Перенос по распространенный состояниям

Анализ напряженного состояния деталей с концентраторами напряжений проводят следующим образом (рис. 20). Присутствие надреза, не имеющего трещины, приводит при нагружении детали, содержащей его, к образованию неоднородного поля напряжений вместо однородного (кривая AB ). Исходя из предыдущих рассуждений, строим участок DJ, который определяется длиной б и напряжением сгд- Затем из точки D проводим кривую DEF распространения трещины и параллельно переносим ее по горизонтали на величину б (кривая JHI). [c.47]

Переносы тепла кондукцией и конвекцией характеризуются вектором, который вполне определяется в каждой точке среды локальным градиентом температуры. В противоположность этому лучистый поток в произвольном, относительно малом, объеме прозрачной среды не зависит от температуры этого объема, а определяется излучением внешних источников. Поэтому вектор, характеризующий перенос тепла излучением, определяется интегрально. Тепловое излучение, являющееся по своей природе процессом распространения электромагнитных волн, характеризуется спектром частот, который соответствует энергетическому уровню структурных частиц вещества, находящегося при рассматриваемой температуре. Интегральное тепловое излучение тел, находящихся при одинаковых температурах, определяется их атомной и молекулярной структурой, а также формой и состоянием поверхности тел, т. е. физическими свойствами среды. [c.455]

Диффузионное уравнение (4.8) отражает динамику распространения поля влажности, а в качестве движущей силы переноса здесь выступает градиент влагосодержания. Состояние равновесия системы грунт-вода достигается при выравнивании влажности по высоте слоя грунта (в эксперименте — по высоте колонки), поскольку при этом градиент поля становится равным нулю по всей расчетной области. [c.106]

НЫЙ заряд, который может вызвать сдвиг края валентной зоны вверх. При малых концентрациях таллия эти флуктуации потенциала могут вызвать образование локализованных состояний выше края валентной зоны, в которые захватываются дырки. Мы полагаем, что эти состояния обусловливают перескоковый механизм переноса. При больших значениях х ловушки становятся мельче, и происходит постепенный переход к переносу по распространенным состояниям, соответствующему более высоким значениям ао. [c.227]

Приближение радиационной теплопроводности является частным случаем диффузионного приближения, когда в каждой точке среды имеет место локальное радиационное равновесие. Впервые это приближение было предложено Росселандом [Л. 22, 346] и сформулировано им в виде уравнения (5-4). Это приближение получило большое распространение в астрофизических задачах для исследования переноса излучения в недрах звезд, где оптическая толщина весьма велика и состояние среды и излучения оказываются близкими к локальному радиационному равновесию. В астрофизической и иностранной литературе по теплофизике понятия диффузионного приближения и приближения радиационной теплопроводности довольно часто отождествляют между собой. Россе-ланд в своей работе, впервые сформулировав общее уравнение диффузионного приближения, рассматривал его для частного случая состояния среды и излучения, близкого к термодинамическому равновесию, которое получило название приближения радиационной теплопроводности, Именно для этого приближения им рекомендованы окончательные расчетные формулы (5-2) и (5-4) и дана закономерность осреднения коэффициента поглощения по всем частотам (5-3), [c.161]

Рассмотрим законы распространения импульса давления, созданного в сжимаемой жидкости. Если жидкость находится в состоянии нокоя, то имиульс давления распространятся равномерно со скоростью звука во всех направлениях, так что поверхность, которую достигает результат импульса в любой момент времени, является сферической. Однако если иредноложить, что источник импульса расположен в равномерном потоке, то импульс будет переносить ноток, и в то же время он будет распространяться относительно потока со скоростью звука. Следовательно, результирующее распрострапепие больгне не симметрично оно быстрее в направлении потока и медленнее против потока. Если скорость потока равна скорости звука, то, по-видимому, резуль- [c.112]

Все три модели ведут к плотности состояний Ы Е), имеющей провал вблизи энергии Ферми, как показано сплошной кривой на рис.- 5.1, а. Этот провал грубо соответствует щели между валентной зоной и зоной проводимости в кристаллическом полупроводнике или полуметалле. Этот провал в М Е) часто называют псевдощелью. Важной дополнительной характеристикой является пространственное поведение волновых функций. Состояния в псевдощели могут быть локализованными, а не распространенными по всему объему системы, и э.то обстоятельство важно при рассмотрении их вклада в явления переноса. Этот аспект электронной структуры обсуждается в последнем параграфе. [c.83]

Определение понятия скорость является ясным по смыслу при описании движения частицы, когда имеется возможность ее отождествления в любой точке пространства. При перемещении волны перемещаются не материальные частицы, а состояние. В этом случае, говоря о скорости, нужно иметь возможность отождествлять состояние. Рассмотрим монохроматическую волну p(x,t) = A(x)expi kQX-(i>ot), распространяющуюся в сторону возрастающих значений х. Скорость распространения ее состояния соответствует скорости переноса одинаковой фазы ф = к(,х - соо [c.189]

Рассмотрим действие на бетон газов первой подгруппы. Наиболее распространенными из них являются хлористый водород и хлор. Хлористый водород, растворяясь в жидкой фазе бетона, образует соляную кислоту, которая взаимодействует с гидроокисью кальция и образует хлористый кальций. Проникая в глубь бетона, где сохраняется высокая щелочность, хлористый кальций может образовывать основные соли — оксихлориды и гидрохлоралюминаты, стабильные лишь при определенной высокой концентрации Са(0Н)2. По мере продвижения зоны нейтрализации и понижения концентрации Са(0Н)2 эти соединения разрушаются. Хлористый кальций обладает высокой гигроскопичностью равновесная относительная влажность над насыщенным раствором СаСЬ равняется 30—35% в зависимости от температуры. Кристаллизация его с присоединением до 6 молекул воды возможна лишь при меньшей влажности. При влажности более 30—35% кристаллический хлористый кальций поглощает влагу из атмосферы и образует раствор. В равновесном состоянии концентрация раствора СаСЬ зависит от влажности воздуха. При малом содержании хлористого кальция в поверхностных слоях бетона и постоянной влажности воздуха перенос соли в глубь бетона осуществляется за счет диффузии в жидкой фазе. Образовавшись в больших количествах и поглотив соответственно больший объем влаги, хлористый кальций может перемещаться в глубь бетона путем капиллярного всасывания раствора. С еще большей скоростью хлористый кальций проникает в бетон при периодическом увлажнении поверхности конденсатом, технологическими жидкостями и т. п. [c.81]

Теория распространения волн конечной амплитуды в вязкой теплопроводящей среде является более сложной по сравнепшо с теорией распространения волн в идеальной среде. При наличии диссипации энергии уравнение состояния среды, вообще говоря, нельзя считать адиабатическим. Вместо с тем известно, что даже при переходе через ударный фронт волны энтропия претерпевает скачок третьего порядка малости (В.2.8). Это дает возможность линеаризовать уравнение переноса тепла (В.1.7) и привести его к виду (В.1.22). Иными словами, мы считаем, что диссипативные процессы линейны или, что более строго, диссипативные коэффициенты т , х являются (наряду с числом Маха) величинами первого порядка малости ( х). В этой главе рассматриваются вопросы второго приближения. Поэтому при упрощении исходной системы уравнений следует сохранять члены до второго порядка малости ( и ) включительно. [c.42]

Рассмотрим группу волн — несколько волн вида (2) с близкими частотами. Если в некоторой точке их фазы совпадают или близки, то интенсивность возмущения (плотность энергии) в этой точке относительно велика, так как там амплитуды отдельных волн складываются арифметически. Наименее различаться фазы будут при условии (3). Поэтому скорость группы волн — скорость распространения максимума возмущения, образованного группой волн, — определяется формулой (4) и, вообще говоря, не равна фазовой скорости. Так, групповая скорость волн на поверхности воды в два раза меньше фазовой, а при (длинноволновых) изгибных колебаниях стержня имеет место обратное соотношение. Заметим, что скорость распространения постоянной фазы с и скорость распространения группы волн не связаны (по крайней мере, в линейной системе) со скоростью частиц среды. Волна переносит данное состояние от частицы к частице. [c.8]

Двухмасштабное представление давления используется и в приближенной модели с "фильтрацией" акустики [22, 23], в которой дополнительно пренебрегается динамической составляющей давления в уравнении состояния и тем самым обеспечивается "фильтрация" звуковых эффектов. На основе такой модели получены численные решения в [10, 14-17]. Сравнение с полной моделью показало, что в обоих случаях можно использовать одинаковый шаг интегрирования по времени, который определяется крупномасштабным динамическим процессом и намного превосходит характерное акустическое время (время распространения звуковой волны). Однако в рамках полной модели можно получать решения и на малых временах, например, исследовать перенос температуры звуковыми волнами [24] или подходить очень близко к критической точке, когда "поршневой эффект" наблюдается на временах порядка акустического. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...