РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН В ВАКУУМЕ

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН В ВАКУУМЕ [c.28]

Для всех видов электромагнитных излучений скорость распространения волн в вакууме одна и та же и принимается равной 300 ООО км, сек. [c.23]

Если фазовые скорости распространения левой и правой волн и и р выразить через соответствующие коэффициенты преломления м., и /г р (и,,,, = /fi p и Ул = с/п ) и принять во внимание, что со/с —2п/сТ = 2л/Яо, где — длина волны в вакууме, то имеем [c.297]

Электрическое и магнитное поля могут существовать не только в веществе, но и в вакууме. Поэтому должно быть возможным распространение электромагнитной волны в вакууме. [c.248]

В оптике вопрос о распространении волн в среде гораздо сложнее. Известно, что световые волны могут распространяться в пространстве, не заполненном никаким известным нам веществом в вакууме). [c.436]

Скорость света распространения электромагнитных волн) в вакууме не зависит от места и направления и остается одной и той же во всех инерциальных системах отсчета. [c.447]

СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В ВАКУУМЕ (СКОРОСТЬ СВЕТА) [c.111]

С квантовой точки зрения лучистый поток представляет собой поток некоторых частиц—фотонов, энергия которых равна Tiv, где /1=6,62-10-3 Дж-с —постоянная Планка и v —частота колебаний эквивалентного электромагнитного поля. Напомним, что длина волны X связана с частотой v соотношением Xv= , где с—скорость распространения колебаний (в вакууме с=3-10 км/с). [c.149]

Не так, однако, обстоит дело в области электродинамики и, в частности, в одном из ее отделов — в оптике. Уравнения Максвелла, которые управляют областью электродинамики, показывают, что процесс распространения света в вакууме со скоростью с не зависит от системы отсчета. Фронт шаровой волны, выходящей из начала координат, определяется уравнением [c.22]

Здесь E (со) — вектор напряженности электрического поля электромагнитной (световой) волны — ее амплитуда i и j — единичные векторы осей х и у соответственно i — мнимая единица с — скорость распространения света в вакууме п и /г — зна- [c.193]

Поскольку скорость электромагнитных волн в вакууме известна, то, зная величину п , по (1-45) нетрудно определить искомую скорость распространения излучения в данной среде. [c.36]

Определить характер распространения электромагнитной волны при переходе из вакуума в диэлектрик, обладающий малыми потерями. Отражение электромагнитных волн от идеально проводящих поверхностей в принципе можно довести до нулевого, нанося на эти поверхности покрытия надлежащей толщины из диэлектрика с малыми потерями. Пусть для некоторых применений выбраны значения е = 400, а длина волны в вакууме равна 3 см. [c.48]

Уравнение эйконала. Любая ю компонент амплитуды полей световых волн в вакууме удовлетворяет волновому уравнению (2.12). В среде, скорость распространения электромагнитных волн в которой i , волновое уравнение принимает для любой из компонент вид [c.118]

Подчеркнем, что X, в этой формуле является длиной волны в вакууме, поскольку особенности распространения света в среде учтены тем, что под Д понимается оптическая длина. [c.181]

Фазовая скорость распространения изгибных волн в вакууме будет минимальной при [c.493]

Фазовая скорость распространения волны в диэлектрике меньше скорости распространения в вакууме и равна [c.17]

При распространении электрической волны в вакууме или в изотропной среде электрические и магнитные колебания ортогональны, а их амплитуды пропорциональны друг другу. Зная один тип колебаний, нетрудно получить параметры другого. Обычно рассматриваются электрические колебания, причем для наглядности проектируют переменный в пространстве электрический вектор Е на плоскость, перпендикулярную лучу (рис. 54). Тогда можно себе представить множество проекционных картин по сути дела фотографий колебания конца вектора Е, полученных наблюдателем, находящимся на оси распространения и смотрящего в сторону источника излучения. [c.240]

Скорость распространения ОИ в вакууме Со = = 299 792,5 км/с. В реальных средах ОИ распространяется со скоростью V = Со/и = АоУ/и = Х, где п - у[в 1 -показатель преломления среды 8 и ц - относительные диэлектрическая и магнитная проницаемости среды Хо и X — длина волны света в вакууме и среде соответственно. [c.486]

Световая волна в вакууме представляет собой переменное электромагнитное поле высокой частоты, распространяющееся с постоянной скоростью (с = 2,9979-10 см/с), не зависящей от частоты. Последнее обстоятельство может считаться установленным с большой степенью достоверности наблюдениями над астрономическими явлениями. Так, исследование затмения удаленных двойных звезд не обнаруживает никаких аномалий в спектральном составе света, доходянщго до нас в начале н конце затмений. Между тем затмение звезды или выход ее из тени своего спутника означает обрыв или начало распространения светового импульса, далеко не монохроматического и могущего рассматриваться как результат наложения многих монохроматических излучений. Если бы скорость этих излучений в межпланетном пространстве была различна, то импульс должен был бы дойти до нас значительно деформированным. Например, предположим для простоты, что этот импульс можно уподобить двум почти монохроматическим группам, синей и красной , и примем, что скорость распространения красной группы больше, чем синей мы должны были бы наблюдать при начале затмения изменение цвета звезды от нормального к синему, а при окончании его — от красного к нормальному. При огромных расстояниях, отделяющих от нас двойные звезды, даже ничтожная разница в скоростях должна была бы дать заметный эффект. В действительности же такой эффект не имеет места. Так, наблюдения Aparo над переменной звездой Алголь привели его к заключению, что разность между скоростью распространения красного и фиолетового излучения во всяком случае меньше одной стотысячной величины самой скорости. Эти и подобные наблюдения заставляют признать, что дисперсия света в межпланетном пространстве ) отсутствует. При [c.538]

Учет преломления рентгеновских лучей. Преломление рентгеновских лучей обусловлено разной скоростью распространения волн в среде и в вакууме. Различие в фазовых скоростях волн приводит к изменению условия Брэгга - Вульфа (6.3). В этом случае (см. рис. 27) надо принять во внимание, что угол падения не равен углу преломления 0j,p. Поэтому вместо (6.1) для оптической разности хода тюлучаем выражение А = = п АВ + ЯС1) - D , где -показатель преломления среды относительно вакуума (если луч падает на поверхность кристалла из вакуума). Эта формула справедлива как при и > 1, так и при и < 1. Заметим, [c.52]

ВОЛНОВОД МЕТАЛЛИЧЕСКИЙ — цилиндрич. или изогнутая труба, внутри к-рой могут распространяться эл.-магн. волны. Чаще всего используют В. м. прямоугольных и круговых сечений прямоугольные и круглые волноводы). Возможность существования волн внутри металлич. трубы была теоретически установлена Рэлеем (Дж. У. Стреттом) (Rayleigh, ]. W. Strutt) ещё в кон. 19 в. Широкое развитие волноводной техники связано с освоением сантиметрового диапазона волн в кон. 30-х гг. 20 в. В настоящее время В. м, применяют также и для волн дециметрового и миллиметрового диапазонов. Механизм распространения волн в В. м, обусловлен их многократным отражением от стенок. Пусть плоская волна падает в вакууме на идеальную отражающую металлическую плоскость =0 (рис, l)j причём электрическое поле Е волны параллельно этой плоскости. Суперпозиция падающей и отражённой [c.308]

Понятие Г. с. играет важную роль п в физике, и в технике, поскольку все методы измерения скоростей распространения волн, связанные с запаздыванием сигналов (в т. ч. скорости света), дают Г. с. Она фигурирует при измерении дальности в гидро- и радиолокации, при зондировании ионосферы, в системах управления космич. объектами и т. д. Согласно относительности теории Г. с. не может цревышать скорости распространения света в вакууме, т. е. всегда Ггр<с. [c.545]

Для системы зарядов собств. поле и поле II. являются суммами соответствующих полей каждого заряда. Существование поля И.— следствие конечности величины скорости распространения ал.-чагн. волн в вакууме с—3-iO см/с. Изменение движения заряда изменяет поле на расстоянии г от него только через [c.102]

Полное число различных колебаний равно ЗМ — 6, так как из полного числа степеней свободы 3N надо вычесть три поступательные и три вращательные степени свободы твердого тела как целого здесь N — число атомов или ионов в кристалле, причем атомы рассматриваются как материальные точки. Наконец, следует сказать, что для электромагнитных волн в вакууме закон дисперсии — соотношение между частотой v и волновым вектором / — имеет простой вид v = f /2л (множитель с = onst) отсутствует зависимость фазовой скорости от частоты. В противоположность этому, для волн в кристалле закон дисперсии в общем случае не имеет столь простого вида, ибо скорость распространения как поперечных волн и,, так и продольных волн м/ зависит от частоты. [c.255]

Метрической псевдодальностью называется величина zi, определяемая как произведение ti на скорость распространения световых волн в вакууме [3.2, 3.3] [c.65]

Оно связано с наличием в среде собственных, независимых от параметров волны пространственных или временных масштабов. Если в среде нет никаких характерных масштабов (как, например, при распространении звука в воде или электромагнитных волн в вакууме), т.е. нет характерных частот или периодов, то распространяющаяся несинусои-дальная волна искажаться не будет. Дисперсия в этом случае отсутствует и г ф == onst. [c.179]

Сущность явления самофокусировки проще всего понять, рас-сматривая входящий в однородную среду пучок с одинаковой по всему сечению амплитудой (рис. 10.1). Тогда в среде под воздействием пучка образуется как бы стержень из вещества с более высоким (при П2>0) коэффициентом преломления. Лучи, распространяющиеся внутри такого стержня под небольшим углом к его оси, испытывают полное отражение. Предельный угол луча с осью пучка 00, при котором происходит полное отражение, определяется соотношением (по+0о=по- При малых значениях этого угла os 00 1 — 0о/2, поэтому 0о л 2п2 о/по. Наклоненные к оси пучка лучи возникают в результате дифракции при ограничении диафрагмой его поперечных размеров, причем максимальный угол отклонения 0д ф по порядку величины равен к/а=ко/(поа), где а — поперечный размер пучка, Я,о — длина волны в вакууме. При 0д ф > >00 пучок света по мере распространения расширяется из-за дифракции, но это происходит медленнее, чем в линейной среде. При 4иф = 0о полное отражение полностью компенсирует дифракцию и площадь сечения пучка остается неизменной, т. е. пучок создает в среде своеобразный световод, в котором свет распространяется без дифракционной расходимости. Такой режим называется само-канализацией светового пучка. Приравнивая выражения для и 00, находим пороговое значение амплитуды Еотт = /(2поП2а ). Отсюда по известному значению пг для данной нелинейной среды можно оценить минимальную мощность светового пучка, необходимую для наблюдения этого явления. В случае сероуглерода и рубинового лазера (Я,о=694,3 нм) Ртш 20кВт. Для некоторых сортов стекла Ртш 1 Вт, что позволяет наблюдать явление даже в малоинтенсивных пучках лазеров непрерывного действия. [c.486]

В соответствии с решениями XVH ГКМВ метр теперь определен как, длина пути, проходимого светом в вакууме за интервал времени, 1/299792458 с . Из этого следует, что помимо физической постоянной СИ - магнитной постоянной вакуума с ее точным значением, указанным ранее, теперь в эту систему следует ввести еще две физические постоянные с — скорость распространения плоских электромагнитных волн в вакууме, точно равную с = 299792458 м е электрическую постоянную е вакуума с точным значением, равным [c.15]

В т е о р и и Л о р е н ц а офир неподвижен и не принимает участия в движепии материальных сред. Отсюда вытекало существование абе, спстемы отсчета, связанной с неподвижным эфиром, ("ледовательно, электродинамич, явления в движущихся телах до.лжны зависеть от скорости тел в эфире. Смещение .l,ouj]epa должно быть раз.тшчным в случаях движения по отношению к эфиру наблюдателя или источника, С понятием эфира в те годы была связана не только О. д, с., а вооСще вся электродинамика. Распространение света в вакууме описывалось как упругие волны в эфире, преломление света на границе двух тел — как следствие скачка плотности эфира на границе раздела, в энергию электромагнитного поля включалась как кинетическая , так и потенциальная энергия эфира и т, д, [c.500]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...