Установившееся течение газа

ОДНОМЕРНОЕ УСТАНОВИВШЕЕСЯ ТЕЧЕНИЕ ГАЗА ВДОЛЬ ТРУБЫ ПЕРЕМЕННОГО СЕЧЕНИЯ [c.568]

Рассмотрим установившееся течение газа в трубе постоянного сечения при наличии трения, но без теплообмена с внешней средой. [c.181]

Здесь h — теплосодержание V — модуль скорости Н — полная энтальпия. Соотношение (1.57) есть обобщение интеграла Бернулли на случай установившегося течения газа с произвольными физико-химическими превращениями (равновесными или неравновесными). В соответствии с равенством (1.57) полная энтальпия постоянна вдоль линии тока, но на каждой линии тока эта константа может быть различной. В случае адиабатического процесса (Q = 0) уравнение энергии из системы (1.56) можно записать в виде [c.30]

Изотермическое установившееся течение газа по трубам [c.286]

ИЗОТЕРМИЧЕСКОЕ УСТАНОВИВШЕЕСЯ ТЕЧЕНИЕ ГАЗА ПО ТРУБАМ 287 [c.287]

Исключительно большой теоретический и практический имеет адиабатическое установившееся течение газа в плавно щихся и плавно расширяющихся трубах (рис. 173) и в так называемом сопле Лаваля (рис. 174). [c.299]

При установившемся течении газа вдоль линии тока [c.86]

Предположим, что имеется поток движущегося газа (или жидкости), о котором известно, что dn является стационарным, т. е. давление, температура и скорость течения, или, говоря более общо, состояние движущегося газа (или жидкости), в каждой точке потока не меняются со временем. Примером такого потока является установившееся течение газа или жидкости по трубе при этом принимается, что в сечении, перпендикулярном оси трубы, скорость газа или жидкости и все термические параметры имеют одни и те же значения. [c.54]

Закон изменения количества движения для установившегося течения газа в трубке тока при равномерном распределении параметров по сечению имеет вид [c.158]

Закон сохранения полной энергии при установившемся течении газа в трубке тока с равномерным распределением параметров в сечениях 1 и 2 записывается в виде [c.158]

Как записать закон сохранения массы при установившемся течении газа в трубке тока [c.161]

Ограничимся плоским установившимся течением газа, причем (только для конкретности обозначений и терминологии) возьмем неохлаждаемую решетку осевой турбины (рис. 123), [c.372]

Рассмотрим особенности установившегося течения газа в пневмосистемах при истечении газа через отверстие, при заполнении или опорожнении емкостей, при течении по трубам и через местные сопротивления. [c.283]

Согласно этому уравнению при установившемся течении газа сумма всех сил, действующих на выделенную произвольной контрольной поверхностью F массу газа со стороны обтекаемых тел ч [c.30]

Для определения сил и моментов сил, возникающих в результате установившегося течения газа в элементах двигателя, можно [c.31]

Применим вначале эту теорему к установившемуся течению газа вдоль некоторой струйки тока, поперечные размеры которой [c.32]

Это уравнение может быть распространено на случай установившегося течения газа через произвольную замкнутую поверхность. Разбивая все течение в рассматриваемом объеме газа а отдельные струйки и применяя к каждой из них уравнение (1.23), легко показать аналогично тому, как это было сделано в подразд. 1.5, что при отсутствии массовых сил сумма моментов всех внешних сил, действующих на выделенную массу газа, относительно произвольной оси равен разности моментов относительно той же оси количеств движения секундных масс, вытекающих и втекающих через контрольную поверхность, т. е. [c.33]

Как известно из газовой динамики, установившиеся течения газа являются подобными в том случае, если при обтекании геометрически подобных тел отношения скоростей, давлений и температур для любых сходственных точек в каждый момент времени являются одинаковыми. [c.118]

Как и ранее, рассмотрим установившееся течение газа без теплообмена с окружающей средой и без трения. Предположим, что в некоторой точке сверхзвукового потока возник косой скачок уплотнения (рис. 5.11). Параметры газа до скачка обозначены индексом I, а за скачком — индексом 2. Рассмотрим движение газа по линии тока ABD, пересекающей плоскость скачка в точке В. Скорость до косого скачка и после него можно представить составляющими, нормальными к плоскости скачка сщ и j) и касательными к ней t и fs), и, таким образом, построить треугольники скоростей до скачка и после него. Очевидно, что + и с22=с2 2+с2(2. [c.124]

Таким образом, выражение (4.36) является законом изменения момента количества движения при установившемся течении газа. [c.49]

Установившееся течение газа подчиняется уравнениям движения и неразрывности [c.576]

Установившееся движение. Пренебрегая вязкостью, теплопроводностью и излучением, для установившегося течения газа получаем следующую систему уравнений [c.577]

Рассмотрим теперь установившееся течение газа, уравнение состояния которого имеет вид [c.116]

В заключение мы отметим, что рассмотрение сопряженных течений представляет интерес главным образом для вихревых движений и применяется только в случае установившегося течения газа, уравнение состояния которого записывается в виде (39.1). [c.117]

Примером такого потока является установившееся течение газа или жидкости по трубе. [c.47]

В последнее время в связи с проблемой сжигания топлива в сверхзвуковом потоке [5, 6] возник интерес к изучению установившихся течений газа с детонационными волнами и начали появляться работы по обтеканию тел потоком газа, способного к детонации. [c.27]

Это и есть обобщение уравнения Бернулли на случай адиаба тического установившегося течения газа с произвольными физико-химическими превращениями или процессами, равновесными или неравновесными, а Я — энтальпия торможения, постоянная вдоль линии тока, но на каждой линии тока своя. [c.36]

При нарушении предположений об адиабатичности и обратимости процесса в установившемся течении газа без действия внешних сил параметры торможения изменяются. [c.51]

Важный класс определенной выше системы соответствует установившимся течениям газа. В нем определены понятия до- и сверхзвуковых течений, выражающие эллиптический или гиперболический тип квазилинейных уравнений Эйлера в соответствующих подобластях, отделенных друг от друга поверхностями перехода — звуковыми поверхностями. (На них скорость потока равна по модулю местной скорости звука — скорости распространения бесконечно малых возмущений при соответствующих значениях термодинамических величин.) Для нестационарных течений идеального газа понятие и предмет трансзвуковой газодинамики четко не определены. [c.10]

Рассмотрим произвольное установившееся течение газа, который будем считать идеальной, т. е. невязкой, но сжимаемой жидкостью. При заданных массовых силах движение газа можно считать известным, если для любой точки пространства известны значения трех проекций скорости Ьх, давления р, плотности р и тем- [c.315]

В этой главе рассмотрены одномерные установившиеся течения газа, т. е. такие течения, где все параметры газа являются функциями одной переменной, например, х. В частности, течения в трубах практически в большинстве случаев можно рассматривать как одномерные течения. [c.324]

Обратимся для этого к уравнению неразрывности, которое для плоского установившегося течения газа имеет вид [c.358]

Рассмотрим плоское сверхзвуковое потенциальное установившееся течение газа вдоль твердой границы, составленной из двух прямолинейных участков АО и ВС и соединяющего их криволинейного участка ОВ (фиг. 19. 1 и фиг. 19.2). Случай, представленный на фиг. 19. 1, соответствует течение разрежения, а на фиг. 19.2 — течению сжатия. В обоих случаях кривая ОВ и полупрямые АО [c.442]

Одномерное установившееся течение газа в трубе переменного сечения явля ется некоторым приближением к действительности, так как в основу его положено предположение, что параметры потока газа, такие, как скорость потока, давление и плотность, одинаковы во всех точках каждого из поперечных сечений, перпендикулярного оси трубы. Это предположение довольно хорошо соответствует действительности для элементарной трубки тока, но его применяют и для труб конечных размеров, используя средние величины по сечениям трубы. [c.568]

В предыдущих подразделах рассматривалось стационарное (установившееся) течение газа, при котором параметры газового потока в каждой точке пространства принимаются постоянными по времени. В авиационных двигателях и их элементах весьма большую роль играют переходные режимы, для которых характерно весьма быстрое изменение параметров газового потока во времени. Течение газа в этом случае является нестационарным (неустано-вившимся), т. е. в каждой точке пространства параметры газа являются функциями времени. При этом в целях упрощения, как и в случае установившегося течения, движение газа может рассматриваться условно одномерным. Ниже дается вывод уравнений движения для нестационарного одномерного течения газа. [c.33]

При рассмотрении течения газа в элементах двигателя в большинстве случаев можно пренебрегать действием сил земного притяжения, теплообменом, а также изменением показателя адиабаты, в зависимости от изменения внешних условий. Основными факторами, которые необходимо здесь учитывать, являются сжимаемость и вязкость. Поэтому при рассмотрении установившегося течения газа определяющими критериями подобия следует считать число М и число Re. Необходимо отметить, что силы вязкости (трения) при больших скоростях движения газа во многих случаях также играют второстепенную роль. В этих случаях подобие течений с достаточной степенью точности определяется только числом М (при выполнении соответствующих краевых условий). Экспериментально установлено, что пренебрегать влиянием числа Re можно лишь в тех случаях, когда оно достаточно велико (Re>ReKp, см. подразд. 2.11). По физическому смыслу число Re можно интерпретировать как отношение сил инерции к силам вязкости. Поэтому увеличение числа Re означает уменьшение влияния сил вязкости. [c.120]

Пример 1. В качестве иллюстрации эффективности алгоритмов рассмотрим задачу об устойчивости формы равновесия гг=у=ш=0 ортот-ропной усеченной конической оболочки, обтекаемой изнутри сверхзвуковьпя потоком газа (рис. 7.4.1, а). Невозмущенное установившееся течение газа будей трактовать как одномерное. Давление, плотность и температуру газа вычисляем по известным формулам прикладной. газовой динамики [c.486]

Этому уравнению должен удовлетворять потенциал скоросте1[ для установившегося течения газа в случае, когда р зависит тблько от р, в частности, при адиабатическом процессе. Из этого уравнения получается, как частный случай (при а = оо), уравнение Лапласа, которому удовлетворяет потенциал скоростей для движения несжимаемой жидкости. В отличие от уравнения Лапласа последнее уравнение — нелинейно, и это обстоятельство значительно усложняет его решение. [c.356]

Теоретически необходимое время — сечение продувочных и выпускных органов получается обычно меньше располагаемого (у многооборотных приблизительно в 1,1—1,3, а у малооборотных — приблизительно в 1,4—1,9 раза), так как в теоретическом расчете реальный процесс заменяется условным, протекаюй им при установившемся течении газов и, кроме того, расчет распространяется на один цилиндр без учета влияния динамики газовоздушного потока всего продувочно-выхлопного тракта. Уточненные методы теоретического расчета процесса продувки даются в работах А. С. Орлина, М. Г. Круглова, А. А. Рябцева, Г. Листа и др. [12, 18, 17, 21, 31 ]. [c.72]

Основные уравнения нограничного слоя. Рассмотрим ило-скоиараллельное установившееся течение газа около произвольной криволинейной поверхности. Осредненные уравнения неразрывности, количества движения и энергии для турбулентного пограничного слоя в этом случае имеют вид (рис. 1) [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...