Работа элементарная сил, приложенных

Элементарная работа всех сил, приложенных к телу, равна элементарной работе внешних сил [c.174]

Элементарная работа всех сил, приложенных к твердому телу, [c.175]

Тогда элементарная работа всех сил, приложенных к свободному [c.176]

Таким образом, элементарная работа внешних сил, приложенных к свободному твердому телу в общем случае его движения, равна сумме элементарных работ их главного вектора на перемещении точки его приложения — полюса и главного момента этих сил относительно мгновенной оси, проходящей через полюс, на перемещении при повороте вокруг этой оси. [c.176]

Итак, мы доказали теорему об изменении кинетической энергии Дифференциал кинетической энергии системы материальных точек равен элементарной работе всех сил, приложенных к ее точкам. [c.75]

Выведем теперь формулу для подсчета работы внешних сил, приложенных к твердому телу. Эта элементарная работа равна i) [c.169]

Итак, элементарная работа всех сил, приложенных к твердому телу, выражается через главный вектор внешних сил и главный момент внешних сил относительно произвольной точки. [c.169]

Элементарная работа внешних сил, приложенных к неизменяемой. системе, вычисляется по приведенным выше формулам. [c.274]

Учитывая связь между элементарными перемещениями с1г и ср, т. е. (1г = рФ- , получим выражение элементарной работы всех сил, приложенных к рассматриваемой системе [c.280]

После подстановки формул (4), (5), (6) и (7) в (2) получим элементарную работу внешних сил, приложенных к катушке, на элементарном перемещении ds [c.315]

Но если равна нулю равнодействующая всех активных сил, реакций связей и сил инерции, приложенных к каждой точке, то равна нулю и сумма элементарных работ всех сил, приложенных к каждой точке, а потому равна нулю и сумма элементарных работ всех сил системы и [c.423]

Во вращательном движении твёрдого тела вокруг неподвижной оси элементарная работа внешних сил, приложенных к телу, равна работе главного момента этих сил относительно оси вращения на элементарном угловом перемещении тела. 2. В качестве положительного направления вращения тела принимают его вращение против часовой стрелки. [c.14]

Сумма элементарных работ всех сил, приложенных к некоторой механической системе, записана в виде 8А = 20 б<7] -1-305 2 -i- I- 605(7з, где qi, q , qs обобщенные координаты, м. Найти обобщенную силу, соответствующую обобщенной координате q . (30) [c.327]

Так как вследствие вредных сопротивлений Л <Лд, то Пользуясь свойствами скалярного произведения векторов, докажем теорему о работе равнодействующей сил, приложенных к одной материальной точке. Пусть к материальной точке М, перемещающейся п любой криволинейной траектории, приложено п сил Р , Р ,. .., Р (рис. 353). Обозначим равнодействующую этих сил через Р, а элементарную работу сил Р, Р , р2,. .., Р на элементарном перемещении йг=ий1 обозначим через ЗЛ, ЗЛх, ЬА ,. .., ЗЛ . Так как [c.625]

На основании закона сохранения энергии потенциальная энергия деформации элементарного параллелепипеда равна работе внешних сил, приложенных к его граням. При вычислении этой работы будем предполагать, что внешние силы (все одновременно) постепенно нарастают от нуля до своего конечного значения, т. е. что эти силы действуют статически. [c.111]

Ведущие и ведомые звенья. Термины входное звено и выходное звено введены в раздел Структура механизмов сравнительно недавно. Раньше эти звенья называли соответственно ведущими и ведомыми звеньями, что приводило к многозначности этих терминов, так как в динамике механизмов разделение звеньев на ведущие и ведомые производится по другому признаку, а именно по знаку элементарной работы действующих на звено сил. Ведущим (иначе — движущим) звеном называется звено, для которого элементарная работа внешних сил, приложенных к нему, является положительной . Ведомым звеном называется звено, для которого элементарная работа внешних сил, приложенных к нему, является отрицательной или равна нулю. Одно и то же выходное звено на отдельных участках движения может быть то ведомым, то ведущим. Аналогично входное звено, которое по признаку действия сил обычно является ведущим, на некоторых участках движения может быть ведомым. Например, электродвигатель, соединенный с входным звеном, может в зависимости от соотношения сил, действующих на звенья механизма, работать как в двигательном, так и в генераторном режиме. [c.12]

Обобщенный момент сил Ми находится из условия равенства его элементарной работы на возможном перемещении работе всех сил, приложенных к звеньям механизма, при остановленном звене Н. Если внешние силы действуют только на звенья /, 5 и Я в виде пар сил с моментами М, и Мн, то это условие, выраженное через мощности сил, имеет вид [c.79]

Работа внешних сил, приложенных к элементарной частице в потоке, затрачивается на преодоление сил сопротивления и на увеличение 344 [c.344]

Ведущие и ведомые звенья. Термины входное звено и выходное звено введены в структуру механизмов сравнительно недавно. Раньше эти звенья назывались соответственно ведущими и ведомыми звеньями, что приводило к многозначности термина, так как в динамике механизмов разделение звеньев на ведущие и ведомые производится по другому признаку, а именно по знаку элементарной работы действующих на звено сил. Ведущим иначе — движущим) звеном называется звено, для которого элементарная работа внешних сил, приложенных к нему, является положительной ). Ведомым звеном называется звено, для которого элементарная работа внешних сил, приложенных к нему, является отрицательной или равна нулю. Одно и то же выходное звено на отдельных участках движения может быть то ведомым, то ведущим. Аналогично входное звено, которое по [c.20]

Обобщенные силы Qi будем определять из условия равенства элементарных работ этих сил иа возможных перемещениях, совпадающих с вариациями ) обобщенных координат, работе внешних сил, приложенных к звеньям механизма, на возможных [c.145]

Теорема. — Дифференциал живой силы материальной точки равен элементарной работе равнодействующей сил, приложенных к точке, за тот же самый бесконечно малый промежуток времени dt. [c.157]

К тем же выражениям для обобщенных сил можно прийти, если воспользоваться выражением для элементарной работы активных сил, приложенных к твердому телу (см. стр. 32) ) [c.46]

Элементарная работа сил, приложенных к твердому телу. Здесь покажем, что элементарная работа системы сил, приложенных к твердому телу, определяется лишь работой внешних сил, и найдем нужное для дальнейшего выражение элементарной работы через главный вектор, главный момент внешних сил и характеристики мгновенного кинематического состояния тела. [c.93]

Элементарная работа внешних сил, приложенных к контуру k-To несущего слоя [c.202]

ВЕДОМОЕ ЗВЕНО — звено, для которого сумма элементарных работ внешних сил, приложенных к нему, отрицательна. [c.32]

Элементарная работа dW силы, приложенной к вращающемуся телу, равна произведению вращающего мо- [c.293]

На основании закона сохранения энергии потенциальная энергия деформации элементарного параллелепипеда равна. работе внешних сил, приложенных к его граням. [c.113]

Так как силы, приложенные к механизму, заданы, то работа их при любом перемещении механизма, т. е. правая часть уравнения, может быть найдена. Покажем, как это сделать для механизма с начальным вращающимся звеном. Известно, что элементарная работа каждой силы, приложенной к механизму, равна работе той же силы, перенесённой на рычаг Жуковского, при элементарном перемещении последнего строго говоря, это верно только на рычаге, построенном в вынужденном масштабе, т. е. с сохранением размера начального кривошипа, в противном случае надо ввести множитель, равный отношению действительного радиуса кривошипа к его изображению на рычаге. Эту работу удобно выразить в форме произведения момента силы относительно оси вращения рычага на элементарный угол поворота его, т. е. элементарный угол поворота начального звена ф тогда алгебраическая сумма работ всех сил будет равна алгебраической сумме моментов этих сил на рычаге, умноженной на ср, а следовательно, [c.417]

Сумма элементарных работ всех сил, приложенных к рычагу, выразится, следовательно, так [c.469]

Приравнивая нулю сумму элементарных работ всех сил, приложенных к шестиугольнику, получим [c.472]

Перейдем теперь к вычислению обобщенной силы Q. Для этого рассмотрим перемещение системы, соответствующее изменению координаты ф на весьма малую величину бф, т. е. перемещение, при котором рукоятка поворачивается вокруг оси С>1 против часовой стрелки на элементарный угол бф. Колесо I поворачивается при этом вокруг той же оси в том же направлении, т. е. против часовой стрелки, на некоторый угол бфх. Сумма элементарных работ движущих сил, приложенных к рукоятке, и сил сопротивления, приложенных к колесу I, при этом перемещении будет равна [c.563]

Принцип виртуальных перемещений. Для равновесия стационарной материальной системы, стесненной идеальными связями, необходимо и достаточно, чтобы сумма элементарных работ активных сил, приложенных к точкам системы, была неположительна на любом виртуальном перемещении (неосвобождающем или освобождающем) [c.39]

Введем теперь новое понятие силой Ра, приведенной к точке А материальной системы, называется такая сила, приложенная в этой точке в направлении ее бесконечно малого перемещения, элементарная работа которой равна алгебраической сумме элементарных работ всех сил, приложенных к точкам системы, т. е. [c.225]

Элементарная работа всех сил, приложенных к точке на перемещении точки г, равна Г г. Отношение этой работы к интервалу времени 1, за которое она была совершена, называется мощностью силы Г. Полученный результат может быть сформулирован так производная по времени от кинетической энергии системы равна мощности всех сил, приложенных к ней. [c.70]

Ее элементарное изменение для изэнтропического процесса равно работе внешних сил, приложенных к телу. Действительно, учитывая (2.30), имеем [c.449]

Обозначим через Р1, Рг. > Р силы, действующие в заданных точках механической системы, причем будем полагать, что в их числе находятся также фиктивные силы инерции и неизвестная уравновешивающая сила. Для определения уравновешивающей силы удобно использовать принцип возможных перемещений, согласно которому сумма элементарных работ всех сил, приложенных к системе, на возможных перемещениях равна нулю. Поэтому, обозначив через SSj, BS2,. .., возможные перемещения точек приложения сил при заданном положении механической системы, можно составить следующее уравнение [c.187]

Работа элементарная сил, приложенных к твердому телу 321 Радиус геодезической 1фивизны 51 [c.637]

В этом уравнении К — главный вектор и Мо — главный момент внешних сил, приложенных к абсолютно твердому телу. Напомним, что элементарная работа внузреиних сил, приложенных к точкам неизменяемой системы, равна нулю ( 34). [c.115]

Функции Qj обобщенных координат да и времени t нааывают обобщенными силами. Равенством (П. 14) до известной степепн разъясняется физический смысл обобщенных сил. Можно утверждать, что обобщенная сила — физическая величина, произведение которой па приращение соответствующей обобщенной координаты равно элементарной работе активных сил, приложенных к точкам материальной системы на перемещениях, которы.м соответствует указанное ириращеиие обобщенной координаты. [c.123]

Как известно (см. обзор теории), элементарная работа внешних сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной o hz, вычисляется по формуле [c.374]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...