У равнение движения

У равнения движения турбулентного потока [c.59]

У равнения движения гидравлических сервомоторов 407 [c.407]

У равнения движения элементов систем регулирования [c.424]

У равнения движения систем автоматического регулирования [c.450]

У раВНеНИЯ движения Ограничимся рассмотрением трех случаев усложненных [c.328]

У равнение движения находится для установившегося хода поезда [c.261]

У равнение движения. Наша цель — найти уравнение движения для груза п. В п. 1.2 мы решили подобную задачу для системы с одной степенью свободы, а в п. 1.4 — для системы с двумя степенями свободы. Предоставляем читателю показать, что как для приближения пружины , так и для малых колебаний применение второго закона Ньютона к движению груза п дает следующее уравнение движения [c.80]

У равнения движения идеальной жидкости [c.162]

Расхождение в результатах объясняется различием критериев устойчивости решений стохастических дифференциальных уравнений и выбором методики исследования. Отметим, что данная методика дает возможность исследовать приближенными методами движение систем в переходных режимах как при стационарных, так и нестационарных возмущениях, а в сочетании с методом статистической линеаризации перенести изложенные выше результаты на случай существенно нелинейных параметрических систем. В работе [54] исследование подобных систем приведено с использованием асимптотического метода и нестационарных уравнений ФПК. Из у.равнений (6.58), (6.59) следует, что наличие флюктуаций при линейных членах f н f приводит к увеличению дисперсии движения системы. Из рис. 70 видно, что наличие флюктуаций в нелинейных членах также приводит к изменению дисперсии системы по сравнению с системой с постоянными параметрами. Однако, как нетрудно показать из анализа выражения (6.54), увеличение дисперсии флюктуаций в нелинейных членах приводит к уменьшению дисперсии. В работе [27 ] рассмотрена проблема снижения резонансных амплитуд за счет введения флюктуаций при линейном члене /. При этом введение флюктуаций предполагалось кратковременным. Выражение (6.54) показывает новые возможности при решении подобных проблем в сочетании с принципом управления по возмущению (компенсация возмущений). [c.249]

У равнение количества движения [c.338]

У равнения Дайсона. К задаче о вычислении функций Г рина и корреляционных функций можно подойти с разных сторон. Например, дифференцируя их по временным аргументам и используя затем уравнения движения для операторов поля, можно получить так называемую цепочку уравнений Мартина-Швингера [124], которая аналогична цепочке уравнений для приведенных матриц плотности, рассмотренной в главе 4 первого тома. Расцепляя на каком-то шаге цепочку Мартина-Швингера с помощью аппроксимаций для высших функций, можно получить приближенные замкнутые уравнения для одночастичных функций Грина и корреляционных функций (см., например, [49]). Другой путь состоит в том, чтобы записать гамильтониан в виде Я = Я + Я, где Я описывает свободные частицы, и перейти в представление взаимодействия, разложив функции Грина и корреляционные функции в ряды по Я. Для суммирования бесконечных последовательностей членов теории возмущений удается построить диаграммную технику [19] (см. также [55]). В настоящее время хорошо изучена связь аппроксимаций высших функций в цепочке Мартина-Швингера с суммированием диаграмм определенных типов, поэтому выбор подхода, во многом, дело вкуса. Поскольку метод уравнений движения более удобен для исследования общих свойств временных функций Грина, именно им мы и воспользуемся ). [c.43]

В этом случае уже не получается осесимметричного движения. У равнение Лапласа, определяющее потенциал скоростей, будет в [c.425]

Основное конструктивное у равнение газогидравлического молота получим, рассматривая баланс работ и энергии во время движения ударной массы вниз. Для вертикального молота (см. рис. 30.2, й) [c.414]

У равнение первого закона термодинамики как закона сохранения энергии для процесса истечения с переменной скоростью с должно быть дополнено в правой части ч.ле-ном, учитывающим изменение кинетической энергии видимого движения тела, равным для 1 кг тела для элементарного процесса d, так что оно получает вид [c.198]

У равнения (V. 140) для / и (V. 141) для q имеют в первом приближении такую же форму, как радиус-вектор и истинная долгота в невозмущенном эллиптическом движении. Таким образом, видим, что если пренебречь солнечными возмущениями, полагая т = 0, то е может быть отождествлено с эксцентриситетом и сх -ь е — со средней аномалией. [c.248]

У равнения возмуш енного движения системы [c.48]

У равнение момента количества движения. Производная по времени момента количества движения относительно точки О равняется результирующему моменту М(д) относительно точки 0 [c.25]

R под действием только силы тяжести (рис. 365). Составить дифференциальное уравнение движения этого цилиндра (равнение Лагранжа), принимая за обобщенную координату угол ср прямой ОС с вертикальной осью у. Найти затем период малых колебаний цилиндра около положения равновесия. [c.564]

У равнением движения механизма называется уравнение кинетической энергии механизма. В случае, когда Л1пр. ав> пр.сош [c.91]

Пусть требуется решить накоторую краевую задачу для неоднородной вязкоупругой среды. У равнения движения имеют вид [c.324]

У равнения движения в переменных Лагранжа. В случае идеальной жидкости нетрудно получить уравнения, которым удовлетворяют V, р и р как функции переменных t. Действительно, умножив обе части уравнения (6.9) на = и воспользовавщись равенством й 1сП мы [c.24]

У равнение количества движения конечного объема сплоимой среды. Второй закон Ньютона для материальной точки массой т, которая движется со скоростью v под действием силы Р, имеет вид mv) — Р, где mv — импульс, или количество движения [c.140]

В дальнейшем спутник совершает вьшужденные периодические колебания, обусловленные ненулевой правой частью у равнения..Эти движения для малых значений изучены в работе [51], где показано, что в установившемся движении спутник совершает колебания Относительно ориентированного положения. При некоторых условиях возможны также медленные (с частотой порядка орбитальной) недемпфируемые вращения. [c.160]

Очевидно, Ч1Х) равенству (14. 28) удовлетвориет радиус-вектор р любой точки, лежащей на прямой NN, проходящей через точку В и параллельной вектору в. Следовательно, равенство (14.28) представляет векторное у,равнение прямой линии, все точкн котррой в данный момент времени имеют скорости, параллельные угловой скорости о . Прямая NN называется мгновенной тнтовой осью тла совокупность угловой скорости га тела м скорости V любой точки мгновенной винтовой оси называется кинематическим винтом, а число р в равенстве (14.26) — параметром кинематического винта. Происхождение этих названий очевидно винтовое движение состоит из вращения вокруг нек01Х)рой оси и одновременного поступательного перемещения вдоль этой оси. Таким образом, в самом общем случае скорости точек твердого тела распределяются так, как если бы тело совершало мгновенно-винтовое движение. [c.234]

СИ могут двигаться независимо от твердого тела, а величины Q, Я являются проекциями на подвижные оси мгновенной угло-ой скорости А движения подвижной системы координат, в то ремя как Ох, Оу, Ог — проекции на эти же оси вектора момента оличества движения твердого тела а. Если тело симметрично и а подвижную ось г выбрать ось симметрии твердого тела, ось х аправить по линии узлов, а ось у перпендикулярно к этим двум сям так, чтобы оси х, у, г представляли собой правую тройку, то равнен] я принимают весьма компактный вид, а оси называются [c.397]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...