Лептонный заряд электронный

В среднем (во времени) заряд элементарной частицы распределен по всей частице. Во всяком деликатном опыте, который сам по себе не разрывает частицу, измеримыми являются только средние значения величины, поскольку измерения не могут быть мгновенными. (Здесь опять именно квантовая механика ограничивает нащи возможности описания строения элементарной частицы.) Экспериментальные данные по распределению заряда для протона, нейтрона и электрона доставляют веское доказательство точечного характера заряда электрона, по крайней мере с точностью до 10- см, тогда как протон и нейтрон проявляют себя как более сложные структуры с зарядом, распределенным внутри сферы радиусом около 10 з см. У лептонов магнитный момент (определение которого будет дано в т. И) возрастает обратно пропорционально массе, за исключением v- и v-частиц, у которых нет измеримых собственных магнитных моментов. В принципе можно измерять не только напряженность магнитного поля, но и получать точное распределение образующих это поле токов. Одним из крупнейших достижений релятивистской квантовой теории является успешное предсказание величины напряженности (впоследствии измеренной) собственного магнитного поля электрона—предсказание, сделанное с точностью до 0,001%, т. е. с ошибкой, меньшей погрешности современных измерений. [c.439]

Закон сохранения лептонного заряда. Лептонный заряд выступает как величина, характеризующая сохранение лептонов. Известно, что при -распаде одновременно с электроном рождается и антинейтрино ( 41). [c.354]

Таким образом, в опыте было доказано, что (х-мезонные нейтрино и антинейтрино отличаются от электронных нейтрино и антинейтрино характером взаимодействия, в связи с чем их надо характеризовать разными лептонными зарядами и Le (см. 11). [c.256]

Сохранение лептонного заряда подтверждается отсутствием в природе процесса двойного р-распада. Напомним, что при обычном р-распаде (см. гл. VI, 4) в ядре один из нейтронов превращается в протон с испусканием электрона и антинейтрино [c.288]

Лептонный заряд равен нулю для нуклонов, единице для электрона и минус единице для антинейтрино, так что при обычном Р-распаде лептонный заряд сохраняется. При двойном р-распаде в протоны должны переходить два нейтрона. Если бы не было закона сохранения лептонного заряда, то двойной р-распад мог бы идти без участия антинейтрино. Все опыты по обнаружению двойного Р-распада дали отрицательный результат [c.288]

В теории без сохранения лептонного заряда) меньше на 2—3 порядка. Наконец, существование второго лептонного заряда следует из того, что отрицательный мюон не распадается на электрон и V-квант [c.289]

Согласно правилу в) продуктами распада мюона могут быть только легкие частицы фотон, электрон, позитрон и различные нейтрино. Закон сохранения барионного заряда будет выполнен автоматически, так как В = О у всех рассматриваемых частиц. У мюона не равны нулю второй лептонный и электрический заряды. Поэтому среди продуктов распада должны быть мюонное нейтрино и электрон е . Но электрон имеет еще ненулевой лептонный заряд, который отсутствует у мюона. Чтобы скомпенсировать этот лептонный заряд, при распаде должно вылететь еще электронное антинейтрино Ve. В результате получаем, что ц" должен распадаться по схеме [c.311]

Вопрос о различии мюонного и электронного нейтрино возник сравнительно поздно. Долгие годы мюонные и электронные нейтрино считались тождественными и тем самым обладающими одинаковыми лептонными зарядами. Соответственно одинаковые лептон-ные заряды приписывались электрону и отрицательному мюону. Но если так, то все квантовые числа мюона и электрона совпадают, и ничто не препятствует мюону распадаться на электрон и у-квант. Но, несмотря на усилия экспериментаторов, этот распад не наблюдался [c.422]

Наконец, следуя принципу все, что не происходит в микромире, запрещено законами сохранения , разные авторы стали обсуждать гипотезу о различии мюонного и электронного нейтрино и о существовании двух сохраняющихся лептонных зарядов. Проверка этой гипотезы возможна только с помощью реакции. Надо убедиться в том, что нейтрино, вылетающие при мюонном распаде пиона [c.422]

ЭЛ.-магн., слабого.Сохранение электрич. заряда, энергии, импульса и полного угл. момента системы является точным для всех типов взаимодействий. В перечисленных взаимодействиях сохраняются также барионное число В АВ = 0) и, по-видимому, три типа лептонных чисел — электронное е, мюонное , [c.487]

В связи с существованием двух типов нейтрино считают, что и лептонные заряды существуют разные — электронные лептонные заряды у е , е+, Уе, л е и мезонные лептонные заряды у ц+, гц, 1,1. Тогда становится понятным, почему не наблюдается распад ц-мезонов по такому каналу [c.251]

Позднее мы увидим, что введенный электронный лептонный заряд является только одной из разновидностей лептонного заряда. Кроме в настоящее время для описания поведения мюонных лептонов (ц , ц , и vj используется мюонный лептонный заряд (см. Ш5, п. 3), а для описания тау-лептонов (т , т , v и v )—тау-лептонный заряд L, (см. 107). В Настоящем параграфе рассматриваются только электронные лептоны. Поэтому иногда для удобства вместо v . Ve и Le будут использоваться упрощенные обозначения V, v и L. [c.147]

Относительно второго вида двойного -распада [2 (0v)] такой уверенности высказать нельзя потому, что для его существования необходимо нарушение (хотя бы небольшое) закона сохранения электронного лептонного заряда (ALe=2), чего в природе может и не быть. [c.151]

Знак спиральности антинейтрино в непосредственном эксперименте определен не был, но из всех других экспериментов вытекает, что он положителен. Таким образом, для всех электронных лептонов (е , е , Уе и Уе) знак спиральности (продольной поляризации) противоположен знаку лептонного заряда (табл. 39). [c.159]

ЭЛЕКТРОННЫЙ И МЮОННЫЙ ЛЕПТОННЫЕ ЗАРЯДЫ [c.184]

Существует очень удобный и простой для запоминания способ описания этих закономерностей, основанный на обобщении понятия электронного лептонного заряда введенного в 18, п. 4 и дополнительно рассмотренного в 103, п. 1 для электронных лептонов. Его значения для е , е, V и у , а также некоторых других частиц приведены в левой части табл. 40. По аналогии с введем для мюонных лептонов мюонный лептонный заряд значения которого для ц , и а также некоторых других частиц, включая электронные лептоны, приведены в правой части таблицы. [c.185]

В настоящее время принято считать, что т-лептон аналогичен е- и ц-лептонам и характеризуется новым лептонным зарядом Ц, который равен 1 для т и v , — 1 для т" и и О для всех остальных частиц (включая электронные и мюонные лептоны). [c.198]

ЛЕПТОННЫЙ ЗАРЯД (лептонное число, символ ), особое квант, число, характеризующее лептоны. Опыт показывает, что при всех процессах разность между числами лептонов и их античастиц остаётся постоянной. Напр., поглощение протоном эл-на в процессе электронного захвата сопровождается вылетом электронного нейтрино e -f-pn-fVe, а поглощение отрицат. мюона — вылетом мюонного нейтрино, jx +p —n+v x в процессе бета-распада нейтрона вместе с эл-ном рождается электронное антинейтрино и т. д. Эту закономерность можно объяснить, предположив существование у лептонов особого заряда — Л. з., сохраняющегося в процессах превращения элем, ч-ц и имеющего противоположные знаки для ч-ц и античастиц. Опытные данные свидетельствуют в пользу существования трёх Л. з.— электронного Lgt мюонного и связанного с тяжёлым лептоном (т ) и его нейтрино (v ) L . Обычно принимают е= + 1 ДЛЯ е , Vg, Le=—1 е+, Ve, Ьц= + 1 для Ц-, =—1 [c.346]

Согласно Фейнману, процесс электромагнитного взаимодействия между двумя зарядами ei и еа (например, рассеяние электрона на электроне) можно схематически изобразить на плоскости координата (л )—время ( ) в виде рис. 1. Здесь внешними изломанными линиями изображаются мировые линии взаимодействующих заряженных частиц до и после взаимодействия. В соответствии с законами сохранения лептонного и электрического зарядов внешние линии нигде не обрываются. Они выходят из —оо и уходят в Ч-оо. Наклоном линии относительно оси t можно характеризовать величину импульса электрона . Внутренней волнистой линией изображается виртуальный фотон. Сам процесс взаимодействия изображается [c.14]

Врукхейвен, 1962 ЦЕРН, 1964), в то время как процессы типа 4-п е -(-4-р на опыте не обнаружены. Различие между тремя типами Н. описывается тремя сохраняющимися (илп прибл. сохраняющимися) лептонными зарядами электронным мюонным и таонным Ь . Для Ve, как и для е , дляу и[х- =1, [c.449]

Помимо указанных величин, Э. ч. дополнительно характеризуются ещё рядом квант, чисел, к-рые наз. внутренними . Лептоны несут специфич. лептонный заряд ( ) электронный равный - - дляе- и Ге, мюонный L i,, равный 4-1 для Х и v ,, и X, связанный с т-лептоном (Ьх = -1-1 для т и —1 для т+). Для адронов =0. Адронам с полуцелым спином приписывают барионный заряд В(1В =1). Адроны с 5=4-1 образуют подгруппу барионов,, с Б = 0 — подгруппу мезонов, Для лептонов 5=0. Для фотона 5=0 и =0. [c.897]

Ранее изложенные два закона не запрещают процесса, в котором бы 2р 2п + 2е , но он не наблюдается. Не наблюдается также и аналогичный процесс -> лГ + 2е Факт неуничтожаемости лептонных частиц и вьфажается законом сохранения лептонного заряда. В действительности имеются два сорта лептонных зарядов I и по два сорта нейтрино и антинейтрино v и v v , — электронные и V, V — мюонные. Электронный лептонный заряд + 1 приписывается для ё , v , заряд = — 1 приписывается е , и заряд = О остальным частицам, в том числе и р+, v , Мюон-ный лептонный заряд + 1 приписывается v , а заряд 1= — — для и заряд / = О — остальным частицам. [c.354]

Существует очень удобный и простой для запоминания способ описания этих закономе[1)ностей при помощи нового параметра элементарных частиц —так называемого лептонного заряда. Припишем каждому из четырех электронных лептонов электронный лептонный заряд Le в соответствии с левой частью табл. 7, а каждому из четырех мюонных лептонов — мюонный лептонный заряд в соответствии с ее правой частью. [c.114]

Строгие законы сохранения квантовых чисел элементарных частиц имеют место во всех видах взаимодействия. К таким законам, нарушение которых пока не обнаружено, относятся сохранение электрического заряда — суммарный электрический заряд частиц в начале процесса взаимодействия и суммарный электрический заряд частиц, образующихся в результате взаимодействия, совпадают (электрический заряд элементарной частицы по абсолютному значению кратен заряду электрона е) сохранение барионного заряда — во всех процессах взаимодействия изменение числа барионов должно сопровождаться точно таким же изменением числа аити-барионов. Барионам приписывается барионный заряд В=1, антибарионам В=—1. Барионный заряд остальных частиц В = 0 электронный, мюонный и т-лептонный заряды приписываются соответственно электрону и электронному нейтрино v (/s=l), мюону и мюонному нейтрино Vii fIiL = l), т-лептону и т-нейтрино vi (/- = 1). Антилептонам приписываются противоположные по знаку лептонные заряды. Для остальных известных частиц = =/х =.0. Экспериментальные данные свидетельствуют о сохранении лептонных зарядов всех трех разновидностей в отдельности. Имеются теоретические основания полагать, что законы сохранения барионного и лептонных зарядов не являются строгими [3]. [c.971]

Т. к. время жизни пионов велико по сравнению с ядер-ным временем 10" с), в табл. эле.ментарных частиц их условно относят к стабильным частицам. Э.тект-рнч. заряд л -мезона ( = — 1 (т. е. совпадает с зарядом электрона), для л -мезона ( — +1, для л -мезона ( — 0. Спин пионов / = О, т. е. они относятся к классу бозонов. Их внутренняя чётность отрицательна, Р — —1. Частицы с такими характеристиками спина и чётности (/ = О, Р — —1) наз. псевдоскалярными барионное число, лептонное число, странность, очарование, красота пионов равны нулю. Из кваркового состава пионов видно также, что л и л" являются частицей и античастицей по отношению друг к другу, а л тождествен своей античастице (т. е. является u m ннo нейтральной частицей), л -мезон имеет положит, зарядовую чё пность . С — -[-1, Изотопический спин пионов / = 1, т. е. они образуют изотопич. триплет трём возможным проекциям изотопич. спина 1 = +1, 0, —1 соответствуют состояния л+, л , Л", С-чёпшостъ пионов отрицательна, С = —1. [c.583]

Ц при др. эпергиях, эти цифры могут неск. изменяться. Лейтоны участвуют только в электромагнитных и слабых взаимодействиях, мезоны и барионы — во всех трех типах взаимодействий. Дополнит, различия между группами частиц связаны с наличием характерных квантовых чисел. Лептоны несут специфический лептоншлй заряд (электронный пли мюон-ный, по модулю равный рдннице, см. Слабые взаимодействия), барионы — барионный заряд (равный +1), для мезонов же оба эти заряда равны нулю. Помимо отмеченных квантовых чисел, Э. ч. различаются значеииями электрич. заряда Q и спина J [спин — частный случай (для систем, в к-рых частица покоится) квантового числа момента количества движения ]. [c.522]

Отсюда вывод Vg 96 Vq, что позволило приписать Vg и Vq разные лептонпые заряды — положительный и отрицательный, соответственно, — и объяснить sa-нрет (33). Требование сохранения леитонного заряда I в реакциях С. в., наряду с предноложепнем, что для сильновзаимодействующих частиц / = О, приводит к тому, что следует приписать электрону Zg = + 1, позитрону Zg = —1 [из (31)]. Аналогично можпо приписать Тд лептонный заряд ц = + 1 (для = —1), и тогда для х (напр., из реакции [c.556]

Р-распада. Формально (но удобно) это различие описывается при помощи электронного лептонного заряда, который у нейтрино такой же, как у электрона [L = Le- = ), у антинейтрино — как у позитрона —Le+ = — ), ay всех остальньгх частиц равен нулю. Все разрещенные процессы с участием v<. и удовлетворяют закону сохранения электронного лептонного заряда (суммарный лептонный заряд левой и правой частей реакции равны) [c.147]

Таким образом, на сегодняшний день опыты по поиску 2рру)-распада не противоречат предположению о различии неитрино и антинейтрино, т. е. согласуются с законом сохранения электронного лептонного заряда. Напомним, что к такому же заключению приводит и анализ опыта Девиса (см. 18, п. 5). Однако следует заметить, что точность современного эксперимента не исключает возможности небольшого нарушения этого закона сохранения, а теория допускает такую возможность (см. обсуждение данного вопроса в 108). [c.152]

Известно, что кроме электронного нейтрино существует еще мюонное нейтрино (см. 105) и, по-видимому, х-нейтрино (см. 107). Если масса нейтрино не равна нулю и нарушаются законы сохранения лептонных зарядов, то согласно гипотезе Б. М. Понтекорво может существовать процесс взаимного перехода нейтрино одного вида в другой (v - v , Ve->V и т. п.) подобно осцилляциям в (А" —J °)-npone e, идущем с нарушением закона сохранения странности (см. 118). При максимально возможном проявлении эффекта нейтринных осцилляций электронные нейтрино, возникшие на Солнце, прилетят на Землю в виде трех различных видов нейтрино (v , и v,), два из которых не могут быть зарегистрированы ни хлорным, ни галлиевым детектором. [c.161]

НЕЙТРЙНО (V), лёгкая (возможно, безмассовая) электрически нейтральная ч-ца со спином (в ед. л), участвующая только в слабом и гравитац. вз-ствиях. Н. принадлежит к классу лептонов, а по статистич. св-вам явл. фермионом. Известны три типа Н. электронное (Уе), мюонное (т ) и т-Н. (Ух), каждый из к-рых при вз-ствии с др. ч-цами может превращаться в соответствующий заряж. лептон. В отрицательно заряженные лептоны превращаются лишь левые Н. (со спи-ральностъю к=— /3), в положительно заряженные — только правые (А,= = -1- /2). Считается, что правые Н. явл. античастицами по отношению к левым, они наз. антинейтрино (V). Правым Н. приписывают лептонный заряд со знаком, противоположным лептонному заряду левых Н. [c.448]

Перечисленные частицы образуют три класса нуклоны N (протон и нейтро н) являются представителями класса барионов, характеризующегося барионным числом В = +1 электрон, позитрон, нейтрино и антинейтрино входят в класс лептонов, представители которого характеризуются лепто нным зарядом Ч-1 [c.699]

Это означает, что спин пиона равен нулю, а его четность отрицательна. Аналогично через обозначены изотопический снин и G-четность. Например, у эта-мезона изотопический спин равен нулю, а С-четность положительна. Массы частиц, как это сейчас принято, приводятся в энергетических единицах (МэВ). Раньше за единицу массы элементарных частиц принималась масса электрона. Поскольку масса электрона равна 0,5 МэВ, то для того чтобы узнать, скольким электронным массам равна масса частицы, надо ее массу в мегаэлектронвольтах умножить на два. Если какая-то характеристика для частицы не указывается, то это значит, что она для этой частицы не может быть определена. Например, лептоны не обладают изотопическим спином, потому что они не участвуют в сильных взаимодействиях. Если для физической величины указаны два знака, то верхний относится к частице, а нижний — к античастице. Например, барионный заряд равен единице для барионов и минус единице для антибарионов. Заметим, в частности, что четности частиц и античастиц одинаковы для бозонов и противоположны для фермионов. Указанные в последней графе способы распада приведены для частиц. Античастицы распадаются на соответствующие античастицы. [c.304]

В семейство лептонов входят ещё 6 частиц — три нейтрино (электронное, мюон1[ое и т-лептонное) н три их античастицы. Поскольку все утп частицы не имеют заряда, то, но теории Дирака, они не должны иметь и нормального спинового магн.. момента (об их аномальном моменте см. ниже). [c.635]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...