Работа элементарная сил, приложенных к твердому телу

Элементарная работа всех сил, приложенных к твердому телу, [c.175]

Выведем теперь формулу для подсчета работы внешних сил, приложенных к твердому телу. Эта элементарная работа равна i) [c.169]

Итак, элементарная работа всех сил, приложенных к твердому телу, выражается через главный вектор внешних сил и главный момент внешних сил относительно произвольной точки. [c.169]

К тем же выражениям для обобщенных сил можно прийти, если воспользоваться выражением для элементарной работы активных сил, приложенных к твердому телу (см. стр. 32) ) [c.46]

Элементарная работа сил, приложенных к твердому телу. Здесь покажем, что элементарная работа системы сил, приложенных к твердому телу, определяется лишь работой внешних сил, и найдем нужное для дальнейшего выражение элементарной работы через главный вектор, главный момент внешних сил и характеристики мгновенного кинематического состояния тела. [c.93]

Итак, при вычислении суммы элементарных работ сил, приложенных к твердому телу, движущемуся поступательно, можно заменять данные силы их главным вектором, приложенным в любой точке тела. Отсюда, между прочим, следует, что работа пары сил, приложенной к твердому телу, движущемуся поступательно, равна нулю. [c.206]

Элементарная работа сил, приложенных к твердому телу, определяется лишь работой внешних сил. [c.168]

Элементарная работа сил, приложенных к твердому телу, находится по следующим формулам [c.274]

При вычислении работы силы, приложенной к твердому телу, совершающему плоское движение, за полюс можно принимать произвольную точку твердого тела. При этом следует помнить, что элементарное угловое перемещение d[c.315]

Элементарную работу сил, приложенных к твердому телу, перемещающемуся произвольно, определяют по формуле [c.358]

Работа силы, приложенной к твердому телу. Получим формулы для вычисления элементарной и полной работы силы, приложенной в какой-либо точке твердого тела, которое совершает то или иное движение. Сначала рассмотрим поступательное и вращательное движения тела, а затем общий случай движения твердого тела. [c.318]

Как выражается элементарная работа силы, приложенной к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, через момент этой силы относительно оси вращения [c.837]

Пусть пара сил, приложенная к твердому телу, действует в плоскости, перпендикулярной к оси вращения этого тела. Тогда при повороте на элементарный (малый) угол й(ф силы пары произведут работу (рис. 81, а) [c.103]

Аналогично получаем элементарную работу силы, приложенной к твердому телу, имеющему неподвижную ось вращения (рис. 8i,6) dA = Р ds ds = О А dtp, поэтому dA = РОА) d(p, но, поскольку момент силы Р относительно оси вращения тела А/, (р) = РОА, то [c.103]

Сумма элементарных работ сил, приложенных к твердому телу. — Возьмем произвольную точку О твердого тела за центр приведения данных сил и движений тела. Силы приводятся к результирующей силе R, приложенной в точке О, и к паре с моментом О. Движение тела приводится к мгновенному поступательному движению со скоростью и точки О и к мгновенному вращению о). Элементарное перемещение точки О есть аЫ, элементарное вращение равно (oS . [c.291]

Сумма элементарных работ сил. приложенных к твердому телу, равна сумме элементарной работы результирующей R, приложенной к точке О [c.291]

Заметим, что, так как свободное твердое тело является склерономной системой, его произвольное действительное перемещение за время dt является виртуальным. Поэтому, воспользовавшись формулой (3) п. 52, можно элементарную работу сил, приложенных к твердому телу, на его виртуальном перемещении записать в виде [c.123]

Работа силы, приложенной к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси. Пусть сила Р приложена к некоторой точке тела, отстоящей от неподвижной оси вращения г на расстоянии /г. Точка приложения силы описывает при движении тела окружность радиуса к. Разложим силу Р по осям естественного трехгранника и обозначим ее составляющие через Рх, Рл и ь (рис. 10.10). Работа составляющих сил п и равна нулю, так как эти силы перпендикулярны к перемещению точки их приложения. Следовательно, работа силы Р " равна работе ее касательной составляющей Р . Для элементарной работы будем иметь [c.235]

При применении закона кинетической энергии к системам, состоящим из твердых тел, приходится иметь дело с вопросом о вычислении работы сил, приложенных к твердому телу. Мы остановимся здесь на вычислении элементарной работы сил, приложенных к твердому телу. Сначала мы рассмотрим простейшие случаи поступательного движения твердого тела и вращения вокруг неподвижной оси затем перейдем к общему случаю какого угодно движения тела. [c.205]

Эта формула показывает, что сумма элементарных работ сил, приложенных к твердому телу, может быть разделена на две части, соответствующие поступательному перемещению тела вместе с любой его точкой и вращению тела вокруг этой точки. Имея в виду, что [c.208]

Рассмотрим теперь элементарную работу сил, приложенных к твердому телу, при его бесконечно малом перемеш,ении. Пусть [c.164]

Таким образом, элементарная работа внешних сил, приложенных к свободному твердому телу в общем случае его движения, равна сумме элементарных работ их главного вектора на перемещении точки его приложения — полюса и главного момента этих сил относительно мгновенной оси, проходящей через полюс, на перемещении при повороте вокруг этой оси. [c.176]

Свободное твердое тело движется нод действием некоторой системы сил, главный вектор которой равен R, а главный момент относительно некоторой точки О тела, равен Mq. Показать, что элементарная работа сил, приложенных к свободному твердому телу. [c.58]

Элементарная работа силы, приложенной к системе твердых тел при вращении относительно неподвижной оси [c.396]

Выведем сначала вспомогательную формулу для работы сил, приложенных к абсолютно твердому телу, перемещающемуся в пространстве. Твердое тело представляем себе как совокупность малых частиц (материальных точек), и пусть к частице приложена сила - геометрическая сумма внешних и внутренних сил. Элементарная работа сил на произвольном бесконечно малом перемещении тела [c.212]

Работа элементарная сил, приложенных к твердому телу 321 Радиус геодезической 1фивизны 51 [c.637]

Как известно (см. обзор теории), элементарная работа внешних сил, приложенных к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной o hz, вычисляется по формуле [c.374]

Выражение (65.3) показывает, что элементарная работа сил, приложенных к твердому телу, движущемуся поступат льно, равна элементарной работе главного вектора внешних сил, приложенного в любой точке тела. [c.174]

В этом уравнении К — главный вектор и Мо — главный момент внешних сил, приложенных к абсолютно твердому телу. Напомним, что элементарная работа внузреиних сил, приложенных к точкам неизменяемой системы, равна нулю ( 34). [c.115]

Для системы сил F ,F , ...,Fm, приложенной к твердому телу (рис. 21.7), элементарная работа при повороте тела вокруг не-нодвиллпой оси Oz на угол (2ф равна [c.382]

Тогда элементарная работа всех сил, приложенных к sofiOjHOJuy твердому телу, движущемуся как угодно, [c.409]

Из последггего равенства следует такой вывод. элементарная работа сил. приложенных к абсолютно твердому телу, равна сумме работы главного вектора системы сил на перемещении полюса и работы главного момента системы сил относительно полюса на враищтельном перемещении вокруг оси, проходящей через полюс. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...