Поляризации и намагничение

В исследованиях состояния электропроводных тел в электромагнитных полях исходят из предположения, что тело находится в магнитном поле, создаваемом как электрическим током в самом теле, так и источником, находящимся вдали от тела (внешнее магнитное поле). При этом считают, что тело обладает конечной электропроводностью а, но не обладает самопроизвольной поляризацией и намагниченностью. [c.240]

В настоящее время расчеты течений плотной низкотемпературной плазмы осуществляются в основном на основе следующей модели, не учитывающей поляризации и намагничения среды [c.434]

Например, плотность определяется как массой частиц, так и распределением их щ пространству. Или, скажем, давление определяется массой, скоростью движения и функцией распределения частиц, а температура — среднестатистической кинетической энергией элементарных частиц, поляризация и намагниченность — электромагнитными свойствами частиц системы и законом их распределения по частицам. Плотность, давление, температура, намагниченность среды — внутренние параметры. [c.254]

Нелинейные зависимости поляризации и намагниченности от напряженностей поля были известны уже в прошлом столетии. При этом следует иметь в виду явления с участием полей с относительно низкими, т. е. не принадлежащими к оптической области, частотами с другой стороны, были известны также процессы, при которых показатели преломления световых волн зависят от полей с низкими частотами и в предельном случае от статических полей. К первой категории принадлежат, [c.25]

В этой части книги, посвященной описанию процессов переноса теплоты излучением, указанную процедуру удобнее провести в две стадии, отличающиеся различной сложностью вводимых в рассмотрение систем. Электромагнитное поле влияет на физическую систему двояким образом. Во-первых, система под действием поля становится поляризованной. Количественно поляризация системы описывается векторами поляризации и намагниченности, которые для поляризованной системы отличны от нуля (1Р 0 М 0). [c.25]

Излагаются макроскопические уравнения Максвелла с формально введенными константами и подробно разбираются вопросы распространения электромагнитных волн в среде, а также связь этих констант с поляризацией и намагничением. [c.4]

Выражение потенциалов через поляризацию и намагничение. [c.87]

Согласно (2Л.21) и (2Л.22), а также (7) и (8) решения уравнений (12) и (13) можно выразить через поляризацию и намагничение в виде [c.88]

ТОЛЬКО от электромагнитных полей Е и В таким же образом, как в отсутствие вещества, и слагаемого, зависящего только от поляризации и намагниченности последнее слагаемое есть не что иное, как тензор, введенный формулой (3.3.19) [c.185]

Рассмотрим локальное уравнение (3.5.13), в котором задается первым уравнением (3.3.26) умножим скалярно обе его части на произвольную векторную величину V с размерностью скорости. К правой части полученного уравнения добавим равную нулю величину р (В — В) ц + р ( — < ) я, где я и м — две произвольные векторные величины с размерностью скорости изменения во времени поляризации и намагниченности соответственно, рассчитанные на единицу массы. Теперь проинтегрируем полученное уравнение по области вещества Вг, ограниченное регулярной поверхностью дB , все величины предполагаются непрерывными в этой области . Учитывая теорему о дивергенции и тот факт, что t(я,) = n t, получим уравнение с такой же структурой, как и (2.6.1) [c.214]

Взаимодействие электромагнитного поля с телами с учетом поляризации и намагниченности [c.305]

В некоторых телах под влиянием внешнего электромагнитного поля возникают поляризация и намагниченность. Под влиянием внешнего поля внутри тел создается макроскопическое электромагнитное поле, деформирующее и изменяющее внешнее поле. [c.305]

Приведенные ниже общие формулы для пондеромоторной трехмерной силы и энергообмена между полем и средой при наличии поляризации и намагничивания получены с помощью формулы (5.10")- В выражениях для Р , Р , Р содержатся составляющие силы Лоренца. При отсутствии поляризации и намагниченности среды, но при наличии токов трехмерная часть четырехмерной пондеромоторной силы Р дает просто силу Лоренца, а четвертая компонента — величину, равную Е, которая в собственной системе координат равна выделенному джоулеву теплу, отнесенному к единице времени и единице объема материальной среды. [c.309]

Приток энергии от поля к элементу объема <1х материальной среды за время dt за счет электрического тока, поляризации и намагниченности представится формулой вида [c.313]

Примером модели сплошной среды, в которой учитываются электромагнитные эффекты, может служить модель проводящей жидкости в магнитной гидродинамике. В магнитной гидродинамике принимается, что сплошная среда является жидкостью или газом, в которых отсутствует поляризация и намагниченность, но может течь электрический ток, т. е. Ж" = Р = О, 0. Полагая йд = О, будем считать, что в рассматриваемых моделях индивидуальная частица сплошной среды может обмениваться с соседними частицами и другими внешними объектами только механической и тепловой энергией. [c.322]

Здесь Л ip.v может рассматриваться как антисимметричный тензор поляризации и намагничения. Замечательно, что [c.274]

Электромагнитное поле характеризуется напряженностью Е электрического и напряженностью Я магнитного полей. Электрическая поляризация и намагниченность среды характеризуются соответственно вектором > электрической и вектором В магнитной индукции. [c.216]

Идея теории ферромагнетизма Вейсса (сформулированной в 1907 г.) заключается в том, чтобы как можно более просто учесть одну характерную черту взаимодействий, желательно наиболее важную. Вейсс замечает, что система спинов в решетке является источником магнитного поля. Поэтому реальное магнитное поле, действующее на индивидуальный спин, представляет собой сумму внешнего поля SS и молекулярного поля Шт- Если спины не чувствуют друг друга, молекулярное поле отсутствует. Оно. возникает непосредственно из-за взаимодействий. Кроме того, если спины ориентированы случайным образом, их взаимодействия компенсируются. Молекулярное поле может существовать лишь в том случае, когда уже имеется некоторая средняя поляризация тогда она обусловливает добавочное поле, которое в свою, очередь увеличивает поляризацию и т. д. Этот лавинообразный процесс, конечно, ограничивается тепловыми эффектами, которые-противодействуют упорядочивающему влиянию взаимодействий. Здесь мы имеем типичный случай так называемого кооперативного эффекта. Используя высказанные соображения, можно допустить в первом приближении, что молекулярное поле пропорционально намагниченности и, следовательно, полное эффективное поле равно [c.329]

Спонтанная (самопроизвольная) поляризация — это поляризация, возникающая под влиянием внутренних процессов в диэлектрике, без внешних воздействий. Объем сегнетоэлектрика, как правило, разделен на домены — области с различным направлением векторов спонтанной поляризованности Р . В результате этого суммарная поляризованность образца в целом равна нулю (как и намагниченность ферромагнетиков). [c.208]

Сказанное относится, в частности, к нелинейным средам, испытывающим спонтанное упорядочение с появлением электромагнитного ПП — поляризации или намагниченности, который можно имитировать, соответственно, монопольным соленоидом и монопольным конденсатором. Ниже мы убедимся в полезности такой имитации. [c.205]

X— восприимчивости (множитель пропорциональности между амплитудами поляризации или намагниченности и соответствующими произведениями амплитуд напряженностей поля) (1.213). [c.23]

Как показано на рис. 1.3, в зависимости от направления собственной намагниченности плоскость поляризации линейно-поляризованного света, прошедшего через переключающую ячейку, вращается либо по часовой, либо против часовой стрелки. При изменении направления собственной намагниченности на противоположное направление фарадеевского вращения изменяется с направления вращения по часовой стрелке на направление вращения против часовой стрелки и наоборот. Расположенный за гранатовым элементом поляризатор-анализатор не пропускает свет для одной плоскости поляризации и соответственно пропускает его для другой плоскости поляризации. Таким образом, имеется контраст между потоками света, проходящими через ячейки с противоположными направлениями собственной намагниченности. [c.17]

В средах эл.-магн. поле взаимодействует с заряж. частицами (электронами, ионами), создавая индуцир. токи. Токи проводимости обусловливают потери энергии и затухание Э. к. токи, связанные с поляризацией и намагниченностью среды, определяют значения её диэлектрич. и магн. проницаемостей, а также скорость распространения в ней эл.-магн. волн и спектр собств. частот Э. к. Если индуцир. токи зависят от и Я нелинейно, то период, форма и др. характеристики Э. к. зависят от их амплитуд при этом принцип суперпозиции недействителен и может происходить перекачка энергии Э, к. от одних частот к другим (см. Нелинейная оптика). На этом основаны принципы работы большинства генераторов, усилителей и преобразователей частоты Э. к. [c.544]

Зо-вторых, электромагнитное поле действует на свободную заряженную компоненту системы, вызывая изменение ее энергетического состояния. Последнее обстоятельство и связано непосредственно с темой нашего рассмотрения Описание этого процесса гораздо проще провести для некоторого идеального случая, а именно, рассматривая такую физическую систему, для которой векторы поляризации и намагниченности соответственно равны нулю ( Р =0 1М = 0). Такие системы называются иеполяризо-ванными. Не интересуясь пока конкретными физическими системами, удовлетворяющими этому условию, отметим, что это требование значительно упрощает изложение. [c.25]

В главе 1 рассматриваются макроскопические уравнения Максвелла с формально введенными диэлектрической и магнитной проницаемостями и электропроводностью, и подробно разбираются вопросы распространения электромагнитных волн. Связь введенных констант с поляризацией и намагничением вводится в главе 2, где затронуты также некоторые вопросы молекулярной оптики и дается элементарная теория дисперсии свма. В дальнейшем на систематическом применении уравнений Максвелла, рассмотренных в главах 1 и 2, строится вся книга. [c.8]

Если поглощением пренебречь нельзя, то уравнение (18) следует заменить более сложным уравнением (21). Действительно, мы должны учесть и компоненту, сдвинутую на +90° относительно поля (то же и для М). Поэтому следует рассматривать отдельные компоненты Е (со/), Е((о/—Vait), В(со/), В(со/—VaJT) и соответствующие им компоненты поляризации и намагниченности. [c.496]

Это уравнение — одна из форм балансного уравнения момента импульса. Оно показывает, что даже в отсутствие внутреннего спина и других родственных эффектов (например, эффектов ферромагнетизма — см. гл. 6) тензор напряжений Коши в материалах в электрических и магнитных полях, вообш е говоря, не является симметричным. Появление антисимметричной части связано с пондеромоторным моментом сил, который в свою очередь возникает благодаря связям между электромагнитными полями и В и поляризацией и намагниченностью. При макроскопическом описании эти связи выражаются при помощи оп- [c.198]

Из выражений (11.3.4) и (11.5.18) следует, что спонтанная поляризация и намагниченность модели на решетке кагоме совпадают с соответствующими величинами в восьмивершинной модели на квадратной решетке при тех же значениях параметров Д и Г. Как видно из разд. 10.11, модель на решетке кагоме имеет упорядоченное состояние при 1Д1 > 1 и неупорядоченное при IАI < 1. [c.295]

Третий вклад связан со смешиванием разл. собств. состояний атома под действием магн. поля и (при смешивании подуровней основного состояния) пропорционален поляризац. компоненте намагниченности (парамагнетизм Ван Флека). Этот член магнитооптич. активности не зависит от темп-ры зависимость появляется только в случае, когда оба смешивающихся состояния оказываются термически заселёнными. [c.702]

Во втором, неколлинеарном, осн. состоянии также возможны два типа колебаний. Ддя первого концы векторов М] и Л г движутся по эллипсам, однако прецессия вектора суммарной намагниченности M=Mi+ М2 является круговой. Этот тип колебаний возбуждается перем. магн. полем с круговой поляризацией и правым вращением, частота его (в частном случае yi =72) м+ =Т о (рис. 5). Для этого типа колебаний ферримагнетик эквивалентен ферромагнетику с зависящей от Яо (рис. 2) постоянной намагниченностью Мо = I iWio + Л/го . Частота же второго типа колебаний при [c.291]

Роль термодинамически сопряжённого поля к такому состоянию играет внеш. однородный электрич. ток, отклик йа к-рый расходится в точке фазового перехода — аналогично тому, как в случае сегнетоэлектрика расходится отклик на однородное электрич. поле, а в случае ферромагнетика—на однородное магн. поле. Кроме того, состояние орбитального антиферромаг нетика обладает магнитоэлек-трич. свойствами, т. е. в нём возникает электрич. поляризация при воздействии внеш. магн. поля и намагниченность—при воздействии внеш. электрич. поля. Состояние орбитального антиферромагнетика (тороидное состояние) допускается в 31 магн. классе из 58 классов, допускающих магнитоэлектричество. [c.505]

Эти факты могут, очевидно, существовать в полярных диэлектриках (парамагнетиках), если в молекулах существует корреляция между направлениями дипольного и магнитного моментов, а также в кристаллах неполярных диэлектриков (диамагнетиков), если коррелирова-ны направления наиболее легкой поляризации и наиболее легкого намагничения. Такие эффекты в кристаллах были действительно обнаружены и исследованы теоретически и экспериментально (см. [4]). [c.108]

Микромир зарядов ре и токов реУ в веществе образует сложную статистическую систему в пределах макрообъема среды К, в макро бесконечно малом интервале времени (И. Его рассматривают как систему большого числа взаимодействующих частиц ( 1, 2), в которой пренебрегают усложнениями, связанными с квантовомеханическими и релятивистскими эффектами. Усреднения соотношений (22.26), (22.27) по малым макрообъему йУ и времени (И с учетом сложной системы точечных зарядов ре и токов реУ представляют сложную задачу. Заряды могут образовывать диполи и мультиполи и при усреднении приводят к понятию вектора электрической поляризации Круговые замкнутые токи вместе с ними приводят к понятию вектора магнитной поляризации или намагниченности Ж. [c.269]

V)bWy = —EdP — P. системы за счет изменепия ее поляризации 3) (HV)bWj = PdE —P. системы за счет изменения ее поляризации и потенциальной энергии единицы объема в электростатич. поле. В качестве внешнего параметра, характеризующего величину электростатич. поля, соответственно выбираются D, Р или Е (последний выбор наиболее удобен в микроскопич. теории). Аналогичен смысл выражений для Р. системы нри наличии магнитного поля (1/К) Шл = —(Я/4л)ЙВ MV)dW . IV)dWj = MdH (Я, В и М магнитное ноле, магнитная индукция и намагничение). Неоднозначность выражений для бИ при наличии, напр., электростатич. поля связана с возможностью различного выбора параметров, характеризующих систему, и с [c.260]

Магнитные свойства металлов. А. Парамагнитные и диамагнитные металлы. Понятие намагниченности тела фактически вполне совпадает с понятием его магнитной поляризации. Всякое намагниченное тело является диполем, Можно считать, что полюс намагниченного тела обладает количеством магнитизма д, , которое м. б. вычислено по силе взаимодействия двух намагни- [c.401]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...