Закон сохранения лептонного заряда

Закон сохранения лептонного заряда. Лептонный заряд выступает как величина, характеризующая сохранение лептонов. Известно, что при -распаде одновременно с электроном рождается и антинейтрино ( 41). [c.354]

Закон сохранения лептонного заряда [c.639]

Оказывается, если сопоставить между собой все известные лептонные процессы, а также процессы лептонного типа, не встречающиеся в природе (например, распад с испусканием одного лептона или двойной р-распад без участия нейтрино), то можно установить новый закон сохранения — закон сохранения лептонного заряда. Все лептонные процессы происходят таким образом, что сохраняется суммарная величина лептонного заряда, который равен -f 1 для всех лептонов (е , и v), —1 для анти- [c.640]

Приведем несколько примеров. Разрешены законом сохранения лептонного заряда и действительно встречаются в природе следующие процессы [c.640]

Если считать, что при (я — fi)- и ( х — е)-распадах образуются те же нейтрино и антинейтрино, что и лри 3-распаде , то легко предсказать спиральность , т. е. направление продольной поляризации для всех лептонов. Действительно, в соответствии с законом сохранения лептонного заряда (л+ — j i+)-pa -пад записывается следующим образом [c.648]

Тогда легко видеть, что все приведенные выше примеры удовлетворяют законам сохранения лептонных зарядов Le и (сум- [c.114]

Закон сохранения лептонного. заряда учитывать не надо, так как леп-тонный заряд я-мезона равен нулю. [c.135]

Лептонный заряд равен нулю для нуклонов, единице для электрона и минус единице для антинейтрино, так что при обычном Р-распаде лептонный заряд сохраняется. При двойном р-распаде в протоны должны переходить два нейтрона. Если бы не было закона сохранения лептонного заряда, то двойной р-распад мог бы идти без участия антинейтрино. Все опыты по обнаружению двойного Р-распада дали отрицательный результат [c.288]

Таким образом, возникновение антинейтрино, а не нейтрино, при Р -распаде является следствием закона сохранения лептонного заряда. [c.250]

Мы не обсуждаем здесь проблему возможного небольшого нарушения закона сохранения лептонного заряда (см. 103, п, 2 и 108, п. 2). [c.186]

Запрет на 2p(0v)-, ц-> 3e-, х- еу- и др. распады, противоречащие законам сохранения лептонных зарядов. [c.198]

Как видно из приведенного, далеко не полного перечня, (У-А)-теория, казалось бы, очень надежно подтверждается экспериментально. Однако, как известно, никакой эксперимент не дает 100%-ной гарантии в справедливости выдаваемого им результата. В частности, в нашем случае совокупности экспериментов, из которых следует (F—yi )-вариант теории, не противоречит допущение о примерно 10%-ной примеси (К+.4)-варианта законы сохранения лептонных зарядов проверены на уровне точности не более 99% относительно нулевых масс нейтрино допустимо и альтернативное предположение о [и даже в одном эксперименте дана оценка нижней границы массы (w > 17 эВ)] и т.п. [c.199]

Другими словами, в рамках погрешностей современного эксперимента можно отказаться от 100%-ной справедливости ряда положений универсальной (F— )-теории и посмотреть, к чему это приведет. Оказывается, наиболее существенные новые результаты возникают, если допустить небольшое нарушение закона сохранения лептонных зарядов (как в смысле возможности переходов между v и v данного сорта нейтрино, так и в смысле переходов между разными сортами нейтрино Vg-<-+v и т.п.), некоторую примесь (F+yl)-варианта (правые токи) и отличие от нуля массы нейтрино. И хотя, как мы [c.199]

Если в рамках теории Дирака предположить, что т = 0, то с учетом несохранения четности это приводит к двухкомпонентному варианту теории, согласно которому существуют только Уд и у со. 100%-ной поляризацией, переходы, между которыми строго запрещены по спиральности и закону сохранения лептонного заряда (у у). В частности, в этом случае и 2Р(0у)-распад запрещен, так сказать, дважды. Иногда вариант теории Дирака с т =0 называют теорией Вейля, который предложил ее в 1929 г. до обнаружения несохранения четности, в связи с чем она в свое время не была признана. [c.201]

Если законы сохранения лептонных зарядов нарушаются, то запрет на ц-+еу-распад снимается и вроде бы появляется шанс его найти в процессе смешивания и (рйс. 409), что будет указывать на , 0. Однако подсчет /г , выпол- [c.204]

Согласно Фейнману, процесс электромагнитного взаимодействия между двумя зарядами ei и еа (например, рассеяние электрона на электроне) можно схематически изобразить на плоскости координата (л )—время ( ) в виде рис. 1. Здесь внешними изломанными линиями изображаются мировые линии взаимодействующих заряженных частиц до и после взаимодействия. В соответствии с законами сохранения лептонного и электрического зарядов внешние линии нигде не обрываются. Они выходят из —оо и уходят в Ч-оо. Наклоном линии относительно оси t можно характеризовать величину импульса электрона . Внутренней волнистой линией изображается виртуальный фотон. Сам процесс взаимодействия изображается [c.14]

Согласно правилу в) продуктами распада мюона могут быть только легкие частицы фотон, электрон, позитрон и различные нейтрино. Закон сохранения барионного заряда будет выполнен автоматически, так как В = О у всех рассматриваемых частиц. У мюона не равны нулю второй лептонный и электрический заряды. Поэтому среди продуктов распада должны быть мюонное нейтрино и электрон е . Но электрон имеет еще ненулевой лептонный заряд, который отсутствует у мюона. Чтобы скомпенсировать этот лептонный заряд, при распаде должно вылететь еще электронное антинейтрино Ve. В результате получаем, что ц" должен распадаться по схеме [c.311]

Легко подсчитать, что в процессах деления и синтеза высвобождается всего лишь 0,1—0,3% энергии покоя участвующих в реакции ядер. Возникает естественный вопрос, существуют ли возможности более полного высвобождения энергии покоя Мс . Для такого высвобождения нуклоны должны превращаться в более легкие частицы — пионы, лептоны, фотоны. Но разрушение нуклонов строго запрещено законом сохранения барионного заряда (см. гл. Vis, 2). [c.564]

Общая калибровочная природа всех трех взаимодействий, описание которых отличается только выбором группы симметрии (и некоторыми дополнительными идеями), позволяет надеяться на создание теории, обобщающей сильное, слабое и электромагнитное взаимодействия. Эта теория (ее назвали великим объединением) должна быть связана с более широкой группой симметрии, чем рассмотренные выше. В настоящее время имеется ряд указаний на то, что такой группой является группа SU (5). В эту группу на равных правах входят как кварки, так и лептоны, между которыми становятся возможными переходы. Другими словами, соответствующая теория приводит к возможности нарушения законов сохранения лептонного и барионного зарядов. В частности, для времени жизни протона теория дает оценку 10 —10 лет, которая не противоречит последней экспериментальной оценке Тр>3 10 лет . [c.370]

Ранее изложенные два закона не запрещают процесса, в котором бы 2р 2п + 2е , но он не наблюдается. Не наблюдается также и аналогичный процесс -> лГ + 2е Факт неуничтожаемости лептонных частиц и вьфажается законом сохранения лептонного заряда. В действительности имеются два сорта лептонных зарядов I и по два сорта нейтрино и антинейтрино v и v v , — электронные и V, V — мюонные. Электронный лептонный заряд + 1 приписывается для ё , v , заряд = — 1 приписывается е , и заряд = О остальным частицам, в том числе и р+, v , Мюон-ный лептонный заряд + 1 приписывается v , а заряд 1= — — для и заряд / = О — остальным частицам. [c.354]

Для изолированной системы алгебраическая сумма лептонных зарядов остается неизменной. Это и есть выражение закона сохранения лептониого заряда для и соответственно для заряда. [c.355]

Процессы, запрещенные законом сохранения лептонного заряда, в природе не встречаются. Это безнейтринный двойной 3-ра-спад 2п -f 2р + 2е (0 0 + 2), захват антинейтрино нейтроном [c.641]

В дальнейшем мы познакомимся с многими новыми лептон-нымп процессами, существующими в природе, и всякий раз будем убеждаться в том, что они подчиняются законам сохранения лептонных зарядов. И наоборот, процессы, запрещенные законами сохранения лептонных зарядов, в природе не встречаются. В качестве примеров можно привести отсутствие в природе двойного безнейтринного р-распада [c.115]

Таким образом, опыты по поиску двойного р-распада подтверждают справедливость введенного в 11 закона сохранения лептонного заряда, согласно которому безнейтринный процесс типа (17.11) запрещен. Однако следует заметить, что точность современных расчетов и экспериментов не исключает возможности небольшого нарушения этого закона сохранения. [c.241]

Лептонный заряд L — квантовое число, характеризующее закон сохранения лептонов. Все нелептоны имеют лептонный заряд, равный нулю = 0, т. е. лептонно нейтральны. Все частицы-лелто-ны е , (д, , Уе, v l — имеют Ь— + , все античастицы лептонов е+, ц+, Уе, Уд — имеют =—1. Экспериментально подтвержден закон сохранения лептонного заряда ЛЕ=0. Лептонный заряд системы элементарных частиц можно определить, как разность между числом лептонов и антилептонов в этой системе. [c.250]

Процессы, запрещенные законом сохранения лептонного заряда (хотя они разрешены законами сохранения электрического заряда, энергии и импульса), такие, как безнейтринный двойной Р-распад [c.251]

Известно, что кроме электронного нейтрино существует еще мюонное нейтрино (см. 105) и, по-видимому, х-нейтрино (см. 107). Если масса нейтрино не равна нулю и нарушаются законы сохранения лептонных зарядов, то согласно гипотезе Б. М. Понтекорво может существовать процесс взаимного перехода нейтрино одного вида в другой (v - v , Ve->V и т. п.) подобно осцилляциям в (А" —J °)-npone e, идущем с нарушением закона сохранения странности (см. 118). При максимально возможном проявлении эффекта нейтринных осцилляций электронные нейтрино, возникшие на Солнце, прилетят на Землю в виде трех различных видов нейтрино (v , и v,), два из которых не могут быть зарегистрированы ни хлорным, ни галлиевым детектором. [c.161]

Наглядно возможность преобразования стерильных у, и у в нормальные у и у вытекает из того, что нейтрино с т ФО, которое движется со скоростью г<с, можно догнать и перегнать, находясь на системе координат, имеющей скорость VI >v. Очевидно, что в этой системе координат стерильные нейтрино у и Уд будут иметь противоположную спиральность, т. е. преобразуются в нормальные нейтрино у и у и, следовательно, будут нормально (нормально слабо) взаимодействовать с протонами и нейтронами детектора. Естественно, что вероятность такого процесса тем меньше, чем ближе и к с, т. е. чем меньше масса нейтрино. Заметим, что двойной безнейтринный 2Э(0у)-распад по Дираку запрещен законом сохранения лептонного заряда в смысле VgФVg. Вместе с тем предположение о нарушении закона сохранения лептонного заряда в смысле у Фу и т. п. (допустимое в теории Дирака) должно привести при т фО к нейтринным осцилляциям. [c.201]

К сожалению экспериментальное наблюдение 2Р(0у)-рас-пада—очень трудная задача из-за чрезвычайно большого и плохо рассчитываемого периода полураспада. Одно время считали, что это не так из-за примерно в 10 раз большего фазового объема у виртуальных нейтрино, образующихся в 2р(0у)-распаде, по сравнению с реальными нейтрино 2р(2у)-распада. Однако это правильное соображение нейтрализуется малостью нарушения закона сохранения лептонного заряда (необходимого для у =у ), незнание величины которого затрудняет вычисление 1 атричного элемента 2р(0у)-перехода . [c.202]

В процессах, идущих с участием лептонов, выполняются законы сохранения лептонных зарядов L,= onst (для е , е, и vj, onst (для ц", ц, Vj, и vJ и onst (для х , V, и V,). Лептонный заряд каждого типа отличен от нуля только для соответствующих лептонов. Для всех остальных частиц (включая лептоны других типов) он равен нулю. [c.207]

Точность современных экспериментов по проверке справедливости законов сохранения лептонных зарядов допускает их небольшое нарушение как в смысле частичного снятия запрета на замену одного типа лептонов на другой, так и в смысле замены лептона иа антилептон. Если законы сохранения L,, L , L, нарушаются в первом смысле и массы всех нейтрино различны и отличны от нуля, то будут возможны так называемые нейтринные осцилляции, т. е. взаимные переходы ve -+v , Если закон [c.207]

Здесь лептонами являются е-, в+, v и v. Подробнее о свойствах этих и других лептонов, а также о законе сохранения лелтонного заряда см. И, п. 3 н 17. [c.105]

Таким образом, при v , v, (v v ) закон сохранения лептон-ного заряда делит класс лептонов на две группы, в одну из которых входят е , e" ", Ve и Ve, а в другую и причем нейтрино и антинейтрино нельзя переводить из одной группы в другую. Другими словами, если (v =И= v ), то процесс (5-распада не может идти с испусканием [х-мезонных нейтрино и антинейтрино [c.253]

Строгие законы сохранения квантовых чисел элементарных частиц имеют место во всех видах взаимодействия. К таким законам, нарушение которых пока не обнаружено, относятся сохранение электрического заряда — суммарный электрический заряд частиц в начале процесса взаимодействия и суммарный электрический заряд частиц, образующихся в результате взаимодействия, совпадают (электрический заряд элементарной частицы по абсолютному значению кратен заряду электрона е) сохранение барионного заряда — во всех процессах взаимодействия изменение числа барионов должно сопровождаться точно таким же изменением числа аити-барионов. Барионам приписывается барионный заряд В=1, антибарионам В=—1. Барионный заряд остальных частиц В = 0 электронный, мюонный и т-лептонный заряды приписываются соответственно электрону и электронному нейтрино v (/s=l), мюону и мюонному нейтрино Vii fIiL = l), т-лептону и т-нейтрино vi (/- = 1). Антилептонам приписываются противоположные по знаку лептонные заряды. Для остальных известных частиц = =/х =.0. Экспериментальные данные свидетельствуют о сохранении лептонных зарядов всех трех разновидностей в отдельности. Имеются теоретические основания полагать, что законы сохранения барионного и лептонных зарядов не являются строгими [3]. [c.971]

Этот закон сохранения относится не только к общему числу фермионов, но и по отдельности к барионам (сохранение барионного заряда В) и лентонам (сохранение лептонного заряда) L. Однако эти весьма точные законы сохранения, по-видимому, все же не являются абсолютными (об этом см. 4.2, 6.2, 9.4 и 12.1). [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...