Вес — Единицы измерения относительный жидкосте

Описание определения степени набухания относится к набуханию полимера при атмосферном давлении. Рассмотрим теперь влияние давления на набухание полимера. Допустим, жидкость является упругим телом, приближенно подчиняющимся закону сжатия Гука. Для выполнения расчетов и оценки сжимаемости жидкости под действием сил давления при повышении последнего от Pi до пользуются коэффициентом относительного объемного сжатия, под которым понимается относительное изменение объема жидкости, приходящееся на единицу измерения, [c.97]

Ввиду этого разработаны специальные приборы (вискозиметры), с помощью которых производятся измерения скорости течения жидкости через калиброванные отверстия. Измерения, полученные таким путем, количественно связаны с вязкостью, выраженной в единицах массы, времени и длины. Подобным способом определяется относительная вязкость, единицы измерения которой непосредственно не связаны с физической природой вязкости. Так, например, в ряде стран, в том числе и в СССР, распространены градусы или секунды Энглера. Такими единицами выражается вязкость, измеренная вискозиметром, основанным на истечении жидкости через калиброванное отверстие определенного диаметра (2,8 мм). В этом приборе определяется время t истечения под собственным весом 200 испытываемой жидкости из цилиндрического сосуда через заданное отверстие при данной температуре, которое сравнивается с временем истечения из того же сосуда 200 см воды при температуре 20° С. В соответствии с этим вязкость жидкости по Энглеру (в градусах Энглера) выражается отношением [c.18]

Динамическая вязкость является мерой сопротивления, оказываемого жидкостью или газом при сдвиге их частиц относительно друг друга. За единицу измерения динамической вязкости принят пуаз. Пуаз — это вязкость такой жидкости, в которой сила в 1 дин перемещает друг относительно друга слои жидкости площадью [c.8]

Уравнение Бернулли (35) или (36) — математическое выражение закона сохранения механической энергии жидкости вдоль элементарной струйки. Сумма членов 2+p/(pg)+ V(2g) указывает запас полной механической энергии, которым обладает единица силы тяжести жидкости, проходящая через любое живое сечение струйки, относительно плоскости сравнения О—0. Такой запас энергии называют полным напором Н. Единица измерения напора Дж/Н = Нм/Н=м. [c.62]

Важнейшее значение для оптических методов приобретает вопрос о единицах измерения. Как известно, система световых (эффективных) величин построена на основании кривой видности, отражающей среднюю относительную спектральную чувствительность глаза человека. Эта кривая получена экспериментально при изучении зрительного анализатора человека и принята за эталон международной комиссией по освещению (МКО). Однако эффекты поглощения в жидкостях, исследуемых в лабораторной практике, как правило, имеют спектральные характеристики, существенно отличающиеся от кривой видности. Таким образом, использование светотехнических единиц нельзя считать целесообразным. Введение же особых единиц, учитывающих особенности поглощения в каждой из исследуемых жидкостей, также не оправдано. Поэтому наиболее удобным является применение системы лучистых (энергетических) величин. [c.84]

При экспериментах измерялось время протекания определенного объема жидкости и определялась относительная величина кинематической вязкости, причем в качестве единицы измерения принята вязкость аргона при температуре 88,98° К. К сожалению, абсолютное значение вязкости аргона в работе [163] не указано, что несколько затрудняет использование полученных данных. Значения вязкости кислорода получены в интервале температур 75,35—91,57 К (8 точек), аргона — 83,94—88,98° К (6 точек) погрешность опытных данных Бун и Томас оценили равной 1%. [c.176]

В теории упругости обычно используется лагранжева система координат. Это связано главным образом с тем, что в процессе деформации границы тела перемещаются. При этом изменяется область пространства, занятая телом, что существенно осложняет анализ в эйлеровых координатах. В акустике и гидродинамике, где уравнения записываются относительно скоростей, а границы области, занятой жидкостью, неизменны, как правило, применяется эйлерова система. Переход от одной системы к другой, осуществляемый с помощью соотношений (3.1), очевидно, возможен после определения перемещений. Если перемещения и их производные малы (по сравнению с естественными для данной задачи единицами измерений), то различие между указанными подходами исчезает. [c.25]

Для измерения вязкости пользуются вискозиметром — прибором, определяющим условную или относительную вязкость сравнительно с вязкостью другой жидкости в определенных условиях, принимаемой за единицу. Относительную вязкость масел измеряют в градусах Энглера (°Е), которые представляют собой частное от деления времени истечения 200 см испытываемой жидкости через капилляр диаметром в свету 2,8 мм на время истечения через тот же капилляр 200 СЛ4 воды при температуре 20° С, [c.12]

Температура внутренней поверхности трубы определяется по температуре внешней поверхности с введением поправки на перепад в стенке опытной трубы, определяемой из уравнения теплопроводности с внутренними источниками тепла (4-11), На описанной установке производились измерения теплоотдачи при скоростях циркуляции 2—5 м сек, тепловых потоках (2,3—9,3) вт м , недогреве жидкости относительно температуры насыщения до 80°i и паросодержании от нуля до единицы. [c.263]

Условные (относительные) единицы вязкости. Достаточно точных методов непосредственного (прямого) измерения коэффициентов абсолютной или кинематической вязкости не существует. Лишь в некоторых случаях для определения коэффициентов абсолютной вязкости пользуются тарированными приборами, позволяющими с достаточной точностью определить абсолютную вязкость прямым методом, например, по времени падения шарика в калиброванной трубке, заполненной испытуемой жидкостью, или по характеру колебаний в жидкости маятника. Подобные приборы обычно тарируются в абсолютных значениях коэффициентов вязкости. [c.18]

В практических условиях, по крайней мере при больших числах Рейнольдса, трубы не могут рассматриваться как гидравлически гладкие. Шероховатость стенок труб приводит к тому, что сопротивление получается более высоким, чем это следует из формул, выведенных в предыдущем параграфе для гладких труб. В связи с этим понятно, что законы течения в шероховатых трубах имеют большое практическое значение и поэтому уже давно служили предметом многочисленных исследований. Однако попытки систематического исследования наталкивались на одну принципиальную трудность, связанную с большим многообразием геометрических форм шероховатости и, следовательно, с чрезвычайно большим числом параметров, определяющих шероховатость. В самом деле, пусть мы имеем стенку с совершенно одинаковыми элементами, образующими шероховатость очевидно, что сопротивление, оказываемое такой стенкой движению жидкости, зависит не только от формы и высоты элементов шероховатости, но также от плотности распределения шероховатостей, т. е. от числа элементов шероховатости, приходящихся на единицу площади, и, кроме того, от группировки этих элементов на поверхности. Вследствие этих обстоятельств потребовалось довольно значительное время, прежде чем удалось вывести ясные и простые законы течения в шероховатых трубах. Обзор многочисленных старых измерений дал Л. Хопф [ ]. Он установил, что все ранее выведенные законы сопротивления в шероховатых трубах и каналах могут быть разбиты на два типа. В законах первого типа сопротивление в точности пропорционально квадрату скорости, следовательно, коэффициент сопротивления Я не зависит от числа Рейнольдса. Такой тип закона сопротивления получается для сравнительно грубой и очень частой шероховатости, наблюдающейся, например, у цемента, необработанного железа, а также в искусственных условиях— при наклейке на стенки крупных зерен песка. В этом случае шероховатость стенки может быть охарактеризована посредством одного-единственного параметра, так называемой относительной шероховатости к/В, где к есть высота элементов шероховатости, а 7 — радиус трубы с круглым поперечным сечением или гидравлический радиус некруглого сечения. Из соображений о подобии можно заключить, что при такой шероховатости коэффициент сопротивления X зависит только от относительной шероховатости. Эту зависимость можно определить экспериментально, если одну и ту же шерохова- [c.554]

Значительно позднее упомянутых выше стационарных методов определения коэффициента теплопроводности был предложен метод регулярного режима, являющийся нестационарным. Г. М. Кондратьев [244, 245] создал теорию регулярного режима, основанную на том, что в процессе охлаждения тела относительная скорость изменения температуры в единицу времени при таком режиме является постоянной и одинаковой во всех точках. Первоначально Г. М. Кондратьев на основании этой теории предложил методы измерения коэффициента теплопроводности твердых тел, а в дальнейшем [246] и жидкостей. [c.206]

Разработан прибор для определения абсолютного давления иаров, обладающих малой летучестью жидкостей и твердых веществ. Преимуществами этого метода являются возможность проведения испытаний при температурах до 538° С, минимальная затрата времени на измерение, относительная простота оборудования и весьма высокая точность измерения. Метод основан на применении уравнения Кнудсена, выведенного, исходя из кинетической теории газов по этому уравнению уменьшение веса продукта за единицу времени пропорционально давлению его паров [38]. [c.119]

Здесь его значения будут задаваться. Рис. 5-3. Теплоот- Коэффициент а называется коэффициен-дача между стен- том теплоотдачи. Решая уравнение (5-7) кои и жидкостью, относительно а,. получаем, что единицей измерения для этой величины служит ккал1м ч град названия эта единица не имеет. [c.224]

Вязкость масла характеризует внутреннее трение жидкости в узле и утечку его через уплотнения. Поэтому вязкость является основной характеристикой материала при выборе смазки. Различают динамическую вязкость, или коэффициент внутреннего трения масла кинематическую вязкость, или отношение динамической вязкости к плотности масла условную вязкость, или относительную, численной величиной которой пользуются для сравнительной оценки вязкости различных масел. Единицей измерения кинематической вязкости является СТОКС (Ст), размерность которого mV , и сотая доля стокса — сантистокс (сСт). За единицу динамической вязкости принимается пуаз (П), который соответствует вязкости жидкости, оказывающей сопротивление слоя жидкости площадью 1 см со скоростью 1 см/с относительно параллельного ему слоя, находящегося на расстоянии 1 см,силой,равной 1 дине. [c.158]

В технических измерениях абсолютную вязкость измеряют в кило-граммо-секундах на квадратный метр (система МКГСС) или в дина-секун-дах на квадратный сантиметр (система СГС). В частности в системе единиц МКГСС (метр—килограмм—сила—секунда) единицей абсолютной вязкости принято считать касательную силу, с которой действует один слой жидкости площадью 1 м на другой, когда один слой движется относительно другого с градиентом скорости I м/сек-м. Размерность этой единицы градиента кГ - сек/м . В системе СГС (сантиметр—грамм—секунда) вязкость выражается в пуазах (пз), причем вязкость жидкости равна 1 пз, если сила, необходимая для того, чтобы перемещать одну относительно другой две параллельные пластинки из жидкости с площадью поверхности 1 см и градиентом скорости 1 см/сек-см, составляет 1 дину. Эта единица коэффициента вязкости обозначается Цр и имеет размерность дин/см сек или г/см сек [c.16]

Рассмотрим внимательнее эти отчасти разные виды сопротивления. Авиационный инженер обычно применяет вместо самих сил безразмерные коэффициенты. Панример, коэффициент подъемной силы С ь, уже исиользоваппый в главе П, и коэффициент лобового сопротивления Со соответственно определяются делением подъемной силы и лобового сопротивления на площадь крыла и динамическое давление, соответствующее скорости полета. Динамическое давление — величина увеличения давления, которая появляется, если ноток жидкости с плотностью р и скоростью и останавливается она равна На рис. 28 показана диаграмма, очень хорошо знакомая авиационным инженерам, так называемая полярная диаграмма, на которой построен график коэффициента подъемной силы в зависимости от коэффициента лобового сопротивления. Угол атаки использован в качестве параметра. Данные являются результатом измерений крыльев относительного удлинения от единицы до семи в аэродинамической трубе [1]. Относительное удлинение крыла, как объяснено в главе П, получено делением размаха на среднюю хорду. [c.69]

Другой вид применения теоремы энергии получается в случаях, когда постороннее тело вызывает в первоначально покоящейся жидкости вихревую систему, движение которой можно указать, как это бывает, например, при поступательном движении несущих поверхностей или пропеллера. В этих случаях систему отсчета выбирают так, чтобы она покоилась относительно невозмущенной жидкости. Пусть постороннее тело, например пропеллер, двигается вперед (в направлении своей оси) со скоростью V и врзншется с равномерной угловой скоростью о. Если вращающий момент на валу пропеллера равен М, а тяга пропеллера равна 5, то приращение энергии жидкости в единицу времени, измеренное в системе отсчета, в которой невозмущенная жидкость покоится, равно [c.218]

Путевые перемещения проще всего измерять числом дискретных интервалов длин, точность задания которых известна. При этом на движущийся и неподвижный элементы наносятся метки и фиксируется число меток подвижного элемента, прошедшее мимо неподвижного отметчика. Метки можно наносить прочерчиванием, установкой контактов ИТ. п. если возможна установка отметчика с малым зазором относительно движущегося элемента, то очень высокая точность достигается при магнитной записи. В этом случае на перемещающееся тело наклеивается отрезок магнитной ленты (или используется проволока, ферродиски, пластины) с записанной на ней серией импульсов калибровочной частоты, а в качестве отметчика используется обычная магнитная считывающая головка. Подсчет числа воспроизведенных при движении импульсов (при известной длительности периода сигнала) дает величину перемещения. В качестве дискретной единицы пути широко используется длина окружности колеса, которое при измерении прокатывается по неподвижному направляющему элементу. Количество оборотов колеса с учетом долей последнего оборота подсчитывается тахометри-ческим устройством. Если неподвижный элемент вблизи движущегося тела установить невозможно (например, при движении тела в жидкости или в воздухе), применяются оптические или электромагнитные локаторы. [c.227]

Так как за единицу массы в G -системе (абсолютной системе физич. величин) выбрана масса 1 см чистой воды, равная 1 г при ее наибольшей плотности (3,99°), то П. воды при 4° равна 1, и уд. в. любого тела по отношению к воде при 4°, как к стандарту, численно равен плотности этого тала при1)о= 1, -P D.U. газа по отношению к водороду или к воздуху часто называют (не вполне правильно) уд. в. этого газа относительно водорода или воздуха, взятых при тех же условиях. П. твердых тел и жидкостей обычно измеряют или по методу гидростатич. взвешивания (пользуясь законом Архимеда) или же пикнометром (см.). К первому же способу относится и наиболее употребительное в технике измерение П. с помощью ареометра. [c.371]

Аналогичные эксперименты с двумя ньютоновскими жидкостями различных плотностей (при отношении объемов жидкостей, равном единице) проводились в цилиндрической полости [9]. Относительная плотность использованной пары жидкостей ИиоппеП РС722 - масло касторовое, р]/р2 = 1.75, несколько отличается от относительной плотности пары песок - этанол р /р2 = 2.3. Одна из жидкостей (касторовое масло) имеет высокую вязкость, что позволяет подавить параметрические колебания границы раздела. Результаты измерений приведены на фиг. 3, б (точки 4). Как и в случае плоского слоя, двумерный квазистационарный рельеф на границе раздела жидкостей возникает критическим образом при значении вибрационного параметра XV 0.2 и имеет определенную длину волны. При повышении МУ высота рельефа нарастает, однако длина волны увеличивается незначительно. Приведенная для сравнения нейтральная кривая (сплошная линия), построенная по (1.2) для плоского слоя, располагается ниже экспериментальных точек 1-3) в области небольших к, когда [c.126]

Рассмотренные выше жидкостные манометры непригодны для измерения небольших давлений, равных единицам или десяткам миллиметров высоты столба уравнове-шиваюш ей жидкости, так как при этом погрешность становится весьма значительной. Так, например, при измерении столба высотой 10 мм и возможной ошибке в отсчете показаний невооруженным глазом в 1 мм относительная погрешность составит 10%, что недопустимо. [c.213]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...