Нулевая точка

Пределами интегрирования в каждом интеграле, входящем в общую, сумму, могут быть координаты точек опор, точек приложения нагрузки и нулевых точек выражения [c.96]

Здесь X, и Xj — координаты нулевых точек, ини определяются из условия [c.97]

Найдем абсциссы нулевых точек [c.98]

Л. И. Антропов, решая уравнение (288) относительно нулевой точки металла 1 [c.162]

Стандартные потенциалы металлов в водных растворах при 25° С в шкале нулевых точек ф° (по Л. И. Антропову) [c.165]

Из рис. 118 следует, что потенциал нулевого заряда ртути (при котором = О и Уд = 0) в растворах КС1 и НС1 V (0) = —0,2 В. На кривой дифференциальной емкости при этом потенциале наблюдается минимум, а емкость при положительном заряде поверхности (слева от нулевой точки) значительно выше (36 мкФ/см ), чем при отрицательном заряде (18 мкФ/см ). [c.167]

При выборе ингибиторов коррозии металлов большое значение имеет заряд поверхности металла в данном электролите, т. е. его потенциал ф в шкале нулевых точек (см. с. 164). Если поверхность металла заряжена положительно (т. е. ф > О, например, у РЬ, d, Т1), это способствует адсорбции анионов, которые, образуя на металле анионную сетку , снижают перенапряжение водорода и ионизации металла, что нежелательно, так как приводит к ускорению коррозии. Замедляющее действие могут в этих условиях оказать лишь анионные добавки экранирующего действия, а замедлители катионного типа не применимы. [c.348]

Катодная поляризация металла с положительно заряженной поверхностью (т. е. с ср > 0) сдвигает его потенциал к нулевой точке, что способствует адсорбции молекулярных ингибиторных добавок и повышает эффективность их действия. [c.366]

Закрепив заготовку на столе станка, конец сверла подводят к нулевой точке отсчета на заготовке, вводят перфоленту в считывающее устройство. Затем включают станок. [c.202]

Если опасное сечение известно, то в нем нужно отыскать опасные точки. Наглядное представление о распределении напряжений о (М ) и а (Mj) по поперечному сечению бруса дают соответствующие эпюры, представленные на рис. 322, б. Для построения эпюры суммарных напряжений а . необходимо провести базис эпюры перпендикулярно к нейтральной линии. Так как из формулы (12.1) следует, что эпюра а линейна, то для ее построения кроме известной нулевой точки достаточно вычислить какую-либо одну ординату, например для точки А. Очевидно наиболее напряженными точками сечения будут точки, наиболее удаленные от нейтральной линии — точки Д и В (рис. 322, б). В данном случае в точке А действует наибольшее растягивающее, а в точке В — наибольшее сжимающее напряжение. [c.334]

Для потенциального силового поля можно ввести понятие о потенциальной энергии как о величине, характеризующей запас работы , которым обладает материальная точка в данном пункте силового поля. Чтобы сравнивать между собой эти запасы работы , нужно условиться о выборе нулевой точки О, в которой будем условно считать запас работы равным нулю (выбор нулевой точки, как и всякого начала отсчета, производится произвольно). Потенциальной энергией материальной точки в данном положении М называется скалярная величина П, равная той работе, которую произведут силы поля при перемещении точки из положения М в нулевое [c.320]

Будем в дальнейшем считать нулевые точки для функций П х, у, г) и U(x, у, г) совпадающими. Тогда Uq — 0 и по формуле (57) Л 1о= /о—— и, где и — значение силовой функции в точке М поля. Таким образом, [c.320]

Так как потенциальной энергией называется работа потенциальной силы при перемещении материальной точки из данного положения в нулевое, то [c.332]

Для того чтобы Ъд равнялось нулю, необходимо совпадение центра тяжести единичной эпюры М] (т.С) с нулевой точкой эпюры от заданной нагрузки Мр. Очевидно, х = а/3. [c.172]

Пусть изгибающий момент в сечении слева от опоры В равен Mg. Поскольку прогиб на опоре В равен нулю, то центр тяж ести единичной эпюры М i должен совпадать с нулевой точкой эпюры М, что возможно, если М =-0,5Мд. [c.182]

Выберем произвольно на числовой оси п точек с координатами х, Х2,..., х И сопоставим им массы т, т ,..., т . Взяв момент инерции относительно перпендикуляра к числовой оси, проходящего через нулевую точку, получим [c.53]

Точку пересечения наименьшего радиуса со средней линией контура при условии (4.5) называют главной секториальной нулевой точкой. [c.135]

Если сила Р приложена в точке k вне контура сечения и передается на него при помощи жесткой консоли, прикрепленной к некоторой точке контура, то эта сила будет вызывать бимомент, равный произведению этой силы на удвоенную площадь, ограниченную двумя радиусами AMq и Ak, проведенными из центра изгиба (Л) в главную секториальную нулевую точку Мо и точку k приложения силы, контуром сечения и осью жесткой консоли (рис. 68). [c.157]

Этим путем были получены при произвольной нулевой точке значения U, приведенные в табл. 24. [c.513]

Указание. Для сечений, имеюш,их ось симметрии (рис. а, б, в), за главную нулевую точку Mq следует принимать ближайшую к центру изгиба А точку пересечения оси симметрии с осевой линией сечения. Для сечений, не имеющих оси симметрии (рис. г), следует предварительно определить положение точки [c.222]

Эта величина ставит предел чувствительности единичного измерения зеркальным гальванометром. Многократные измерения позволяют во много раз понизить этот предел. При комнатной температуре и а=10 2 Дж (для кварцевой нити), (ф2) = 2-10- рад. Наблюдаемые колебания нулевой точки зеркального гальванометра объясняются именно этими флуктуациями. [c.307]

Эта ордината эпюры изгибающих моментов соответствует нулевой точке эпюры Q. [c.106]

На рисунке г) изображен примерный вид изогнутой оси. Левая часть балки до точки С изгибается выпуклостью кверху, что отвечает отрицательному значению М. Точки С и D, соответствующие нулевым точкам [c.110]

Термодинамическая температурная шкала (ее называют также абсолютной) характеризуется тем, что нулевая точка этой шкалы представляет собой наинизшую термодинамически возможную температуру эта точка называется абсолютным нулем. [c.12]

Так как на этом участке эпюра имеет экстремум (в сечении С поперечная сила равна нулю), то параболу построим по трем точкам. Положение сечения С определим, учитывая, что эпюра на этом участке линейна и ее нулевая точка делит отрезок гпк, равный а, в отношении 3 к 1. [c.97]

Для определенности буде.м предполагать, что нулевая точка расположена в области )+. Функция С (1) подобрана так, что ее индекс есть нуль ) "), и поэтому, согласно сказанному, ее можно представить в виде отношения [c.21]

Уравнение (2.2.80) вместе с начальным условием (2.2.81) определяет зависимость Свых(0 от Свх(0. т. е. задает оператор А. Поскольку уравнение (2.2.80) линейно по переменным Свх(0 и с ы,(0, а начальное условие (2.2.81) нулевое, то оператор А линеен. Кроме того, коэффициенты уравнения (2.2.80) постоянны (не зависят от времени), поэтому А является однородным (реактор, описываемый оператором А, является стационарным объектом). [c.74]

Первый заключается в том, что строят эпюры по граням сечения, как показано на рис. 9.1.2а. Снеся на грани сечения нулевые точки эпюр напряжений, можно провести нейтральную линию ии, во всех точках которой нормальные напряжения равны нулю. [c.79]

Обучение — возврат в нулевую точку, ручное управление, управление обучением повторение — автоматическое упрапле ние, управление повторением (испытательный пробел) редактирование. ..... редактирование данных управления роботом. Пос.п е [c.287]

Для обучения робот дви1 ается ь позицию, заданную в режиме ручного управления, после ручного возврата в нулевую точку до заучивминя позиции и т. д. Робот можно установить в позицию после шаговой подачи в режиме ручного управления. [c.288]

Постоянная С здесь может иметь любое значение (как видно из формулы (57), работа от С не зависит). Однако обычно условливаются считать в некоторой точке О, называемой нулевой точкой , величину Uo=0 и определяют С исходя из этото условия. [c.318]

О — центр тяжести А—центр изгиба Mq — главная секториаль-ная нулевая точка М — произвольная точка профиля Ох и Оу — главные оси сечения АМо—начальный радиус AM — подвижный радиус йх, йу — координаты центра изгиба ш — секториальная координата (площадь) точки М, равная удвоенной площади сектора ЛМоМ при вращении подвижного радиуса AM по часовой стрелке со будет положительна du>= h s)ds, где h s) —перпендикуляр, опущенный из центра изгиба А на касательную к контуру б — толщина стенки профиля поперечного сечения. [c.134]

Удобнее рассматривать условие текучести в пространстве напряжений Оь 02, Оз- Тогда функция f должна удовлетворять некоторым условиям, вытекающим из изотропии материала, а также их эксперимента. Учитывая первое, функция должна быть симметрична относительно нулевой точки и главных осей. На рис. 59 представлена поверхность текучести в пространстве главных напряжений. Любое напряженное состояШ1е может быть выражено в этом пространстве вектором, исходящим из начала координат с компонентами [c.101]

Для сечения трубы, разрезанной вдоль образующей, определить секторнальные координаты (Оо в точках /, 2, 3 и 4, построить эпюру главных секториальных координат и найти секториаль-ный момент инерции У,,,- Положение центра изгиба сечения А н главной нулевой точки задано (см. рисунок). [c.223]

Анализ выражения (15.23) показывает, что энтальпия атмосферного воздуха состоит из двух слагаемых, первое из которых существенно завис1гг от температуры воздуха, и его называют явной или ощутимой теплотой, второе — только от влагосодер-жания, и его называют скрытой теплотой влажного воздуха. За начальную точку отсчета энтальпий влажного воздуха (нулевую точку, i = 0) принято брать удельную энтальпию сухого [c.147]

Таким образом, Ь(Х) является предельным случаем некоторой функции, которая стремится к пулю во всех точках X, отличных от пуля, а вблизи нуля стремится к бесконечности так, что интеграл по облас1и, включающей нулевую точку, равен единице. Вместо условия ортонормированно-сти (17.23) для дискретного спектра в случае непрерывного спектра имеем [c.109]

Рассмотрим теперь странные барионы с S = —1. С одним странным кварком можно составить три различные тройки uus, uds, dds. Начнем с системы uus. Как мы уже знаем, подсистема ии имеет Т)иа = 1. J)uu = 1- Поскольку изотопический спин странного кварка нулевой, то и для тройки в целом будет Т = . Обычный спин получается векторным сложением спинов 1 (ии) и Va (s). Таким образом, для комбинации uus возможны два набора значений Т и J, а именно Т=1, J = Ч2 и Г=1, J = То же справедливо и для системы dds. В системе uds будет = О, так что для Т возможны значения О и 1. Действительно, подсистема ud может находиться в двух состояниях (Т) = 1, J)ua = 1 (параллельные спины и параллельные изотопические спины) и Т) а = О, (/) = О (анти-параллельные как спины, так и изотбпспины). При присоединении s-кварка изотопспин не меняется, а обычный спин меняется на /2. Поэтому спин (J)ud = 1 переходит либо в J = либо в У = /2, а спин J)ud = О переходит ъ J = Резюмируя, получаем, что для комбинации uds возможны три набора значений Г и У, а именно Т = , J = Va, Т = 1, У = и Г = О, J = V2. Всего для барио-нов с одним странным кварком мы получили семь различных состояний, разделяющихся на изотопический триплет с У = V2, изотопический триплет с У = /г и изотопический синглет с J = [c.360]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...