Несжимаемые элементы

Примем, чго в пределах конечных элементов, принадлежащих порошку (в дальнейшем для краткости такие элементы будем называть сжимаемыми), плотность не меняется, а в пределах элементов, принадлежащих капсуле (несжимаемые элементы), остается постоянным среднее давление. [c.140]

После того как вектор скоростей Х + найден, можно найти скорости во всех вершинах и давления в несжимаемых элементах последовательным применением формулы (5.53). [c.144]

Условия связи, накладываемые на возможные перемещения элемента 5 нерастяжимостью и несжимаемостью элемента, запишутся в виде равенства [c.197]

Возвращаясь теперь к общим нелинейным жесткостным соотношениям для несжимаемых элементов (16.51), мы можем выписать их для различных типов несжимаемых гиперупругих материалов. Для изотропных материалов W является функцией первых двух главных инвариантов 1 и /а- Соотношение (16.15) принимает вид [c.268]

Рассчитать поведение пластины при давлении, превышающем 42 фунт/дюйм , оказалось невозможным без модификации конечноэлементной модели. Это связано с численной неустойчивостью процесса последовательных нагружений и с несжимаемостью элементов при деформациях порядка 500% площади поперечных сечений некоторых конечных элементов почти обращаются в нуль, поскольку объем кольцевых элементов не меняется, и это приводит к плохой обусловленности матриц Якоби. Для того чтобы преодолеть это затруднение, необходимо до наступления неустойчивости приостановить процесс последовательных нагружений и построить новую, улучшенную конечноэлементную модель деформированного тела. Начальные значения узловых перемещений для новой модели можно получить линейной или квадратичной интерполяцией результатов, вычисленных по первоначальной модели. При этом целесообразно перед возобновлением процесса последовательных нагружений осуществить несколько итерационных циклов Ньютона — Рафсона для дальнейшего уточнения узловых перемещений и гидростатических давлений. [c.373]

Решение задач о движении жидкости, покрытой адсорбционной пленкой, существенно упрощается в тех случаях, когда пленку можно считать несжимаемой, т. е. можно считать, что площадь каждого элемента поверхности пленки остается при движении постоянной. [c.347]

Если стержень нерастяжим, то w зависит только от времени (от а не зависит). В этом случае при изучении движения участка стержня постоянной длины, находящегося между точками А и В, переменные Лагранжа неудобны. Нас интересует поведение участка стержня между точками А и В ъ целом, а не элемента стержня т. Для большей наглядности метода Эйлера представим, что стержень находится в абсолютно гибкой безынерционной трубке, тогда для описания движения участка стержня между точками А и В достаточно знать положение трубки во времени и внутренние силовые факторы в стержне (в фиксированном сечении трубки). Такое разделение движения на переносное (скорость V) и относительное (скорость у) весьма эффективно при изучении, например, динамики стержней (трубопроводов), заполненных движущейся жидкостью. В этом случае движение жидкости рассматривается совместно с движением стержня. Если жидкость несжимаема, то относительная скорость при заданном расходе не зависит от движения стержня. [c.18]

Выделим в потоке жидкости какой-либо элемент ее и проследим, как меняются размеры этого элемента по мере движения жидкости. Если жидкость несжимаема, то выделенный элемент будет перекашиваться, причем объем элемента будет оставаться неизменным. Наоборот, в сжимаемой жидкости возможно такое движение, при котором с юрма элемента, несмотря на изменение его объема, будет сохраняться, как это имеет место, например, при равномерном во все стороны расширении или сжатии. [c.351]

ОДНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ (ЭЛЕМЕНТЫ ГИДРАВЛИКИ) [c.95]

Одномерное движение несжимаемой жидкости элементы гидравлики) [c.96]

Одномерное движение несжимаемой жидкости (элементы гидравлики) Для Re 10 а = 0,58 -0,59 и В = 0,89. Число Re равно [c.104]

Одномерное движение несжимаемой жидкости (элементы гидравлики) то уравнение Бернулли для этого участка примет вид [c.112]

Дифференциальное уравнение движения получается из условия равновесия действующих сил на выделенный элемент среды с использованием закона переноса количества движения [18, 39]. Для несжимаемой среды при неизменных ее физических свойствах и бQ = 0 уравнение движения (Навье — Стокса) записывается в краткой (векторной) форме следующим образом [c.275]

В этом уравнении знак минус означает, что теплота из элемента отводится. Если среды в теплообменнике считать несжимаемыми, то расходы Gi и Ga не зависят от координаты х. Количество теплоты, которое переходит от первой жидкости ко второй за счет теплопередачи [c.7]

Распределение скоростей течения жидкости или газа в зависимости от геометрии границ часто удается получить применяя законы безвихревого потенциального течения — наиболее разработанные из разделов гидромеханики. В настоящей главе изложены только элементы теории потенциальных потоков, необходимые для некоторых практических инженерных приложений. Изложение ограничивается рассмотрением течения несжимаемой жидкости. [c.128]

Рассмотрим элементы теории свободных турбулентных струй. Будем считать жидкость (газ) в струе и в среде вязкой и несжимаемой, а распределение осреднен-ных скоростей на выходе струи из отверстия или насадка равномерным. Первое условие полностью удовлетворяется в расчетах систем вентиляции промышленных и гражданских зданий второе — при устройстве плавно сходящихся насадков. [c.327]

Таким образом, вектор дает шесть составляющих при вычислении работы сил трения, всего же для тензора напряжений трения получим 18 составляющих. Чтобы избежать громоздких формул, будем рассматривать простейший стационарный плоскопараллельный поток несжимаемой жидкости, при этом скорость имеет только одну проекцию гюх, а тензор напряжений трения — только один элемент Хух- Работа сил трения в таком потоке определяется выражением (7.57), которое связано с формулой (7.8) соотношениями [c.189]

В системе координат О, связанной со стенками канала, выделенный элемент потока перемещается в поле сил давления и гравитации . Если в этих условиях в потоке находилась бы несжимаемая жидкость, то преобразование энергии подчинялось бы известному из курса гидравлики каноническому уравнению Бернулли [c.199]

Отношение объема бесконечно малого элемента среды после деформации к объему того же элемента в начальном состоянии равно I — det F. Поскольку мы рассматриваем несжимаемые [c.345]

Отсюда следует, что формулы, выведенные для равновесия несжимаемых жидкостей, непосредственно и без всяких ограничений могут быть применены и к равновесию упругих жидкостей, если только коэффициент >. просто заменить коэффициентом — S, т. е. если допустить, что величина X, обозначающая давление у несжимаемых жидкостей, будучи взята с отрицательным знаком, выражает и силу упругости каждого элемента упругой жидкости. [c.282]

Для сжимаемых жидкостей плотность Д всегда задана как известная функция е, х, у, 2, г, зависящая от закона упругости жидкости и теплоты, которая, согласно допущению, господствует каждое мгновение во всех точках пространства. Таким образом, здесь приходится определять четыре неизвестные величины г, X, у, X в функции I, и следовательно, для полного решения задачи необходимо иметь еще четвертое уравнение. Для несжимаемых жидкостей условие неизменности объема было дано уравнением (В) пункта 3, а условие неизменяемости плотности от одного мгновения до другого было дано уравнением (Н) пункта 11. У сжимаемых жидкостей ни одно из этих условий в отдельности не имеет места, так как объем и плотность изменяются одновременно но масса, являющаяся произведением этих двух элементов, должна оставаться неизменной. Таким образом, мы имеем [c.366]

В качестве примера приведем вывод из принципа Гамильтона уравнений Эйлера для движения несжимаемой жидкости. Подвергнем массу жидкости виртуальному смещению которое, однако, не нарушает условия несжимаемости (р = ——- = О, где Ау — первоначальный, а Ау — измененный объем элемента жидкости. Так как (р = то должно быть [c.842]

Если элементы композитного тела выполнены из несжимаемого (ц=0,5) или жесткого (. =00) материалов, исследование упрощается. В этом случае напряженное состояние тела А в обоих элементах характеризуется уравнением [c.66]

Пусть число несжимаемых элементов в А-й колонке будет Sk-Среднее нацряжение в несжимаемом элементе к, / обозначим <Ук, г. Этй величины пропорцрональнь 9рответствук вдйМ множителям Лагранжа. [c.143]

С учетом поворота несжимаемых элементов тела рассмотрена (К. Н. Семчинов, 1961) потбря устойчивости полосой конечных размеров, получены условия искривления полосы при сжатии определены критические растягивающие усилия, при которых на полосе образуется шейка. [c.78]

Несжимаемые элел еить . Для несжимаемых материалов необходимо ввести в рассмотрение приращения гидростатических давлений элемента. Поступая точно так же, как и при выводе уравнений (16.161), но используя в качестве отправной точки уравнения движения несжимаемых элементов (16.57), мы вместо (16.181) получим [c.291]

В потоке идеальной несжимаемой жидкости выде-ЛИМ элемент струйки длиной dl и плогцадью сечення Рис. 1.103. Схема для нмиода уравнения dS (рис. 1.103). Применим сустановившсгоел течсиия к массе ЭТОГО элемента вто- [c.136]

Жидкости, как известно, практически несжимаемы, но в последнее время привлекает внимание способность к некоторому сжатию силиконовых жидкостей. Оказалось, что с их помощью можно накопить в 3 раза больше энергии на единицу объема, чем это позволяет сделать сталь. Правда, оптимальный диапазон давлений этих жидкостей составляет 1500—3000 бар. При меньших давлениях увеличиваются габариты упругого элемента, а при больших возникают конструктивные трудности и снил ается объемная сжимаемость. Пока их применяют для рессор, подвесок самоходных машин ИТ. п. [c.113]

Рассмотрим несжимаемую жидкость, заключеннз ю в бесконечно тонкой трубке заданной формы, поперечное. сечение которой ш изменяется по заданному закону. Для большей точности можно себе представить, что трубка образована перемещающимся бесконечно малым плоским элементом, остающимся все [c.226]

Рассмотрим теперь случай, в которо.м только что изложенное заключается как частный случай. Пусть неизменяемое тело 3 имеет произвольную форму и смещается в произвольном направлении, которое мы обозначим через р. Требуется найти силу Р, действующую на тело в направлении р. кроме соответствующей компоненты собственного веса, так, чтобы при этом имело место равновесие. Вообразим, что тело смещено в направлении р на е. Соприкасающиеся с ним частицы жидкости должны получить равные смещения, в то время как частицы, которые лежат на и вне поверхности Р, должны оставаться на месте, и элементы dsl2 должны получить такое смещение е, чтобы было выполнено условие несжимаемости. Поверхности, элементы которых были обозначены через з,.,, и аз2д, при этом не изменяются напротив, край поверхности раздела двух жидкостей получает смещение. Обратив внимание на это, путе.м исследования, аналогичного тому, которое послужило для вывода уравнения (21), и выбрав опять за плоскость хОу плоскость уровня, мы получи.м [c.126]

Величина утах пропорциональна измеряемому в модели порядку полос, поэтому на поверхности скрепления элементов из жесткого и несжимаемого материалов порядок полос, наблюдаемый при просвечивании модели в поперечном направлении, равен нулю. [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...