Квантовые характеристики ядер

Исследование т-излучения имеет большое значение для определения квантовых характеристик ядер и для проверки тех или иных [c.257]

КВАНТОВЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЯДЕР [c.1047]

Квантовые характеристики ядерных уровней. Я. а. может находиться лишь в определённых дискр. квант, состояниях, отличающихся друг от друга энергией и др. сохраняющимися во времени физ. величинами. Важнейшие квант, хар-ки яд. состояния — ин I и чётность Р. Спин I (в ед. %)— целое число у ядер с чётным А и полуцелое при нечётном А (спин Я. а. равен сумме спинов составляющих его нуклонов). Чётность состояния Р— 1 указывает на изменение знака волновой функции ядра при зеркальном отражении пространства (см. Пространственная инверсия). Эти две хар-ки часто объединяют единым символом [c.924]

Ими было обнаружено, что в нек-рых случаях поперечные сечения захвата нейтронов значительно превосходят размеры ядер, что связано с квантовомеханвч. природой рассеяния и большим значением Я.. В дальнейшем благодаря возможности плавного изменения энергии бомбардирующих частиц (ускоренных с помощью электростатич. ускорителей) исследования резонансного рассеяния за-ряж. частиц были оси. методом получения информации об уровнях ядер и их квантовых характеристиках [c.314]

В действительности наблюдаются значит, расхождения между предсказаниями капельной модели и экспериментом. Периоды спонтанного деления ядер испытывают сильные вариации в зависимости от числа протонов Z и нейтронов N (рис. I), что не может бьп ь объяснено в рамках макроскошч. расчётов канельной модели ядра. Подобные резкие изменения могут быть связаны со сложной микроскопич. структурой ядер, определяемой квантовыми характеристиками системы. [c.158]

ЯДЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ—раздел эксперим. ядерной физики, объединяющий методы исследования ядерных излучений а-, fS-частиц, 7-квантов, электронов внутр. конверсии (см. Конверсия внутренняя), а также протонов, нейтронов и др. частиц, возникающих при радиоакт. распаде и в ядерных реакциях. Определяются энергия частиц, их поляризация, пространств, и временные распределения. Цель исследований—определение спектра и квантовых характеристик ядерных состояний энергии, спина, чётности, магн. дипольных и квадрупольных моментов ядер, параметров деформации (см. Деформированные ядра) и др., а также вероятностей переходов между ядерными состояниями в зависимости от их квантовых характеристик. Получаемые методами Я. с. эксперим. данные при сравнении их с результатами теоретич. расчётов в рамках тех или иных ядерных моделей позволяют судить об осн. чертшс связи и движений нуклонов в ядре, что может быть выражено через структуру модельной волновой ф-ции ядра. [c.656]

Рассмотрим молекулу, которая представляет собой систему, состоящую из ядер и электронов, связанных между собой определенными силами и подчиняющихся законам квантовой механики. Можно вывести выражение для классической функции Гамильтона и, применяя постулаты квантовой механики, получить соответствуюншй квантовомеханический гамильтониан и уравнение Шредингера. Оператор Гамильтона молекулы зависит от следующих характеристик ядер и электронов молекулы гпг, массы частиц гпг = для электронов), [c.96]

Статические характеристики имеют смысл не только для стабильных ядер в основных состояниях, но и для нестабильных ядер, а также для возбужденных уровней ядер. В этих случаях у ядра появляется новая характеристика — время жизни т ), определяемое как время, за которое претерпевает распад 1/2,72 ядер, находящихся в исследуемом состоянии. Очевидно, что понятие статической характеристики может иметь смысл лишь для достаточно больших т, т. е. для уровней, живущих достаточно долго. Возникает вопрос, с чем же надо сравнивать т, т. е. каков критерий того, что ядро живет достаточно долго. Для оценки этого критерия вспомним, что согласно квантовому соотношению неопределенностей уровень с временем жизни т не может быть строго моноэнерге-тическим, а должен иметь по энергиям разброс порядка Г, [c.77]

СИЛА ОСЦИЛЛЯТОРА — безразмерная величина, через к-рую выражаются вероятности квантовых переходов в процессах излучения, фотопоглощения и кулоновского возбуждения атомных, молекулярных или ядер-ных систем. С помощью С. о. находят вероятности спонтанного и вынужденного испускания и поглощения Света, поляризуемости атомов, ширины уровней энергии и спектральных линий и др. важные характеристики систем. С. о. вводят для описания дипольных алектрических и магнитных, а также электрич. квадру-польных излучений [1—5]. В случае алектровных переходов в атомах злектрич. дипольные С. о., как правило, порядка десятых долей единицы, а для магн. дипольных и злектрич. квадрупольных переходов — порядка 10- — [c.495]

Наиб, важными характеристиками ядерных состояний являются спин ядра (или момент кол-ва движения, называемый также угловым моментом ядра) / и чётность я= 1. Спин I измеряется в единицах й и принимает полуцелые значения (/= /2. /2, ) У нечётных ядер и целочисленные значения (/=0, 1, 2,....) у чётных ядер. Чётность п указывает на симметрию волновой ф-ции < / ядерного состояния относительно зеркального отражения пространства Р (см. Пространственная инверсия) Р 1/ = я (/. В связи с этим для ядерных состояний указывают объединённую характеристику /", Эмпирически установлено, что осн. состояния чётно-чётных ядер имеют характеристику 0" . Спины и чётности нечётных ядер, как правило, объясняются моделью оболочек (см. ниже). Строго говоря, чётность не является точным квантовым числом, поскольку она не сохраняется при слабом взаимодействии. За счёт сил элек-трослабого взаимодействия между нуклонами пройсходит смешивание состояний с одним и тем же спином 7 и противоположными чётностями. Однако вследствие малости сил, нарушающих чётность, указанное смешивание мало [c.686]

Ещё одной важной, хотя и приближённой ядерной характеристикой является изотопический спин (или изобарический спин) Т, к-рый складывается из изоспинов отд. нуклонов по тем же правилам, что и обычный спин. Сохранение этой величины связано с изотопической инвариантностью ядерных сил, к-рая состоит в том, что ядер-ные взаимодействия между двумя нуклонами в одинаковых пространств, и спиновых состояниях не зависят от сорта нуклонов, т. е. одинаковы в парах рр, рп и пп. Изотопич. спин (изоспин) может принимать значения 7 (Af—Z)/2, целые для чётных ядер и полуцелые для нечётных. Подобно обычному спину, он имеет также фиксированную проекцию на одну из осей формального изоспинов. пространства Ti = (A —22 /2. Она связана с зарядом ядра и поэтому является строго сохраняющейся величиной во всех ядерных состояниях. В отличие от этого, изоспин Т является приближённым квантовым числом. Нарушение изоспина (т. е. смешивание компонент с разл. значениями Т в волновой ф-ции ядерного состояния) обусловлено различием масс протона и нейтрона, а также кулоновским взаимодействием между протонами. В лёгких ядрах с Z 20 эти эффекты малы и изоспин Т является достаточно точным квантовым числом. В результате ядер-ные состояния можно характеризовать квантовыми числами Т и Tg, а состояния с одинаковыми значениями /, Т в соседних ядрах-изобарах объединить в изотопич. мультиплеты. Поскольку проекция изоспина принимает значения Tz = Т, Т— I...... -Т, то в изотопич. мульти- [c.687]

Обозначим через Ьр орбитальное квантовое число пары лептонов электрон—нейтрино. Ее угловой момент будет равен В то же время электрон-нейтринная пара обладает внутренним угловым моментом (спином), равным Теперь обсудим упрощающие предположения, сделанные Ферми. Вначале он принял, что волновые функции электрона и нейтрино в объеме ядра изменяются мало и их можно аппроксимировать константами. Из этого следует, что испускаемая лептонная пара имеет орбитальный момент, равный нулю 3 = 0. Такие переходы получили название разрешенных переходов. Затем он рассмотрел случай, когда это условие не выполняется. Такие переходы получили название запрещенных , и мы их рассмотрим ниже. Сделанное выше предположение о слабом изменении лептонных волновых функций подавляет в выражении для М влияние всех переменных величин, связанных с лептонами. Таким образом, матричный элемент М оказывается зависящим только от характеристик ядра. Такой матричный элемент обозначается символом I Мядро I и называется ядерным матричным элементом, не зависящим от энергии лептонов. В выражение для ( Л ядро входят волновые функции начального и конечного ядер, посредством которых он оказывается зависящим от их угловых моментов, четностей и распределения нуклонов в ядрах. Величина [ Л ядро существенно зависит от степени перекрытия волновых функций начального и конечного ядер. В случае полного перекрытия Л1ядро =1- В случае 3 = О формула (8.5) может быть записана в виде [c.205]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...