Пространственная освещенность

Размерность и единица пространственной освещенности [c.182]

Рис. 2-9. Узкий пучок света, определяющий элемент пространственной освещенности в точке А.

В большинстве случаев яркости В элементарных пучков, сходящихся в точке А и создающих какую-то определенную пространственную освещенность, бывают очень различны. Так, например, в случае воздушной дымки основную долю в пространственную освещенность вносит пучок прямых солнечных лучей, имеющих очень высокую яркость и заполняющих малый телесный угол, под которым виден диск солнца. Добавление, которое вносит в эту пространственную освещенность рассеянный свет неба, определяется относительно очень малой яркостью разных участков [c.43]

Аналогично представлению о средней сферической силе света иногда удобно воспользоваться понятием о средней сферической яркости В , которая, будучи одинаковой для всех пучков, заполняющих в точке А телесный угол 4л, воспроизведет в ней пространственную освещенность Е . Легко понять, что между пространственной освещенностью Ец и характеризующей ее средней сферической яркостью Вд существует простое соотношение [c.44]

В недавнее время это утверждение полностью подтвердилось. Оказалось, что для некоторых материалов, помещенных в поле чрезвычайно высоких пространственных освещенностей (порядка [c.87]

В одних случаях пучки света из толщи рассеивающего вещества создадут в рассматриваемой точке пространственную освещенность, которая будет мала по сравнению с освещенностью, осуществляемой прямым пучком от основного источника, и этой вторичной освещенностью можно будет пренебречь. В других случаях эффект, производимый прямым пучком, может оказаться много слабее совокупного действия пучков рассеянного света и пренебрегать придется именно им. В соответствии с этим [c.98]

Сопоставив (3-64) с (3-58), увидим, что при введенных допущениях яркость В (оо) бесконечно толстого слоя приземной атмосферы (или яркость фона Вф) равна пространственной освещенности светорассеивающих частиц, деленной на полный телесный угол 4л. В соответствии с выражением (2-17 ) это частное равно средней сферической яркости В , характеризующей условия освещения в приземном слое атмосферы. [c.116]

Контурный рисунок широко используется в интерактивной машинной графике и при создании систем искусственного машинного зрения. Он является для ЭВМ главным средством идентификации и восприятия реального объекта независимо от конкретных условий освещения. На рис. 1.4.3, а, б изображена одна и та же пространственная сцена. Для ее опознания и машинной классификации приходится очистить образ от теней и осуществить переход к контурной точечной интерпретации. [c.47]

На рис. 1.5.1 представлен пример, требующий для светотеневой характеристики пространственной сцены построения трех областей области, непосредственно освещенной источником света, области отброшенной тени и области собственной тени (обращенной в сторону источника света). [c.55]

Вместе с тем стационарная картина интерференции пучков света, прошедшего через две щели (без всякого дополнительного устройства), легко наблюдается при освещении их излучением лазера. Этот опыт доказывает, что в данном случае допустима синусоидальная идеализация, принятая в проведенном выше расчете, и лазер представляет собой источник пространственно когерентного света, эквивалентного точечному источнику света с концентрацией потока энергии вдоль оси резонатора (гауссов пучок см. рис. 1.7). [c.183]

Если источник S нельзя считать точечным, то надо исследовать дифракцию квазимонохроматической волны и связанное с этим ухудшение видимости дифракционной картины. Изменение видимости V можно оценить теоретически и экспериментально. В расчетах освещенности дифракционной картины допустим когерентность освещения всего отверстия. В последующем (на примере дифракции на двух щелях) покажем, как изменяется видимость дифракционной картины при учете степени пространственной когерентности, зависящей от размеров источников света. [c.282]

При освещении двух отверстий излучением протяженного источника света видимость дифракционной картины ухудшится. Это дифракция частично когерентного света (О < F < 1), описанию которой и посвящено последующее изложение. Пользуясь введенными ранее терминами, укажем, что в данном случае изучается пространственная когерентность. [c.305]

Идея постановки эксперимента для получения рентгенограмм по методу Лауэ относительно проста и состоит в следующем (рис. 6.77). При освещении кристалла излучением с непрерывным спектром решетка сама выберет ту длину волны, которая способна дифрагировать на данной пространственной структуре. [c.351]

Нетрудно усмотреть частичную общность задач голографии и фотографии — запись, хранение и воспроизведение зрительных образов объектов, Однако фотография позволяет записывать лишь подобия плоских проекций распределения поверхностной освещенности объекта, в то время как голография дает возможность точно воссоздать пространственную структуру светового поля, рассеиваемого объектом, т.е. создать его оптическую копию, визуально не отличимую от оригинала. [c.354]

В интерференционном опыте Юнга (см. 16) источниками света служат две щели, освещаемые некоторым источником света, т. е. схема опыта в существенных своих чертах совпадает со схемой рис. 4.20. Если разность хода сравнительно невелика, так что наблюдаются полосы низкого порядка, то контрастность интерференционных полос будет определяться главным образом степенью пространственной когерентности освещения щелей. Аналогично положение и в случае звездного интерферометра Майкельсона (см. 45), где частичная пространственная когерентность освещения щелей интерферометра служит средством для измерения угловых размеров звезд. [c.105]

Аналогичные соображения лежат в основе цветной голографии. Для осуществления цветного изображения по методу Денисюка можно зарегистрировать голограмму, используя освещение объекта (одновременно или последовательно) излучением, имеющим в своем спектре три линии (красную, зеленую и синюю). Тогда в толще фотоэмульсии образуются три системы стоячих волн и соответственно три системы пространственных структур. При восстановлении изображения с помощью белого света каждая из указанных систем будет формировать свое изображение объекта в свете соответствующего спектрального участка, примененного во время экспонирования. Поскольку положение изображения не зависит, согласно изложенному в предыдущем параграфе, от длины волны, мы получаем три совмещенные изображения в трех участках спектра, а этого уже достаточно для восстановления цветного изображения. [c.265]

Вопрос О роли частичной когерентности освещения объектов в микроскопе был обстоятельно исследован Д. С. Рождественским ), который дал количественное описание явлений с помощью фактора, называемого степенью пространственной когерентности (см. 22), крайние значения которого — нуль и единица. Рассмотрев с указанной точки зрения вопрос о рациональном освещении при микроскопических наблюдениях, Рождественский разъяснил этот [c.356]

Если освещенность в сечении пучка изменяется немонотонно, то достаточно мощный пучок, как показывают опыты, расслаивается на более узкие пучки, оси которых проходят через точки с повышенными зпачения.ми освещенности. Это явление часто наблюдается при распространении лазерного излучения, не отличающегося высокой степенью пространственной когерентности. [c.824]

В основном различают два типа когерентности — пространственную и временную. Чтобы свет обладал временной когерентностью, он должен состоять из волн одной строго определенной длины иными словами,. это должен быть строго монохроматический свет. Пространственная когерентность характеризует регулярность фазы световой волны по ее фронту (временная когерентность, как мы виде.пи, связана с регулярностью фазы световой волны вдоль направления ее распространения). Свет с высокой степенью временной когерентности можно описать, считая, что все гребни волн должны распространяться в пространстве на строго определенных одинаковых расстояниях друг от друга. Если гребни какой-либо плоской световой волны неожиданно собьются с шага так, что интервал между последующими гребнями увеличится, то это будет равносильно внезапному изменению разности фаз между. этой и другой, интерферирующей с ней волной. В таком случае интерференционная картина смещается на. экране влево или вправо. В излучении, не обладающем временной когерентностью, интервалы между гребнями волн случайны и нерегулярны, по.этому интерференционная картина смещается очень быстро и хаотически. В результате мы видим равномерно освещенный экран. [c.11]

Выбор способа освещения щели спектрографа в значительной степени определяется целями и особенностями выполняемой работы. Для количественного спектрального анализа требуется равномерное освещение щели. Если проводится изучение пространственной структуры источника света (например, распределения температуры, концентрации электронов по различным зонам облака светящейся плазмы), щель нужно осветить так, чтобы распределение освещенности по ее высоте совпадало с распределением яркости в источнике света. При любом способе освещения щели правильные результаты измерений интенсивностей спектральных линий могут быть получены лишь в том случае, если освещенности в сопряженных точках щели и ее изображения пропорциональны. В частности, равномерной освещенности щели должно отвечать равномерное распределение освещенности по высоте изображения, т. е. вдоль изображения спектральной линии. [c.20]

Тогда распределение освещенности в плоскости изображения линейной пространственно инвариантной оптической системы в соответствии с выражением (29) имеет вид [c.51]

На основании выражений (40) и (41) получим пространственно частотную модель оптической системы рдя частично когерентного освещения [c.54]

Эго выражение является модельным представлением оптической системы при преобразовании фонового монохроматического сигнала. Если фон немонохроматический, а спектральное распределение яркости фона в отличие от его пространственного распределения является детерминированной функцией (X), то по аналогии с выражением (38) спектр Хин-чина—Винера фоновой освещенности в плоскости изображений [c.55]

Представление сигнала в виде u(f ) или /(f), т. е. функции аргумента времени t, обычно носит название сигнала электрического. Оптический сигнал описьшается функциями, которые устанавливают соответствие между величинами, характеризующими оптическое излучение (яркость, освещенность и др.) и координатам (пространственными или временными). [c.76]

Необходимость в углублении научных знаний для художника-конструк-тора объясняется тем, что он, создавая геометрическую форму, определяя цвет, освещенность и другие качества предметно-пространственного окружения оператора, во многом определяет двигательную и психофизиологическую активность человека-оператора, т. е. в какой-то степени создает нового человека, с функционально иным психофизиологическим содержанием. Отсюда возникает ответственность художника-конструк-тора за человека, сравнимая с ответственностью медика. [c.144]

Осмотр шва Длина свариваемого шва Пространственное расположение шва во время осмотра. Способ освещения свариваемого шва (искусственное, естественное) [c.466]

Пространственная освещенность Eqv — физическая величина, определяемая суммой освещенностей dEi ,, создаваемых совокупнослью пучков, содержащихся в малых телесных углах всех направлений П, в пространстве с верщиной в некоторой точке М па площадках, пернепдикуляр1п.1х направлениям ft, и со-держанщх эту точку (см. рис. 8.1) [c.182]

Легко убедиться в том, что пространственная освещенность пропорциональна объемной плотности световой энергии. Рассмотрим снова один из элементарных пучков, проходящих через точку А. Около точки А построим цилиндр, образующие которого параллельны оси выделенного пучка. Пусть площадь сечения пучка плоскостью, перпендикулярной к его оси, будет а, а его длина М = ссИ, где с — скорость света, а сИ — бесконечно малый промежуток времени. За время Ш внутрь цилиндра войдет световая энергия ВётйасИ. Разделив эту энергию на объем цилиндра, равный с1ас11 = сйосИ, найдем объемную плотность д световой энергии, определяемую выделенным элементарным [c.44]

В тридцать втором издании сделана попытка, не выходя за рамки теоретической механики, отразить в какой-то степени новые проблемы техники и более полно охватить те вопросы классической механики, которые не нашли до сих пор достаточного освещения. В связи с этим в Сборник введены новые разделы, содержащие задачи по пространственной ориентации, динамике космического полета, нелинейным колебаниям, геометрии масс, аналитической механике. Одновременно существенно дополнены новыми задачами разделы кинематики точки, кинематики относительного дзихсения и плоского движения твердого тела, динамики материальной точки и системы, динамики точки и системы переменной массы, устойчивости движения. Небольшое количество новых задач введено также почти во все другие разделы Сборника некоторые задачи исключены из него. Сделаны также небольшие перестановки в размещении материала. В конце Сборника в качестве добавления приведена Международная система единиц (СИ). [c.8]

В 5.6 описаны опыты, в которых исследовалась зависимость видимости интерференционной картины от степени монохрома-гичности излучения, используемого для освещения интерферометра Майкельсона. Эти классические опыты позволили внести простейшие понятия теории когерентности и явились базой дальнейшего развития методов спектроскопии (Фурье-спектроскопия и др.). В последующем изложении мы подробно рассмотрим физический смысл понятий временной и пространственной когерентности, играющих большую роль при выборе оптимальных условий эксперимента по интерференции различных световых потоков. [c.185]

Мы условились пока не рассматривать роли размеров источника (пространственной когерентности в явлениях дифракции). Однако из сказанного выше можно сделать очевидный качественный вывод чем уже щель, тем меньше должны сказываться размеры источника на распределении освещенности в дифракционной картине. Действительно, роль размеров источника света отчетливо проявится в том случае, когда суммарное уширение центрального максимума будет в основном обусловлено наложением дифракционных картин от различных участков источника света. Этот случай иллюстрирует рис. 6.29, где 1геальный источник условно заменен тремя точечными источниками, расположенными в его пределах. [c.285]

Точно так же на видимость интерференционной картины не повлияет изменение расстояния между щелями, хотя пространственный ее период (расстояние между интерференционными полосами) будет, конечно, изменяться обратно пропорционально расстоянию между щелями. Пусть теперь на экран со щелями 5х и 82 падает пучок не от точечного источника, а пучок, в котором колебания в разных его точках не вполне когерентны между собой. Такое частично когерентное освещение можно реализовать, например, если использовать протяженный источник света. Световые пучки, распространяющиеся через щели 5х и 82, также не будут полностью когерентными, что уменьшит видимость интерферен- [c.84]

Если генерируемые светом электроны и дырки оказываются пространственно разделенными, возникает разность потенциалов между участками полупроводника. Внутренний фотоэффект, проявляющийся в возникновении фотоЭДС, называют также фотогальваническим (или фотоволыпаическим) эффектом. Возможны различные виды этого эффекта. Остановимся на трех из них 1) возникновение вентильной (барьерной) фотоЭДС в р-п-переходе, 2) возникновение диф(()узионной фотоЭДС (эффект Дембера), 3) возникновение фотоЭДС при освещении полупроводника, помещенного в магнитное поле (фотомагнитоэлектрический эффект, или эффект Кикоина — Носкова). [c.179]

Различие в коэффициентах диф( )узии электронов и дырок приведет к тому, что электроны скорее продис )фундируют из более освещенных участков в менее освещенные. В результате произойдет пространственное разделение оптически генерируемых электронов и дырок — возникнет фотоЭДС. Правда, эта фотоЭДС оказывается незначительной, поэтому эффект Дембера не имеет практического применения. [c.182]

Пространственная световая экспозиция — физическая величина, определяемая интегралом нрост-ранствег[ной освещенности по времени [c.183]

Общее количество света, падающего на экран 2, останется прежним (так как заранее предполагается, что углы отклонения небольщие и лучи не выходят за пределы экрана), но равномерная освещенность экрана на границах изображения клина нару-щится. Если градиент показателя преломления изменяется и, следовательно, д п1ду не равно нулю, то отклонение лучей, пронизывающих разные точки неоднородности, будет различным. Это приводит к тому, что некоторые участки изображения неоднородности оказываются более светлыми, а другие — менее светлыми. В общем случае для пространственной (в координатах х, у, 2) неоднородности изменение освещенности Д в теневой картине можно записать формулой [c.218]

Так как выражение (29) по аналогии с выражением (25) описьтает связь между входным и выходным игналами пространственно инвариантной оптической системы, то оно приставляет собой одно из возможных модельных представлений оптической системы при некогерентном освещении и лежит в основе частотного описания когерентной системы. [c.50]

В этом случае целесообразно ввести в рассмотрение редуцированные энергетические характеристики объекта и изображения, учитывающие спектральные характеристики g (X) не только оптической системы, но и других звеньев оптико-электронно о тракта ( ) слоя пространства между объектом и оптической системой и (X) приемника излучения. Пространственный спектр редуцироканной освещенности в изображении оптической системы [c.52]

ПРИЗНАК 2 m = 1, ЕСЛИ НА ВЬОСОДЕ ОС ПОЛЬЗОВАТЕЛЯ ИНТЕРЕСУЕТ СПЕКТР ПРОСТРАНСТВЕННОГО СИГН/ ЛА = , ЕСЛИ НА ВЫХОДЕ ПОЛЕ ОСВЕЩЕННОСТИ [c.199]

ИЗ которой можно вывести уравнения, описывающие движение среды. Здесь были приняты во внимание три пространственные (декартовы) координаты и п переменных величин г[( К В общем случае класс этих переменных величин, обычно называемых переменными поля, не ограничивается перемещениями, как в рассмотренной задаче теории упругости. Оказывается, например, что этот метод пригоден для описания электромагнитного поля, в котором имеется не менее четырех переменных поля, соответствующих скалярному потенциалу <р и трем компонентам векторного потенциала А. Этот вопрос будет подробнее освещен в гл. XI после рассмотрения в гл. X элементарных основ теории относител ьности. [c.121]

Здесь особое внимание следует уделить характеру предметно-пространственного окружения, попадающему в рабочее поле зрения оператора оно не должно содержать сильных зрительных раздражителей, не несущих производственной информации. Так, например, сложная геометрическая конфигурация строительных конструкций или не имеющих отношения к оператору других агрегатов, яркие окна, снующий взад и вперед цеховой транспорт и т. д. создают (как фон управляемого агрегата) неблагоприятные условия для четкого легкого восприятия необходимой информации от самого агрегата. Чтобы исключить беспокойный предметнопространственный фон, можно применить на рабочем месте оператора систему ширм-экранов, козырьков или специально продуманной окраски и освещения цехового оборудования и строительных конструкций. [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...