Термодинамический дросселирование

Увеличение к. п. д. с помощью двойного расширения. Двухступенчатый цикл Линде. Для повышения к. п. д. ожижения воздуха Линде предложил двухступенчатый цикл, в котором давление понижалось двумя последовательными расширениями вместо одного, как это было в простом цикле Линде. Всякое расширение при постоянной энтальпии (дросселирование) необратимо и поэтому снижает эффективность. Однако если термодинамический переход от высоких температур и давлений к низким состоит из нескольких ступеней дросселирования, то получаемая при этом суммарная необратимость тем меньше, чем больше число ступеней. [c.63]

При анализе процесса дросселирования допустимо считать, что внутри дроссельной пробки устанавливается, как и вообще при течении газа (жидкости), локальное термодинамическое равновесие, т. е. протекающий через пробку газ (жидкость) находится в равновесном состоянии при этом процесс изменения состояния газа (жидкости) в дроссельной пробке, вследствие конечной скорости протекания действия сил трения, является необратимым. [c.167]

Это же выражение для можно было бы получить и из термодинамического тождества (которым в рассматриваемом случае можно воспользоваться, поскольку процесс изменения состояния тела при дросселировании считается локально равновесным), подставив в него значение йг, равное согласно выражению (5.13) йд. [c.167]

Третий способ дает наиболее точные эмпирические уравнения состояния. Это вытекает из того, что температурный эффект дросселирования обусловлен исключительно действием межмолекулярных сил. Благоприятным обстоятельством при его использовании является также и то, что подлежащих определению произвольных функций здесь только одна. Зная уравнение состояния данного вещества и аналитическое выражение для теплоемкости Ср (или Су), нетрудно определить и все другие термодинамические функции этого вещества. [c.204]

Дросселирован нем называется термодинамический процесс необратимого понижения давления струи рабочего тела при прохождении через сужение в канале без совершения внешней работы. [c.18]

Необратимый термодинамический процесс перетекания газа, пара или жидкости из области большого давления в область меньшего давления без совершения внешней работы называется процессом дросселирования. Понижение давления в процессе дросселирования обусловлено преодолением потоком вещества гидравлических сопротивлений канала запорных, регулирующих, или измерительных устройств, не полностью открытых кранов или вентилей, диафрагм и т. д. [c.110]

Одна из центральных задач трубопроводного транспорта газов — обоснование уравнения неизотермического течения реального газа по газопроводам. При решении данной задачи используют термодинамические свойства реального газа, термодинамическую теорию истечения и дросселирования газов, уравнения теплообмена заглубленных трубопроводов. [c.115]

Выражение для ds можно получить и из термодинамического тождества, которым в рассматриваемом случае можно воспользоваться, так как процесс изменения состояния тела при дросселировании является локально равновесным. [c.300]

Дросселированием называется термодинамический процесс неравновесного расширения газа, пара и жидкости от большего к меньшему, происходящий без отдачи работы во внешнюю среду. [c.180]

Однако не любое рабочее тело и не при любых параметрах отвечает этому условию. Поэтому выбор рабочего тела при создании низкотемпературных циклов с дросселированием играет большую роль. Следует отметить возможность использования в качестве рабочих тел холодильных и криогенных установок специальных смесей, обладающих выгодными для целей производства холода термодинамическими свойствами. [c.316]

Теоретический холодильный цикл изображен в р, V- и Т, s-диаграммах на рис. 4.26 и включает в себя процесс дросселирования (истечение через сужение в канале), который был рассмотрен выше. Термодинамическая система при этом проходит необратимо через последовательность неравновесных состояний. Было бы неверным сказать, что энтальпия в течение этого процесса остается неизменной, однако можно утверждать, что значения энтальпии в начале и конце процесса равны. В силу необратимости процесс дросселирования на рис. 4.26 показан условно пунктирной кривой. [c.80]

Здесь Т ds — количество тепла, необходимое для поддержания постоянной температуры, н поэтому оно рассматривается как связанная часть энергии (связанная с необходимостью теплообмена). Остальная часть, т. е. разность (dU—Tds) — свободная энергия . В таком же отношении к функции / находится функция Ф, поэтому она получила название свободной энтальпии. В последующем показано, что характеристические функции также весьма удобны для определения целого ряда физических явлений как, например, процессов дросселирования и условий равновесия фаз. Однако основное их значение заключается в развитии математического аппарата термодинамики и установлении важнейших термодинамических соотношений. [c.57]

Последнее неравенство позволяет утверждать, что понижение температуры начала дросселирования повышает термодинамический к. п. д., уменьшая необратимость. Практически это обстоятельство всегда проявляется при использовании эффекта дросселирования для получения низких температур. Процессы охлаждения 1 — Г и нагревания 4 — 5, [c.101]

Таким образом, использование теплообменного аппарата позволяет понизить температурный уровень процесса дросселирования и существенно повысить термодинамический к. п. д. Без этого мероприятия, например, получение жидкого воздуха методом дросселирования оказалось бы невозможным. [c.102]

Изучение технической термодинамики студентами теплотехнических специальностей вузов предусматривает проведение определенного количества лабораторных работ. Настоящая книга и является прежде всего пособием для выполнения этих работ. Большая часть описываемых в книге работ посвящена исследованию термодинамических свойств веществ, а несколько работ — изучению процессов (дросселирование, истечение). К сожалению, строгое ограничение объема книги не позволило привести описания работ по исследованию циклов и рабочих диаграмм машин (компрессор, двигатель внутреннего сгорания, холодильная машина). [c.3]

Таким образом, процесс обратимого адиабатного расширения (с отдачей внешней работы) обеспечивает более эффективное с термодинамической точки зрения охлаждение газа или жидкости, чем процесс адиабатного дросселирования, т. е. необратимого адиабатного расширения. [c.246]

В некоторых работах рекомендуется определять изоэнтропийный перепад энтальпий турбины по параметрам пара не перед соплами первой ступени, а перед стопорными клапанами. При этом для турбин без ПП термический к. п. д. цикла одинаков при всех режимах, а потери от дросселирования потока в клапанах учитывают при определении внутреннего к. п. д. турбины. Этот формальный математический прием в некоторых случаях имеет определенные преимущества, позволяя при расчетах обойтись без нахождения давления после регулировочных клапанов. Однако при этом не учитывается физическая природа потерь, обусловленных дросселированием пара в клапанах. Эти потери зависят не от совершенства проточной части турбины и даже не от аэродинамического совершенства регулировочных клапанов, а от параметров пара перед соплами первой ступени. С термодинамической точки зрения изменение параметров пара перед турбиной, необходимое для уменьшения расхода пара, эквивалентно применению для той же ПТУ нового цикла с пониженными давлением и температурой. Поэтому в дальнейшем изложении явления, связанные с дросселированием в клапанах, будут учитываться термическим к. п. д. цикла. [c.134]

Термодинамический метод определения влажности пара заключается в том, что отбираемая проба дросселируется и поступает в сосуд, покрытый изоляцией. Температура пара в сосуде измеряется и регистрируется с большой точностью. Сухой насыщенный пар низкого и среднего давления после дросселирования становится слабо перегретым. Резкое ухудшение качества пара вызывает снижение темлературы перегретого пара, что и фиксируется как повышение влажности. [c.37]

В книге рассмотрены основные методы экспериментальных термодинамических исследований. Подробно излагаются вопросы техники теплофизическою эксперимента. Даны методы измерения давления и температуры, а также методы определения удельных объемов твердых тел, жидкостей, газов и паров методы определения количества тепла, теплоемкости и энтальпии. Приведены сведения по изучению процессов дросселирования, плавления, парообразования, сублимации и критических явлений. [c.175]

При приближенном рассмотрении процессов предполагается, что существенные изменения давления обусловлены трением в трубопроводах, дросселированием в регулирующих клапанах, а также сжатием или расширением в машинах, работающих на принципе истечения помимо этого учитывается, что изменение давления связано с заметным изменением плотности, что приводит к изменению объема всей среды или доли ее. Расчеты показывают, что эффект аккумуляции следует учитывать не только в больших резервуарах, но что нельзя также пренебрегать содержанием вещества и в трубопроводах. Зависимость между упомянутыми изменениями давления и плотности описывается уравнениями термодинамического состояния среды. И эту зависимость следует учитывать цри расчетах. Приведенный ниже вывод приближенных выражений передаточных функций основан на б а-лансе масс и давлений и на уравнениях термодинамического состояния. [c.42]

Калориметрический и дроссельный методы относятся к первой группе методов измерений, т.е. они требуют отбора пробы и термодинамического преобразования ее. В [49] приведен сравнительный анализ различных калориметрических схем, но, как отмечено в [50, 51], наиболее простым и удобным методом измерения влажности пара является метод дросселирования из двухфазной области в область перегретого пара. [c.61]

Дросселирование — это необратимый термодинамический процесс перетекания газа (жидкости) от большего давления к меньшему, происходящий без совершения работы. [c.146]

Лекция Общие задачи применения нагнетателей. Типы нагнетателей ПЦН, турбокомпрессоры, объемные. Термодинамические основы. Адиабата и политропа. Работы сжатия. Дросселирование. Уравнения энергии струи и вывод уравнения баланса работ. [c.171]

Необратимые процессы также могут служить объектом термодинамического анализа. Классическим примером является рассмотрение в термодинамике таких типичных необратимых процессов, как расширение тела в пустоту, дросселирование и смешение (диффузия) различных тел. [c.23]

С термодинамической точки зрения процесс дросселирования приводит к снижению работоспособности рабочего тела и, как результат этого, к уменьшению экономичности двигателя, в котором оно работает. На рис. 134 показан процесс расширения пара в двигателе без дросселирования пара (процесс 1—2), т. е. когда начальное давление пара, поступающего в двигатель, равно давлению его при выходе из котельной установки, а также при наличии дросселирования на величину Др (процесс Г—2"). Давле- [c.208]

С термодинамической точки зрения процесс дросселирования приводит к снижению работоспособности рабочего тела и, как результат этого, к уменьшению экономичности двигателя, в котором оно работа- [c.276]

О явлении ассоциации молекул. Об уравнении состояния при учете ассоциации молекул. Применение дифференциальных уравнений термодинамики при составлении по опытным данным уравнения состояния. Применение дифференциальных уравнений термодинамики при определении по уравнению состояния Ван-дер-Ваальса термодинамических свойств вандерваальсовского газа. О квантах энергии. Диаграмма Молье. Вычисление по диаграмме Молье скорости истечения пара. Доказательство того, что критическая скорость истечения равна скорости звука. Сопло Лаваля и расчет его. Доказательство того, что энтальпия пара после дросселирования равна его энтальпии до дросселирования. Учебник Брандта, 1918. [c.211]

Результаты визуального наблюдения на внешней поверхности матрицу структуры вытекающего двухфазного испаряющегося внутри пористого металла теплоносителя без нагрева при адиабатическом дросселировании и при различных способах подвода теплоты к пронииземому каркасу (объемном тепловыделении и внешнем лучистом тепловом потоке) позволяют сделать важный вывод о том, что механизм теплообмена и структура двухфазного потока внутри пористого металла не зависят от способа подвода теплоты к последнему. При этом паровая фаза смеси находится в состоянии термодинамического равновесия. Внешняя поверхность с изменяющимися картинами вытекающего двухфазного потока представляет собой как бы ряд последовательных поперечных сечений образца по толщине и позволяет визуально наблюдать плавное изменение структуры потока. [c.81]

И. Многоступенчатые схемы для работы при —50° С и ниже. Использование одноступенчатых компрессионных машин с аммиаком или подобными ему рабочими веществами вблизи температуры —50° С обычно сопряжено с трудностями вследствие необходимости иметь чрезмерно высокие степени сжатия. В таких случаях удобнее осуществлять сжатие в нескольких ступенях, что имеет преимущество и с термодинамической точки зрения ). Кроме того, термодинамическая эффективность схем может быть повышена путем применения и многоступенчатого расширения. Дросселирование вносит в процесс неизбен ную необратимость, однако очевидно, что при замене одного необратимого процесса последовательной суммой процессов с малыми температурными перепадами общая необратимость уменьшается. В схеме многоступенчатого сн атия и многоступенчатого расширения пар после каждого дросселирования возвращается в соответствующую ему по давлению ступень сжатия. [c.35]

Сравнение адиабатического расширения с дросселированием. Метод ожижения газа, основанный на использовании эффекта Джоуля — Томсона (дросселирование), в принципе не может быть таким эффективным, как метод адиабатического расширения, вследствие неизбежных термодинамических необратимых потерь, присущих процессу дросселирования. Всякая необратимость, введенная в холодильный цикл, должна снижать его к. п. д. При изоэнтальпическом расширении (дросселировании) изменение энтропии с давлением дается формулой [c.78]

В отличие от холодп льного коэффициента Карно, зависящего только от температур кипения и конденсации, холодильный коэффициент цикла с дросселированием зависит дополнительно и от свойств рабочего тела. Выбор типа хладагента для цикла с дросселированием оказывает значительное влияние на степень его термодинамического совершенства. Степень термодинамического совершенства цикла с регул1фующим вентилем определяется отношением холодильного коэффициента Вр. в рассматриваемого цикла к холодильному коэффициенту цикла Карно ек, осуществляемого в том же интервале температур [c.32]

Одной из важных характеристик адиабатного дросселирования, представляющей интерес, в частности, для холодильной техники и исследований термодинамически . свойств веществ, является дроссельный эффект — отношение изменения температуры газа, пара или жидкости к изменению давления в процессе адиабатного дросселирования. Различают дифференциальный дроссельный эффект ан— дТ1др)н и цнтеаральньш — для конечного изменения давления Ар<0. [c.186]

Иногда при термодинамическом анализе рассматривают цроцес сы, отнесенные н к третьей группе, т. е. процессы, удовлетворяющ ие условиям внешней обратимости, но внутренне необратимые. Так, натрнмер, в холодильной технике обычно в качестве образца рассматрнвают цикл с дросселированием рабочего тела, пренебрегая иногда необратимым теплообменом между рабочим агентом и холодным источником. [c.18]

Термодинамически наиб, эффективен метод С. г. с помощью детандера этот метод в пром. установках является основным. В поршневых детандерах сжатый газ движет поршень и охлаждается, в турбоде-тандерах — вращает турбину. В большинстве случаев после детандера газ дополнительно охлаждают дросселированием. Процесс расширения газа в детандере S — onst. [c.492]

Повышение экономичности двигателя на таких режимах может быть достигнуто рациональным выбором параметров термодинамического цикла, в частности применением увеличенных Г и т в ДТРД, применением форсажных камер, включаемых на взлете, что снижает степень дросселирования двигателя в дозвуковом крейсерском полете в связи с его работой на бесфорсаж-ном режиме, применением смешанной силовой установки, в которой некоторая доля вертикальной тяги создается подъемными двигателями, а остальная — подъемно-маршевым. [c.188]

Пусть в результате дросселирования газ переходит из состояния 1, характеризующегося значениями давления р1 и энтальпии i, в состоянии 2 с давлением р2 и энтальпией I2=ii. Вообразим некоторый обратимый пеоехол, из состояния 1 в состояние 2 такой, при котором давление и температура в ках<-дой точке имеют то же самое значение, что и в действительном процессе дросселирования, а энтальпия не меняется (это всегда может быть выполнено благодаря подводу к газу извне тепла). Для этого обратимого перехода применимо термодинамическое тождество [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...