Модифицированное чисЛо Прандтля

Число Прандтля, критерий подобия температурных и скоростных полей модифицированный критерий Прандтля [c.8]

Заметим, что линеаризованное уравнение энергии (13.89) полностью совпадает с уравнением энергии без учета излучения, однако вместо о6ы<1ного числа Прандтля в него входит модифицированное число Прандтля. [c.549]

Однако метод аналогии с псевдосплошной средой позроляет провести сравнения дисперсных и однофазных сред по модифицированным числам Рейнольдса и Прандтля, правильно определенным для всего потока в целом. Ценность этого метода, по-видимому, возрастает по мере перехода к тонкодиспергированной газовзве-си с минимальной концентрацией пыли и при использовании жидкостных взвесей (суспензий). Как будет показано далее, в последнем случае получают достаточно хорошее совпадение с опытными данными. Подобный результат в основном объясним близостью плотностей жидкого и твердого компонентов потока, [c.198]

R 2 = 2<з 2 Pilv i число Рейнольдса при поперечном обтекании, определяемое по наружному диаметру трубы dj, м W2 - среднерасходная скорость движения теплоносителя в межтрубном пространстве, м/с Рг2 = Ц2 Ср2/ 2 число Прандтля, в котором теплофизические свойства теплоносителя рассчитаны при средней температуре теплоносителя в межтрубном пространстве / 2, К с ,2 - удельная теплоемкость теплоносителя, Дж/(кгК) РГ2 = 5 /(с 2 d 2) модифицированное число Фруда S - шаг витков змеевика, м Г . 2 средняя температура на наружной стенке трубы змеевика, К /2 - длина канала межтрубного пространства, м m - число рядов труб по глубине потока 8 - угол наклона труб, измеренный по отношению к плоскости, нормальной к оси змеевика, ° (3 - угол между направлением потока и осью пучка, При вычислении [c.375]

Решение для компенсационного режима обтекания тонких неровностей. Как уже отмечалось выше, если при обтекании неровности индуцируются напряжение трения и тепловые потоки по порядку величины большие, чем в невозмущенном пограничном слое, то перед такой неровностью должна быть переходная область течения, в которой напряжение трения и тепловые потоки имеют тот же порядок величины, что и в невозмущенном пограничном слое на пластине, и возрастают. Течение в такой переходной области должно описываться решением краевой задачи (8.38)-(8.42). Оно было получено с помощью модифицированной полустандартной программы, созданной С.Н. Селиверстовым на основе метода статьи [Петухов И.В., 1964]. На рис. 8.9-8.11 в качестве примера представлены распределения возмущений давления, относительных возмущений напряжения трения и теплового потока соответственно при обтекании синусоидальной выпуклости f x) = sin ттх для различных значений параметра u и при числе Прандтля а = О, 71 интегрирование продолжалось до точки отрыва [Боголепов В.В., 1974]. Перед неровностью при ж < О поток остается невозмущенным, в окрестности точки X = О предельное решение задачи дает (—р) Ат/е и Ад/е На поверхности неровности величины ( р), Ат/е и Ад/е достигают своих максимальных значений, а в точке х = 1 возмущения напряжения трения и тепловых потоков имеют резкие минимумы. По мере удаления от неровности при ж СХ) все возмущения затухают и предельное решение задачи дает —р) [c.402]

Рис. 5. Сравнение значений коэффициента трения / для воды, полиакриламида (Ро1уЬа11-27) и слизи пресноводной акулы Ке — модифицированное число Рейнольдса. Диаметр трубы 0.054" = 1.4 мм, температура 21 °С. 1 — уравнение Кармана — Прандтля для турбулентного потока в гладкой трубе 1/д//= 4.0 lg Ке V/ — 0.4.

Джарратано и Смит [18] получили модифицированную формулу, в которой в отличие от исходного соотношения Гендрикса и др. [24] числа Рейнольдса и Прандтля вычисляются при температуре насыщения жидкости, а не при средней температуре пленки. Эта формула имеет вид [c.290]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...