Электронные нейтрино (v„) и антинейтрино (ve)

Поскольку у-квант в качестве н.ч. исключается [из-за отсутствия в окрестности (ц —е)-распада конверсионных (е" —с )-пар], то первоначально считали, что нейтральные частицы — это электронные нейтрино (v ) и антинейтрино (v ). Однако позднее было установлено, что одна из нейтральных частиц является электронным нейтрино (антинейтрино), а другая— мюонным антинейтрино (нейтрино) [c.171]

Подобное мы имеем и в процессе р-распада. В самом акте р-рас-пада рождаются электрон (и антинейтрино) или позитрон (и нейтрино) в результате особого (слабого) взаимодействия между нуклонами ядра. Иначе говоря, р-распад следует рассматривать как квантовый переход ядерного нуклона из состояния с одним значе- [c.236]

В 22, 26, 27 отмечалось, что взаимодействие частиц друг с другом, проявляющееся в их притяжении или отталкивании, описывается как виртуальный обмен частиц квантами поля, соответствующими данному виду взаимодействия. Такими квантами поля, переносчиками взаимодействия, считаются при сильных взаимодействиях — я-мезоны, при электромагнитных взаимодействиях — фотоны, при слабых взаимодействиях — электроны и антинейтрино (позитроны и нейтрино), при гравитационных взаимодействиях — гравитоны. [c.362]

Точнее, на электрон, нейтрино и антинейтрино (см. 77). [c.53]

В последнее время нейтрино и антинейтрино, испускающиеся в процессе р-распада, называют электронными нейтрино и антинейтрино и обозначают Ve и Ve. В соответствии с этим схемы р -распада и е-захвата записываются так [c.148]

Процесс 3-распада в теории Ферми рассматривается как результат взаимодействия нуклона ядра с электронно-нейтринным полем нуклон переходит в другое состояние (из нейтрона в протон или наоборот) и образуются электрон (позитрон) и антинейтрино (нейтрино). Источниками легких частиц являются нуклоны. [c.150]

В отличие от а-спектров р-спектры не дискретны, а непрерывны. Энергия электронов (позитронов), испускаемых в процессе р-распада ядрами одного типа, заключена в интервале О г, < (Т е)макс, где (Т е)макс А р. Чз Сть энергии, равную Д р —Те = Е,, уносит нейтрино (антинейтрино), спускающееся вместе с позитроном (электроном). е-Захват также сопровождается испусканием нейтрино. Нейтрино (антинейтрино) [c.181]

Слабый характер взаимодействия х-мезонов с веществом сближает их свойства со свойствами электронов (позитронов) и нейтрино (антинейтрино). В настоящее время считается, что все упомянутые частицы входят в один и тот же класс элементарных частиц — лептонов , которые имеют ряд общих свойств (подробнее см. 83). [c.556]

Распад я -мезонов можно наблюдать при движении их в газообразной среде (например, в воздухе), где ионизационные потери малы. В процессе распада я -мезона образуются отрицательные х-мезоны и антинейтрино (см. 83). ц-Мезоны распадаются затем на электроны, нейтрино и антинейтрино [c.566]

Раньше и я-мезоны вместе называли легкими мезонами и обозначали L-мезоны в отличие от тяжелых К-мезонов. В настоящее время принято -относить х-мезоны (мюоны) к классу лептонов, в который входят также электроны (позитроны) нейтрино (антинейтрино). я-Мезоны (пионы) и К-ш-зоны (каоны) вместе составляют класс мезонов (см. таблицу в начале книги). [c.593]

Таким образом, в опыте было доказано, что [х-мезонные нейтрино и антинейтрино отличаются от электронных нейтрино и антинейтрино характером взаимодействия. [c.653]

Ядра, в которых это соотношение нарушено, являются радиоактивными, причем ядра с избытком нейтронов испускают электрон и антинейтрино, а ядра с избытком протонов — позитрон, т. е. электрон с положительным зарядом (и положительным магнитным моментом) и нейтрино. [c.97]

Ниже для определенности речь будет идти только об электронных нейтрино и антинейтрино (ч, и v ). О различии мюонных нейтрино и антинейтрино ( а и V ) между собой, а также об отличии их от и см. 17, п. 5. [c.235]

Таким образом, в опыте было доказано, что (х-мезонные нейтрино и антинейтрино отличаются от электронных нейтрино и антинейтрино характером взаимодействия, в связи с чем их надо характеризовать разными лептонными зарядами и Le (см. 11). [c.256]

При р-распаде в ядре происходит превраш,ение нейтрона в протон или наоборот, с одновременным испусканием пары легких частиц — электрона и антинейтрино или соответственно позитрона и нейтрино. Как мы уже говорили, р-распад происходит только за счет слабых взаимодействий, имеющих интенсивность в 10 раз меньшую, чем ядерные силы. Помножив характерное ядерное время 10 с на 10 , мы получим цифру 10 с, грубо определяюш,ую порядок времени жизни р-активных ядер. По причинам в) и г) возможны большие отклонения от этой цифры в обе стороны. [c.206]

Поясним обозначения, принятые в этой таблице. Все частицы разделены на частицы и античастицы. Истинно нейтральные частицы, не имеющие античастиц, помещены в колонке обозначений посредине. Названия, как правило, приводятся только для частиц. Соответствующая античастица для барионов, нейтральных каонов и обоих сортов нейтрино получается просто прибавлением к названию частицы приставки анти . Например протон — антипротон, электронное нейтрино — электронное антинейтрино. Антиэлектрон имеет специальное название позитрон. По отношению к заряженным пионам и каонам термин античастица обычно не употребляется. Говорят просто о положительных и отрицательных пионах (каонах). Можно встретить и более старые наименования, такие как пи-плюс-мезон, К-минус-мезон и т. д. Почти все обозначения для приведенных в таблице физических величин уже объяснялись ранее. [c.301]

Были исследованы и другие процессы, идущие за счет нейтральных токов. Это прежде всего упругое рассеяние нейтрино (антинейтрино) на нуклонах и электронах. Последнее наблюдалось в процессах ту [c.176]

В процессах бета-распада ядро испускает электрон и антинейтрино или же позитрон и нейтрино по следующей схеме [c.157]

Электронные нейтрино и антинейтрино [c.146]

Наличие сплошного спектра для р-электронов получает сравнительно простое объяснение, исходя из реального существования нейтрино. Энергия (з,,, уносимая (З-электроном и антинейтрино v, ири Р-раснаде является суммой энергии [c.239]

При 1юстроснии теории р-распада мы должны ввести в рассмотрите некоторое (электронио-нентрингюе) поле, квантом которого и является пара частиц — электрон и антинейтрино, а нуклонам следует приписать некоторый электронно-нейтринный заряд G G 1,4-Ю " эрг-см — постоянная Ферми). Далее можно построить оператор Я, энергии взаимодействия нуклонов с электронно-нейтринным полем из волновых функций -частицы ф, и нейтрино (антинейтрино) ср-. Функции ф,, ф должны удовлетворять уравнению Дирака. Оператор Я превращает волновую функцию протона в волновую функцию нейтрона и наоборот. Это утверждение равносильно предположению о том, что волновая функция начального состояния нуклона, испытывающего р-превращение, зависит не только от п юстранственных н спиновых координат, но и от зарядовой координаты Т, ( 22), которая может принимать только два значения, соответствующие нейтронному или протонному состоянию нуклона. Таким образом, в результате действия оператора [c.243]

В последние годы открыт второй сорт нейтрино, так называемое нейтрино (и антниейтригю) мюонное н которое испускается например, при распаде я-мезонов -> (i" - - v я - [i v. Имеются основания считать, что мюонное нейтрино (v,, и v j и электронное нейтрино (v , vj, о которых шла речь выше, являются разными частицами. Заметим, что электронное нейтрино определяется как частица, испускаемая в процессе р -распада протона р -> п е -f а электронное антинейтрино — частица, испускаемая при р -распаде нейтрона п - р + ё v . [c.340]

Недавно (d962 г.) было показано, что кроме электронных нейтрино и антинейтрино существуют также ц-мезонные нейтрино (v ) и антинейтрино (v .). Испуоканием этих частиц сопровождается распад я -мезонов [c.148]

Примером слабого взаимодействия является рассмотренный в гл. II (3-раопад. 3-Распад — это специфическое взаимодействие между нуклонами и окружающим их электронно-нейтринным полем, в процессе которого возникают или поглощаются электроны (позитроны) и антинейтрино (нейтрино). Как было показано, (5-распад характеризуется чрезвычайно малой константой взаимодействия g, отсюда и его название — слабое взаимодействие . [c.202]

У нейтральных частиц также имеются античастицы, причем в некоторых случаях (л , у, т)) они полностью совпадают с самими частицами (истинно нейтральные частицы). В тех случаях, когда нейтральная античастица не совпадает со своей частицей, их главмпе различие проявляется в характере взаимодействия. Так, электронное нейтрино Ve отличается от электронного антинейтрино е характером процесса обратного р-распада [c.324]

Электрический заряд 116 Электроп-фотонные ливни 109 Электронные нейтрино и антинейтрина 112, 113 Эмульсионная камера 163 Эффективной массы метод 280, 281 [c.335]

Одним из простейших аргументов в пользу значения V2 для спина нейтрино являются правила отбора для разрешенных переходов. Если бы спин нейтрино и антинейтрино был больше и равнялся бы, например, /2, то сумма спинов электрона и антинейтрино могла бы равняться только 1 и 2, так что фермиевские распады были бы запрещены. Поэтому разрешенность перехода (6.71) указывает на то, что спин нейтрино равен /3. При спине нейтрино [c.246]

Он подтверждается прямыми нейтринными экспериментами. Так, в экспериментах с мюонвы.ми нейтрино высоких энергий наблюдался обратный р-распад, идущий по схеме v e" —> p Vg на электронах вещества (порог этой реакции в лаб. системе ок. 10 ГэВ), и не наблюдалось рождения М. в пучке мюонных антинейтрино. (Последняя реакция должна была бы происходить, если бы в распаде р хотя бы частично испускалось мюонное антинейтрино, напр. происходила бы реакция р — е" VgVjx.) С др. стороны, как показывает эксперимент на мезонной фабрике, нейтрино от распада р , останавливающиеся в веществе, рождают в детекторе электроны (в результате реакции eA-z— e"A2+i) и не рождают позитронов (к-рые могли бы возникать от реакции v A —> e+Az-i). Тем самым доказывается, что в распаде р" возникает электронное нейтрино Vg (и не рождается антинейтрино Vg). Одновременно получаются также эксперим. ограничения сверху на вероятности переходов Vg Vg и Vj —> Vg. Дос- 231 [c.231]

Vp и Vp — электронное нейтрино и антинейтрино в скобки заключены вылетающие из ядра частицы Деление ядра обычно на два осколка, имеюнше приблизительно равные массы и заряды Вылет из ядра протона [c.110]

Экспериментального доказательства существования такого процесса пока еще нет. С другой стороны, нет каких-либо соображений, накладывающих запрет на такое электрон-нейтринное взаимодействие. Но, допустив это, мы должны допустить также и существование других процессов подобного типа. В частности, перегруппировав частицы, вместо испускания фотона при электронно-поз итронной аннигиляидш, мы получим испускание нейтринно-антинейтринной пары (e+ + e"->v-fv) [c.277]

Для соответствия с законами сохранения энергии и спина была выдвинута гипотеза (В. Паули, 1931 г.) о том, что при / -распаде вместе с электроном вылетает еще одна нейтральная частица с нулевой массой (скореее 10 Ше) покоя и спином 1/2. Гипотеза о существовании нейтрино (антинейтрино) помогла создать корректную теорию / -распада (Э. Ферми, 1934 г.). Экспериментально наличие нейтрино было доказано лишь в 1956 году. [c.503]

Введение нейтрино (антинейтрино) объяснило не только сохранение спина при / -распаде, но и непрерывность энергетического спектра испускаемых электронов. Непрерывность спектра является прямым следствием непрерывного распределения энергии между электронами и антинейтрино в актах распада их сумма энергий равна тах- Кроме того, был дан ответ и на вопрос о внутринуклонном происхождении электронов при / -распаде, когда происходит превращение одного из нейтронов / -активного ядра по закону [c.503]

Идея эксперимента, который должен был дать ответ на этот вопрос, была высказана Б. Понтекорво (ОИЯИ, Дубна) в 1959 г. В статье Электронное и мюонное нейтрино он предложил исследовать ускорительные нейтрино, рожденные нри распаде пиопов, с целью установить, будут ли эти нейтрино (точнее — антинейтрино ) образовывать позитроны (которые возможно идентифицировать но их аннигиляции, как в опыте Райнеса и Коуэна, и поэтому в данной постановке эксперимента они были бы предпочтительнее электронов) или мюоны. Последнее свидетельствовало бы, что наряду с электронными нейтрино (Уе) существуют нейтрино другого тина — мюонные у л). [c.158]

Правила отбора для процессов С. в. Ироцессы, пы- зываемые С. в., регулируются специальными правилами отбора. Их происхождение не во всех случаях понято до конца, и часть из них пока носит феиомепо-логич. характер. Одно из важных правил отбора связано с существованием и сохранением в С, ь. особых квантовых чисел — лептонных нарядов. Понятие лептонпого заряда I было введено, чтобы указать иа отличие электронного нейтрино от соответствующего антинейтрино. Действительно, реакции [c.556]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...