000 литров. В-третьих, вся установка была помещена глубоко под землей и отделена мощной защитой от реактора. В результате фон от космических лучей и от других (не антинейтринных) излучений из реактора был столь низким, что можно было регистрировать очень редкие события. В опыте был использован жидкий сцинтиллятор с высоким содержанием водорода и обогащенный кадмием. На ядрах водорода шла реакция (9.22). Возникающий в этой реакции позитрон аннигилировал с электроном вещества на два Кванта (см. гл. VII, 6), дававших первую вспышку. Нейтрон за несколько микросекунд замедлялся до надтепловых скоростей, после чего захватывался кадмием (см. гл. XI, 3, п. 4). Получившееся ядро, возбужденное при захвате на 9,1 МэВ, испускало каскад 7-квантов, которые давали вторую вспышку. Эти пары вспышек регистрировались схемой запаздывающих совпадений (см. ниже 6, п. 3), что позволяло уверенно отделять нужные события от фоновых излучений. Регистрировались примерно 3 события в час, и проведение всего опыта заняло около полугода. В результате для экспериментального сечения было получено значение сТэксп = = (11 4)- 1(И см , хорошо согласующееся с теоретическим. Это — самое маленькое сечение, измеренное человеком. [c.502]

Локальные уровни, (ловушки) способны захватывать и отдавать электроны или дырки. Если локальный уровень расположен вблизи зоны проводимости, то его можно считать ловушкой электронов, уровень вблизи валентной зоны можно рассматривать как ловушку дырок. Активаторы чаще всего создают локальные уровни (ловушки), расположенные на такой глубине (от края зоны проводимости), что переход с них электронов в зону проводимости затруднен, а возможен лишь их захват. Ловушки этого вида будут центрами люминесценции, так как наиболее часто здесь осуществляется люминесцентное излучение, вследствие рекомбинации электрона с дыркой. Электроны, переброшенные, например, под воздействием квантов света в зону проводимости, обладают большими скоростями порядка 10 " см1сек и поэтому попав туда, они быстро распределяются по.так называемым уровням локализации электронов (переходы 2 3 2 3, 2 4 (рис. 14.6). Электрон находится в такой ловушке, имея колебательное состояние, но он не может перейти в зону проводимости, пока не получит дополнительную (тепловую млн световую) энергию. Аналогичные переходы совершает дырка (переходы электронов 5 -у 1 и 5 -> 1). Если электрон [c.199]

Келезо-55 распадается по схеме К-захват с последующим испусканием фотона рентгеновского излучения. Количество выделяющейся при этом энергии составляет 0,22. МэВ на акт распада. Период полураспада составляет 2,9 г. Отсюда т=0,239 и масса радиоактивного вещества через 10 лет составляет 10 ехр(—0.239Х X10) =0,916 мг. Масса вещества, претерпевшего распад, равна 10,0—0,916=9,084 мг. Отсюда найдем число распавшихся атомов [c.340]

Известно несколько методов анализа состава веществ с помощью радиоактивных излучений 1) активационный анализ 2) анализ по излучению, испускаемому в результате реакций захвата ядерных частиц, наприлгер, реакций п, f п, р п, а 3) анализ по поглощению и рассеянию радиоактивных излучений. В настоящем сообщении рассматриваются перуые два метода, которые будем для краткости называть радиоактивными. [c.134]

Грошев, Адьясевич, Демидов. Исследование гамма-излучения, испускаемого ядрами при захвате тепловых нейтронов. Доклад на Международной конференции но мирному использованию атомной анергии в Женеве в 1955 г. Изд-во АН GGGP, 1957. [c.139]

В табл. 18 приводится характеристика важнейших радиоактивных изотопов, используемых в качестве меченых атомов или источников излучения. В таблице приняты следующие обозначения — электрон. —позитрон, е —электрон внутренней конверсии, у — гамма-квант, К — захват орбитального электрона с испусканием характеристического рент1е-новского спектра, и. п. — изомерный переход. [c.430]

Натрий имеет более долго) ивущий изотоп nNa с довольно большой энергией излучения -квантов. Проведение всякого рода работ возле натриевой установ ки возможно лишь спустя 10—15 суток после остановки реактора. По радиоактивным свойствам калий близок к натрию. Наиболее долгоживущим является изотоп калия /дК с периодом полураспада 1,3-10 лет и большой энергией излучения у-квантов (1,46 Мэе) с захвато.м орбитальных электронов. Только малая концентрация его в техническом металле (0,0118%) оправдывает применение калия з качестве теплоносителя ядерных реакторов. Своеобразный карантин (10—15 суток) нео1б.ходим и при обслуживании реактора, в котором используется калий или сплав калия с натрием в качестве теплоносителей. Вероятно, это относится и работе с рубидием и цезием. Однако знания физических свойств этих химически весьма активных элементов и опыта работы с ними недостаточно, чтобы можно было дать какие-либо рекомендации. Сомнение вызывает возможность получения в реакторе радиоактивных изотопов s s s и 55 s с периодом полураспада 3,15 ч и 2,2 года соответственно. Большая химическая активность рубидия и цезия также является препятствием для их использования. [c.48]

Смотреть страницы где упоминается термин Захват излучения : [c.81] [c.352] [c.549] [c.28] [c.76] [c.277] [c.600] [c.614] [c.324] [c.12]

Смотреть главы в:

Принципы лазеров -> Захват излучения

Принципы лазеров (1990) -- [ c.35 , c.81 , c.344 , c.550 ]

ПОИСК

Безызлучательный захват электроно Блнжнее поле излучения

К-Захват

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...