Полоса Задача одномерная

Сумма (Г + /7 во втором слагаемом пропорциональна эквивалентному напряжению. Это следует из того, что в решении задачи используются те же допущения, что и в решении задачи одномерной осадки полосы (см. 26). Поэтому остается справедливой формула для эквивалентного напряжения (4.8). В таком случае дифференциальное уравнение (4.99) принимает вид [c.119]

Точное аналитическое решение этой системы получено лишь для самых простых задач, в частности для одномерного (цилиндрического) изгиба полосы, В других случаях используют численные или вариационные методы расчета. [c.116]

В теоретическом определении остаточных напряжений, возникающих вследствие неравномерных температурных воздействий (при термической обработке, сварке, литье и т. д,), существуют два направления. К первому направлению относятся работы, в которых применен так называемый метод фиктивных сил, сущность которого состоит в использовании температурной кривой в данном поперечном сечении полосы и гипотезы плоских сечений для определения зоны пластических деформаций, возникающих при нагреве. Далее принимается, что последующее остывание должно вызвать появление остаточных напряжений обратного знака. Соответствующую этим напряжениям нагрузку принимают за активную нагрузку, приложенную к полосе. Основные параметры, характеризующие распределение остаточных напряжений, определяют при помощи гипотезы плоских сечений и условия равновесия внутренних сил в данном поперечном сечении полосы. Однако метод фиктивных сил может быть использован лишь в случае применимости гипотезы плоских сечений, т. е. в одномерных задачах. Только в наипростейших случаях двухмерной задачи этот метод может дать достаточно удовлетворительное первое приближение. [c.211]

Полоса. Одномерная задача [c.88]

Введение. В данном параграфе рассматриваются контактные задачи теории упругости и вязкоупругости со штампами, равномерно перемещающимися вдоль деформируемых тел с постоянной скоростью IV. Предполагается, что в подвижных системах координат, связанных со штампами, существуют установившиеся режимы, и следовательно, рассматриваются стационарные задачи без начальных условий. В качестве деформируемых структур будут фигурировать классические двумерные и трехмерные области типа полуплоскости, полупространства, полосы, слоя и волноводов. С другими типами задач с подвижными штампами и источниками возмущений, как например, для одномерных объектов, для пластин и оболочек, с задачами с неравномерным движением и пр., можно ознакомиться по монографиям [20, 23, 35], обзору [31] и др. [c.331]

В одномерных задачах, например при рассмотрении дифракции на прямоугольной щели, разбиение волнового фронта на кольцевые зоны нецелесообразно. Лучше разбивать волновой фронт на полосатые зоны, называемые зонами Шустера (1851—1934). Ограничимся случаем, когда волновой фронт плоский, хотя обобщение на случай сферического фронта и не встречает никаких затруднений. Пусть плоскость волнового фронта АВ перпендикулярна к плос кости рис. 165. Обозначим че рез Ь длину перпендикуляра РО, опущенного из точки на блюдения на волновой фронт Проведем цилиндрические коаксиальные поверхности ось которых проходит через точку Р перпендикулярно к плос кости рисунка, а радиусы равны Ь, й + У2, Ь2 % 2),.. Тогда волновой фронт разобьется на прямоугольные полосы которые и называются зонами Шустера. Центральную зону условимся считать за две зоны одна расположена справа, а другая слева от точки О. Тогда = Ь + х1, г 1 = + + х1-х, а потому г1 — = хД — х1-х. Приближенно [c.282]

Рассмотренный плоскопараллельный поток может быть реализован в крайне редких практических случаях. Трудно предотвратить поперечное перетекание воздуха - основное требование таких течений. При аналитическом решении задачи в общем виде, когда Ыу Ф О, возникают непреодолимые трудности. Да и численное решение уравнений гидромеханики из-за нелинейности также весьма затруднительно [80]. Альтернативный путь, по-видимому, находится в использовании уравнений, связывающих усредненные по сечению параметры потока. Как мы видели это раньше, одномерные задачи довольно часто дают удовлетворительные результаты. Таким образом, сформулируем одномерную задачу для струи сыпучего материала, помещенной в канал, стенка которого удалена от оси струи на расстояние Ъо. Полуширину этой струи обозначим Следовательно, имеем два потока движение воздуха и материала в полосе у < Ъ - внутренний двухкомпонентный поток - и течение воздуха в зазоре между стенкой и граничной поверхностью струи материала - внешний однокомпонентный поток. [c.225]

Стрингеры трактуются как одномерные деформируемые континуумы, а напряженно-деформированное состояние полос описывается уравнениями плоской задачи теории ползучастп впда [c.135]

Обзор, посвященный задачам об изгибных волнах, вызванных поперечным ударом по изотропным пластинам, представлен в работе Микловица [109]. Одномерная задача об ударе по анизотропной пластине была рассмотрена на основании теории Миндпина [уравнения (12) ] и классической теории пластин [уравнение (15) ] в работе Муна [117 ]. Поперечная сила считалась распределенной по линии, составляющей некоторый угол с осью симметрии материала. Согласно теории Миндлина при этом возникают не только волны изгиба, но и волны растяжения, а учет деформации поперечного сдвига и инерции вращения необходим, когда ширина полосы, по которой распределена сила, соизмерима с толщиной пластины. [c.323]

Пример 1. Проводится определение температурного поля при сварке двух полос 52X4X1260 мм в стык. При этом имеем одномерную задачу нестационарной теплопроводности с источником тепла. [c.415]

Задача так же, как в ИЬ одномерная, т. е. принято, что тепловой поток распространяется только вдоль полосы. Удельная мощность источника = <7и//гГ = 0,63 10 ккал1м час. [c.417]

В работе tl93] одномерные задачи прессования круглого прутка в конической матрице решены на основе уравнения состояния нелинейно-вязкого тела (2.98) в предположении радиального течения материала в матрице. Принят закон трения Кулона. В работе того же автора [27] решены одномерные задачи прессования полосы в условиях плоской деформации и круглого прутка через плоскую матрицу на основе уравнения состояния нелинейновязкого типа Пэккера-Шерби. [c.150]

В рассматриваемой одномерной задаче функция распределения осесимметрична. Пространство между пластинками разбивалось на десять полос. В каждой полосе пространство скоростей разбивалось на 288 ячеек. Таким образом, всего имелось 2880 ячеек. Так как нужно помнить как функцию распределения предыдущего приближения, так и новую функцию распределения, то минимальный объем памяти, необходимый для расчета, равен 5760. Как уже указывалось в 3.15, для псевдомаксвелловских молекул необходимый объем памяти можно значительно уменьшить. Эта задача решена В. И. Власовым ). Как указывалось в 3.15, принципиально для псевдомаксвелловских молекул достаточно запоминать лишь скорость одной молекулы в геометрической ячейке (полосе). Однако опыт расчетов показал, что счет идет значительно лучше, если в каждой геометрической ячейке запоминать несколько скоростей. Результаты В. И. Власова, приводимые на рис. 27, получены при запоминании скоростей 7 молекул в каждой геометрической ячейке. Всего запоминалось 350 чисел. Как видно из графика, совпадение результатов Власова с результатами Хевиленда и Левина вполне удовлетворительное. [c.281]

Принципиальные трудности применения метода ВКБ могут появиться даже при решении одномерных задач. Дело в том, что уравнения с переменными коэффициентами в определенной полосе частот имеют в области интегрирования так называемые точки ветвления в окрестности этих точек метод ВКБ перестает работать. Решение возникающих в этом случае проблем посвящены работы Н. А. Алумяэ (1960) и П. Е. Товстика (1965, 1966). В случае двумерных задач эти вопросы применительно к теории оболочек практически не изучены. [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...