Электронное и мюонное нейтрино

Практическое осуществление такого эксперимента сначала казалось совершенно фантастичным. Действительно, электронное антинейтрино с трудом удалось зарегистрировать, воспользовавшись мощным потоком этих частиц от ядерного реактора. Но мюонные нейтрино в ядерных реакторах не рождаются. Тем не менее и эту задачу удалось решить, воспользовавшись новыми более эффективными методами регистрации и тем, что нейтринные сечения, как и все сечения реакций, обусловленных слабыми взаимодействиями, быстро (линейно в ЛС, см. (7.196)) растут с энергией. О самом опыте мы расскажем в гл. IX, 4, п. 11. Здесь же отметим, что опыт подтвердил наличие реакции (7.201) и отсутствие реакции (7.202). Тем самым было установлено различие электронного и мюонного нейтрино [c.422]

Существует ли тау-нейтрино Если бы т-нейтрино ие было, а существовали бы только электронное и мюонное нейтрино, то распад тау-лептона мог бы происходить лишь за счет взаимодействия тУе (константа связи и взаимодействия (константа [c.243]

Электронное и мюонное нейтрино [c.158]

Из факта существования электронного и мюонного нейтрино вытекало множество следствий. [c.160]

Решение. Если в момент времени = О число неподвижных мюонов равно то через 2,2 мкс половина из них распадется, рождая электрон и два нейтрино. Половина оставшихся мюонов распадается в следующие 2,2 мкс и т.д. Следовательно, в момент времени I останется [c.473]

Нейтрино, принадлежащие второму поколению лептонов (мюонные нейтрино), никогда не вызывают рождения электронов. И наоборот, нейтрино первого поколения (электронные нейтрино) никогда не рождают г-мезонов. [c.146]

Лептон в переводе с греческого означает мелкий , легкий . Однако это название сохранено для всех частиц со свойствами лептонов независимо от их массы. В частности, когда в 1975 г. была открыта т-частица с массой И1, 1780 МэВ, свойства которой аналогичны свойствам электрона и мюона, то ее назвали т-лептоном. О свойствах и т "-лептонов и о возможном существовании соответствующих нейтрино (у,) и антинейтрино (у,) см. 107. [c.184]

Слабое взаимодействие обусловливает силы, действующие между легкими частицами (лептонами электронами, нейтрино и мюонами) и между лептонами и более тяжелыми частицами. Слабое взаимодействие, проявляющееся при бета-распаде радиоактивных ядер, имеет очень малую дальность. Слабое взаимодействие не способно создавать устойчивые состояния вещества в том смысле, в каком сила тяготения поддерживает существование Солнечной системы. [c.440]

Ниже для определенности речь будет идти только об электронных нейтрино и антинейтрино (ч, и v ). О различии мюонных нейтрино и антинейтрино ( а и V ) между собой, а также об отличии их от и см. 17, п. 5. [c.235]

Лептоны и слабое взаимодействие. Исследование элементарных частиц позволило обнаружить еще один вид фундаментального взаимодействия, получивший название слабого. Его интенсивность существенно меньше интенсивности сильного и электромагнитного взаимодействий. Процессы, обусловленные слабым взаимодействием, протекают также значительно медленнее. Частицы, участвующие в слабом взаимодействии, были выделены в особый класс лептонов. К ним относятся электрон е, мюон (1, т-лептон и три типа нейтрино — электрон юе v,. [c.195]

Термин элементарная частица в момент его появления отражал всегда существовавшую в науке тенденцию стараться усмотреть во многих и разных физических явлениях действие небольшого числа неких элементарных сущностей. И действительно, в двадцатые годы физикам казалось, что весь мир состоит из элементарных частиц трех сортов — электронов, протонов и квантов электромагнитного излучения. В тридцатые годы число элементарных частиц увеличилось, но не намного. Появились нейтрон, позитрон, мюон, нейтрино. Тогда открытие каждой новой частицы воспринималось физиками как большое праздничное событие. В конце сороковых годов, к удовлетворению теоретиков, были открыты предсказанные ими пионы. Но уже в пятидесятые годы было открыто около десятка новых, так называемых странных частиц, существование которых оказалось для теоретиков полнейшей неожиданностью. В шестидесятые годы рост числа вновь открываемых частиц принял угрожающие размеры. [c.276]

Согласно правилу в) продуктами распада мюона могут быть только легкие частицы фотон, электрон, позитрон и различные нейтрино. Закон сохранения барионного заряда будет выполнен автоматически, так как В = О у всех рассматриваемых частиц. У мюона не равны нулю второй лептонный и электрический заряды. Поэтому среди продуктов распада должны быть мюонное нейтрино и электрон е . Но электрон имеет еще ненулевой лептонный заряд, который отсутствует у мюона. Чтобы скомпенсировать этот лептонный заряд, при распаде должно вылететь еще электронное антинейтрино Ve. В результате получаем, что ц" должен распадаться по схеме [c.311]

Вопрос о различии мюонного и электронного нейтрино возник сравнительно поздно. Долгие годы мюонные и электронные нейтрино считались тождественными и тем самым обладающими одинаковыми лептонными зарядами. Соответственно одинаковые лептон-ные заряды приписывались электрону и отрицательному мюону. Но если так, то все квантовые числа мюона и электрона совпадают, и ничто не препятствует мюону распадаться на электрон и у-квант. Но, несмотря на усилия экспериментаторов, этот распад не наблюдался [c.422]

Н. (символ V) — лёгкая (возможно, безмассовая) электрически нейтральная не обладающая цветом частица со спином 1/з. Н. участвует в слабом и гравитац. взаимодействиях, принадлежит к классу лептонов, а по статистич. свойствам является фермионом. Наблюдались Н. трёх типов электронные (ч ), мюонные (у ,) и т-нейтрино (V,) в соответствии с наличием трёх типов заряж. лептонов. Н. каждого типа имеют античастицу — антинейтрино (у). Нестабильность Н. пока не обнаружена. Отличит, свойствами Н. являются исключительно большая проникающая способность при низких энергиях и быстрый рост сечений взаимодействий с увеличением энергии. [c.258]

Идея эксперимента, который должен был дать ответ на этот вопрос, была высказана Б. Понтекорво (ОИЯИ, Дубна) в 1959 г. В статье Электронное и мюонное нейтрино он предложил исследовать ускорительные нейтрино, рожденные нри распаде пиопов, с целью установить, будут ли эти нейтрино (точнее — антинейтрино ) образовывать позитроны (которые возможно идентифицировать но их аннигиляции, как в опыте Райнеса и Коуэна, и поэтому в данной постановке эксперимента они были бы предпочтительнее электронов) или мюоны. Последнее свидетельствовало бы, что наряду с электронными нейтрино (Уе) существуют нейтрино другого тина — мюонные у л). [c.158]

Третий этап охватывает большой период времени (1949— 1964 гг.), в течение которого были открыты и изучены странные частицы ( 114—119), доказано нарушение четности в слабых взаимодействиях ( 104, 114), открыты антинуклоны ( 93—98), экспериментально подтверждено сущес1в0вание электронных и мюонных нейтрино и антинейтрино ( 103 — 105), изучена структура нуклонов ( 89 -92), открыты резонансы ( 112). [c.133]

Схематически эту гипотезу можно изобразить в виде треугольника Пуппи (рис. 159), в одной из вершин которого размещены нуклоны и антинуклоны, в другой — электроны и электронные нейтрино, а в третьей — мюоны и мюонные нейтрино. Легко видеть, что любой процесс из числа перечисленных в (17.24), а также многие другие можно записать на одной из сторон треугольника, если использовать по две частицы из каждой вершины, прилежащей к этой стороне. (я-Мезоны формируются из нуклона и антинуклона по схеме, рассмотренной в 22, п. 3.) [c.260]

Строгие законы сохранения квантовых чисел элементарных частиц имеют место во всех видах взаимодействия. К таким законам, нарушение которых пока не обнаружено, относятся сохранение электрического заряда — суммарный электрический заряд частиц в начале процесса взаимодействия и суммарный электрический заряд частиц, образующихся в результате взаимодействия, совпадают (электрический заряд элементарной частицы по абсолютному значению кратен заряду электрона е) сохранение барионного заряда — во всех процессах взаимодействия изменение числа барионов должно сопровождаться точно таким же изменением числа аити-барионов. Барионам приписывается барионный заряд В=1, антибарионам В=—1. Барионный заряд остальных частиц В = 0 электронный, мюонный и т-лептонный заряды приписываются соответственно электрону и электронному нейтрино v (/s=l), мюону и мюонному нейтрино Vii fIiL = l), т-лептону и т-нейтрино vi (/- = 1). Антилептонам приписываются противоположные по знаку лептонные заряды. Для остальных известных частиц = =/х =.0. Экспериментальные данные свидетельствуют о сохранении лептонных зарядов всех трех разновидностей в отдельности. Имеются теоретические основания полагать, что законы сохранения барионного и лептонных зарядов не являются строгими [3]. [c.971]

В 1962 выяснено, что в природе существует не один тип нейтрино, а, по крайней мерс, два электронное V, и мюоиное v . 1975 принёс открытие t-лептока, частицы почти в 2 раза тяжелее протона, но в остальном повторяющей свойства электрона и мюона. Вскоре стало ясно, что с ним связан ещё один тип нейтрино v,. [c.597]

Лентоны, не имеющие электрического заряда, — это нейтрино, причастные только к слабым взаимодействиям. Заряженные лентоны (мы нока говорили о двух из них — электронах и мюонах, но есть еще третий тип, называемый тау-лентонамп, о которых будет рассказано в 9.3), очевидно, обладают также электромагнитным взаимодействием. [c.76]

Различие этих нейтрино означало также различие электронов и мюонов (нельзя представлять себе мюопы как тяжелые электроны , отличающиеся от обычных только массой). Связь с электронами и с мюонами показывала, что существуют дублеты лептонов е,ь>е и /i, имеющие каждый свое особое свойство, которого нет у другого. Это свойство характеризуется соответствующим квантовым числом электронным лентонным числом Le и мюонным Значения Le и для разных лентонов приведены в табл. 9.1. Там же приведены и значения тау-лентонного числа Lr, о котором будет рассказано в следующем параграфе. [c.160]

Классификация элементарных частиц по характеру взаимодействия с другими частицами также указывает на их связь между собой. Так как гравитационные силы между частицами очень малы, то в ядерной физике рассматриваются три вида взаимодействий сильные, электромагнитные и слабые. Все они характеризуются сохранением электрического и барионного зарядов. Многие элементарные частицы могут взаимодействовать всеми тремя способами, некоторые—двумя (например, электрон и мюон) или даже одним (нейтрино, у-квант). Сильные взаимодействия происходят за ядерные времена (10 24 10-23 (.) с больщим сечением (примерно 10 см ), характеризуются сохранением Р-, С-, и С-четности, изотопического спина и его проекции, сохранением странности и других зарядов. Безразмерная константа сильного взаимодействия имеет наибольщее значение среди констант подобного рода [c.311]

В последние годы открыт второй сорт нейтрино, так называемое нейтрино (и антниейтригю) мюонное н которое испускается например, при распаде я-мезонов -> (i" - - v я - [i v. Имеются основания считать, что мюонное нейтрино (v,, и v j и электронное нейтрино (v , vj, о которых шла речь выше, являются разными частицами. Заметим, что электронное нейтрино определяется как частица, испускаемая в процессе р -распада протона р -> п е -f а электронное антинейтрино — частица, испускаемая при р -распаде нейтрона п - р + ё v . [c.340]

Ранее изложенные два закона не запрещают процесса, в котором бы 2р 2п + 2е , но он не наблюдается. Не наблюдается также и аналогичный процесс -> лГ + 2е Факт неуничтожаемости лептонных частиц и вьфажается законом сохранения лептонного заряда. В действительности имеются два сорта лептонных зарядов I и по два сорта нейтрино и антинейтрино v и v v , — электронные и V, V — мюонные. Электронный лептонный заряд + 1 приписывается для ё , v , заряд = — 1 приписывается е , и заряд = О остальным частицам, в том числе и р+, v , Мюон-ный лептонный заряд + 1 приписывается v , а заряд 1= — — для и заряд / = О — остальным частицам. [c.354]

Фермионы способны занимать квантовые состояния только поодиночке. В данном квантовом состоянии не могут оказаться одновременно два (и более) одинаковых фермиона. Это обстоятельство известно как принцип запрета Паули (он был сформулирован Паули для электронов в 1925 г). По современой теории, к фермионам относятся кроме электронов также протоны, нейтроны, мюоны, нейтрино — вообще все микрообъекты с полуцелым спиновым числом s. [c.81]

Частицы, не участвующие в сильных взаимодействиях, образуют два небольших семейства. Одно из них представляют лептоны — электрон, мюон, т-лептон, а также электронное, мюонное и т-нейтрино. Другое семейство до последнего времени представлял фотон — безмассовая частица со спином, равным единице, являющаяся переносчиком электромагнитного пзаимодекст-сия, квантом электромагнитного поля. В 1983 г. были открыты массивные заряженные (W ) и нейтральный (Z ) бозоны — частицы со спином, равным единице, являющиеся переносчиками слабого взаимодействия. Фотон, и -бозоны относят к семейству векторных [c.970]

Но у сильных взаимодействий есть и слабые стороны, позволяющие в ряде ситуаций выдвигаться на первый план другим взаимодействиям. Во-первых, сильные взаимодействия — самые короткодействующие в природе. Их роль быстро становится ничтожной при переходе к расстояниям, превышающим 10" см. Поэтому, например, обеспечивая стабильность ядер, эти силы практически не влияют на атомные явления (см. гл. И, 1). Другим слабым местом сильных взаимодействий является их неуниверсальнрсть. Существуют частицы (фотон, электрон, мюон, нейтрино), которые не подвержены действию сил, обусловленных сильными взаимодействиями, и не могут рождаться за счет сильных взаимодействий при столкновениях. Частицы, подверженные сильным взаимодействиям, называются адронами (термин Л. Б. Окуня). К адронам принадлежит большинство известных элементарных частиц. Наконец, третьим ограничительным свойством сильных взаимодействий является то, что для них существует ряд законов сохранения, не выполняющихся по отношению к другим взаимодействиям. Ограничения такого рода мы подробно рассмотрим в последующих трех параграфах, а в 7 поясним, как это связано с симметриями различных взаимодействий. [c.279]

М. является метастаби.тьиой системой вследствие распада мюона (за счёт слабого взаимодействия) на позитрон (е" ) и два нейтрино (ц" —2- с+ Vf, v ) со временем жизни т 2,2-10" с. В результате исчезновение М. сопровождается испусканием позитроиа с макс, энергией ок. 53 МэВ, двух нейтрино и иизкоэнергетич. электрона. [c.225]

Последоват. описание структуры адронов на основе совр. теории сильного взаимодействия — квантовой хромодинамики — пока встречает теоретич. трудности, однако для мн. задач вполне удовлетворит, результаты даёт описание взаимодействия нуклонов, представляемых как элементарные объекты, посредством обмена мезонами. Эксперим. исследование пространств, структуры Н. выполняется с помощью рассеяния высокоэ-нергвчных лептонов (электронов, мюонов, нейтрино, рассматриваемых в совр. теории как точечные частицы) на дейтронах. Вклад рассеяния на протоне измеряется в отд. эксперименте и может быть вычтен с помощью определ, вычислит, процедуры. [c.268]

Смотреть страницы где упоминается термин Электронное и мюонное нейтрино : [c.226] [c.192] [c.810] [c.532] [c.113] [c.135] [c.321] [c.225] [c.225] [c.230] [c.401] [c.481] [c.234] [c.518] [c.424] [c.583] [c.583] [c.501] [c.554] [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...